Радиус эквивалентный

Таблица V.11. Значения радиусу эквивалентной полусферы /о

Условное расчетное напряжение изгиба в плоских стенках дискового поршня определяется по формуле (6.4), где г — радиус эквивалентного круга, равного по площади сектору между двумя смежными ребрами. Предельное напряжение должно быть для чугуна 35 МПа, стали — 100 МПа, алюминиевого сплава — 15 МПа. Полые дисковые поршни подвергают гидравлическому испытанию внутренним давлением. [c.182]

Радиус эквивалентного полуцилиндра равен [c.206]

Для диффузоров с прямоугольными или различными иными поперечными сечениями в эти формулы подставляются радиусы эквивалентного конического диффузора, т. е. конического канала равной длины, поперечные сечения которого равновелики площадям сходственных сечений рассматриваемого диффузора. [c.127]

Условное расчетное напряжение изгиба в плоских стенках дискового поршня определяют по формуле (УИ.96), подставляя в качестве г радиус эквивалентного круга, площадь которого равна площади сектора между смежными ребрами. Величина напряжения должна быть не выше для алюминиевого сплава 15 Мн м , чугуна 35 Мн м и стали 100 Мщм . [c.399]

Радиус эквивалентной шарообразной чл-стицы для каждого полимергомолога можно вычислить, зная молекулярный вес, из уравнения [c.71]

Молекулярные веса полимергомологов с учетом гидратации приведены в табл. 11. Плотность ОП-Ю, определенная при 20°С пикнометрическим методом, равна 1,071 г/см С увеличением длины полиоксиэтиленовой цепи плотность полимергомологов несколько увеличивается. Однако это увеличение столь незначительно. что при расчетах по формуле (28) можно считать ее постоянной. Радиусы эквивалентных шарообразных частиц, вычисленные по формуле (28), представлены в табл. П. [c.71]

Далее задача сводится к тому, чтобы через размеры перфорационного отверстия найти приведенный радиус эквивалентного-сферического источника. Для этого запишем [c.117]

Перейдем к безразмерным переменным, введя масштаб длины а — характерный размер капли (в качестве последнего обычно выбирают радиус эквивалентной по объему сферы а е) и масштаб скорости II — характерную скорость [c.53]

Если за масштаб длины выбран радиус эквивалентной сферы, то имеет место равенство 8 4л для сферы оба определения (через 8 и 8) совпадают и соответствуют числу Шервуда, определенному по ее радиусу. [c.59]

Далее, как и в 2, в качестве характерного размера длины выбирается радиус эквивалентной по объему сферы [c.64]

Постановка задачи. Выбор системы координат. Рассмотрим трехмерную задачу о стационарной конвективной диффузии к поверхности твердой или жидкой частицы произвольной формы, обтекаемой ламинарным потоком вязкой несжимаемой жидкости. Как и ранее, предполагается, что число Пекле Ре = aUD велико здесь а — характерный размер частицы (в качестве которого обычно выбирается радиус эквивалентной по объему сферы а ), U — характерная скорость потока (на бесконечности), D — коэффициент диффузии. Считается также, что на поверхности частицы и вдали от нее концентрация принимает постоянные значения, равные нулю и Соо, а поле течения жидкости известно иа решения соответствующей гидродинамической задачи об обтекании частицы. [c.126]

Далее, в качестве характерного масштаба длины и скорости выбираем радиус эквивалентной по объему сферы е и скорость потока на бесконечности С/оо. [c.135]

В качестве характерного масштаба длины и скорости выбираем радиус эквивалентного по площади поперечного сечения кругового цилиндра и характерную скорость жидкости [c.152]

На рис. 4.1 показана зависимость удельной поверхности кубика от его размера. Для того чтобы этой зависимостью можно было пользоваться и в дальнейшем, в верхней части графика показан размер частиц, выраженный через радиусы эквивалентных сфер (РЭС). РЭС—это радиус сферической частицы, которая имеет ту же скорость осаждения, что и реальная частица. РЭС можно определить на основании закона Стокса (см. главу 3) путем измерения скорости осаждения частиц. [c.132]

В 3-М столбце даны величины адсорбции газообразного азота Уо,95 см при нормальных условиях) при относительном давлении 0,95 в 4-м столбце представлены эти значения, пересчитанные на объем жидкости Оо,95- Средний радиус пор, представленный в 5-м столбце, равен радиусу эквивалентного цилиндра, имеющего объем ио.эз. Его значение дается [см. уравнение (3.12)] соотношением [c.197]

Мы уже указывали, что Ньютон не рассматривал течения между параллельными плоскостями, хотя цилиндры с бесконечно большими радиусами эквивалентны параллельным плоскостям. Интересно отметить также, что Ньютон указывал на возможность существования неньютоновского течения. [c.24]

Примечание. D—диаметр шара упаковок Гсф—радиусы эквивалентных сферических менисков даны в единицах радиусов шаров R, объемы жидкости v даны в расчете на один шар упаковки (в единицах D ) и в процентах от общего объема пор (в скобках). [c.60]

Через с г = оо) здесь обозначено Сдв д — концентрация молекул А на бесконечно большом расстоянии от молекулы В. Если молекул В мало, то с (г = оо) близко к средней по объему концентрации возбужденных молекул А. Используя формулу Смолуховского для скорости коагуляции, введем представление о радиусе эквивалентной поглощающей сферы определяемом соотношением [c.115]

Из (IV.70) следует, что при быстром переносе энергии возбуждения радиус эквивалентной сферы не зависит от размеров молекул, а лишь от константы а, характеризующей интенсивность межмолекулярного переноса энергии, и коэффициента диффузии. Обычно [c.115]

Авторы Объемное содержание сферических частиц ри критической концентраций ио Радиус эквивалентной Сферы г / и/ [c.338]

Первый член правой части уравнения (1.93) представляет сипу Стокса, второй - инерционную составляющую силы сопротивления за счет присоединенной массы твердой сферы. Третий член, так называемая сила Бассэ, учитывает мгновенное гидрощшамическое сопротивление и вносит существенный вклад в общее сопротивление в случае движения частицы с большим ускорением. При больших значениях Ке составляющая силы сопротивления, обусловленная присоединенной массой, равна /п где Лэ - радиус эквивалентного шара. [c.27]

Здесь — средний радиус эквивалентной сферы включения =diag ( 1, Р21 -I Ря) матрица коэффициентов равновесного распределения концентраций и температур на границе раздела фаз условие (3.17) постулирует неразрывность потока субстанции через межфазную границу, причем элементы матриц в силу принятой конструкции модели следует рассматривать как эффективные коэффициенты переноса соотношение (3.18) отражает экстремальные условия на внешней сфере ячейки. [c.143]

Допустим для простоты, что макромолекулярный клубок в 0-растворителе имеет форму шара радиуса Re (радиус эквивалентной сферы), который примем равным Rg (среднему радиусу инерции). Считая эти частицы непроницаемыми для растворителя в потоке, можно применить к ним уравнение Эйнштейна, причем объемная доля вещества в этом случае учитывает не собственный объем макромолекул, а их эффективный объем в растворе вместе с включенным в них растворителем. Тогда, учитывая, что в 0-условиях g = hll6, преобразуем уравнение (П1.16) к виду [c.100]

В иредиоследнем столбце (см. выше) приведены стоксовы радиусы белков. Легко видеть, что они убывают в том же порядке, как увеличиваются значения К . Для этих радиусов основной закон гель-фильтрации выполняется. Однако простой зависимости между величинами а w М при гель-фильтрации предложить еще нельзя. Необходимо учесть еще один параметр — форму белковой глобулы. При двин ении в свободной жидкости молекулы разной формы, но с одинаковыми стоксовыми радиусами, эквивалентны, по с позици й проникновения в поры геля это не так. [c.148]

Как и другие смектиты, монтмориллонит сильно набухает вследствие отмеченных особенностей ее кристаллической ре-и1етки. Увеличение с-расстояния зависит от обменных катионов. При наличии некоторых катионов (особенно натрия) давление набухания настолько велико, что глинистые сланцы разделяются на мелкие агрегаты и даже на отдельные единичные слои (рис. 4.7). Неоднократно предпринимались попытки определить размер частиц в натриевом монтмориллоните, но сделать это оказалось чрезвычайно трудно, поскольку пластинки плоские, тонкие и имеют неправильную форму, а диапазон размеров очень большой. В ходе исследований Кану удалось с помощью ультрацентрифуги разделить натриевый монтмориллонит на пять фракций (по размеру). Затем, используя комбинацию ме-тодов он определил максимальную ширину и толщину пластинок каждой фракции. Результаты его исследований, суммированные в табл. 4.2, свидетельствуют о том, что ширина и толщина пластинок уменьшаются с сокращением радиуса эквивалентных сфер. Если предположить, что с-расстояние в агрегатах равно 1,9 нм, то в частицах самой крупной фракции будет восемь слоев, а среднее число слоев в самых мелких фракциях, массовая доля которых в пробе достигает 57 %, немного больше одного. [c.140]

Промежуточной между ними является величина радиуса пор, вычисляемая из скорости течения воздуха в кнудсеновском режиме по методу Дерягина, так называемый радиус эквивалентного капилляра . Эти величины являются усредненными и не дают возможности нахождения функции распределения объема пор по радиусам. Целесообразность пользования той или иной величиной предопределяется физическим смыслом основной задачи. Если речь идет об адсорбционной поверхности, то, очевидно, адекватной будет величина радиуса пор, вычисляемая из соотношения объема пор и их поверхности. Когда речь идет о явлениях, связанных с капиллярной конденсацией, жидкоподобным состоянием в порах и т. д., более обоснованно пользоваться размерами сужений между порами. Величина, получаемая методом Дерягина, является средней и поэтому более важной для явлений массообмена и топокинетики. По многочисленным нашим данным, величина горла пор, найденная порометрическим методом, составляет - 65 70% от получаемой методом Дерягина. [c.18]

Нишиджима и Остер [14] провели измерения локальной относительной вязкости в растворах поливинилпир-ролидона диффузионным методом. Они обнаружили, что при некоторой критической концентрации наблюдается резкое возрастание локальной вязкости. Для объяснения этого явления было высказано предположение, что при достижении критической концентрации начинается частичное перекрывание молекулярных клубков, приводящее к появлению структурной сетки. При этом предположении величину критической концентрации Сс оказалось возможным связать с отношением радиуса эквивалентной сферы к невозмущенному среднеквадратичному радиусу инерции макромолекулы Полученное в оригинальной работе соотношение имеет вид [c.337]