Пекар

Одной из ближайших задач дрожжевой промышленности является использование сульфитно-спиртовых и гидролизных сред для производства пекарских дрожжей. Но для этого необходимо-подобрать дрожжи, приспособившиеся к этим средам, полнее усваивающие их питательные вещества, обладающие большой подъемной силой и стойкостью при хранении. Кроме этого, пекар- [c.574]

Анализ уравнений (14) и (15) показывает, что в области сверхвысоких частот должны, по всей вероятности, ожидаться положительные отклонения з и з" от свойств аддитивности, причем область положительных отклонений для з" должна начинаться при более высоких частотах, чем для з. На рис. 3 приведена частотная зависимость разности 6з и б " при ф = 0,5 раствора ацетон — бензол. Область положительных отклонений з обнаруживается, начиная с Я = 3 мм. Аналогичная картина наблюдается и в родственном растворе нитробензол — бензол. На рис. 4 дана частотная зависимость разности де и бз" при ф = 0,5, построенная с использованием данных Пекара [9] и Поли [10]. Как видно, область положительных отклонений г начинается = 3см. Этот факт качественно подтверждается и экспериментальными концентрационными зависимостями для раствора нитробензол — бензол. На рис. 5 приведена подобная зависимость для з и в" при X = 3,99 см, построенная по данным Поли [10]. [c.43]

Рис. 79. График е =/(0 раствора нитробензол — н-гексан (51,389 весовых процента нитробензола) вблизи критической точки расслаивания по измерениям Пекара [182, 183]

Конечность длины волны света при экситонном поглощении была теоретически учтена С. И. Пекаром в ряде его [c.72]

По С. И. Пекару, F-центр представляет собой локализовавшийся в кристалле электрон, на который, помимо правильного периодического поля кристалла, действует дополнительное поле, вы- званное поляризацией кристалла самим электроном, а также поле, связанное с отсутствием иона галоида в узле решетки. Ины.ми словами, f-центр представляет собой полярон, осевший своим центром на вакантный галоидный узел решетки. [c.24]

Начало развития теории о локальных состояниях электронов в кристалле было положено в работах советских физиков И. Е. Там-ма [1041, Л. Д. Ландау [391, Я. И. Френкеля [61, Д. И. Блохин-цева [1051 и А. А, Соколова [106]. В последние годы теория локальных состояний электрона в ионных кристаллах получила дальнейшее развитие в работах С. И. Пекара [41] и его сотрудников. [c.45]

Рассматривая некоторые вопросы теории люминесценции и поглощения света примесными центрами в диэлектриках, С. И. Пекар 1141 ] в 1952 году вычислил стоксово смешение в Р-полосе у щелочно-галоидных кристаллов и предсказал, что у таких кристаллов должна наблюдаться инфракрасная флуоресценция с максимумом полосы около 1 эв. [c.66]

Количественная теория этого явления была впервые развита С. И. Пекаром [431, указавшим на существенное значение поляризации кристалла, возникающей при фотовозбуждении / -центра. Для энергии тепловой диссоциации Пекар получил следующее выражение [c.122]

Сравнивая вычисленные С. И. Пекаром значения энергии термической ионизации центров окраски для щелочно-галоидных кристаллов с данными, полученными методом кривых термического высвечивания, Ч. Б. Лущик [158] полагает, что теоретические расчеты С. И. Пекара плохо согласуются с данными опыта. Однако, [c.122]

Индонезийские угли с Суматры (рудник Амбилин ) содержат 0,20% серы, а румынские из рудника Пекар — 0,19%. В Колорадо (США) и в Китае есть угли, количество серы в которых достигает 9—10%. Болгарские каменные угли из Туденского месторождения содержат рекордное количество общей серы — 12,6%, [c.109]

При чисто электростатич. взаимод. среды и субстрата в качестве коллективной координаты среды принимают т. наз. инерционную поляризацию Р г), т.е. часть полной поляризации среды, из к-рой исключена поляризация электронных оболочек молекул р-рителя (С. И. Пекар, 1951 Р. Маркус, 1956). Инерционная поляризация изменяется со временем независимо в каждой точке г трехмерного пространства, т. е. ее значения в каждой точке - независимые динамич. переменные. Запись Р,- (г) означает, что рассматривается бесконечный набор (контину> м) всех таких переменных. При заданном зарядовом распределении субстрата р (г) ПСЭ представляет собой бесконечномерный параболоид в пространстве поляризаций. Его. минимум соответствует поляризации равновесно полстроенной под заряд (г). При др. зарядовом распределении р (г) минимум параболоида ПСЭ смещается в др. точку пространства поляризации Ff if). Если р ходе р-ции распределение заряда субстрата меняется от р (г) до р (г), ПСЭ комбинируется из двух пересекающихся параболоидов. Такая ПСЭ описывает реорганизацию полярного р-рителя при чете одних лишь электростатич. сил. [c.209]

Заметим, что этот вывод следует и из более ранних измерений А. Пекара [182, 183] для системы нитробензол — гексан вблизи критической точки расс.тапваиия (см. рис. 79). [c.195]

Более подробное рассмотрение вопроса об оптических плотностях тонких кристаллов дано в теоретической работе Пекара [68], который показал, что в действительности при данной длине волны оптическая плотность пленки кристалла не является линейной функцией толщины кристалла, а меняется периодически, даже когда отражение от противоположной поверхности (что также может вызывать периодичность вследствие интерференции) исключено. Некоторые экспериментальные подтверждения этого факта были получены Бродиным и Пекаром [10]. [c.550]

Применение зонной теории твердого тела (являющейся приближенной теорией, базирующейся на одноэлектронном приближении) к металлам вообще, к переходным металлам—в особенности, в настоящее время нельзя считать теоретически обоснованным (см., например, Пекар С. И., ЖЭТФ, 18, 525 (1948) Волькенштейн Ф. Ф., УФН, 43, 11 (1951)]. —Ярил , pea. [c.93]

Другая гипотеза [2] была основана на экспериментально установленном факте наличия в окрашенных кристаллах щелочно-галоидных соединений стехиометрического избытка щелочного металла. Подробный анализ различных гипотез о природе -цент-ров содержится в монографии С. И. Пекара [41]. В настоящее время общепринята модель Де-Бура, согласно которой Р-центр представляет собой электрон, локализованный в области вакантного узла решетки, в котором отсутствует ион галоида [14, 41]. Это предположение лучше всего согласуется со всей совокупностью имеющихся экспериментальных данных относительно центров окраски в щелочно-галоидных кристаллах. Де-Буровская модель / -центра была более уточнена и впервые теоретически рассчитана в работах С. И. Пекара [41 ] на основе разработанной им теории поляронов, в основу которой была положена идея Л. Д. Ландау и др. об автолокализации электронов. Электрон, находясь в локальном состоянии, своим электрическим полем диэлектрически поляризует кристалл, а поляризованный [c.23]

Так как радиус полярона в / -центре равен или лишь немногим превышает постоянную решетки, то модель С. И. Пекара по существу мало отличается от Де-Буровской модели f-цеитра, однако, на основе поляронной теории, разработанной С. И. Пекаром и его сотрудниками [41—47], впервые оказалось возможным дать количественный расчет принятой модели / -центра. С. И. Пекар показал, что спектр поглощения -центров должен представлять собой серию линий конечной ширины, частоты которых определяются выражением [c.24]

С. И. Пекар и М. Ф. Дейген [44] вычислили силу осциллятора для перехода электрона из состояния 4 is в состояние оказавшуюся для щелочно-галоидных кристаллов порядка 0,7—0,8, что хорошо совпадает с экспериментально найденными значениями силы осциллятора для /"-полосы поглощения 0,7 у Na l и 0,8 у КС1 [38]. Таким образом, все остальные переходы электрона в / -центре в состоянии Зр, 4р, 5р и т. д., а также в непрерывный спектр составляют в сумме сил осцилляторов всего лишь [c.24]

Рассматривая такую систему, М. Ф. Дейген [61 ], помимо ку-лоновского взаимодействия между двумя электронами и двумя положительными центрами, учитывает также добавочную потенциальную яму для электронов, созданную самосогласованной инерционной поляризацией диэлектрика полем самих электронов. На основе теории фотопереходов электронов в локальных центрах С. И. Пекара, в работе [61] вычислено положение максимумов в спектральных полосах, обусловленных г-центрами. Сравнивая полученные значения 1,84 эв. для КС1 и 1,66 эв. для КВг с экспериментально найденными значениями (1,70 и 1,52 эв.), Дейген полагает, что экспериментально наблюдаемые / -полосы обусловлены поглощением сдвоенными F-центрами. [c.29]

Идея об автолокализации электронов легла в основу работ С. И. Пекара по теории поляронов и центров окраски в щелочно-галоидных кристаллах. Полярон представляет собой электрон, локализованный в созданной им самим поляризационной яме. Локализуясь в области вакантного узла отрицательного иона, он образует элементарный центр окраски. Метод эффективной массы, теоретически обоснованный Пекаром, позволил рассмотреть количественно энергетические состояния электронов в области дефектов кристаллической структуры в виде пустых анионных узлов и разработать количественную теорию центров окраски, вычислить кривую Р-полосы поглощения и ее зависимость от температуры кристалла. Этот метод позволил также определить форму полосы поглощения, обусловленной Р -центрами, на основе модели, согласно которой Р -центр представляет собой элементарный центр окраски, захвативший еще один электрон. [c.45]

Но такую флуоресценцию, возбуждаемую в окрашенных щелочно-галоидных кристаллах Р-светом при низких температурах, вскоре обнаружили также Ботден и Доорн П44], определившие длины волн максимумов полос флуоресценции и их ширину. В полном согласии с предсказанием теории Пекара эти максимумы оказались при следующих длинах волн 1 л (КС1), 1,32(х (КВг), 1,47ц (KJ), 1,12 х (Rb l) и 1,12—1,14 х (Na l). [c.67]

Более строгие теоретические расчеты значений энергии тепловой ионизации F-центров, выполненные С. И. Пекаром [41] для случая окращенных щелочно-галоидных кристаллов показали, что W значительно превышает V28. Так, например, для Na l по расчетным данным W=2,2 эв., тогда как для этого кристалла е= 2,65 эв., для КС — соответственно 2,0 и 2,19 эв. [c.122]

Введение в кинетику гетерогенных каталитических реакций (1964) -- [ c.57 , c.180 , c.562 ]

Развитие учения о катализе (1964) -- [ c.170 , c.243 ]

Физика и химия твердого состояния органических соединений (1967) -- [ c.550 ]

Химическая литература и пользование ею Издание 2 (1967) -- [ c.104 ]

Химическая литература и пользование ею (1964) -- [ c.104 ]

Развитие учения о катализе (1964) -- [ c.170 , c.243 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология