Взаимодействие кулоновское

Наконец, применение гель-хроматографии возможно и в том случае, когда все вещества анализируемой смеси обладают одинаковой молекулярной массой. Тогда в основе разделения лежит различие во взаимодействии анализируемых вешеств с фазой геля. Обычно рассматривают два вида взаимодействия кулоновское между заряженными молекулами разделяемой смеси и ионогенными группами в скелете геля и взаимодействие, связанное с дисперсионными силами взаимодействия между растворенными вещест-. вами и фазой набухшего геля. Этот вариант гель-хроматографии широко применяется для разделения смеси веществ низкой молекулярной массы. [c.226]

У ионных кристаллов (рис. 1.9, 6 решетка построена из чередующихся ионов с противоположными зарядами, связь между которыми осуществляется за счет сил электростатического взаимодействия — кулоновских сил. Хотя энергия связи в решетке этого типа такая же, что и у атомного [составляет (8 — 12) X X 10 кДж/моль], прочность тел с этой структурой значительно ниже, так как в них связь рассеянная , ненаправленная. Поэтому, представители кристаллов такого типа хотя и обладают большой прочностью, высокой температурой плавления, малой летучестью, низкими тепло- и электропроводностями, но хорошо растворяются в полярных растворителях. Таковы неорганические соли и большинство минералов. [c.37]

Величина и определяется электростатическим взаимодействием кулоновского типа и может быть записана в виде [c.143]

В основном необходимо учитывать два вида взаимодействия кулоновское взаимодействие заряженных [c.190]

В разделе II обсуждались основы, необходимые для качественного понимания сил различного типа, действующих между ионами в расплавленном электролите. Эти силы можно классифицировать по числу частиц, входящих одновременно в энергию взаимодействия. Кулоновское взаимодействие, пропорциональное г так же как лондоновское (г ), и отталкивательные по- [c.92]

Главное квантовое число п. Для простейшего из атомов— атома водорода — этим числом определяется полная энергия (И1.18) электрона. Принимая заряды электрона и ядра за точечные, считают их взаимодействие кулоновским. Знак минус в (П1.18) указывает, что между электроном и ядром существует притяжение. Электрон, находящийся на бесконечно большом удалении от ядра, не притягивается, поэтому потенциальная энергия на бесконечности принята равной нулю. Это нулевая точка от- [c.55]

В работах [53—55, 75] проведены расчеты и дана оценка вкладов различных взаимодействий (кулоновского, электронообменного, индукционного, дисперсионного и переноса заряда) в стабилизацию некоторых яя- и яо-комплексов. Показано, что энергия переноса заряда не имеет первостепенного значения в образовании сравнительно слабых яя- и яа-комплексов. Большой вклад вносит кулонов-ское взаимодействие. Вопрос о вкладе обменного взаимодействия не- [c.25]

Взаимодействие кулоновское. обменное. . дисперсионное индукционное [c.26]

На рис. 2 и 3 приведены экспериментальные кинетические кривые, которые сопоставлены с вычисленными кинетическими данными, полученными в результате реализации моделей на ЭВМ. Сопоставление этих результатов показывает хорошую адекватность моделей опытным данным. Был произведен расчет коэффициентов массоотдачи для исследованных систем. Анализ результатов этих расчетов показал, что численное значение коэффициента массоотдачи уменьшается с уменьшением радиуса гидратированного иона и с увеличением коэффициента диффузии, но увеличивается с увеличением валентности противоиона, что может быть объяснено наличием взаимодействия кулоновских сил (рис. 4). [c.93]

В работе [93] проведен расчет сечения ионизации атомов с получением иона Аг" в возбужденном состоянии и показано, что сечение этого процесса в 200 раз меньше, чем сечение ионизации с получением иона в основном состоянии. Теоретические расчеты ионизации ионов электронами более точны, чем для атомов, поскольку точно известен потенциал взаимодействия (кулоновское взаимодействие). [c.63]

Первый член ( монопольный ) в этом выражении представляет энергию взаимодействия кулоновского точечного заряда ядра 2е с окружающими зарядами, т. е. не зависит от ориентации ядра. Можно отметить, что он не представляет интереса также и при сравнении энергии основного и возбужденного состояний ядра (гл. V), так как 1е и и (0) для них не различаются. Второй член ( дипольный ) в выражении (1У.З) также исчезает, так как р(г)=р(—г), т. е. центры массы и распределения плотности заряда ядра совпадают, ядро не обладает электрическим дипольным моментом, и интегралы типа /лгф(г)с1и равны нулю. По тем же причинам инвариантности по отнощению к изменению знака координат исчезают все члены с нечетными степенями х . Таким образом, интерес представляет лищь третий, квадрупольный, член [c.92]

Способствовать полввариантности обменного взаимодействия )/- кулоновского взаимодействия и минимуму свободной энергии растворения. [c.41]

Подробное рассмотрение этого круга вопросов выходит за рамки настоящей главы, но следует заметить, что важную роль здесь, вероятно, играет следующее обстоятельство. Когда расстояние между ионизованными фиксированными группами становится достаточно малым, про-тивоион может оказаться в непосредственной близости от двух фиксированных групп одновременно. В этом случае энергия всех видов электростатического взаимодействия (кулоновского, между ионом и индуцированным диполем, между ионом и мультиполем) должна приблизительно удвоиться, тогда как увеличения энергии дегидратации едва ли можно оя идать, Эйзенман [32] качественно предсказал это явление, описав его как эффект наложения полей соседних фиксированных групп. Можно заметить, что вследствие неравномерного распределения поперечных связей в ионите небольшая часть фиксированных групп вполне может участвовать в образовании таких двойников , дая е если средняя удаленность фиксированных групп друг от друга достаточно велика. [c.159]

Нам остается рассмотреть еще три возможных типа взаимодействия кулоновские силы, ван-дер-ваальсовы силы и водородные связи. Кулоновские силы — это силы взаимного притяжения положительного и отрицательного зарядов. Поскольку все анти- [c.146]

Оказывается, например, что взаимодействие электрон-нейтрал в низкотемпературной плазме не удается описать без учета эффектов дифракции, обусловленных волновой природой электронов (например, эффект Рам-зауера). Иначе обстоит дело с взаимодействиями электрон-электрон и электрон-ион. Эти взаимодействия кулоновские, т. е. дальнодействую-щие, и существует область параметров плазмы, где, несмотря на больпхую величину длины волны де-Бройля электронов, применима классическая теория рассеяния, так как внутри этой области 1. Аналити- [c.9]

Для высокоэнергетических заряженных частиц основной вид взаимодействий — кулоновские взаимодействия. Энергия частиц растрачивается на ионизации, возбуждение, а также атомные смещения. Максимальная энергия, передаваемая выбитому атому, дается уравнением (10.13), которое справедливо для любых столкновений твердых сфер. Средняя энергия, передаваемая первичному смещенному атому, равна [c.302]

С точки зрения химии углеводороды и гетероатомные соединения взаимодействуют друг с другом, за счет физического, Ван-дер-Ваальсов-ского взаимодействия - кулоновское, диполь-дипольное, ориентационное, индукционное, дисперсионное. [c.55]

Хорошо известно, что при высоких температурах газы иониззтотся, вследствие чего в них возникает целый класс новых явлений. Отвлекаясь пока от влияния магнитных полей, заметим, что самое существенное различие между ионизованным и нейтральным газом обусловлено вкладом в межмолекулярное взаимодействие кулоновских сил, которые существуют только в ионизованных газах. И действительно, убывание кулоновского потенциала на больших расстояниях происходит столь медленно, что столкновения уже нельзя рассматривать как отдельные акты малой длительности, и если мы попытаемся применить теорию Чепмена—Энскога к ионизованному газу, то обнаружим, что Линтегралы, на основе которых вычисляются коэффициенты переноса, будут расходиться. Поэтому ясно, что ионизованный газ нельзя представлять просто как газовую смесь с особым видом межмолекулярного потенциала. Если принять во внимание дальнейшие усложнения, обусловленные наличием магнитного поля и связанной с ним силы Лоренца, станет очевидно, что в ионизованных газах диапазон явлений значительно богаче, чем в нейтральных. Это обстоятельство в свою очередь вызвало необычайное развитие физики плазмы за последние одно-два десятилетия. [c.412]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология