Относительный вес также Плотность приведение

Принцип метода движущейся границы иллюстрируется схемой, представленной на рис. 7. Первоначально граница находится в плоскости а-Ь между растворами двух солей XV и 2 . Основное требование метода состоит в том, чтобы подвижность ионного компонента X была больше подвижности ионного компонента Z. Если плотность раствора Ъх меньше плотности раствора Х , то относительное положение растворов в ячейке, а также расположения катода и анода меняются, и граница будет двигаться не вверх, а вниз. Если при пропускании одного фарадея электричества через плоскость g-h граница переместится из а- в положение с-(1 и через нее пройдет объем V (см ),то первоначально содержавшееся в этом объеме число эквивалентов ионного компонента X также должно пересечь воображаемую плоскость g-h. Согласно определению, приведенному в разд. II, А, эта величина и представляет собой число переноса катионного компонента. Следовательно, [c.83]

Здесь а — средняя температурная поправка относительной плотности на один градус (ГС) в пределах температур от до /. Эта поправка численно совпадает с температурной поправ кой плотности, входящей в формулу (2.20), в случаях, когда в последней плотность выражена в г/см или т/м . Поэтому для нефтепродуктов можно использовать поправки, приведенные в табл. 2.3. Поправка может быть вычислена также непосреД ственно по формуле М. М. Кусакова, на основе которой и была составлена табл. 2.3 [31] [c.36]

Приведенные экспериментальные данные относятся к обычно исследуемой в растворе линейной, незамкнутой ДНК. У вирусов, а также в клетках бактерий на некоторых стадиях их развития обнаруживается кольцевая замкнутая форма ДНК. В такой ДНК, представляющей собой обычную двойную спираль, каждая из комплементарных нитей является непрерывной замкнутой на себя. Поэтому полное число оборотов одной нити относительно другой не может меняться ни при каких изменениях условий, сохраняющих целостность сахаро-фосфатного остова обеих нитей. Проведенные исследования показали, что при комнатной температуре двойная спираль кольцевой ДНК закручена как целое в суперспираль (с плотностью один виток суперспирали на 120—300 пар оснований) противоположного знака, т.е. в левую. При нагревании происходит тепловое расширение кристалла ДНК и уменьшение степени закрученности двойной спирали. Это приводит к уменьшению суперспирализации. При дальнейшем нагревании происходит раскручивание двойной спирали и образование суперспирали того же знака (правой). Иными являются и характеристики плавления кольцевой замкнутой ДНК. Температура плавления такой ДНК приблизительно на 20° выше, чем для линейной молекулы (см. рис. 4.6). Это происходит потому, что расплавленные нити в кольцевой молекуле остаются закрученными относительно друг друга и энтропия расплавленного состояния меньше, чем для линейной молекулы. Кроме того, ширина интервала плавления замкнутой кольцевой ДНК в 2—3 раза больше, чем ширина интервала плавления линейной молекулы. [c.75]

Положение полос поглощения, а также соотношение их интенсивностей характерно и дает возможность избирательно и с достаточной степенью надежности идентифицировать каучуки в резинах. Кроме того, относительные оптические плотности полос поглощения, приведенные в табл. 2 Приложения и на сравнительной штриховой диаграмме (см. рис. 1.1), позволяют надежно выявить каучуки, не имеющие избирательного поглощения и отличающиеся только интенсивностями характеристических полос. [c.27]

Экспериментально установлено, что в восходящем потоке пульпы, содержащей частицы разной крупности (1—0,1 мм) и разной плотности (2,2—7 г/см ), скорость падения частиц какого-либо узкого класса относительно жидкости определяется их крупностью, плотностью и формой, а также плотностью пульпы и скоростью ее движения и не зависит от состава твердой фазы в питании, камеры классификатора. На основании приведенного положения получены формулы для расчета скорости падения узких классов частиц и их содержания внутри камеры прн заданных значениях содержания частиц в питании и скорости пульпы [36]. [c.159]

Молекулярную массу газообразных веществ можно определять также путем нахождения их относительной плотности. Под последней понимают отношение масс равных объемов двух газов при одинаковых условиях. Обычно это отношение определяют для объемов, приведенных к нормальным условиям. Чтобы вычислить объем ири нормальных условиях, пользуются формулой объединенного закона Бойля — Мариотта и Гей-Люссака [c.51]

Интенсивности поглощения связи С—5 первичных, вторичных, а также моноциклических тиолов относительно невелики и несущественно различаются по значению (рис. 116). Следует, однако, отметить, что у вторичных тиолов с уменьшением молекулярной массы интенсивность полосы поглощения С—5 увеличивается по сравнению с первичными тиолами, а у третичных —становится значительно больше. Увеличивается также и интенсивность поглощения связи С—5 у тионафтолов по мере увеличения молекулярной массы и разветвленности углеводородного заместителя в соседнем (по отношению к тиогруппе) положении, что свидетельствует о возбуждении связи С—5 вследствие перераспределения электронной плотности в молекуле. При интерпретации связи С—5Н необходимо учитывать, что связь С—5 других сераорганических соединений поглощает в этой же области. Поэтому приведенные результаты должны рассматриваться комплексно с поглощением тиолов в коротковолновой области спектра. [c.336]

Относительная плотность зависит от температуры, при которой ее определяют. Поэтому всегда указывают температуру, при которой делали определение, и температуру воды, объем которой взят за единицу. В справочниках это показывают при помощи соответствующих индексов, например 4 приведенное обозначение указывает, что относительная плотность определена при температуре 20 °С и за единицу для сравнения взята плотность воды при температуре 4 °С. Встречаются также и другие индексы, обозначающие условия, при которых производилось определение относительной плотности, например и т. д. [c.469]

Теория, разработанная в предыдущих разделах, была предназначена для того, чтобы как можно проще подчеркнуть основной результат влияния излучения лазера на двухуровневую атомную систему. Ясно, что в большинстве экспериментальных ситуаций в атомно-флуоресцентной спектроскопии необходим более общий подход, поскольку двухуровневых систем на практике очень мало (если вообще они имеются). Присутствие одного или более дополнительных уровней приводит к серьезным изменениям приведенных ранее уравнений изменяются значения плотности лазерного излучения, необходимого для достижения определенной степени насыщения, и предельное значение доли возбужденных атомов относительно общей атомной населенности. Мы допускаем здесь, что лазерное возбуждение все еще связано с двумя уровнями р (основное состояние) и 5 (одно из возможных возбужденных состояний) но мы также рассматриваем присутствие совокупности уровней д с энергией больше, чем 5, и совокупности уровней г, энергия которых находится между энергиями уровней р и 5. Рассматривая все возможные процессы возбуждения и дезактивации возбуждения уровня х, мы можем написать для скорости изменения населенности аь в отсутствие лазерного возбуждения следующее общее уравнение [c.212]

Низкая растворимость конденсированных ароматических соединений затрудняет прямое определение теплоты растворения, поэтому измеряемое количество выделяющегося тепла представляет собой сумму теплоты реакции АЯ и теплоты растворения АЯр, причем под теплотой растворения нужно понимать количество тепла, выделяющееся при переходе ароматического соединения из углеводородной фазы в фазу НР. В этом случае соответствующие величины изменения энтропии также приблизительно постоянны, в то время как величина АЯ + АЯр сильно изменяется. Это показывает, что энтропия реакции одного активного центра , вероятно, практически не зависит от строения ароматического соединения. Константы основности, приведенные в таблицах, определялись по активностям (раздел III, А, Б), поэтому использование уравнения Гиббса — Гельмгольца термодинамически оправдано. Вследствие соответствующего распределения электронной плотности под влиянием замещающей метильной группы присоединение протона предпочтительно происходит в орто- и пара-положения (табл. 19). При наличии нескольких СНз-групп в орто- и (или) пара-положениях относительно реакционного центра величина р/Св уменьшается особенно сильно, в то время как метильные группы в мета-положения оказывают значительно меньший эффект. [c.316]

Плотность — это масса единицы объема вещества. Она уменьшается с ростом температуры и длины углеводородной цепи. При наличии в полимере атомов с большим атомным весом плотность обычно увеличивается. Так, если атомы водорода в полиэтилене заменить атомами хлора, то плотность увеличивается. Степень кристалличности полимера также влияет на плотность, однако максимальное изменение плотности для индивидуальных полимеров совсем невелико и не меняет заметным образом порядок плотностей полимеров, приведенных в табл. 8. Плотность меняется при введении наполнителей и пластификаторов, хотя малые количества последних не будут заметно влиять на плотность. Данные, приведенные в табл. 8, надо рассматривать не как абсолютные значения, а в первую очередь как общие указания на относительное расположение различных материалов. Знание плотности в сочетании с другими специфическими [c.37]

Расширение струи расплава полимеров после выхода из канала фильеры. Установлено, что увеличение градиента скорости, напряжения сдвига, а также уменьшение длины канала фильеры и температуры приводит к расширению струи расплава но выходе из фильеры [И, 14,15]. Это явление подробно изучено при формовании полиэтиленового, полипропиленового и полистирольного волокон. Зависимость расширения струи расплава от указанных факторов для разных полимеров различна, что обусловлено эластическими свойствами волокнообразующих полимеров [13]. На рис. 39.3 приведена зависимость отношения расширения струи расплава к отверстию фильеры 0 от скорости сдвига для полипропилена, полиэтилена высокой и низкой плотности. Как видно из рисунка, струя расплава с возрастанием градиента скорости постепенно расширяется. Большее увеличение угла наклона кривой для полиэтилена высокой плотности по сравнению с полипропиленом обусловлено меньшей текучестью полиэтилена. Приведенная зависимость для полиэтилена низкой плотности не характерна, т. к. она относится к полимеру с относительно низким молекулярным весом. Для полиэтилена низкой плотности с более высоким молекулярным весом эффект расширения струи расплава должен быть такой же, как и для полиэтилена высокой плотности, поскольку эластические свойства этих полимеров одинаковы. [c.539]

В соответствии с описанной теорией рассмотрено действие пассиваторов на переходные металлы. Было найдено, что они лучше всего ингибируются пассиваторами. Их анодная поляризационная кривая имеет вид, приведенный на рис. 83. Пассивность у них устанавливается и поддерживается при низких плотностях тока. Некоторую степень замедления, хотя и небольшую, можно получить например, при помощи хроматов и у непереходных металлов, таких как Mg, u, Zn и Pb, но защита этих металлов, вероятно, вызывается образованием относительно толстых, барьерных пленок нерастворимых хроматов металлов, смешанных с окислами. Возможно также, что адсорбция на поверхности металла rO в некоторой степени способствует замедлению растворения вследствие уменьшения плотности тока обмена реакции Ме + + 2е, однако это еще не доказано. [c.216]

Есть несомненные указания на наличие фазовых переходов кристалл—жидкость, жидкость—газ и существование критической точки для последнего перехода. Особенно четкие результаты получены методом интегрирования по энергиям [18, 19]. Данные метода МК подтверждают наличие спинодалей для переохлажденного пара, а также перегретых жидкостей и кристаллов. Относительная ошибка величины я+ по жидкостной ветви уравнения состояния при Г= 118,15 К не хуже 0,1 [7]. При Т = к7 /е= 1,17 и практически той же точности уравнения состояния приведенные плотности жидкости и твердого тела определены с относительной точностью порядка 0,01. Для этой же цели в работе [51] делался тщательный анализ конфигураций для точек, включаемых в уравнение состояния, и отбрасывались нестабильные состояния. Весьма интересны результаты [52, 54], где получены указания по фазовым переходам в малых группах атомов (кластеров). Такие качественные особенности, как Гпл, видны уже для кластеров с 10 частицами. При б 7 пл,кип 0,1. [c.18]

Давление насыщения зависит от соотношения объемов нефти и растворенного газа, их состава и пластовой температуры. При всех прочих равных условиях с увеличением молекулярной массы нефти (и плотности) этот параметр увеличивается. С увеличением в составе газа количества компонентов, относительно плохо растворимых в нефти, давление насыщения также увеличивается. Особенно высокими давлениями насыщения характеризуются нефти, в которых растворено значительное количество азота. Например, давление насыщения нефти Туймазинского месторождения, равное 9,4 МПа, при отсутствии азота было бы порядка 5 МПа (в нефти пласта Д содержится 0,84% азота). С повышением температуры давление насыщения может значительно увеличиваться. Из графика, приведенного на рис. 35, следует, что во избежание больших ошибок давление насыщения необходимо определять при строгом соблюдении температурных условий пласта. [c.101]

Изучали влияние скорости вытяжки одноосно и двуосно растянутых пленок на ИК-спектр, снятый в поляризованном свете [869, 875]. Аморфные пленки ПЭТФ вытягивали до 300% со скоростью 6,5, 15,0, 25,6 и 57,0 см/с. Двуосное ориентирование проводили или в одну или в две стадии. Для характеристики структуры пленки использовали полосы транс-(973 см ) и гош-(897 см ) конформаций. Были определены независящие от ориентации относительные оптические плотности этих полос и разности этих оптических плотностей. Рассчитано также дихроичное отношение Ях,у- Приведенные в табл. 6.39 параметры мало чувствительны к изменению скорости вытяжки. Дихроичное отношение Яу,х (973 см ) для пленок, растянутых в одну стадию, значительно выше, чем у образцов, подвергнутых последовательной вытяжке, для которых Яу,х (973 см- )<с1. Это указывает на то, что в результате поперечного растяжения пленки, т. е. перпендикулярно к направлению основной вытяжки, происходит ориентирование тех областей, которые связаны с поглощением при 973 см . Все абсолютные значения дихроичного отношения Яу,х полосы при 897 см , связанной с поглощением в аморфных областях, лежат в пределах ошибки эксперимента, около 1. В аморфных областях пленок, растянутых в двух направлениях одновременно или последовательно, ориентирования макромолекул не происходит [869, 875]. [c.312]

На рис. 5.11 приведен один из разре- эле ктронной пл тГ в зов распределения электронной плотности кристалле НЬЗЬг в молекуле нафталина СюНа (по плоскости, проходящей через ядра атомов). Из диаграммы видно, что все промежутки между атомами углерода характеризуются одинаковым рельефом электронной плотности. Это говорит в пользу модели сопряжения, а не чередования одинарных и двойных связей. Однако на диаграмме места расположения атомов водорода (см. внешнюю контурную линию), обладающих малой массой, лишь слегка намечаются и поэтому судить о распределении электронной плотности вблизи них нельзя. В подобных структурах положение легких атомов также определяется с относительно малой точностью. [c.121]

В табл. 9-2 приведены данные, которые характеризуют активность различных хлордиазинов, их пиридиновых и бензопириди--новых аналогов в реакциях бимолекулярного нуклеофильного за-меш,ения, а также влияние введения в цикл второго атома азота на реакционную способность гетероциклов. Наиболее интересным выводом из приведенных данных является то, что атом галоида, находящийся в пара-положении по отношению к активирующему атому азота, более реакционноспособен, чем галоид в орто-поло-жении (даже при наличии в последнем случае орто-эффекта). Такие результаты объясняются наличием существенных различий в распределении электронной плотности, а также в устойчивости переходных состояний при атаке орто- и пара-положений [52]. При этом обязательно следует учитывать, что введение заместителя в то или иное положение кольца зависит от относительной скорости реакции по этим положениям. Другими словами, нуклеофильный агент атакует все возможные для замещения положения, но скорости этих реакций значительно отличаются друг от [c.281]

К методам приведения относится и так называемый -метод де Бура [167], получивший наибольшее распространение. Этот метод, как будет показано далее, представляет особый интерес при исследовании адсорбции из водных растворов, и к его более детальному анализу в этой связи мы еще должны будем вернуться. Для определения удельной поверхности адсорбентов по этому методу также пользуются стандартным адсорбентом с известной поверхностью. При исследовании адсорбции на углеродных материалах в качестве стандарта выбирают непористую сажу. Изотермы адсорбции стандартного адсорбата (азота) на обоих адсорбентах выражают в виде зависимости объема адсорбированного вещества 1>а от равновесного относительного давления. При этом плотность адсорбированного вещества принимают равной плотности его в жидком состоянии при той же температуре (как это впервые было допущено Поляни). Поскольку поверхность непорпстого стандартного адсорбента известна, то из величин адсорбированного объема вещества можно рассчитать среднюю статистическую толщину адсорбционного слоя I и представить ее как функцию plps В -методе допускается, что на адсорбенте с неизвестной удельной поверхностью одинаковой химической природы средняя статистическая толщина адсорбционного слоя при равных р р такова же, как и на адсорбенте с известной поверхностью. Это условие справедливо при приблизительном равенстве энергетических характеристик адсорбентов. Для всех таких адсорбентов должна существовать единая кривая = / (р/р.ч), что и подтвернадается большим количеством экспериментальных измерений [141, 142]. [c.71]

При таком спокойном горении вокруг капли образуется сферический фронт диффузионного пламени. Температура поверхности капли определяется равновесием между подводом тепла от пламени и расходованием его на испарение. Скорость испарения может быть найдена аналогично формулам главы 1П, с учетом сферичности. Роль толщины приведенной пленки играет при этом расстояние фронта пламени от поверхности капли, определяемое, в свою очередь, стехиометрией потоков. Процесс спокойного горения капли относится, таким образом, к квазигетерогенному диффузионному горению. Скорость этого процесса рассчитывал Варшавский [121 и измерял экспериментально Клячко с сотрудниками [131. Наблюдение спокойного горения требует специальных условий эксперимента. В технических условиях обычно приходится иметь дело с интенсивным горением капель. Капли, выброшенные из форсущси, движутся вначале по баллистическим траекториям. Силы трения тормозят относительное движение капель в газовом потоке постоянной скорости в пределе должен осуществляться случай спокойного горения. Однако в канале переменного сечения или при обтекании препятствий (стабилизаторы пламени) сам газовый поток движется с ускорением. В силу большого различия в плотности между каплей и газом, ускорение приводит к большим относительным скоростям и, следовательно, к интенсивному горению. При интенсивном горении индивидуальная зона пламени, окружающая каждую каплю, сдувается с нее. Процессы испарения капель и горения паров происходят после этого независимо. Процесс горения паров имеет в этом случае микродиффузионный характер [111. Скорость испарения капель описывается непосредственно формулами главы III. Время, требуемое для полного сгорания, складывается из времени испарения капель, времени смешения паров с воздухом и времени сгорания образовавшейся смеси. Общая скорость горения определяется наиболее медленной стадией. Фактически смешение пара с воздухом и горение смеси, как правило, совмещаются. Испарение капель часто также заканчивается уже в зоне горения. [c.267]

При одних и тех же значениях чисел Рг и Зс, безразмерной энергии активации и безразмерной энтальпии, а также при реакции второго порядка начальное зажигание происходит при одном и том же значении относительной температуры поверхности, если множитель /( рооСоо/Ыс остается постоянным. Другими словами, для смеси данного состава и плоской пластинки данной длины зажигание происходит при одном и том же значении Т ю/Т оо, если скорость свободного потока изменяется прямо пропорционально его плотности. Следовательно, для сг.1еси данного состава и плотности зажигание происходит при одном и том же значении Т /Т о, если скорость свободного потока изменяется прямо пропорционально длине плоской пластинки. Поэтому если для данных значений плотности смеси и длины пластинки изменение относительной температуры поверхности в зависимости от скорости свободного потока известно, то ее изменение в зависимости от плотности смеси и длины пластинки можно предсказать на основании приведенных выше соотношений. [c.140]

Межплоскостные расстояния для различных неорганических фаз имеются в ряде справочников (например, справочники Л. И. Миркииа издания 1961 и 1979 гг., приложение к лабораторному практикуму С. С. Горелика, Л. Н. Расторгуева и Ю. А. Скакова). Наиболее полный и постоянно обновляемый определитель фаз — картотека ASTM (Американское общество испытаний материалов ). В табл. 10.1 показана одна из карточек этой картотеки. На карточке указываются химическая формула соединения, а также пространственная группа, периоды элементарной ячейки, межплоскостные расстояния и индексы дифракционных линий. Приведен полный перечень линий данного вещества и их относительные интенсивности, а также условия съемки рентгенограммы. Могут быть включены также такие физические характеристики, как плотность, цвет, оптические свойства. В верхней части карточки указаны djn трех самых сильных линий и их относительные интенсивности, а также линия с наибольшим межплоскостным расстоянием. Обязательно указывается цитируемый литературный источник. [c.278]

Гребе утверждает Почти все участники конгресса сразу признали, ЧТО Авогадро первым предложил гипотезу, которую часто называют гипотезой Ампера . Однако даже после конгресса в Карлсруэ многие химики — и не из второстепенных — продолжали придерживаться представлений Керара или эквивалентов Гмелина им казалось, что теория Авогадро Де объясняет аномальную плотность паров, которую обнаруживают аммонийные соли, н.чтихлористый фосфор и различные другие соединения. Между тем эта аномалия была объяснена самим Канниццаро примерно за год до публикации Очерка . Действительно, реферируя заметку А. Сент-Клер Девиля О диссоциации, или разложении, тел под влиянием тепла Канниццаро высказал следующие соображения Факты, описанные в этой статье, укрепили во мне подозрение, возникшее с некоторых пор, что кое-кто из химиков принимал объемные веса смесей составных частей сложных тел за плотности паров самих этих тел. Так, например, мне кажется довольно вероятным, что при температуре, при которой определяется плотность пара гидрохлорида аммиака (хлористого аммония), это тело распадается на хлористоводородную кислоту и аммиак, которые снова соединяются друг с другом при охлаждении, и что то же самое происходит со всеми другими солями аммиака и летучих кислот. Легкость, с которой все аммиачные соли разлагаются нри нагревании на аммиак и кислоту, и описанный в этой статье факт, относящийся к безводному карбонату аммиака, говорят в пользу такого нредпо.пожения. До сих нор химики отвергали допущение, что аммиак и кислота могут сосуществовать в виде газообразной смеси, не соединяясь друг с другом, но факты, приведенные Девилем, опровергают это предубеждение если признать, что имеется температура, при которой могут быть устойчивы компоненты диссоциировавшей гидроокиси калия, то можно принять также, что под влиянием высокой температуры могут находиться в контакте летучая кислота и аммиак, не соединяясь друг с другом. Итак, когда определяется плотность пара сложного тела, необходимо доказать, что оно во время наблюдения не распадается на свои составные части с последующим воссоединением при охлаждении. Недостаточно, например, наблюдать, что берется для возгонки аммиачная соль и что она полностью получается снова после окончания наблюдения, надо также доказать, что в то время, когда она существовала в нарах, две ее составные части были соединены, а не смешаны. Пока это не доказано, нельзя считать необычайной аномалию, которую представляют эквивалентные объемы аммиачных солей... То же самое подозрение возникает и относительно плотности перхлорида фосфора РС1е, эквивалентный объем которого считается равным 8 не неве- [c.216]

В работе [64], выполненной Дж. Баксенделом совместно с А. Манселом, исследован импульсный фотолиз 10 —5-растворов ферросульфата, насыщенных воздухом, в 5-10 М Н23 04. Указанные авторы с помощью специальной установки измерили изменение оптической плотности растворов при 313 ммп в зависимости от времени после прохождения мощного импульса света длительностью 40 мксек. Ими было найдено, что процесс окисления состоит из трех стадий, причем во время действия импульса света, как они отмечают, окисления не происходит. Самая медленная стадия есть реакция окисления ионов Ре "" перекисью водорода. Константа скорости этой реакции оказалась равной 60 + 2 л моль сек. Это значение весьма близко к приведенным в некоторых работах (см., например, [65]). Вторая стадия также является реакцией второго порядка, константа скорости которой равна 6-10 л моль-сек. Однако первая, самая быстрая стадия, вероятно, имеет нулевой порядок относительно концентрации Ре . В отсутствие кислорода самая медленная стадия не наблюдается, а константа скорости реакции во второй стадии не изменяется. На основании этого Дж. Баксендел и А. Мансел [64] пришли к выводу, что вторая стадия представляет собой реакцию [c.192]

Относительно больпше величины оптических плотностей веществ фракций, приведенных к одной концентрации углерода, можно объяснить более высоким отношением в их структуре углерода конденсированных ароматических ядер, поглощающего свет, к углероду боковых радикалов. (Такие зависимости справедливы для углеводородов.) Некоторое возрастание интенсивности свето-поглощепия может происходить также благодаря наличию в струк- [c.263]

Пропорциональность барьера Уо квадрату крутильной частоты (У.55) указывает на его большую чувствительность к изменению агрегатного состояния вещества. Это хорошо иллюстрируется на примере частот крутильных колебаний и высоты двукратных барьеров внутреннего вращения в бензальдегиде и его пара-заыещен-ных (табл. Х1.1). Приведенные данные показывают также, что высота барьера зависит не только от стерических и электронных эффектов ближайшего окружения связи, вокруг которой происходит вращение, но и от распределения электронной плотности по всей молекуле, так как в ряду приведенных соединений меняется только заместитель X в лара-положении, не оказывающий какого-либо стерического влияния на поворот альдегидной группы относительно бензольного кольца [c.241]

Далее приступают к выполнению подготовительных мероприятий. Необходимо провести полную очистку печного сооружения от строительного мусора, опалубхи, рештовок, строительного инвентаря и приспособлений проверить качество резьбы болтовых связей каркаса и гаек, состояние сопряжений металлических частей, особенно опорных, заложенных или соприкасающихся с огнеупорной футеровкой обратить внимание на наличие температурных зазоров в соответствии с техническими условиями и возможность температурного расширения металлических деталей проверить соответствие проекту и правильность сборки и установки топочных устройств и приборов для сжигания топлива. В печах на твердом топливе следует проверить основные размеры топки, площадь и живое сечение колосниковой решетки, а также поддувало топки на герметичность проверить работу дутьевых вентиляторов и соответствие их данным проекта (напор и производительность) проверить на плотность воздухопроводы, воздушные шиберы и задвижки. Опробование и пуск вентилятора необходимо производить при закрытом шибере на нагнетательной линии вентилятора во избежание перегрузки электродвигателя при отсутствии шибера не рекомендуется осуществлять пуск вентилятора. Далее проверяют опрессовкой плотность мазутоподводящей системы, состояние системы подогрева мазута, давление мазута перед форсунками, работу циркуляционного устройства, правильность установки форсунок относительно форсуночных окон и исправность металлической части форсунок при газовом отоплении — соответствие проекту газовой магистрали и разводок особое внимание обращают на наличие и состояние предохранительных устройств и устройств для продувкл системы. Проверяют также, все ли тупики газопровода обеспечены продувкой. Газоподводящую систему испытывают на плотность при двукратном рабочем давлении (не менее 500 мм вод. ст.), максимальные потери давления в течение первого часа не должны превышать приведенных в табл. 251. Следует проверить рекуператор на газоплотность, замерив потери давления воздуха в нем при плотно закрытой задвижке за рекуператором утечка не должна превышать 3—5% от количества воздуха, входящего в рекуператор при нормальной его работе. [c.504]

Из приведенных в таблице данных видно, что экспериментальные величины к. п. д. тарелок для абсорбции ацетилена N1X111 несколько меньще, чем для ДМФ. Аналогичная зависимость наблюдается также для расчетных величин по уравнениям (5, 6, 7, 8), в которых принято Л = 1,4 и С = 20. Скорость газа и плотность орошения при абсорбции относительно мало сказываются на величинах к. п. д.. что подтверждается также расчетными данными. При десорбции двуокиси углерода скорость газа почти не оказывает влияния на величину к. п. д., однако с увеличением плотности орошения заметно некоторое возрастание величины 1. Расчетная величина т] также возрастает при увеличении плотности орошения. [c.116]

Приведенные ниже уравнения конденсации дают возможность непосредственно рассчитать величину необходимой поверхности конденсатора и правильно расположить эту поверхность по отношению к потоку пара при конденсации чистого пара без примеси неконденсирующегося газа. В действительности всегда существует примесь неконденсирующегося газа. Однако уравнениями, полученными для чистого пара, можно пользоваться и для нахождения поверхности конденсации в ряде реальных процессов. Например, при проведении сушки сублимацией процессу сушки всегда предшествует откачка иеконденсирующихся газов из всей системы за исключением сублиматоров. При предельном вакууме в системе воздух остается только в сублимационной камере. Когда начинается процесс сушки, то количество газа, которое требуется откачать из сублиматора, ничтожно мало по сравнению с проходящим по трубопроводу количеством пара. А так как воздух откачивается вакуумными насосами, то его относительное количество во всей паро-воздушной смеси непрерывно уменьшается и не оказывает существенного влияния на кинетику движения всей массы паро-воздушной смеси. При этом вакуумная система должна быть изготовлена и смонтирована с минимально допустимым натеканием через неплотности из атмосферы внутрь аппарата. Перед монтажом установки необходимо все отдельные детали и узлы проверять на плотность специальным течеискателем. После сборки всего агрегата он также проверяется на вакуумную плотность. Чувствительность течеискателя такова, что он определяет присутствие одной части гелия в 10 частях воздуха. Проверка агрегата приборами такой чувствительности позволяет вести расчет сублимационных конденсаторов по уравнениям, полученным для чистого пара. [c.230]

В магнитогидродинамике обычно предполагают, что проницаемость магнитная J. и диэлектрическая е — постоянные величины. Токами смещения и поляризации пренебрегают и в соответствии с идеей о неразрывности считают, что плотность суммарного заряда р равна нулю. Справедливость этих допущений зависит, конечно, от физических свойств газа, а также от свойств внешних электромагнитных полей. Так, в данной работе мы будем иметь дело исключительно с не зависящими от времени полями. Такие явления, как, например, колебания плазмы, мы рассматривать не будем, поэтому токами смещения вполне можно пренебречь. Справедливость этих допущений зависит также от относительной величины электромагнитных сил по сравнению с гидродинамическими силами в данной конкретной жидкости. Ликудис [10] отметил, что в задаче свободной конвекции в присутствии электрического поля в полярных жидкостях или газах силы электрострикции могут быть сравнимы с подъемными силами (см. разд. III. А), однако такое положение в магнитогидродинамике скорее исключение, нежели правило, а члены, учитывающие силы инерции или вязкости, обычно достаточно велики, так что приведенные выше допущения оправданы. [c.269]

Сначала выполним вычисления, исходя из допущения, что ионизация в любой точке гена вызывает летальную мутацию, а затем рассмотрим, какие изменения в эти вычисления внесет предположение, что вероятность возникновения летальной мутации меньше единицы. Как изложено в гл. III, знание относительной эффективности мягких рентгеновых лучей, нейтронов или а-частиц по сравнению с у-лучами или жесткими рентгеновыми лучами дает возможность определить размер мишени. В табл. 45 приведены диаметры мишени (исходя из предположения, что плотность равна 1,35 р1см ), определенные с помощью кривых рис. 11 на основании относительных эффективностей, приведенных в табл. 39. На результаты определения диаметра мишени, исходя из относительных эффективностей разных излучений, сильно влияют ошибки в определении этих относительных эффективностей, а также могут оказать значительное влияние чрезмерные упрощения в вычислениях . Вызывает, однако, удовлетворение тот факт, что величины диаметра мишени, приведенные в табл. 45 (4—9 ммк) оказываются одного порядка с величинами, полученными совершенно иным методом, изложенным выше (2—6 ммк). [c.140]

На рис. 1 приведен спектр в стандартном буфере исходного фенил-р-нитровинилкетона, полученный экстраполяцией кривых поглощения — время к началу реакции, а также спектры продуктов реакции I и II, которые достаточно постоянны во времени. Как было найдено, скорости превращения I и II в III и IV, соответственно, малы по сравнению со скоростью взаимодействия фенил-Р-нитровинилкетона с метиловым спиртом (табл. 1) и их можно не учитывать при расчетах к, Кх и Кхх. Из рис. 1 видно, что область спектра, где фенил-р-нитровинилкетон имеет высокое поглощение, а поглощение образующихся продуктов относительно мало, расположена между 230—240 ммк. Эта область удобна еще и тем, что в ней можно выбрать такую длину волны, при которой коэффициент молярной экстинкции продукта присоединения I равен сумме коэффициентов экстинкции продукта замещения II и нитрита натрия. Такому условию соответствует длина волны 232 ммк, нри которой коэффициент экстинкции образующихся продуктов составляет 0,53-10 . По изменению во времени поглощения реакционной смеси при 232 ммк можно проследить скорость взаимодействия фенил-р-нитровинилкетона с метиловым спиртом в стандартном буфере, причем соотношение образующихся продуктов не играет никакой роли. Следует отметить, что в области 247—249 ммк, где поглощение исходного соединения и продуктов реакции почти одинаково, оптическая плотность реакционной смеси практически не изменяется во времени, что может служить еще одним подтверждением правильности предлагаемой схемы реакции. [c.251]

Приведенные в табл. 4 обозначения симметрии относятся к группе симметрии С ., характеризующей молекулу формальдегида. Они означают, что молекула обладает осью симметрии второго порядка Сз, относительно которой ее можно повернуть на 180 градусов при этом конфигурация молекулы в пространстве не изменяется, так как два атома водорода тождественны . Кроме того, люлекула обладает вертикальной плоскостью симметрии V, расположенной под прямым углом к плоскости молекулы и содержащей ось С=0. При зеркальном отражении на эту плоскость конфигурация молекулы также не изменяется (см. фиг. 27). Возможность осуществления таких двух преобразований симметрии означает, что зеркальное отражение в плоскости люлекулы также есть преобразование симметрии. Наконец тождественное преобразование , при котором мы ничего не делаем с молекулой, мы тоже считаем преобразованием симметрии, так каконо оставляет молекулу неизмененной. Поскольку в результате преобразования симметрии электронная плотность остается прежней, волновая функция либо должна остаться прежней, либо, в крайнем случае, может изменить знак. Этот вывод справедлив только для невырожденных состояний, но поскольку молекула формальдегида или любая другая молекула, характеризуемая симметрией не имеет вырожденных энергетических уровней, в нашем изложении, основанном на теории групп, мы их рассматривать не будем. Из так называемой таблицы характеров видны различные возможности—неизменность волновой функции или изменение ее знака при проведении групповых операций. В табл. 5 приведены характеры группы Со,. (Более подробно вопрос изложен в Приложении II.) [c.73]

Таким образом, формулы (4.3), (1.7) для а = ГсР = (4.5) -(4.8) определяют параметрические зависимости относительных фазовых проницаемостей от насыщенности среды для двух указанных выше моделей. Отметим, что функция плотности распределения капилляров вместе с (4.8) или (4.7) определяет также функцию Леверетта Рк(5 ), задающую связь капиллярного давления с насыщенностью образца при равновесной фильтрации. Фазовые проницаемости и функция Леверетта составляют полный набор данных, необходимых для расчета двухфазной фильтрации. Для определения наиболее удобной в дальнейших выкладках формы зависимости/г) проанализируем поведение функции Леверетта характерный вид которой приведен на рис. 16. Воспользовавшись формой записи [c.65]