Свечение первое катодное

По внешнему виду тлеющий разряд распадается на ряд областей 1) тонкий слой темного пространства у самого катода, 2) светящийся слой, называемый первым катодным свечением, 3) темное катодное пространство, [c.38]

Светящийся слой газа, называемый первым катодным свечением или катодной светящейся плёнкой. [c.260]

Если внутри трубки перед катодом К в точке О (рис. 107) тёмного катодного пространства поместить небольшой слюдяной экран, то между катодом и экраном возникает полоса, более тёмная, чем окружающее пространство. У основания этой полосы на катоде пропадает первое катодное свечение. В тлеющем свечении по другую сторону экрана также образуется тень. [c.267]

На катоде виден тонкий светящийся слой газа (светящаяся плёнка), называемый первым катодным свечением или катодной светящейся плёнкой. [c.453]

Из неправильного предположения, что первое катодное свечение лежит непосредственно на поверхности катода, выводили заключение, что в непосредственной близости катода существует катодный скачок потенциала, т. е. что, помимо катодного падения во всём катодном пространстве, около самого катода или на его поверхности имеется резкое, прерывное изменение потенциала, вследствие чего электроны имеют большую скорость непосредственно по выходе из катода. При помощи обычных зондов был наблюдён катодный скачок величиной 100 в [1051]. Кроме того, путём отклонения в магнитном поле была измерена скорость специального продольного пучка электронов, выходящих из катода, и найдена величина катодного скачка от 0,275 до 0,7 всей величины катодного падения. Но зти измерения относятся к оксидному катоду, при котором все явления значительно усложняются. Как показали тщательные исследования, в случае катода из чистого металла катодный скачок не имеет места [1500]. [c.463]

Так как в разряде положительные ионы двигаются по направлению к катоду, а электроны — в обратном направлении, то из опыта возникновения тени приходим к выводу, что экран мешает движению положительных ионов от тлеющего свечения к катоду и движению электронов от катода к тлеющему свечению. Это и вызывает отсутствие связанного с ударами положительных ио- Ш нов о катод первого катодного свечения н соответствующей части тлеющего свечения. [c.471]

Изображённые на этом рисунке части разряда, соответствующие первой катодной плёнке, тёмному катодному пространству, отрицательному свечению, фарадееву тёмному пространству и положительному столбу, легче всего наблюдать при давлении воздуха от 60 до 120 мм Hg. [c.631]

Первое указание на сложность строения атомов было получено при изучении прохождения электрического тока через разреженные газы. При этом металлический катод испускает невидимые глазом катодные лучи, вызывающие свечение стекла и других материалов. [c.49]

При ионизирующих столкновениях первичные электроны, продвигаясь по направлению к аноду, теряют часть своей энергии и, когда их скорость приблизится к скорости, отвечающей опять максимуму функций возбуждения, появляется новая светящаяся область — отрицательное (или тлеющее) свечение. В эту область электроны входят все же с относительно высокими энергиями. Поэтому, во-первых, в тлеющем свечении возбуждаются уровни, соответствующие высоким энергиям возбуждения, так называемые искровые линии, и тлеющее свечение имеет, например в воздухе, голубую окраску, резко отличающуюся от оранжевого катодного свечения или красновато-пурпурной окраски положительного столба. Во-вторых, в области отрицательного свечения наряду с актами возбуждения продолжается и ионизация, правда, менее интенсивная, чем в области темного катодного пространства. Положительные ионы, образовавшиеся в тлеющем свечении, продвигаясь к катоду, 1в первую очередь попадают в темное катодное пространство и вместе с ионами, образовавшимися здесь, создают в темном катодном пространстве избыточный объемный положительный заряд. Иными словами, в этой области концентрация положительных ионов значительно превышает концентрацию электронов. Существование вблизи катода объемного положительного заряда и является причиной возникновения резкого перепада потенциала — катодного падения потенциала, достигающего нескольких сот вольт (для воздуха около 300 в). Подобное большое падение потенциала у катода является характерным признаком тлеющего разряда и необходимым условием его существования. [c.32]

Если ещё дальше уменьшать внешнее сопротивление, то нагревание катода настолько увеличивается, что начинается заметная термоэлектронная эмиссия с катода. Величина катодного падения потенциала начинает уменьшаться, сила тока возрастает, и наконец, и то и другое достигают величин, характерных для дугового разряда (участок кривой FG). Вместе с этим переходом сперва суживается, а затем пропадает тёмное катодное пространство, исчезают первое катодное свечение и астоново тёмное пространство. [c.262]

Первое катодное свечение представляет собой светящийся тонкий слой газа, соприкасающийся с тёмным астоновым пространством. Со стороны тёмного катодного простран ства первое катодное свечение имеет несколько размытую границу. По цвету первое катодное свечение отличается от отрицательного тлеющего свечения в первом катодном свечении преобладают световые излучения с меньшей энергией возбуждения. Если поверхность катода не целиком покрыта первым катодным свечением, то, как показали опыты с разделённым на отдельные части катодом, разрядный ток идёт только через ту часть поверхности катода, которая покрыта свечением. [c.458]

Установка состоит из полярографической измерительной ячейки, изогнутой импульсной лампы, батареи конденсаторов и двухлучевого осциллографа с дополнительными приборами [6]. Капилляр капельного электрода (катода), отцентрированный в термостатированной кварцевой измерительной ячейке, следует покрыть снаружи черной эмалью, так как иначе ток может прерываться. Кварцевая трубка импульсной лампы сильно изогнута вокруг средней части измерительной ячейки. Разряд осуществляется в аргоне при давлении 30 мм рт. ст. между вольфрамовыми электродами после накопления 800 дж электрической энергии и при среднем времени свечения, равном 0,5 мсек. Последнее определяется с помощью второго катодного луча, регистрирующего интенсивность вспышки во времени. Развертка первого катодного луча синхрони- [c.130]

Из других малоинерционных люминофоров нужно упомянуть самоактивиро-ванный пирофосфат циркония ZrP207 с излучением в УФ-области спектра и сульфид магния MgS, активированный Sb (0,01%) с излучением в желто-зеленой области спектра (Хщах = 530 нм). Оба эти люминофора имеют длительность послесвечения - Ю бс. Их свечение затухает по экспоненциальному закону. Однако в то время как первый из них отличается удовлетворительной химической стойкостью и стабилен при действии электронного пучка, MgS Sb, несмотря на высокую яркость свечени , мало пригоден для практического использования, так как легко разрушается влагой воздуха и отличается недостаточной стойкостью при катодном возбуждении. [c.124]

Общепринятая классификация люминесцентных явлений, к которым принадлежит катодолюминесценция, основана на разнице в способах их возбуждения. Термин катодолюминесценция относится к виду свечения, возбуждаемого электронным лучом. Способность последнего вызывать люминесценцию была обнаружена задолго до сформирования представлений о самом электроне. Следы этого периода сохранились в современном названии эффекта. В примитивных вакуумных трубках первых исследователей поток свободных электронов производил впечатление особого вида лучистой энергии, имеющей своим началом катод. Отсюда название катодного луча и начало приставки катодо для характеристики некоторых явлений, связанных с поведением электронного потока в вакууме. [c.7]

В 1875 г. Уильям Крукс изготовил трубки (названные затем его именем) с еще бо. у.ее глубоким вакуумом. Используя их, он смог обнаружить, что электрический ток направлен от катода к аноду. Вблизи анода ток попадал на стекло и вызывал его свечение. Чтобы показать это отчетливее, Крукс впаял в трубку металлическую пластину, которая отбрасывала тень на стекло в противоположном от катода конце трубки. Однако в то время трудно было понять, что представляет собой этот ток от катода к аноду, и лишь Эуген Гольдштейн первым произнес термин катодные лучи . Он высказал предположение, что речь идет о каком-то виде света, так как катодные лучи распространялись, подобно свету, прямолинейно, не испытывая влияния силы тяжести. Одни физики присоединились к этому предположению, другие хотели видеть в катодных лучах частицы, которые могут так легко и быстро перемещаться потому, что они или вообще [c.98]

Начавшееся изучение спектров излучения и поглощения ра -личных тел привело к созданию гейслеровых трубок (названных но имени стеклодува Гейслера). Было установлено, что при прочих равных условиях свечение этих трубок тем ярче, чем они уже, и было предложено их вытягивание в капилляры для помещения перед щелью спектроскопа. В 1857 году Плюккер установил, что спектр гейслеровой трубки однозначно характеризует природу за1лЛючённого в ней газа, и открыл первые три линии так называемой бальмеровской спектральной серии водорода. Плюккеру совместно с его учеником Гитторфом принадлежат первые наблюдения над катодными лучами. Дальнейшее исследование последних было произведено Круксом. [c.15]

Начавшееся изучение спектров излучения и поглощения различных тел привело Плюккера к созданию гейслеровых трубок (названных по имени стеклодува Гейслера). Плюккер установил, что при прочих равных условиях свечение этих трубок т м ярче, чем они з> же, и предложил их вытягивание в капилля[1Ы для помещения перед щелью спектроскопа. В 1857 году Плюккер установил, что спектр гейслеровой трубки однозначно характеризует природу заключённого в ней газа, и открыл первые три линии так называемой бальмеровской спектральной серии водорода. Ученик Плюккера Гитторф изучал тлеющий разряд и в 1869 году опубликовал исследование об электропроводности газов . Ему совместно с Плюккером принадлежат первые наблюдения над катодными лучами. Дальнейшее исследование последних было произведено Круксом, который довёл разрежение газа в разрядной трубке до крайних возможных тогда пределов [26]. [c.27]

Из описанных физических процессов, имеющих место в разряде, ясно, что химическое превращение может итти различными путями в зоне катодного падения потенциала и в положительном столбе. При соответствующем выборе расстояния между электродами и прилагаемой разности потенциалов положительный столб можно практически совершенно устранить. Скорость реакции в зоне катодного свечения очень сильно зависит от материала катода. Влияние материала катода можно представить себе двояко во-первых, влияние твердого катода как катализатора в обычном смысле и, во-вторых, влияние испаряющихся с поверхности катода атомов, которые в различных случаях могут сильно ускорять или замедлять реакцию. Химический процесс в таких условиях оказывается весьма сложным. Поэтому ни в одной из исследованных таким образом реакций нельзя с полной достоверностью установить механизм элементарных стадий. Выход реакции в зоне катодного свечения обычно очень мал и составляёт лишь несколько молекул на электрон. Влияние давления и температуры на реакцию в разряде невелико. Вызвать при помощи катодного свечения воспламенение оказалось невозможным. Опытные данные указывают на то, что возникающие в этой зоне активные частицы весьма эффективно дезактивируются, в основном, очевидно, за счет диффузии к катоду этому процессу, может быть, способствует электрический ветер. В положительном столбе реакция имеет явно цепной характер. Она ускоряется при разбавлении смеси инертными газами, замедляется при уменьшении диаметра сосуда при постоянном расстоянии между электродами, ускоряется при повышении давления и температуры. Выход реакции на электрон весьма велик. При соответствующих условиях, таким образом, можно вызвать воспламенение. Хотя эти обстоятельства легко понять с общей кинетической точки зрения, однако подвергнуть детальному анализу различные соотношения между скоростью реакции или давлением воспламенения и величиной тока, разностью потенциалов, температурой и т. д. очень затруднительно. Поэтому в настоящее время опыты с тлеющим разрядом не могут способствовать расширению [c.124]

Положительные ионы газа, ускоренные в области катодного падения потенциала, с большой кинетической энергией бомбардируют поверхность катода и выбивают из него электроны. Последние могут эмитироваться катодом также и вследствие фотоэлектрического эффекта, и ПО другим причинам, однако бомбардировка ионами является, по-видимому, главной причиной эмиссии. Эмитируемые катодом электроны (первичные электроны) имеют первоначально малые энергии и не могут ни возбуждать, ни ионизировать молекулы газа. Они должны сначада пройти в поле известное расстояние, зависящее от природы газа, прежде чем, приобретя достаточную энергию, получат возможность возбуждать при соударениях молекулы газа. Поэтому первая светящаяся область (катодное свечение) отделена от катода темным (астоновым) пространством. Известно, однако, что вероятности возбуждения и ионизации молекул электронами проходят с увеличением энергии ударяющих электронов через максимумы. Именно максимум функции возбуждения соответствует примерно удвоенной энергии возбуждения. [c.31]

Несколько позже, в конце семидесятых и в восьмидесятых годах прошлого века, Крукс произвёл первые удачные исследования свечения фосфоро1з под действием катодных лучей [275]. [c.285]

Электрон начинает свой путь с катода с очень малой начальной скоростью и энергией (порядка 1 эв). Он не может вызвать возбуждения атомов, а следовательно, и свечения, пока его энергия не достигнет, по крайней мере, наинизшего (первого) потенциала возбуждения. Поэтому в области астонова темного пространства электрон набирает энергию, соответствующую энергии возбуждения. В светящемся катодном слое такие возбуждения уже начинаются. На более далеких расстояниях от катода большинство электронов (но не все) имеет большую скорость и возбуждения мало вероятны. Такие электроны способны ионизировать атом. Вследствие этого интенсивность излучения катодного темного пространства невелика. [c.9]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология