Харрис

Харрис [7] рассчитал такого рода эффекты для реакций первого и второго порядков. Это также было предметом исследования инженеров-химиков [8], широко использовавших проточные системы на практике . [c.62]

Харрис и Виллард [126] показали, что эффект горячих радикалов увеличивается при 1849 А, чего и можно было ожидать для этой более жесткой радиации. В этом случае квантовый выход СН4 повышается примерно в 12 раз . Весьма вероятно, что во всех этих случаях избыточная энергия радикала СН3 находится в виде колебательной энергии. Для такого утверждения есть все основания. [c.347]

Другая, так называемая циркуляционная, теория была выдвинута в 1907 г. П. Харрисом. Иногда она известна как теория растущих кристаллов, так как куполовидный подъем осадочных пород над солью считается результатом действия сил кристалли- [c.242]

Существует несколько полуэмпирических методов расчета градиента электрического поля. Коттон и Харрис [8] предположили, что ядерная часть уравнения (14.12) (т. е. первый член) может сокращаться с частью q , обусловленной суммарной атомной заселенностью на соседнем атоме В, т. е. [c.271]

Харрис [125] разработал удобную номограмму (рис. 187), с помощью которой можно определить размеры вакуумных линий и производительность насоса. При разработке номограммы предполагалось, что скорость вакуумирования изменяется не более чем на 30%. [c.265]

Номограмма Харриса для определения размеров вакуумных коммуникаций. [c.265]

Релаксационный процесс вторичной электронной эмиссии дает начало методу оже-электронной спектроскопии ОЭС , разработанному Д. Харрисом (США). [c.134]

Недавно опубликована работа Харриса и Ропера [31] по абсорбции СОа раствором едкого натра в колонне с ситчатыми тарелками. Их результаты определенно указывают на поведение, характерное для быстрой реакции, так как величина /—1 почти пркмо пропорциональна Получено согласование с теорией, по- [c.143]

Здесь, по-видимому, была опечатка и следует читать 0,4- м/сек или 0,04 см/сек, что вполне приемлемо. Измеренные величины (к а/к а)— 1 иногда были несколько больше, чем 1оНр) что противоречит теории. По мнению Ропера и Харриса, это может быть обусловлено небольшим завышением величины к , заложенной в расчет В качестве альтернативного объяснения может [c.143]

Коэффициент разделения в этом случае равен (М1,004. Такое разделение производилось с целью получения материала для атомных реакторов (Манхэттенский проект). Эффузионный принцип можно использовать также и для анализа газовых смесей. Так, например, Нэшу и Харрису [4] удавалось по эффузионному потоку вычислять состав бинарных и четверных смесей. [c.147]

Для определения отрывного объема пузыря в рамках модели Дэвидсона и Шуле [76] уравнение сопла (1.147) необходимо решать совместно с уравнением движения пузыря (1.Г40) при условии Г = 0, х = 0, с /Л = 0, Л=/ дг и с использованием условия отрыва + Решение этой задачи уже не может быть получено в простом аналитическом виде. Двухстадийная модель, предложенная в работе [77], дает такую возможность. Однако, как показано Ла Наусом и Харрисом [80], для режима истечения с постоянным давлением в камере эта модель совершенно неправильно предсказывает скорость роста пузыря и расход газа. Авторы [79], используя в основном подход, предложенный в работе [76], учли в уравнении сопла также эффект инерции столба жидкости, связанный с восходяшим перемещением пузыря, а также эффект радиального ускорения жидкости. Кроме того, все уравнения записывались ими для той части сферы, которая находится выше сопла. Данные, представленные авторами, показывают, что предложенная модель дает лучшее совпадение с экспериментом, чем модели, предложенные в работах [c.54]

Дон Харрис, владелец пригородного мотеля, выразил С еспокоенность по поводу здоровья жителей города, но он в равной мере расстроен финансовыми потерями, грозящими ему из-за отмены соревнования. Я всегда зарабатывал немалые деньги на этом событии и судя но всему мне придется брать взаймы для того, чтобы весной оплатить счета . [c.14]

Исследования на о. Торни, отмечает далее Харрис, предоставили полезные данные в части, касающейся влияния препятствий на распространение облака тяжелого газа. В заключение делается вывод о том, что исследования были удачными, но для усвоения и анализа результатов потребуется еще много лет. [c.128]

Иной подход при рассмотрении данного вопроса использован Харрисом [Harris,1983] при анализе риска, связанного с газовыми взрывами данные этой работы представлены в табл. 12.6. [c.274]

На рис. 12.2 представлены концентрационные пределы воспламенения (диапазон воспламенения) смесей различных газов и паров с воздухом. В работе [Harris,]983] представлены дополнительные данные и источники информации. Диапазон воспламенения зависит, однако, не только от концентрации восстановителя, но также и от концентрации окислителя. Цитируемая работа Харриса посвящена только воздушным смесям, что связано главным образом с проблемами использования британского газа. Можно считать, что диапазон воспламенения увеличится, если концентрация кислорода в воздухе превысит 21% это справедливо также и для избыточного давления, уровень которого увеличится из-за повышения температуры пламени. И наоборот, для обедненного кислородом воздуха диапазон воспламенения уменьшится, поскольку возрастет нижний предел воспламенения. [c.276]

При взрыве фронт пламени продвигается под воздействием расширяющихся продуктов сгорания газа. Скорость перемещения фронта пламени, также известная как "скорость пламени", является суммой скорости горения и скорости поверхности сгоревшего газа. Согласно Харрису [Harris,1983], можно записать [c.278]

В разд. 12.2.3.4 данной монографии обсуждается работа Бартнехта, в которой исследуется закон "кубического корня" для определения роста давления применительно к взрывам пыли. Харрис [Harris,1983] выдвинул подобный закон, справедливый для начальных стадий развития газовых взрывов, т. е. для стадий, имеющих место до момента распространения воздушной ударной волны в пространстве. Он доказал, что скорость роста давления dP/dt находится в кубической зависимости от скорости горения. Доказывается также следующее равенство [c.279]

Многое, однако, зависит от таких факторов, как геометрия системы, т. е. от того, из какой ее части происходит утечка (выше или ниже уровня жидкости), и характера утечки, как, например, струи под высоким давлением. Харрис [Harris, 1983] предположил, что при утечке природного газа весьма быстро достигается выравнивание его концентрации в объеме, расположенном выше точки утечки газа поэтому, если утечка газа происходит вблизи пола, весьма однородная концентрация газовой смеси вскоре установится во всем объеме помещения. Смысл данного предположения более важен для тяжелых газов, поскольку гораздо чаще отмечаются случаи утечки тяжелых газов в нижней части помещений по сравнению с утечкой легких газов в верхней части помещений. Этот вывод взят, однако, не из работы [Harris,1983], поскольку ее автор проводил исследования только с природным газом. [c.279]

Это единственная авария с выбросом фосгена, вызвавшая гибель сразу нескольких человек. Она произошла в Гамбурге 28 мая 1928 г. Автор настоящей книги пользовался двумя источниками журналом [JRUSI,1928] и [Harris,1981]. Согласно первому источнику, авария произошла в Хофе-Канал в районе гавани. В результате аварии погибло 11 чел. Переменный ветер способствовал распространению фосгена в разных направлениях. Авария произошла в воскресенье, и народу вокруг места аварии бьшо мало, что несомненно сказалось на числе погибших. Размер утечки составлял "300 или более куб. футов газа". По нашему мнению, такое значение является сильно заниженным и, по-видимому, относится не к объему газа, а к жидкости. Отметим, что 300 куб. футов жидкости -это 12 т жидкости, а в работе [Harris,1981] утверждается, что размер утечки составлял 11 т. Через некоторое время (в одном случае через неделю) 171 чел. обратились в больницу из-за последствий отравления фосгеном. Пострадавшие находились в радиусе 11 км от места аварии. Бьша проведена эвакуация на один день 350 жителей. В работе Харриса отмечается, что погибли два человека, находившиеся на лодке в море в 100 м от места аварии, еще двое погибших находились в 300 м от места аварии. [c.391]

Разработаны различные способы синтеза витамина В . По способу Харриса и Фолкерса исходят из амида циануксусной кислоты [c.896]

Другой способ синтетического получения адермина разработан Куном, Вестфалем, Вендтом и Вестфалем. В этом синтезе исходят из 2-метил-3-метоксипиридин-4,5-дикарбоновой кислоты, которую превращают сначала в динитрил, затем в соответствующий диамин и, наконец, в двухатомный спирт последний при деметилировании с помощью бромистоводородной кислоты образует тот же дибромид, который получается на предпоследней стадии в описанном выше синтезе Харриса — Фолькерса. [c.897]

I а также Фосет и Харрис), Расположение этих двойных связей досто- [c.925]

Программирование температуры — вариант элюентного способа, при котором разделение проводится не при постоянной температуре (как при классическом элюентном способе), а при постепенном или скачкообразном нарастании температуры по всей длине колонки. В отличие от хроматермографического варианта градиент температуры вдоль колонки и движущаяся электропечь отсутствуют, что намного упрощает конструктивно систему нагревания колонки и создает преимущества в развитии и применении этого варианта перед хроматермографией. Однако, как показали Жуховицкий и Туркельтауб, отсутствие движущегося градиента температуры по слою сорбента не позволяет получить столь большое обогащение концентрации компонентов на выходе из колонки, как при наличии градиента температуры. Тем не менее постепенный рост температуры при постоянной скорости потока газа-носителя ускоряет вымывание из колонки сильно удерживаемых компонентов и создает благоприятные условия для разделения многокомпонентных смесей. Программирование температуры означает, что повышение температуры в течение времени процесса разделения производится с некоторой выбранной постоянной или переменной скоростью, т. е. по заданной программе. Колонку нагревают электрическим нагревателем, питаемым от автотрансформатора, соединенного с автоматическим регулятором — задатчиком скорости изменения температуры. Теория, методика и аппаратура данного варианта подробно изложены в монографии канадских ученых Харриса и Хэбгуда (см. приложение), [c.19]

Теоретические вопросы программирования температуры разработали канадские ученые Хэбгуд и Харрис. [c.152]

Селективность. Под селективностью понимают свойство ионита в одних, и тех же условиях по-разному вступать реакции ионного обмена с разными ионами. Для пояснения селективности существуют определенные модели, но область их применения крайне ограниченна [44]. В соответствии с молекулярной теорией селективность ионита по отношению к ионам равных зарядов определяется степенью ассоциации активных групп ионитов с про-тивоионами. В зависимости от плотности активных групп в ионите между ними (группами, способными к ионному обмену) возникает сила отталкивания, что является фактором, способствующим набуханию ионитов. Действию этой силы противодействует сила структурного взаимодействия. На основании изложенного можно сделать вывод, что селективность ионита возрастает с увеличением степени сшитости ионита, обменной емкости и с увеличением концентрации раствора, проходящего через ионит. Райс и Харрис-153] дали количественное описание селективности, применимое для оценки селективности ионита в неводных средах, но непригодное для ионитов с низкой степенью сшитости и с высокой набухаемостью. В ряде теорий исходят из представления о границе раздела фаз ионит — раствор как о полупроницаемой мембране. В этом случае применимо уравнение Доннана 142], и можно сделать вывод, что селективность ионита зависит от его набухания или-обменного объема. При этом не учитывают межионные взаимодействия, особенно сильные в случае ионитов с высокой обменной емкостью. Поскольку все указанные теории не являются общими, при оценке селективности ионита применяют следующие простые правила [54] [c.376]

Структуру жидкого аргона и ксенона в равновесии с их насыщенным паром исследовали рентгенографически Р. Харрис и Г. Клаутон при температуре на 0,3 К выше тройной точки этих веществ. [c.159]

Водородная связь (1964) -- [ c.24 , c.26 , c.215 , c.216 ]

Химическое равновесие и скорость реакций при высоких давлениях Издание 3 (1969) -- [ c.230 , c.283 , c.284 ]

Неионогенные моющие средства (1965) -- [ c.140 , c.198 ]

Основы химической кинетики (1964) -- [ c.62 , c.147 , c.347 ]

Газовая хроматография - Библиографический указатель отечественной и зарубежной литературы (1967-1972) Ч 1 (1974) -- [ c.34 ]

Курс органической химии (0) -- [ c.391 , c.896 , c.903 , c.925 ]

Газовая хроматография - Библиографический указатель отечественной и зарубежной литературы (1961-1966) Ч 1 (1969) -- [ c.0 ]

Химия растительных алкалоидов (1956) -- [ c.150 , c.679 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология