Угловое распределение рассеянного света

Константа Ф универсальна для всех полимеров и может быть рассчитана теоретически. Найденная нами цифра Ф=4.2 10 получена с помош ью весьма грубой модели. Сам по себе вывод об универсальном значении константы Ф был подвергнут тш,атель-ной проверке для узких фракций ряда полимеров. Величины были измерены (с точностью порядка 10%) по угловому распределению рассеянного света (стр. 157), а молекулярные веса — независимым методом. Из табл. 3 видно, что для большинства изученных систем Ф=2.2 10 и отступления от этой величины, как правило, невелики. [c.148]

При исследовании микроструктуры нефтепродуктов и изучении процессов образования и накопления загрязнений наибольший интерес, видимо, представляют оптические методы, основанные на измерении интенсивности углового распределения рассеянного света. Это связано, во-первых, с тем, что угловое распределение рассеянного света очень чувствительно к изменению числа и размеров частиц дисперсной системы. Во-вторых, для решения обратной задачи рассеяния в настоящее время широко применяются новые статистические методы с использованием современных ЭВМ, значительно упрощающих вычисления. [c.18]

Другой способ измерить г2—воспользоваться угловым распределением рассеянного света (стр. 158). [c.96]

Таким образом, для гауссова клубка получается простая формула углового распределения рассеянного света. Она содержит единственный параметр, характеризующий структуру клубка, а именно г . Тем полезнее оказывается данный метод. При обработке экспериментальных результатов по светорассеянию следует иметь в виду, что флюктуации концентрации сохраняют свое значение для больших клубков и основная формула для светорассеяния будет [c.159]

При измерении интенсивности углового распределения рассеянного света в диапазоне углов О р 180° через небольшие интервалы и интегрировании по р можно получить достоверные сведения относительно размера и распределения частиц. по размерам. [c.18]

Л.2. Структура жидкости и экспериментальные методы. На основании макроскопических свойств воды сделаем попытку получить подробные сведения о структуре воды и природе сил, ответственных за эту структуру. Информацию о У-структуре жидкости можно получить с помощью исследований некоторых ее свойств, но не тех, которые содержат информацию только о О-структуре. Например, термодинамические свойства воды — ее объем, удельная теплоемкость, сжимаемость и т. д.— являются характеристиками О-структуры жидкости. Взятые сами по себе, эти свойства не могут дать информацию о У-структуре. То же самое справедливо для статической диэлектрической константы, дифракционной рентгенографической картины, углового распределения рассеянного света, показателя [c.158]

Влияние разветвленности на угловое распределение рассеянного света в общей форме было рассмотрено Бенуа [92]. [c.301]

Рис. 47. Диаграмма Зимма для обработки даш1ЫХ по угловому распределению рассеянного света.

Набухание клубков в хорошем растворителе происходит неоднородно расстояния между более удаленными звеньями цепи возрастают в среднем значительно больше, чем между близкими. На расстояния же между соседними (и ближайшими к ним) звеньями цепи объемные эффекты вообще не влияют, так как эти расстояния определяются целиком близкодействием (или скелетными эффектами) в цепи. Неоднородность набухания клубков, нарушающая их гауссову структуру, неизбежно влечет за собой изменение углового распределения рассеянного светя. Это изменение, очевидно, незначительно проявляется в рассеянии под большими углами (см. рис. 3.4), так как практически не влияет на число пар рассеянных под некоторым углом б лучей, идущих в противофазе и гасящих друг друга при интерференции. Напротив, рассеяние под малыми углами, в которое вносят свой вклад все рассеивающие центры, должно измениться значительно. Этим различным влиянием объемных эффектов на рассеяние под большими и малыми углами и обусловлено наблюдаемое искажение индикатрисы рассеяния. [c.304]

Наконец, еще один способ изучения размеров и формы макромолекул полипептидов дает измерение углового распределения рассеянного света. Длина частиц, найденная как двойной радиус вращения, оказалась точно пропорциональной молекулярному весу полипептида. У самого высокомолекулярного полипептида [c.54]

ВЛИЯНИЕ ПОЛЯРИЗАЦИИ НА УГЛОВОЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЕ РАССЕЯННОГО СВЕТА [c.446]

Помимо изменения величины К, при изменении размеров частиц существенно меняется угловое распределение рассеянного света. На фиг. 37 приведена серия диаграмм, взятых из работы Руди [6], показывающих интенсивность рассеянного света как функцию угла. На этих кривых длина радиуса-вектора пропорциональна интенсивности света, рассеянного в данном направлении. Кривая для частицы, находящейся в области Рэлея, не показана на фигуре. Из кривых видно, что с увеличением (1 растет количество света, рассеиваемого вперед. В применении к лакокрасочным покрытиям это означает, что на каждую частицу пигмента меньшее количество света выходит из пленки на поверхность. [c.84]

В случае раствора малых взаимодействующих макромолекул появляется дополнительное рассеяние, связанное с флуктуациями концентрации, которое зависит от осмотического давления раствора [81, с. 16]. Одиако и в этом случае сохраняется рэлеевский характер рассеяния 1) пропорциональность интенсивности рассеяния Я, 2) симметричное угловое распределение рассеянного света (см. рис. 9) рассеяние вперед равно рассеянию назад 3) полная поляризация рассеянного света при наблюдении под углом 0 = 90° 4) независимость перечисленных характеристик от размера частиц. [c.62]

Сопоставление степени однородности полиметилметакрилата и силикатных стекол было проведено Дебаем и Вики [96]. Предложенный ими метод позволяет по интенсивности и угловому распределению рассеянного света определять флуктуации плотности в твердых телах и размер областей г, на протяжении которых наблюдается корреляция флуктуаций. Размер неоднородностей, измеренный этим методом для промышленного образца полиметилметакрилата, оказался равным примерно 220 нм. Среднее значение флуктуации плотности = 2,76-10 , что соответствует флуктуации по показателю преломления около 1,7-10 . Показатель рассеяния а при этом оказывается равным 9,53 10 см" , что приблизительно на порядок выше рассеяния на малых неоднородностях и на два порядка выше рассеяния на тепловых флуктуациях. Таким образом, флуктуации плотности около 0,0003 дают вполне измеримое рассеяние материала. [c.70]

Помимо выполнения задачи определения сравнительных ин- 4 тенсивностей двух пучков света, рассеиваемого в направлениях вперед и назад, этот прибор может быть также использован для исследования углового распределения рассеянного света. Для этого одя из зеркал удаляют, а положение второго изменяют. [c.709]

Анализ данных табл. 3 позволяет сделать вывод, что результаты, получаемые методом проточной ультрамикроскопии, находятся в хорошем согласии с данными метода рассеяния света. Расхождение не выходит за пределы 4% при 90%-ном доверительном интервале. Расхождение данных для латекса марки LS-057-А при различных длинах волн (0,4880 и 0,5146 мкм) не выходит за пределы ошибок эксперимента. Оцененные методом электронной микроскопии диаметры частиц оказываются завышенными по сравнению с результатами, получаемыми другими методами. Стандартные отклонения, рассчитанные по данным проточной ультрамикроскопии, согласуются с результатами Кратохвила и Уолласа [9], которые использовали метод корреляции расчетных данных с наблюдаемым экспериментально угловым распределением рассеяния света. Более высокие значения стандартных отклонений, получаемые в методах измерения рассеяния света, по сравнению с данными электронной микроскопии, возможно, свидетельствуют о том, что в этих методах используется больший набор экспериментальных данных [14]. [c.262]

В предшествовавших параграфах мы рассмотрели различные методы измерения молекулярного веса и молекулярновесовых распределений. Очень важным параметром структуры макромолекул является их геометрический размер, т. е. средний радиус клубка. Во второй главе мы детально ознакомились со значением этой величины, ее зависимостью от жесткости цени и свойств растворителя. Измерение среднего радиуса макромолекулы может быть осуществлено с помощью гидродинамических констант — характеристической вязкости и коэффициента поступательного трения. Однако в этих случаях мы должны независимо определить молекулярный вес полимера. Существует прямой метод измерения средних размеров макромолекулы-клубка, не требущий никаких дополнительных исследований, — это изучение углового распределения рассеянного света, или, иначе говоря, дифракционного рассеяния света макромолекулами [20]. Выше мы рассматривали рассеяние света частицами, значительно меньшими, чем длина волны. В этих случаях можно считать, что световые волны, испускаемые различными точками объекта (рассеянные волны), колеблются с одинаковыми фазами. Однако, когда размер клубка начинает приближаться к длине волны света (а у цепных макромолекул с молекулярным весом порядка нескольких мил-R [c.157]

Интенсивность света, рассеянного разбавленной дисперсной системой, а также угловое распределение рассеянного света (индикат-рисса рассеяния) зависят от значений двух безразмерных параметров — а и 2. Параметр а характеризует отклонение свойств частицы от свойств среды и определяется уравнением [c.40]

Точность и достоверность измерения индикатрисы рассеяния в значительной степени определяется совершенством кюветы. В зависимости от целей исследования при измерении интенсивности углового распределения рассеянного света применяют кюветы различных констрзпкций 193—97]. Наиболее широко распространены прямоугольная и цилиндрическая кюветы. [c.59]

Приведенное уравнение имеет место, когда размер частиц меньше 1/20 длины волны используемого света. Если частицы больше этого критического размера (как, например, глюкана со СП больше 50—60), то происходит рассеивание более чем от одной точки молекул, что дает интерференцию и диссимметрию при угловом распределении рассеянного света. Это требует внесения соответствующих поправок при расчете молекулярных масс и достигается определением диссимметрии путем сравнения интенсивности рассеянного света еще в двух направлениях, симметричных по отношению к основному направлению, в котором ведется наблюдение рассеяния. Обычно рассеяние света определяется в направлении под углом 90° к направляемому лучу света [c.61]

Молекулы ДНК очень жестки, как это и должно быть для двойных спиралей. Вместе с тем их молекулярный вес очень велик, он составляет 10 и выше. Если бы они представляли собой полностью вытянутую спираль, жесткую, как стальная игла, то из рентгенографических данных мы легко получили бы для макромолекулы с молекулярным весом 10 длину порядка 5 р. Определение размеров методом углового распределения рассеянного света дает размер в 10 раз меньший — 0,5 ц. Значит, подобная огромная двойная цепь все же изгибается и образует рыхлый клубок. Подобный рыхлый клубок характеризуется большой длиной кинетического звена. Из величины радиуса вращения, определенного по угловому распределению рассеянного света, можно определить размер кинетического звена. Эта величина для ДНК порядка 500 А, в то время как для обычных гибких полимерных цепей кинетическое звено имеет порядок 10 А. Только потому, что молекулы ДНК столь велики, о них можно говорить как о статистических клубках, несмотря на огромное звено. Для радиуса вращения клубка как функции молекулярного веса Доти, Райс и Макхил получили формулу Л = 2,7-10" где — средневесовой молекулярный вес. Если бы макромо- [c.216]

Согласно представлениям, впервые предложенным Бугером [1061, матовая поверхность состоит из множества микронеровностей, ка ая из которых ограничена рядом плоских граней, обращенных в разные стороны. Поверхность характеризуется распределением элементарных зеркальных площадок по углам наклона к макроповерхности. Отражение и преломление света элементарной площадкой определяется ее наклоном к макроповерхности, что дает возможность делать заключение о фактуре поверхности по угловому распределению рассеянного света. Такое рассмотрение применимо, когда материал прозрачен или светонепроницаем и рассеяние происходит только на поверхности. [c.72]

Следует заметить, что обоснованное суждение о полидисперсности полимеров по форме кривой рассеяния возможно лишь в отсутствие других эффектов, влияющих на угловое распределение рассеянного света. Сюда относятся, в первую очередь, разветвленность макромолекул и объемные эффекты, приводящие к негауссовости цепи (см. 2 главы 4). Одновременное действие двух факторов (например, полидисперсность и разветвлен-ность, или полидисперсность и объемные эффекты) создает весьма сложную ситуацию. В отдельных случаях удается, по крайней мере в принципе, разделить два эффекта в рамках метода светорассеяния. Для исключения объемных эффектов исследование полидисперсности следует проводить, измеряя рассеяние в плохом (желательно тета-) растворителе. [c.116]

Исследуемые одноклеточные водоросли hlorella, S enedesmus, размеры которых равны соответственно 3—6 и 5—30 мк, можно рассматривать как крупные частицы. Показатели преломления стенок клетки и хлоропластов по измерениям Чарни [1] равны соответственно 1,36—1,30 и 1,4—1,42, т. е. относительный показатель преломления клеток, взвешенных в воде, будет л <1,07. Угловое распределение рассеянного света характеризуется индикатрисой рассеяния, которая для больших частиц сферической формы вычисляется с необходимой точностью методами геометрической оптики. [c.185]

Дебай недавно упростил задачу теоретического определения, поля излучения вокруг крупных частиц, пренебрегая величи ной разности показателей дреломления частиц и окружающей их среды. В принципе он получил уравнения углового распред0-.Д ления рассеянного света для частиц любой данной конфигурации [56, 59, 60 . При надлежащем выборе растворителей это условие , может быть выполнено в случае органических полимеров. При этом сравнение углового распределения рассеянного света, наблюдаемого опытным путем, с теоретическими кривыми, относящимися к различным моделям, служит для суждения о размерах и конфигурации частиц. [c.690]

Иа рис. 273 изображена оптическая система описанного Дебаем [721 универсального прибора для измерения рассеяния под углом 90°, пропускания и углового распределения рассеянного света. В этом приборе применены три сменных источника света, расположенных в отдельных кожухах вольфрамовая лампа накаливания высокой интенсивности, ртутная лампа высокого давления с водяным охлаждением типа Н-6 (см. гл. XXIV, стр. 55) и для больппгартва целей стабилизированная балластной лампой ртутная лампа типа Н-4. Свет от источника освещает матовое, или молочное, стекло О, расположенное впереди подвижной пластинки А, в которой имеются различного размера отверстия, проходит через монохроматический светофильтр F и коллимируется посредством объектива L . Сечение пучка света, пропускаемого [c.703]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология