Коэффициент диффузии излучения

На рис. 11.2.2 приведен типичный спектр рассеянного излучения в смеси нитробензол - гептан с концентрацией, близкой к критической. Практическое отсутствие выбросов на огибающей спектра свидетельствует о постоянстве оптимальных условий фотосмешения за время измерения. Одновременно с измерением коэффициента диффузии проводилось изучение суммарной интенсивности рассеянного света 7, которая определяет термодинамическую величину 3 [c.29]

Подробное описание методики проведения эксперимента приведено и работе [199]. Сущность метода состоит в следующем. Кювету с образцом освещают лучем лазера. Излучение лазера обладает высокой степенью монохроматичности. Поскольку взвешенные в жидкости частицы, в данном случае коллоидные образования, находятся в хаотическом броуновском движении, то вследствие эффекта Допплера спектр рассеянного образцом света уширяется, причем его ширина пропорциональна коэффициенту диффузии частиц [c.272]

Поскольку излучение можно рассматривать как фотонный газ, можно определить коэффициент диффузии фотонного газа по уравнению [c.11]

Тогда теплопроводность за счет излучения и,, при стационарных условиях равная коэффициенту диффузии, умноженному на теплоемкость единицы объема, будет равна [c.11]

Если образец, в котором идет диффузия, имеет толщину X, недостаточную для полного поглощения излучения (излучение проникает сквозь образец), то скорости счета образца со стороны нанесенного слоя диффундирующего вещества (/1) и с противоположной стороны (У ) связаны с коэффициентом диффузии уравнением [c.176]

Баркер применил данный метод для определения скорости диффузии кислорода и иода в поликарбонате и полиметилметакрилате, предварительно окрашенных радикалами, возникающими в полимерах под действием ионизирующих излучений. Граница диффузии определялась по изменению цвета радикалов. Был предложен метод определения коэффициентов диффузии кислорода по гашению свечения добавок, фосфоресцирующих в УФ-лучах, в полиметилметакрилате. Коэффициенты диффузии кислорода в полиэтилентерефталате в широком температурном интервале (23—200°С) определялись путем исследования превращения радикалов методом ЭПР [c.260]

Необходимая для расчетов по формуле (10-7) температура в зоне горения определяется из соотношения между потоками тепла из зоны горения в окружающую среду и кислорода из окружающей среды в зону горения через приведенную пленку. Предполагая, что в условиях камеры сгорания тепловые потери от излучения в окружающую среду относительно малы, коэффициенты диффузии и температуропроводности равны между собой, и что можно пренебречь стефановским потоком ввиду его малости, показывается, что температура на поверхности горения равна теоретической температуре горения в среде одинакового состава и с одинаковой начальной температурой с окружающей средой при коэффициенте избытка воздуха а=1. [c.182]

Гетеродинирование применяется в основном для анализа монодисперсных систем [53]. Измерение уширения спектральной линии рассеянного излучения, причиной которого является броуновское движение частиц, позволяет определять коэффициент диффузии частиц, и, следовательно, их размер. Эта задача значительно усложняется при исследовании полидисперсных систем. [c.18]

Импульсный радиолиз возник в радиационной химии, которая изучает химические и физико-химические превращения веществ под действием ионизирующего излучения. Его широко применяют для выяснения механизма радиолитических превращений, где с его помощью достигнуты крупные успехи установлено образование сольватированных электронов (ег) при радиолизе жидкостей, экспериментально обнаружено наличие шпор в облученных воде и этаноле, определены времена сольватации электронов в ряде жидкостей, идентифицированы другие первичные продукты радиолиза многих систем, исследована их реакционная способность и т. д. Кроме того, импульсный радиолиз часто используют для решения различных общехимических проблем. Этим методом получают и исследуют сольватированные электроны, неорганические и органические свободные радикалы, анион- и катион-радикалы, ионы металлов в необычных состояниях окисления, возбужденные молекулы и атомы, карбанионы и карбокатионы, ионные пары. Его применяют для изучения многих свойств указанных короткоживущих частиц реакционной способности, оптических спектров поглощения, коэффициентов диффузии, величин рК электролитической диссоциации и т. п. Нередко он находит применение для исследования особенностей химических и физико-химических процессов кинетики быстрых реакций, туннелирования электронов, переноса протонов, передачи энергии возбуждения, химической поляризации электронов и других. [c.123]

Д угой связанный параметр коэффициент диффузии цепи О его можно определить в прямых экспериментах по кинетике профилей концентрации или с помощью неупругого рассеяния лазерного излучения (последний способ более удобен). Коэффициент диффузии связан с подвижностью формулой Эйнштейна [c.193]

Приведенные расчеты продолжительности испарения капель имеют ориентировочный характер, ибо вывод основного уравнения (32.9) был основан на весьма упрощенном механизме испарения. В частности, совершенно не учитывалась полидисперсность аэрозоля, которая вследствие различной скорости движения капель в потоке газа приводит к сталкиванию и сливанию капель. При выводе уравнения не учитывалась также потеря тепла каплями за счет теплового излучения, влияние кривизны поверхности капель на упругость паров вещества и пр. Наконец, некоторые параметры, необходимые для расчета продолжительности испарения, в частности коэффициенты диффузии молекул испаряющегося вещества в газовой среде пламени, отсутствуют. Поэтому при расчете приходится прибегать к данным измерений для близких по составу сред. [c.255]

Определение коэффициентов диффузии с помощью -активных веществ. Как известно, -частицы, испускаемые радиоактивными ядрами, обладают непрерывным энергетическим спектром. Комбинация ряда факторов — непрерывного распределения -частиц по энергиям, рассеяния и торможения электронов в веществе — приводит к тому, что ослабление потока -частиц, идущих более или менее широким пучком от источника к детектору излучения (например, счетчику импульсов), носит характер, близкий к экспоненциальному закону. Измеренная активность I экспоненциально уменьшается с толщиной фильтра [c.736]

Во второй группе методов измерения коэффициентов диффузии используется ослабление радиоактивного излучения веществом образца при диффузии радиоактивных атомов в глубь образца. Обычно применяют случай диффузии из тонкого слоя. Интегральная активность образца со стороны нанесенного слоя должна зависеть от времени отжига, коэффициента диффузии и поглощения излучения 1 х) [c.558]

С экспериментом [1, 28, 1171, Эта задача аналогична задаче о теплопроводности, сопровождающейся излучением [116]. Все другие случаи требуют численного интегрирования на счетных машинах, программа для которых уже разработана [83, 86]. Сравнение экспериментальных и теоретических данных проведено пока только для одной системы при обмене ионов Са /Ма на сильнокислотном катионите. При этом для пленки использовали линейное соотношение между скоростью и движущей силой. Комбинация этого соотношения с уравнениями Нернста — Планка для фазы ионита дала удовлетворительное совпадение расчетных и экспериментальных данных. В то же время комбинация линейного соотношения скорости и движущей силы с уравнениями теории, предполагающей постоянные коэффициенты диффузии в зерне ионита, оказалась неудачной [86] [c.311]

Оборудование и посуда. Счетная установка с детектором -излучения или сцинтилляционным детектором у-излучения. Термостат с прибором для определения коэффициента диффузии (рис. 18.9). Микрометр или штангенциркуль. Набор капилляров длиной 1,5—2,0 см и внутренним диаметром 0,3—0,5 мм (10 штук). Приспособление для перенесения раствора из капилляра в стандартную чашечку (рис. 18.10). Стеклянные чашечки для измерения активности. [c.628]

Для вычисления коэффициентов диффузии по данным абсорбционного метода при учете р- и Y-излучения радиоактивного индикатора Ре использовали уравнение, выведенное при соответствующих граничных условиях Грузиным и Литвиным [8]. На основании этого уравнения при помощи математических функций [25] (для удобства приняты обозначения — [c.231]

Соотношение между периодом облучения (Тов) и периодом отлежки (Тот) определяется величиной коэффициента диффузии влаги материала. Чем меньше коэффициент диффузии влаги, тем, очевидно, будет больше период отлежки. Необходимо стремиться к такому соотношению Тоб/Тот, при котором зависимость между влагосодержанием материала и временем облучения будет линейна. В этом случае мы в максимальной степени используем энергию излучения для испарения влаги из материала, а свойства самого материала — для перемещения влаги в период отлежки. [c.281]

ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ДИФФУЗИИ ПО УШИРЕНИЮ СПЕКТРА РАССЕЯННОГО ИЗЛУЧЕНИЯ [c.46]

Гидратированный электрон обнаруживается по характерной высоте полосы поглощения с пологим максимумом при 700 нм. По изменению во времени интенсивности поглощения света после прохождения через среду потока ионизирующего излучения можно определить константы скоростей реакций сольватированных электронов с разнообразными веществами в растворах. Значения кон- тант скоростей лежат в пределах 10 — 10" л/(моль-с). Коэффициент диффузии сольватированного электрона имеет порядок 10- см /с эффективный радиус равен 0,3 нм. [c.343]

Изучение диффузии и проницаемости гелия и аргона через пленку облученного полиэтилена низкой плотности показало [48] , что до поглощенной дозы излучения, равной 200 Мрад, наблюдается значительное снижение коэффициентов диффузии и проницаемости с ростом дозы, причем наибольшие изменения происходят при повышенных температурах. [c.21]

В работах [43, 50] приведены данные о влиянии ионизирующего излучения на влагопроницаемость полиэтилена низкой плотности с молекулярным весом 20 000—25 ООО. Облучение пленочных образцов толщиной 30 мкм осуществлялось на воздухе при 25 °С до поглощенных доз 50—300 Мрад. Результаты измерений и расчетные данные приведены в табл. 3. Анализ данных позволяет обнаружить монотонное изменение значений коэффициентов диффузии и проницаемости с ростом поглощенной дозы излучения, причем одновременно с возрастанием коэффициента проницаемости и величины натекания наблюдается снижение коэффициента диффузии. [c.22]

Рассмотрим ряд конкретных методов определения коэффициентов диффузии собственных и примесных атомов и ионов в твердых телах. Наиболее широко распространенными способами являются абсорбционный метод (поглощения излучения) и метод секционирования. [c.25]

Абсорбционный метод основан на изучении поглощения диффузионной средой корпускулярного излучения диффундирующих атомов, что дает возможность судить о глубине их проникновения. В зависимости от характера излучения, испускаемого радиоактивным изотопом, измерение активности и расчет коэффициента диффузии производят различными способами. [c.25]

В предлагаемой книге авторы предприняли попытку изложить полученные к настоящему времени на основании ряда упрощающих предположений результаты теоретического исследования массотеплообмена движущихся реагирующих частиц со средой. Предполагается, что изменением плотности при химических превращениях (выражающимся, в частности, в появлении потоков Стефана) можно пренебречь. Баро- и термодиффузия, а также перенос тепла излучением считаются пренебрежимо малыми. Предполагается также, что плотность и вязкость среды не зависят от концентрации и температуры и, следовательно, раснределения концентрации и температуры не оказывают влияния на обтекание частицы. Это приводит к возможности независимого анализа гидродинамической задачи о вязком обтекании и диффузионно-тепловой задачи о полях концентрации и температуры. Необходимая для решения диффузионно-тепловой задачи информация о поле скоростей считается известной. Коэффициенты диффузии и температуропроводности считаются не зависящими от концентрации и температуры. В некоторых разделах книги наряду с поверхностными превращениями рассматриваются также реакции, протекающие в объеме. [c.10]

Если излучаюший газовый объем содержит твердые частицы (золы, угля и т.д. , то в объеме газа происходит явление рассеяния излучения. При этом одновременно спектр излучения газа с частицами становится более заполненным, так что с известным приближением такой запыленный поток часто можно трактовать как серый газ . Если при этом средняя эффективная длина пробега фотонов 1/а (где а — коэффициент поглощения серого газа, лли точнее, коэффициент ослабления в рассеивающей среде) оказывается малой по сравнению с характерными размерами излучаюш,его газового объема, то для описания лереноса излучения оправдано приближение диффузии излучения [c.205]

Экспериментальное определение D удобно проводить с помощью меченых атомов [174, 472—477]. Диффузантом, содержащим радиоактивную метку, может быть как низкомолекулярное вещество, так и полимер. Коэффициент диффузии в случае применения содержащего радиоактивную метку диффузанта может быть измерен сорбционным методом или методами послойного анализа и продольного разреза [473]. Сорбционный метод заключается в определении убывания во времени излучения со стороны образца, на который был нанесен слой радиоактивного диффузанта. Убывание излучения связано с проникновением диффузанта в глубь вещества и поглощением излучения в образце. Коэффициент поглощения определяется из предположения, что слой вещества толщиной х ослабляет излучение по закону Бэра в раз. Необходимость специальной оценки коэффициента ц является существенным недостатком этой методики. Кроме того, закон Бэра применим далеко не ко всем случаям -излучения [475]. [c.130]

Миграция плутония в окружающей среде обусловлена растворимостью его соединений в природных средах, и, следовательно, перемещение по цепи почва— растения—животные—человек сильно зависит от первоначальной химической формы плутония. Образующееся при ядерных взрывах сравнительно небольшое количество тугоплавких оксидов плутония практически нерастворимо. Большая часть излучения при взрывах попадает в атмосферу в виде отдельных атомов. После глобального выпадения плутоний в основном ( 99 %) находится в почве и в донных отложениях. Туда же попадают и выбросы атомной промышленности. Количество плутония, находящегося в биологических компонентах экосистем, составляет менее 1 % от поступивших в окружающую среду. Причем количество плутония, связанного с животным миром, во много раз меньше, чем связанное с растениями [85]. Плутоний, находящийся в почве, имеет в основном (до 90 %) нерастворимую четьфехвалентную форму, коэффициент диффузии которой около 10" см"/с. В зависимости от источника поступления и состава почвы, до 10 % плутония от находящегося в ней количества может быть в растворимой и доступной для усвоения растениями форме. Установлено, что наибольшие концентрации плутония имеют низкорослые растения (травы, лишайники, мхи). В результате процессов ветрового переноса [c.292]

Переход обычной диффузии в трассерную. Условия диффузии в данной системе могут измениться, если существенно изменилось концентрационное соотношение компонентов. Милз [163] детально исследовал самодиффузию ионов Вг в растворах МдВгз в качестве примера подобного явления. Коэффициенты диффузии, измеренные по интенсивности радиоактивного излучения ионов Вг и вычисленные по закону Фика, [c.291]

Макроскопические методы наблюдения за кипящим слоем в целом позволяют, кроме коэффициента диффузии, определить и средние скорости циркуляционного движения потоков частиц. Такие данные были получены в наших ранних работах при помощи специально сконструирозанного турбулиметра [12[. Меньшее число достоверных данных было получено при погружении в кипящий слой пьезометрических датчиков [18]. Использование емкостных датчиков [19], метода поглощения радиоактивных и других излучений позволило оценить и измерить локальные пульсации концентраций твердой фазы и давлений — неоднородность кипящего [19] слоя без пока четкой связи величины неоднородности с остальными макроскопическими параметрами слоя. [c.88]

Сопоставление величин предельных токов данных поляризационных кривых с предельными токами окисления водорода, измеренного в том же приборе, позволило оценить выход образующегося восстановителя. Количество образующихся атомов водорода составляет - 4—5 на 100 эв поглощенной энергии. Оценка выхода носит приближенный характер, так как при расчете принималось, что коэффициент диффузии атомарного водорода равен коэффициенту диффузии молекулярного водорода. Однако столь большая величина выхода является еще одним доказательством того, что не молекулярный водород ответственен за создание водородного потенциала на платине при действии [-излучения на данную систему. При подсчете величин выхода для определенной, поглощенной раствором энергии мы пользовались криво11, приведенной на рис. 3, так как эта кривая дает возможность определить время, в течение которого устанавливалась стационарная концентрация атомов водорода в растворе. Это время, как видно 113 рис. 3, составляло около 3 мин. [c.69]

Принцип измерения самодиффузии в газах тот же, что и в жидкостях, однако в случае газов надо соблюдать еще большую предосторожность, чтобы избежать конвекции. Для исследования диффузии в газах часто пользуются аппаратурой, сходной с описанной выше диффузионной трубкой. Так, например, при определении коэффициента самодиффузии аргона Хатчинсон [Н106] применял две латунные трубки диаметром 12 мм и длиной 45 см, расположенные так, чтобы их оси были горизонтальны и являлись продолжением друг друга. Трубки были соединены с помощью специального крана. Одну половину прибора заполняли аргоном, содержащим Аг Ч (ПО мин.), а другую половину — обыкновенным аргоном при том же давлении газам давали диффундировать друг в друга в течение определенного времени. Радиоактивность газа в каждой половине прибора определяли путем измерения излучения, проходящего через специальные окошки в стенках трубок. Толщина окошек составляла 50 [а. Коэффициент диффузии вычисляли по данным измерений активности газа в обеих половинах прибора до и после диффузии. [c.69]

О. Ф. Т а т а р е н к о. Мокульский и Лазуркйн наблюдали обратимое изменение скорости крипа в полимерных материалах, находящихся в ноле ионизирующего излучения. Мокульский предположил, что эти обратимые изменения вызваны смещением концентрации горячих атомов и сделал из этого вывод о возможном изменении тех свойств полимерных материалов, которые зависят от концентрации горячих атомов динамических констант упругости, коэффициента диффузии и др. [c.378]

Таким образом, анализирующий спектр прибор должен иметь разрешающую силу сйо/Д 10 , тогда как у лучших оптических приборов она достигала лишь 5-10/, Для макромолекул коэффициент диффузии Оп на несколько порядков ниже, а Г и требуемое разрешение соответственно еще возрастаютГ Проблема была решена после появления лазерных источников света, отличающихся исключительной монохроматичностью излучения, и современных преобразователей тока. Последние превращают фототок рассеянного света в спектр электрических импульсов значительно меньшей частоты, сосредоточенный около нулевой частоты (вместо (Оо в падающем на приемник свете). Низкочастотный спектр фототока анализируется далее при помощи метода самобиений . Сущность его состоит в смешении двух серий электрических сигналов [c.53]

Спектр Izzun состоит из трех линий ( релеевский триплет , рис. 26). Центральная, т. е. несмещенная, линия, или компонента Гросса, в индивидуальных жидкостях обусловлена изобарическими флуктуациями плотности (см. 4 и [1]), которые пропорциональны флуктуациям энтропии. В отличие от адиабатических флуктуаций изобарические флуктуации с течением времени не изменяют своего положения в пространстве. Поэтому максимум компоненты Г росса соответствует частоте V( возбуждающего излучения. Изучая спектр компоненты Гросса, можно определять коэффициенты температуропроводности и теплопроводности жидкости. Исследования спектра компоненты Гросса в растворах позволяют находить коэффициент диффузии [441. Симметрично расположенные по отношению к центральной компоненте боковые компоненты релеевского триплета, или компоненты "Мандельштама — Бриллюэна, обусловлены адиабатическими флуктуациями плотности. Изучая положение и спектр компонент Мандельштама Бриллюэна, можно определять скорость распространения гиперзвуковых волн и [c.86]

Так как площади АВ01Си АВО Сг и т. д. равны между собой для любого угла ср между нормалью к поверхности трубки и выбранным направлением, то равны и соответствующие объёмы. Следовательно, в этом случае интенсивность излучения какого-либо элемента поверхности трубки не зависит от угла ср. Если же, наоборот, коэффициент поглощения радиации в газе очень велик и каждый слой газа как бы сперва поглощает всю поступающую в него радиацию, а затем вновь испускает её (диффузия излучения), то фактически во внешнее пространство поступает излучение лишь очень тонкого слоя газа, лежащего под окошком АВ. В этом случае мы имеем дело с телом, поглощающим все падающие на него лучи данной длины волны, и поэтому закон распределения интенсивности излучения по различным направлениям соответствует излучению чёрного тела, т. е. определяется законом Ламберта. [c.361]