Поведение материалов переход от типа к типу

Проведенные расчеты показывают, что этот новый материал является полупроводником с запрещенной зоной с прямыми оптическими переходами, подобный арсениду галлия. В кристаллической структуре все его атомы занимают определенные положения. Однако в отличие от арсенида галлия атомы бакиболов колеблются хаотично. Это беспорядочное поведение в определенной степени делает их похожими на аморфный кремний - компонент недорогих солнечных батарей. Специфический беспорядок в упорядоченной структуре С50 еще предстоит исследовать, но ожидается, что на нем может быть основан соверщенно новый тип полупроводников. [c.152]

Труднее объяснить часто наблюдаемые переходы между поведением I и II типов, вызванные изменениями температуры и приложенных напряжений. Наиболее вероятно, что такие переходы обусловлены многочисленными переменными параметрами, связанными с типом и морфологией оксида, механизмом ползучести и составом сплава. Например, можно ожидать, что толстые окалины, образующиеся при высоких температурах на стойких к окислению сплавах, особенно с высоким содержанием хрома или алюминия, будут повышать сопротивление ползучести на воздухе. Высказывались предположения, что изменение типа поведения с температурой отражает переход от высокотемпературного упрочнения, связанного с окалиной, к отрицательному воздействию адсорбции газов (особенно в вершинах трещин) при более низких температурах [23—27]. В то же время изменения температуры могут оказывать и косвенное влияние, изменяя преобладающий тип ползучести [1—6]. Это может быть причиной и переходов, вызванных изменением уровня проложенных напряжений [1—6]. Действительно, в состоянии очень высокого напряжения может отсутствовать стадия установившейся ползучести и тогда по существу мы наблюдаем влияние среды на режим ускоренной ползучести или на разрушение материала. В связи с этим следует заметить, что, к сожалению, большинство исследований коррозионной ползучести, а также и большинство технических испытаний на ползучесть [1—6] не сопровождаются непрерывной регистрацией деформации при определении времени до разрушения (длительной прочности). [c.41]

Весьма зыбкая граница разделяет два основных типа полимерных материалов с точки зрения их структуры и поведения при нагреве. Линейные и слаборазветвленные макромолекулы термопластов способны течь под давлением при переходе материала в область вязкого течения, когда температура материала превышает некий предел — температуру текучести. На этом основаны способы переработки термопластов в изделия (экструзия, литье под давлением и другие методы). Термопласты можно расплавлять и охлаждать многократно. Однако при высоких температурах, воздействии больших сдвиговых напряжений, термической и термоокислительной деструкции необратимо изменяются структурные характеристики полимеров. Происходит деструкция и сшивание молекулярных цепей, изменяются характеристики ММР и средней молекулярной массы. Поэтому повторная переработка термопластов приводит к ухудшению физико-механических свойств [15]. [c.30]

Стандартные испытания на сопротивление действию ударных нагрузок, например по Изоду и Шарпи, в общем случае позволяют сравЕШвать результаты, полученные на различных типах полиамидов или на одном и том же полиамиде, но подвергнутом различной обработке. Обычно поведение материала в процессе эксплуатации согласуется с предварительными результатами стандартных испытаний на устойчивость к ударным нагрузкам. Эти испытания часто используются для контроля качества материала. Как и следовало ожидать, сопротивление полиамидов действию ударных нагрузок увеличивается с повышением температуры и содержания влаги в материале. Даже если не происходит никаких релаксационных переходов, понижение температуры способствует увеличению жесткости и уменьшению ударной прочности. Наличие в полиамиде влаги и пластификаторов несколько уменьшает этот эффект, но не приводит к резкому уменьшению хрупкости. Полиамид, содержащий волокнистый наполнитель, становится менее чувствительным к появлению надрезов по сравнению с нена-полненным. Кроме того, наполненный полиамид сохраняет более высокую ударную прочность при понижении температуры. На рис. 3.8 показано влияние температуры и величины надреза на ударную прочность стандартных образцов (50 X 6 X 3) ПА 66, не-наполненного и содержащего 33% стеклянного волокна [18]. Рис. 3.9 иллюстрирует влияние величины надреза на ударную прочность высушенного ненаполнен-ного и наполненного стеклянным волокном ПА 66 [18]. Ударная прочность образцов с надрезом ПА 66 срав- [c.104]

Экспериментально наименее изучен участок высоких скоростей течения (напряжения порядка т, и более). Он трудно достижим из-за перехода системы к турбулентному режиму течения, при котором теряется смысл понятия вязкости, введенного для описания ламинарного режима течения. Без этого участка ПРК переходит в кривую течения ползучего материала (рис. 3.82). Если, кроме того, вязкость настолько высока, что начальный участок кривой течения практически сливается с осью абсцисс (материал не течет при т < т,), то ПРК переходит в кривую течения пластичного материала (рис. 3.80). Таким образом, реологическое поведение материалов рассмотренного типа относительно полно характеризуется четырьмя реологическими параметрами х Тт, Лтах, Лтш- Они задают две точки (" с, Лгаах) И (т , г п1т), которые вместе с точкой в начале координат позволяют аппроксимировать показанную на рис. 3.83 полную реологическую кривую тремя прямолинейными отрезками. Число реологических констант может быть и меньше (например, для идеального пластика), и больше, когда три упомянутых прямых отрезка переходят в плавную 8-образную кривую ПРК. Плавные переходы от одного режима деформирования к другому могут быть результатом смешивания однотипных материалов с различными значениями реологических параметров, но могут быть присущи и самому механизму течения материалов определенного типа. [c.675]

Критическая т-ра и критическое магнитное поле — более или менее стабильные характеристики материала данного состава. Критическая плотность тока — крайне структурно чувствительная характеристика, зависящая от способа получения, обработки и др. У VgGa, напр., она составляет 2,9-10 а/с.ч в поле 120 кэ и 8,5-10 а/см в поле 200 кэ. Чтобы улучшить стабильность С. м. по отношению к спонтанному переходу в нормальное состояние в докритиче-ском режиме, их покрывают нормальным (пе сверхпроводящим) металлом с высокой электро- и теплопроводностью (чаще всего медью). По соотношению количества нормального металла и сверхпроводника и по связанному с этим поведению материала в магнитном поле под токовой нагрузкой С. м. подразделяют на полностью стабилизированные, частично стабилизированные и нестабилизирован-ные. К наиболее распространенным С. м. относятся сплавы ниобия, в особенности ниобий — титан, носкольку из этих сплавов обычными методами плавки, механической и термической обработки можно изготовлять различного типа проводники (проволоку, кабели, шины и др.). Металлиды, хотя и обладают гораздо более высокими критическими параметрами, из- [c.345]

Такое представление свойств линейной вязкоупругой среды не является единственным, однако имеет перед другими моделями преимущество, которое заключается в незначительном числе физических констант, позволяющих описать поведение материала в широком температурном интервале, а также в наличии доступных экспериментов для определения этих констант. Описание реологических свойств с использованием ядер разностного типа (ядра ползучести и релаксации) позволяет применить для решения задач механики большое число хорошо разработанных математических приемов. Однако при описании механического поведения материала в процессе его получения необходимо вводить зависимость параметров ядер ползучести и релаксации от температуры и степени превращения. Это связано с тем, что релаксационные свойства материала изменяются на протяжении всего процесса структурирования, причем релаксационный спектр максимально расширяется в гёль-точке с последующим сжатием и перемещением по временной оси [138]. Вследствие этого при использовании интегральных соотношений приходится переходить к ядрам неразностного типа [136], а при использовании дифференциальных моделей (в форме обобщенного уравнения Максвелла) [139] необходимо учитывать изменения спектра времен релаксации. Эти обстоятельства во многом усложняют решения задач, которые к тому же становятся трудно обеспечиваемыми экспериментом. [c.83]

Последующее молекулярное описание одноосного деформирования неориентированного частично кристаллического полиэтилена характеризует пластическую деформацию волокон, образующих термопласты со сферолитной структурой. Оно может служить иллюстрацией большого разнообразия механизмов деформирования. При деформациях менее 1 % выявляют анизотропные упругие свойства кристаллов (орторомбического) полиэтилена [57] и аморфного материала [53]. При тех же самых условиях имеют место неупругие деформации СНг-групп и сегментов цепей, которые обусловливают низкотемпературные Р-, у- и б-релаксационные механизмы [10, 56]. При больших деформациях (1—5%) происходит дополнительное изменение сегментов цепи, их относительного положения и конформационные изменения (поворот связей). Подробное исследование поведения цепей в аморфных областях было выполнено Петракконе и др. [53]. В кристаллических областях под действием деформаций такого же порядка возникают дислокации и дислокационные сетки (наблюдаемые в ламеллярных кристаллах в виде муаровых узоров). В зависимости от условий внешнего нагружения и типа дислокаций их движение вызывает пластическую деформацию кристалла путем двойникования, смещения плоскостей или фазового перехода орторомбической ячейки в моноклинную. Обширный обзор деформирования полимерных монокристаллов был дан Зауэром и др. [57] и в книге Вундерлиха [3]. Детальный расчет вклада различных структурных элементов и дефектов в деформирование частично-кристаллических полимеров можно найти во многих статьях, из которых здесь приводятся только некоторые [47—62]. Хотя упомянутые выше эффекты обусловливают нелинейность зависимости напряжение—деформация, первоначально существовавшая надмолекулярная организация все еще сохраняется. Подобная деформация называется однородной. [c.41]

В работах [48, 75] обсуждается высокотемпературная асимптотика поведения термодинамических свойств на линии плавления для веш,еств с плотно упакованными и близкими к ним структурами. В них предложен ряд соображений по термодинамике плавления подобных веш,еств. Имеюш,ийся экспериментальный материал позволяет сделать вывод о том, что поведение линий плавления веш,еств типа аргона остается неизменным до самых высоких давлений — температура плавления монотонно возрастает с увеличением давления. Прерывный характер изменения энтропии и объема указывает на то, что плавление сохраняет признаки фазового перехода первого рода на всем экспериментально изученном диапазоне давления. Величины / sslIR и быстро убывают на начальном участке линии плавления и стремятся к своим постоянным значениям с ростом давления и температуры. Экстраполяция данных в область высоких давлений приводит для аргона к следуюш,им асимптотическим значениям для изменения энтропии и относительного скачка объема при [c.51]

Все указанные выше феноменологические закономерности поведения реальных грунтов (на двух первых фазах деформирования), подтвержденные многочисленными экспериментами с разными типами грунтов при различных видах нагружения [144, 146 -149], позволяют с достаточной для практических приложений точностью использовать в качестве физического уравнения состояния грунта модель упруго-идеальнопластического материала. В этом случае грунт заменяется идеальным материалом, который ведет себя упруго вплоть до некоторого предельного напряженного состояния, при котором начинается пластическое течение. В качестве условия перехода [c.294]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология