Михельсона метод

Существует несколько экспериментальных методов определения нормальной скорости распространения пламени. Рассмотрим наиболее простой динамический метод, разработанный русским ученым В. А. Михельсоном. [c.95]

Наиболее распространенным и простым методом определения нормальной скорости распространения пламени является метод, предложенный Гуи и Михельсоном, по которому искомая скорость находится по видимому конусу горения газовоздушной смеси, вытекаюш ей ламинарным потоком из горелки. [c.16]

Среди первых исследователей скорости распространения пламени в газовых смесях был русский ученый В. А. Михельсон [35]. В 1888 г. В. А. Михельсон предложил метод измерения скорости распространения пламени в газовых смесях по пламени газовой горелки и разработал теорию этого метода. Результаты полученных им измерений скорости пламени близки к современным. [c.161]

Инфракрасная фурье-спектроскопия представляет собой метод, в котором вместо монохроматора применяется интерферометр, например интерферометр Михельсона (рис. 15.30). Интерферометр состоит из двух плоских зеркал, расположенных под углом 90° друг к другу, и расщепителя луча под углом 45° к зеркалам. Одно зеркало крепится стационарно, другое может перемещаться с постоянной скоростью в направлении, перпендикулярном его фронтальной поверхности. [c.257]

Этот метод известен как метод Михельсона [1]. Для любой произвольной точки фронта пламени можно записать следующую зависимость (рис. 6.1) [c.113]

И турбулентная скорость горения, вычисленная по методу Гуи—Михельсона. Отметим, что с изменением числа Re, соответствующего объемному секундному расходу газа, определенная этим методом величина u . растет с Re для пламени природного газа и убывает для ацетилена (что не отмечается авторами). [c.260]

Во избежание этого явления очень важно знать величины скорости распространения пламени горючих смесей, а также пределы их устойчивого горения. Для определения скоростей распространения пламени используют метод, разработанный В. А. Михельсоном. Он состоит в том, что в обыкновенную лабораторную горелку подают исследуемый газ, предварительно смешанный с 50—60% необходимого воздуха, и сжигается он таким образом, чтобы на выходе у края трубки образовался неподвижный внутренний конус пламени зоны А, т. е. так, чтобы поверхность пламени была резко очерчена зоной В. Схемы горелки и пламени представлены на фиг. 12. [c.50]

Измерение О п наиболее просто производится по методу, разработанному В. А. Михельсоном. Этот метод называется методом горелки. [c.127]

Результаты расчетов. Численное решение полученной системы уравнений осуществляется на основе комбинации явного (метод Рунге — Кутта) и нолунеявного (метод Михельсона) методов решения обыкновенных дифференциальных уравнений. Размерность системы определяется дифференциальными уравнениями, описывающими как непрерывную (17)—(20), так и дискретную (21) —(23) фазы для каждого класса капель. По мере исчезновения г-го класса размерность уменьшается на число уравнений, описывающих его. [c.77]

Как правило, во всех работах при определении скорости распространения пламени в потоке использовался принцип Михельсона [Л. 22]. Для определения локальных значений скорости распространения цламени по методу Михельсона необходимо знать расположение передней границы зоны горения и направление вектора скорости набегаюшего потока. [c.252]

Изомерные пуринмононуклеотиды успешно разделяют на слоях целлюлозы по методу Рандерата [71, 73], используя следуюш,ие, предложенные Маркхамом и Смитом [58] растворители. Растворитель насыш,енный водный раствор сульфата аммония — i М цитрат натрия — изопропанол (80 + + 18 + 2) в течение 90 мин поднимается на 10 см (см. рис. 177). Растворитель mpem-амиловый спирт — муравьиная кислота — вода (30 + 20 + 10), впервые описанный Михельсоном [62], также обеспечивает, по Рандерату [71], за 120 мин прекрасное разделение нуклеотидов па целлюлозе. Для разделения мононуклеотидов этот растворитель подходит лучше, чем все другие указанные здесь системы (см. табл. 114). [c.443]

Если коэффициенты диффузии и температуропроводности отличаются по величине, то подобие полей нарушается. Метод оптимума позволяет получить приближенный результат и для этого случая. В области, где скорость реакции цренебрежимо мала, уравнения (VI,9) и (VI,17) легко интегрируются и дают результаты, полученные впервые Михельсоном [c.375]

Русский физик В. А. Михельсон, наряду с французскими учеными Мал-ляром и Ле-Шателье, является основоположниками теории нормального горения газов. Глубокий анализ процесса горения в трубах Михельсон дал еще в 1890 г. Он создал также теорию иламени на горелке Бунзена и разработал широко известный в настоящее время метод измерения скорости нормального распространения пламепи с помощью горелок. [c.4]

Рис. 127. Опроделоппе скорости горения по методу Гуи — Михельсона а — схема Гуи (118) б — схема Михельсона [24].

Одним из условий применения принципа Гуи—Михельсона является также возможность трактовки пламени, как плоскости разрыва. Только в предположении бесконечно тонкой зоны горения можно пренебречь различием величины поверхности воспламенения и ее наклона к оси потока для границ зон подогрева, начала илп окончания реакции. Но как видно пз схемы рис. 194, и это условие не выполняется в стабилизированном турбулентном пламени, для которого характерна зпачительная глубина зоны реакции. Наиболее существенно, что изменение глубины зоны, вызванное изменением свойств потока или смеси, представляется как изменения скорости турбулентного горения,измеряемой по методу Гуи—Михельсона, а соответствующее влияние механических или физико-хпмиче- [c.260]

Тем самым утрачивают объективное значонне пе только абсолютные значения Мт, определенные на основе метода Гуи — Михельсона, но п получаемые в этих условиях ее зависимости от турбулентных характеристик потока или физико-химических свойств смеси, независимо от технического совершенства самих измерений. В качестве примера приведем соотношение из работы [64] [c.261]

В табл. 35 обращают на себя внимание также высокие значения максимальной температуры детонации Гр, значительно превышающие максимальные температуры нормального горения. Так, для стехиометрической смеси 2На Ц- О2 величина составляет 3583° К, в то время как максимальная температура нормального пламени в смеси того же состава, по вычислениям Гейдона и Вольфгарда [827], равна 3083° К, т. е. на 500° ниже (измерения температуры пламени по методу обращения линий натрия в этом случае дают 2760° К). Особенно велико различие максимальной температуры в детонационной волне и максимальной температуры пламени при нормальном горении в случае смеси 2Na -Ь О . В этом случае температура детонации, по оценке Михельсона и Зельдовича (см. [117]), превышает 6000° К, а температура нормального горения, по вычислениям Гейдона и Вольфгарда [827], составляет 4850° К. Как уже указывалось выше, причиной более Сильного разогрева газа в детонационной волне является сжатие газа потоком отходящих горячих газов. [c.508]

Интересный метод дробного открытия олова в присутствии очень многих катионов и анионов онисан Михельсон [729]. Метод основан на образовании красного тройного комплекса олово(П) — железо (II) — диметилглиоксим, экстрагирующегося н. бутиловым спиртом при pH 1. На образовании тройного комплекса иного ха- [c.223]

Уточнив методы расчета кинетики нестационарных процессов, в 1942 г. удалось впервые получить уравнение периода индукции как функции давления, температуры, размеров сосуда и концентрации исходных продуктов 1). Правильность полученного уравнения была непосредственно подтверждена количественным согласием с результатами опытов Яковлева и Шанторовича, Налбандяна, Диксона и др. Количественное согласие имело место при этом как в области низких, так и высоких давлений. Однако особенно важным результатом было то, что из полученного уравнения для периода индукции как простое следствие вытекало уравнение трех пределов самовоспламенения. Это уравнение также оказалось в количественном согласии с опытами Неймана и Сербинова Яковлева и Шанторовича и др. как для низких, так и высоких давлений. Вскоре удалось на основе полученного соотношения для периода индукции решить и вторую основную проблему цепной теор1П1 горения, которая оставалась не решенной в прежней теории, именно рассчитать приближенно скорость распространения цепных взрывов и найти уравнение всех трех пределов распространения цепных взрывов. Полученные теоретические соотношения для пределов и для скорости распространения оказались в хорошем согласии с опытами Алексеева, Воронкова и Семенова, Михельсона и др. [c.18]