Кривая функции возбуждения

Интеграл в выражении (9.24) можно найти путем численного интегрирования. Для этого рассматриваемую область энергий разбивают на ряд интервалов по 0,5 или 1 МэВ. По формуле Шиффа [50, 51], рассчитывают спектр тормозного излучения Фо( , макс), и, используя экспериментальные данные о форме кривой функции возбуждения для этой реакции, находят в каждом интервале произведение средней плотности потока на среднее сечение и проводят суммирование по всем интервалам. Данный расчет не только трудоемок, но и пригоден только для грубой оценки, так как дает расхождение с экспериментальными данными до 40% и более, что вызвано большими погрешностями измерений функции возбуждения и расчетами спектра тормозного излучения. Отмеченные трудности можно обойти, если иметь полученный другими исследователями [36] стандартный набор экспериментальных данных о наведенных активностях элементов, облученных тормозным излучением с различной максимальной энергией ускоренных электронов. [c.60]

Кривые, дающие зависимость вероятности возбуждения / от скорости электронов (в вольтах), называются кривыми функции возбуждения. [c.107]

Поведение энергий переходов с переносом заряда приведено на рис. 5. Заметим, что состояния с переносом заряда, энергия возбуждения которых падает с уменьшением а, преобразуются при помощи тех же неприводимых представлений группы нашей модели, как и локально возбужденные состояния с практически постоянной энергией возбуждения. В результате этого кривые энергии возбуждения как функции межмолекулярного расстояния а пересекаются (ср. рис. 4 и 5). Такое перекрещивание устраняется применением высших приближений, как это показано в дальнейшем. [c.49]

Возбуждение, или ионизация, атомов при столкновении их с электронами зависит от энергии или скорости последних. В большинстве случаев вероятность возбуждения молекулы или атома до соответствующего уровня знергии возрастает с возрастанием скорости электронов до определенного значения, а при дальнейшем увеличении скорости электронов вероятность возбуждения падает. Вероятностью возбуждения называется отношение числа столкновений электрона с атомом или молекулой, приводящих к возбуждению, к общему числу столкновений. Кривые, характеризующие зависимость вероятности возбуждения от скорости движения электронов, называются кривыми функции возбуждения. Положение максимума на кривой функции возбуждения зависит от мультиплетности исходного и возбужденного уровней (терм). При возбуждении термов той же мультиплетности, что и исходный терм атома, функция возбуждения нарастает довольно медленно, достигая максимального значения при очень больших скоростях электронов. Скорость электронов в этих случаях обычно в несколько раз превышает минимальное значение скорости электрона, при которой возможно возбуждение атома. Если же в результате соударения с электроном возбуждается терм иной мультиплетности, чем исходный, то функция возбуждения быстро достигает максимума и затем так же быстро спадает (рис. И, 8). Функция возбуждения для двух близких линий ртути показана на рис. И, 8. При возбуждении одной линии 2655 к, атом ртути переходит из нормального состояния в состояние При [c.75]

Изучение функции ионизации различных атомов вблизи порога ионизации с применением приблизительно моноэнергетических электронов обнаруживает сложную структуру этой функции, обусловленную возбуждением различных атомных уровней. Так, например, нерегулярный ход функции ионизации атомов цинка, кадмия и ртути, наблюдающийся на протяжении первых нескольких вольт за порогом ионизации, связывают с автоионизацией возбужденных атомов (эффект Оже), возникающих в результате возбуждения внутренних электронов [757]. Изломы на кривых функции ионизации для Ые2+, Аг2+, Кг + и Хе + (процессы еН-Ые= = Ке2+ -Ь Зе и т. д.) интерпретируются как результат наложения прямолинейных участков, представляющих собой функции ионизации, отвечающие основному ( Р) и возбужденным ( /) и 5) состояниям указанных ионов [760]. Прямолинейный ход функции ионизации на протяжении первых нескольких вольт за порогом ионизации для единичного состояния образующегося иона виден, в частности, из того факта, что функция ионизации гелия, отвечающая процессу е + Не = Ие++2е, строго прямолинейна на протяжении целых восьми вольт. [c.407]

При реакциях с частицами большой энергии решающую роль играет эффект прозрачности ядра. Бомбардирующая частица, пролетая сквозь ядро, возбуждает его до некоторой энергии. При этом вероятность переведения бомбардирующего ядра в то или иное возбужденное состояние определяется средним свободным пробегом бомбардирующей частицы в ядерном веществе. Свободный пробег плавно изменяется с изменением энергии бомбардирующей частицы. Следовательно, функция возбуждения для реакций с частицами высоких энергий должна представлять собой плавную кривую без резких максимумов. Типичная функция возбуждения изображена на рис. 4-17. [c.648]

Уточнение полученных результатов, вплоть до сравнения с эффективной энергией, рассчитанной по кривой распределения нуклонов космического излучения по энергиям [24], возможно в случае дополнительных определений изотопного состава благородных газов, выделенных из железных метеоритов, и более подробного изучения функций возбуждения реакций глубокого расщепления ядер железа в более широком интервале энергий. [c.656]

Кривые зависимости функции возбуждения от энергии электронов для различных переходов заметно отличаются по своему наклону и по своей форме. Например, в случае атомов с двумя валентными электронами функция для синглет-синглетных переходов возрастает относительно медленно и имеет широкий максимум при энергии, в несколько раз большей энергии возбуждения. С другой стороны, функция для синглет-трип-летных переходов достигает острого максимума при энергии, близкой к критической, и затем быстро падает. На рис. 27 показано это различие для двух резонансных линий Нд. [c.53]

Вероятность или функция ионизации монотонно возрастает при увеличении II от II до 100— 200 в и затем медленно падает. Своеобразный ход функции возбуждения и функции ионизации атома не может быть выведен из законов классической электродинамики и механики или, другими словами, не соответствует представлению об электроне как только о частице, обладающей зарядом и массой. Мы снова встречаемся здесь с природой электрона как диалектического единства частицы и волны, как это имело место нри рассмотрении явления холодной электронной эмиссии. В то же время применение квантовой механики даёт лишь возможность строить по точкам теоретические кривые для функции возбуждения и функции иониза-цяи, но не приводит к аналитическим выражениям. [c.102]

Эта выдержка в связи с рис. 5.6 показывает, что изохронная кривая напряжение — деформация значительно отличается по природе от общеизвестной кривой напряжения — деформации, полученной при постоянной скорости деформирования, т. е. при испытании с наклонной ступенчатой функцией возбуждения. В последнем случае координата вдоль оси деформации включает компоненту, зависящую от времени, которой нет в изохронной кривой, как это предполагается в самом названии. Изгиб на общеизвестной кривой напряжения — деформации неточно определяет решающий вклад вязкоупругой нелинейности на изохронной же кривой это именно так. [c.100]

При глубоком исследовании скорость испытания и температура могут быть независимыми переменными на графиках, аналогичных имеющимся для восприимчивости и модуля. Вряд ли удивит существование дополнительного сходства между графиками модуля и предельного напряжения, потому что пластическое разрущение в значительной степени является деформационным явлением. Однако между ними не существует количественного соответствия, как в этом можно легко удостовериться при исследовании либо изохронных кривых напряжения— деформации, либо данных, полученных при наклонной ступенчатой функции возбуждения. Следовательно, предельное напряжение не может заменить модуль как характеристическую величину, а служит дополнением к ней. Это не отрицает того факта, что для некоторых видов оценки достаточно только одной величины, а не двух, хотя проявляющаяся тогда картина и не будет полной. [c.113]

Имеющийся экспериментальный материал показывает, что вероятность возбуждения равна нулю при всех потенциалах ниже данного критического потенциала. Начиная от потенциала возбуждения, эта функция быстро увеличивается, достигает максимума при потенциале, близком к потенциалу возбуждения, и затем вновь уменьшается. Примером могут служить кривые (экспериментальные) (рис. 93), относящиеся к возбуждению некоторых уровней ртути. Иногда наблюдается и более сложный ход функции возбуждения (рис. 94). О функции возбуждения и об её определении смотрите [681, 683, 705—711], а также гл. XI этой книги. [c.203]

И 4047 А) приведён на рисунке 155. На оси абсцисс отложены значения силы тока для различных точек кривой. Касательная в начале координат ов (пунктирная прямая) соответствует первому члену правой части равенства (399). Разность ординат кривой оа и прямой ов даёт значения второго члена, так как соответствует числу актов вторичного возбуждения. Если эту разность представить как функцию от N1, то получается прямая линия (рис. 156). Из наклона этой последней можно определить /г , если известно Q,2 (V, a), или определить Q12 (Ута). если известно Па, Vma легко находится по виду функции возбуждения. [c.353]

Некоторое значение имеет, ио-видимому, и образование возбужденных частиц. Так, начальный участок кривой функции ионизации азота показывает, что при 24 зв резко увеличивается вероятность ионизации [15]. Можно предположить, что при энергиях электронов выше 24 эв происходит образование возбужденных ионов азота, в результате чего ускоряются реакции 6—8. [c.124]

Процедура экспериментального определения выхода реакции и его изменения с энергией излучения обычно гораздо проще, чем функции возбуждения. Для возможности сравнения выходов реакций в различных экспериментальных условиях их значения относят к определенно.му количеству вещества мишени (грамм, моль и т. д.). Выход реакции более наглядно выявляет имеющиеся аналитические возможности метода в случае сложного хода кривой возбуждения, применения активирующего излучения со сплошным энергетическим спектром или при облучении проб, толщина которых превышает пробег бомбардирующих частиц. В частности, знание функций V Е) весьма полезно в. практической аналитической работе с пучками тормозного излучения или заряженных частиц при решении таких вопросов, как оценка величины взаимных помех и чувствительности определения элементов, выбор оптимальной энергии облучения и т. д. [c.20]

Функция возбуждения состояния В П . из и с использованием формулы (1.1.8) и средних кривых рис. 7, 8 и М , [c.18]

ЦИИ (обычно радиоактивного) как функция энергии бомбардирующей частицы. Кривая зависимости сечения от энергии и называется функцией возбуждения. На рис. 59 дается пример функций возбуждения в области средних энергий. [c.300]

Некоторую информацию о кинетической энергии испущенных частиц, можно получить по величине энергии, при которой различные функции возбуждения достигают максимума, а также по наклону соответствующих кривых однако при этом можно рассчитывать в лучшем случае лишь на грубые оценки. Функции возбуждения не дают также никаких сведений об угловых распределениях испущенных частиц. [c.300]

Отсутствие вторичных максимумов и изломов у оптических функций возбуждения следует объяснять не отсутствием каскадных переходов, а дефектами экспериментов, которые давали грубые, сглаженные кривые. [c.446]

В последние годы измерения оптических функций возбуждения были проведены рядом авторов [ > -98] улучшенными экспериментальными средствами. Возбуждающие пучки электронов получались гораздо более однородными по скоростям. Интенсивность линий измерялась фотоэлектрическим методом, позволявшим получать значительно большее число точек на кривых, чем в прежних работах методами фотографической фотометрии. Тщательнее соблюдались условия, при которых возбуждение атомов происходит только за счет соударений с электронами и отсутствуют вторичные явления (реабсорбция света, удары 2-го рода и т. д.). Эти работы показали, что оптические функции возбуждения имеют в ряде случаев по несколько тесно расположенных максимумов. [c.446]

Наличие вторичных максимумов на оптических функциях возбуждения спектральных линий может иметь двоякое происхождение во-первых, они могут вызываться каскадными переходами, во-вторых, они могут быть присущи и самим функциям возбуждения энергетических уровней. Это затрудняет анализ экспериментальных кривых. [c.447]

В случае ртути роль каскадных переходов, по-видимому, велика. Так как для каждого уровня известен его потенциал возбуждения и наблюдаемые максимумы достаточно резки, то вблизи потенциала возбуждения можно с достаточной степенью вероятности разложить экспериментальную кривую на кривые, представляющие собой функции возбуждения отдельных энергетических уровней атома ртути. Неоднозначность имеет место лишь при относительно больших энергиях возбуждения, где экспериментальные кривые идут плавно. На рис. 238 приведены наблюденные оптические функции [c.447]

Из указанного анализа кривых следует, что полученные до сих пор функции возбуждения ртути были обусловлены слиянием кривых, относящих- Ю ся к возбуждению отдельных энергетических уровней. Истинные функции возбуждения уровней в большинстве слу- чаев, по-видимому, имеют острые максимумы вблизи потенциалов возбуждения. [c.449]

Положение максимума на кривой функции возбуждения зависит от мультиплетности исходного и возбужденного уровня (терма) атома. При возбуждении термов той же мультиплетности, что и исходный терм атома, функция возбуждения нарастает довольно медленно, достигая максимального значения при больших значениях скоростей электронов. Скорость электронов в этих случаях обычно в несколько раз превышает минимальное значение скорости (энергии) электрона, при которой оказывается возможным возбуждение атома. [c.107]

Возбуждение или ионизация атомов при столкновении их с электронами зависят от энергии или скорости последних. В большинстве случаев вероятность возбуледения (отношение числа столкновений электрона и атома, приводящих к возбуждению, к общему числу столкновений) соответствующего уровня атомов возрастает до максимума с ростом скорости электронов, начиная с некоторого значения, а ири дальнейшем увеличении скорости электронов вероятность возбуждения падает. Кривые, дающие зависимость вероятности возбуждения I от скорости электронов (в вольтах), называются кривыми функции возбуждения. [c.91]

Было твердо установлено, что сноитанно делящийся изотоп с периодом полураспада около двух секунд регистрируется лишь тогда, когда по условиям опыта возможно полное слияние ядер америция и неона, а продукты побочных реакций отсеяны специальными приспособлениями. При полном слиянии образовывались новые ядра н очевидно ядра 105-го, однако необходимо было определить их массовое число. Для этого измерялась так навы-ваеыая функция возбуждения, т. е. зависимость вероятности образования новых ядер от энергии бомбардирующих ионов. Кривые, построенные по результатам этих экспериментов, наглядно показывали, что образовавшиеся в реакции полного слияния возбужденные составные ядра остывали , испуская четыре нейтрона. Это означало, что наиболее вероятное массовое число нового изотопа равно 261 243+22-4... [c.490]

Рис. 96. Функции возбуждения электронным ударом различных уровней гелия (по вычислениям Месси и Мора [924а]). Пунктир — измеренные функции возбуждения соответствующих уровней Не. Теоретические и экспериментальные кривые совмещены в точке К = 200 эе.

Ионизация атомов и молекул электронным ударом. Значит лыю большее число исследований посвящено изучению ионизации атомов и молекул электронным ударом. Эти исследования указывают, что функция ионизации, подобно функции возбуждения, растет от нуля при энергии ионизующих электронов, отвечающей порогу ионизации, т. е. при Кыин. ==/ (потенциал ионизации) при энергии порядка десятков до 100 эв (реже до 200 эе) достигает максимума, после чего падает. Типичные кривые зависимости сечения ионизации от энергии электронов (функция ионизации) для различных одноатомных и многоатомных газов, по данным различных авторов (лит. см. з [59]), представлены на рис. 99. В связи с этим рисунком необходимо отметить у1едующее существенное обстоятельство. Так ка.ч обычный способ измерения функции ионизации сводится к измерениям числа пар ионов (положительных и отрицательных зарядов), обра.зующихся на пути в [c.406]

Теория и эксперимент показывают, что величина Q для неупругих соударений сильно зависит от скорости электронов и индивидуальности данного терма атома. Типичная зависимость С2 от скорости электронов (так называемая функция возбуждения) изображена на рис. 11. При скоростях электронов, для которых lnv- 2 < Е, , где , — энергия данного терма, Q равно нулю, т. е., в соответствии со сказанным выше, соударения имеют упругий характер возбуждение не происходит, как бы близко ни пролетал электрон от атома. Вблизи величина Q начинает быстро расти и достигает максимума при энергии, несколько большей энергии возбуждения данного уровня. По мере дальнейшего увеличения скорости электрона Q опять падает, благодаря сокращению, вследствие большой скорости, продолжительности пребывания электрона вблизи атома. Детальный ход функции возбуждения различен в зависимости от типа терма, его мультиплетности и т. д. Эффективность возбуждения, даже в максимуме кривой, невелика лишь 1/1000— 1/100 всех соударений, рассчитанных из газокинетических сечений атомов, приводит к возбуждению. [c.33]

Ввиду того, что чувствительность детектора метастабильных частиц [34, 35] зависит только от энергии регистрируемых частиц, но не от энергии электронов, относительный ход функций возбуждения измерен, по-видимому, с погрешностью, обусловлен1Юй вычитанием кривых (рис. 17) и составляющей в районе максимумов функций возбуждения не более 20%- [c.27]

Как видно, при д аф О рассматриваемая функция не стремится асимптотически к нулю при Это противоречит теоретическому выводу (см. 82), по которому эффективное сечение уровней при возрастании скорости возбуждаемых электронов стремится к нулю. Однако практически имеет значение лишь ход функций д (V) и / (У) в области не очень больших У, так как в разряде обычно отсутствуют электроны высоких скоростей. В области же значений У 100— 200 в экспериментальные кривые для /(У), как правило, идут параллельно оси абсцисс. Таким образом, рассматриваемый вид функций д (V") охватывает, все практически важные случаи, начиная с того, когда функция возбуждения имеет постоянное значение для всех У У , до случаев, когда д У) имеет острый максимум (рис. 233). Апроксимацией (3) не охватывается лишь случай, когда / У) медленно возрастает, начиная от V" = У . Пользуясь ею, рассчитаем интеграл [c.439]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология