Диаметр эквивалентный капли

В связи с этим высказывались замечания о нецелесообразности проведения сложного эксперимента со свободной каплей. Однако, отсутствие различий между процессами горения свободной и подвешенной капель теперь доказано экспериментально. Кроме того, имеются и некоторые другие факты, которые впервые стали понятными благодаря опытам со свободной каплей. Так, в случае подвешенной капли в условиях естественной гравитации, а также в условиях невесомости из-за силы сцепления с подвешивающей нитью капля не имеет сферической формы. Поэтому в качестве диаметра капли произвольно выбирают тот или иной размер, руководствуясь лишь соображениями удобства. Например, используют поперечный диаметр и диаметр, измеряемый под углом 45°. Или иногда каплю рассматривают как эллипсоид и в качестве характерного размера берут диаметр сферы, имеющей эквивалентную площадь поверхности или эквивалентный объем. Естественно, что в зависимости от выбора характерного диаметра возникает различие в значениях константы испарения. Свободная капля, горящая в условиях невесомости, имеет [c.230]

С1 — концентрация растворенного вещества г I = 1, 2, 3,. . . d — диаметр эквивалентной сферы или средний диаметр капли л — диаметр капель в ряду п 0 — диаметр капли на входе ( н — диаметр отверстия [c.256]

Для практических целей удобно пользоваться эквивалентным диаметром средней капли, т. е. такой, у которой отношение поверхности к объему то же, что у всего потока [c.186]

В [97, 103] приводится график, с помощью которого по значениям чисел подобия Ке, Во, Мо можно определить форму движущейся капли или пузыря сферическую, эллипсоидальную, усеченную, чашеобразную. Сферическая форма капли или пузыря сохраняется при О < Ке2<400 Во<0,4 и Мо<0,6. Сохранение эллипсоидальной формы остается возможным вплоть до Во<40. При этом в случае Кег>1 отношение горизонтальной и вертикальной полуосей эллипсоида находится из эмпирической формулы [104] X = 1+ 0,091 Уе° , где число Вебера определяется через диаметр эквивалентной по объему сферы. [c.219]

В настоящее время разработано достаточное количество моделей коалесценции капли у поверхности раздела фаз жидкость— жидкость. Уравнения моделей выводятся на основе макроскопических балансов массы, силы и энергии и уравнений изменения микроскопических объемов жидкости и изменения поверхностей раздела фаз. Граничные условия и выражения для потока вместе с уравнениями состояния позволяют замкнуть систему уравнений для данной физической ситуации. Однако обобщенная полная система уравнений сложна для решения. Поэтому использование аппроксимирующих решений различной точности является наиболее распространенным методом. К сравнительно простым моделям можно отнести модели жесткой капли и жесткой поверхности раздела [32] и модели с учетом деформации капли и поверхности раздела с образованием углубления в центре капли [33, 34]. В [351 показано, что модели коалесценции, основанные на представлении однородной пленки, отделяющей каплю от поверхности, приводят к степенной зависимости времени коалесценции капли, пропорциональной пятой степени эквивалентного диаметра. Эти модели отрицают влияние разности давлений, возникающих вследствие искривления пленки, и поэтому дают завышенные значения показателя степени. [c.290]

Коэффициент сопротивления круто возрастает с увеличением Ре, а скорость движения падает с увеличением размера частиц. Практически все исследователи, изучавшие движение как капель, так и пузырей, отмечают, что резкое увеличение коэффициента сопротивления связано с началом заметной деформации капель и пузырей и резко выраженными колебаниями их формы. При дальнейшем увеличении размера частиц, а следовательно, и критерия Рейнольдса деформация частиц становится все более значительной, а колебания приобретают беспорядочный характер. В этой области кривая С=С(Ке) имеет почти постоянный наклон, а предельная скорость движения капель становится практически независящей от диаметра частиц. Такое поведение наблюдается до тех пор, пока капли не достигнут своего предельного размера и не распадутся на более мелкие. Поведение пузырей несколько отличается в этой области от поведения капель, но и у них можно вьаделить некоторый интервал изменения эквивалентного диаметра, в котором скорость изменяется очень слабо. При дальнейшем увеличении размера пузырей скорость подъема несколько возрастает. Они приобретают форму, напоминающую шляпку гриба или сферический колпачок, и начинают двигаться по прямолинейным траекториям. Коэффициент сопротивления при этом принимает постоянное значение. [c.39]

Эквивалентный диаметр капли с э определяется по эмпирической формуле [c.188]

Эквивалентный диаметр капли [c.44]

Эквивалентный диаметр капли, см Pf. см р ., 2[СМ- Скорость подъема, см, сек Номер системы [c.133]

Скорость осаждения единичной капли. Для любой пары жидкостей скорость осаждения, т. е. постоянная скорость подъема или падения капли (в зависимости от плотности капли относительно плотности сплошной фазы) изменяется в функции от размера капли, следуя одной из зависимостей, представленных кривыми а рис. 97. Форма капель зависит от их размеров и физических свойств жидкости, поэтому обычно размер капли вырал<ают через эквивалентный диаметр — диаметр сферы, имеющей тот же объем, что и капля. Однако поведение капель (рис. 97) отличается от поведения твердых сфер, постоянные скорости падения или подъема которых систематически возрастают с увеличением диаметра сферы. [c.207]

Сделана попытка свести расчеты с полидисперсным спектром распыла к расчетам с полидисперсным распылением, используя так называемый эквивалентный диаметр частицы или капли. Для этого проведены сравнительные расчеты реакторов при разных начальных спектрах распыления при следуюш,их заданных одинаковых входных параметрах реактора мош,ность теплоносителя — 115 кВт, среднемассовая температура теплоносителя — 4000 К, расход раствора — [c.194]

Неравномерность распределения потоков сплошной и диспергированной фаз оказывает влияние и в случае капельного течения диспергированной фазы [154—157]. Степень неравномерности, т. е. отношение потоков одной из фаз, отнесенных к равным участкам сечения колонны, достигает 3. Она зависит от отношения эквивалентного диаметра насадки к диаметру колонны. При уменьшении этого отношения степень неравномерности уменьшается и становится примерно постоянной при отношении 1 12 [158]. Визуальные наблюдения за движением диспергированной фазы в слое насадки показали, что в случае достаточно мелких колец Рашига капли диспергированной жидкости почти всегда двигаются лишь по внешней поверхности насадки. Аналогичное явление на- [c.211]

В конце титрования, т. е. около точки эквивалентности, титрованный раствор следует прибавлять к анализируемому только по каплям. В зависимости от диаметра отверстия бюретки капли могут иметь разные величины (обычно 0,02—0,06 мл). Прн пользовании бюретками с большим диаметром отверстия часто ока- ывается, что целой капли рабочего раствора слишко 1 много для достижения эквивалентности между исследуемым и рабочим растворами, т. е. последняя капля дает некоторый избыток рабочего раствора ( капельная ошибка). Если, например, для достижения эквивалентности необходимо добавить 0,01 мл рабочего раствора, а объем прибавляемой капли равен 0,06 мл, то введенный избыток составит 0,05 мл. Относительная капельная сшибка получается тем большей, чем меньше объем раствора, пошедшего на титрование. В данном сл чае при спусках 5 и 25 мл она соответственно будет равна [c.45]

Величина ЗЬэ соответствует находящейся в аналогичных условиях сферической капле эквивалентного диаметра. В частности, для газового пузыря ц — 7 = 0) [c.382]

Экспериментальное исследование процесса экстракции органических кислот из воды каплями бензола и этилацетата проводилось в работе [263]. Эквивалентный диаметр капель изменялся от 0,57 до 1,65 см. Для капель диаметром от 0,8 до 1,3 см (критерий Рейнольдса 1100-2100) коэффициенты массопередачи, рассчитанные по формуле Хандлоса, Барона, совпали с экспериментальными значениями с точностью до 10/7с. Для капель диаметром 0,6 см расчетное значение коэффициента массопередачи в два раза превышало экспериментальную величину. [c.192]

При увеличении диаметра капель свыше 1,3 см скорость подъема капель несколько снижалась вследствие их деформащ1и, и расчет коэффициента массопередачи по формуле Хандлоса, Барона давал заниженное значение. Так, для капли с эквивалентным диаметром 1,65 см (Ке = 2400) расчетное значение коэффищ1ента массопередачи бьшо меньше экспериментального на 35 %. [c.193]

Титровать надо весьма тщательно и однотипно. Для повышения точности отсчета вблизи точки эквивалентности титрант рекомендуется прибавлять по каплям. Можно также применять более разбавленный титрант. В полумикрометоде применяют обычно полумикро-бюретки, диаметр которых значительно меньше диаметра макробюреток, что позволяет повысить точность отсчета объема титранта. Однако относительные ошибки в полумикрометоде все же больше, чем в макрометоде. [c.351]

Применительно к зазору под каплей для произвольного радиуса R (0 / До) поперечное сечение для потока и,смоченный периметр соответственно равны F=2nR8n P=4jtR. В. этом случае., эквивалентный диаметр du = 26n, а число Рейнольдса ддя потока пара в зазоре под [c.64]

В гл. 6 были рассмотрены законы движения твердых тел в жидкостях (включая капельные и упругие) и получены формулы для расчета скорости свободного осаждения частиц под действием силы тяжести. Эти же формулы могут применяться при расчете скорости осаждения мелких капель в газе. При осаждении капель жидкости в жидкой среде благодаря внутренней циркуляции в капле скорость движения капли может быть на 50% выше, чем скорость твердой сферической частицы эквивалентного диаметра. При загрязнении капель примесями или в присутствии поверхностно-активных веществ тенденция к циркуляции сильно снижается скорость осаждения таких капель, называемых жесткими , следует рассчитать по уравнениям, полученным для твердых частиц. В случае чистых капель скорость осаждения возрастает с увеличением размера капли только до определенного (критического) значения их эквивалентного диаметра (размер капель d выражается как диаметр сферы, объем которой равновелик объему капли). Капли с / > / р в процессе осаждения периодически меняют свою форму и называются поэтому осциллирующими. Скорость осаждения осциллирующих капель с увеличением их размера немного уменьшается. [c.211]

В работах Грейса с сотрудниками [29, 31] с использованием зависимости (3.2.6.5) было обработано большое количество экспериментальных данных по движению капель и пузырей в различных жидкостях. Результаты работы были представлены в виде обобщенной графической корреляции (рис. 3.2.6.3). Она позволяет для данной конкретной системы по известному эквивалентному диаметру капли или пузыря предсказать их форму и оценить значение предельной скорости движения в случае, когда концевые эффекты и эффекты влияния стенок канала незначительны. При малых значениях критерия М в пфеходной области между режимом сферических и колеблющихся эллипсоидальных капель и пузырей наблюдается небольшая разница в поведении капель и пузырей. На рис. 3.2.6.3 кривые для капель в этой области проведены сплошными линиями, а для пузырей — пунктирными. [c.175]

Влияние размера отверстий. Данные, полученные на тарелках с отверстиями разного размера (от 10X20 до 70x140 мм) с а = 30°, представлены на рис. 6 в виде зависимости к от отношения диаметра колонны к эквивалентному размеру отверстия ( экв.отв= Ро/По) при разной интенсивности. Изменение размера отверстия в тарелке не сказывается на при отношении Ок/й экв. отв>10. Следовательно, экв. отв должен быть не более 0,1 Ок. Следует, однако, заметить, что при больших размеру отверстий можно получить мелкие капли путем увеличения интенсивности пульсации, т. е. расхода энергии. [c.139]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология