Кеезома эффект

Энергия взаимодействия диполей (эффект Кеезома) выражается уравнением [c.250]

Рассмотрите виды межмолекулярного притяжения (эффекты Кеезома, Дебая и Лондона) на следующих примерах [c.57]

К началу нашего столетия механико-статистическая теория и эксперимент были достаточно развиты для исследования межмолекулярных сил с помощью второго вириального коэффициента. Первая серьезная попытка в этом направлении была ч де-лана Кеезомом [16] в 1912 г. К сожалению, второй вириальный коэффициент мало зависит от формы потенциала межмолекулярного взаимодействия, и, кроме того, теория межмолекулярных сил к 1912 г. была развита очень слабо. В связи с этим попытка Кеезом а оказалась не такой успешной, как могло быть, если бы он уже в то время использовал более реальный потенциал. Современный период в развитии настоящего вопроса начался в 1924 г., когда Леннард-Джонс [17] предложил более близкий к действительности закон межмолекулярного взаимодействия. Используя достижения квантовой механики и особенно работы Лондона [18—20], Леннард-Джонс получил важные количественные результаты для описания межмолекулярного взаимодействия ряда простых газов [21, 22]. С тех пор были успешно разработаны многие частные вопросы, например учет квантовых эффектов, проделаны сложные вычисления, получены данные по транспортным свойствам газов и т. д., однако общее развитие проблемы продвинулось незначительно. [c.13]

Ориентационное взаимодействие (эффект В. Кеезома, 1912) проявляется в случае полярных молекул (диполь-дипольное взаимодействие). Электростатическое вза- имодействие полярных молекул (рис. Ау [c.125]

Дополнительный источник межмолекулярных сил притяжения — установленное Дебаем [9] взаимодействие между постоянным диполем одной молекулы и наведенным им диполем другой молекулы. Этот эффект совершенно не зависит от того, имеет вторая молекула постоянный диполь, или же он отсутствует. Если вторая молекула имеет преимущественное направление поляризуемости, то сила притяжения между постоянным и наведенным диполем, как и в случае эффекта Кеезома, зависит от температуры. Однако зачастую поляризуемость молекул изотропна и поэтому наведенный диполь может легко отслеживать стохастическое движение постоянного диполя, а это приводит к тому, что обычно [c.17]

Вместе с тем оставалось необъясненным наблюдаемое отклонение от поведения идеального газа — газообразного гелия, атомы которого обладают сферически симметричными электронными полями. Только в 1930 г. Лондон показал [10], что причина притяжения между атомами или молекулами такой природы кроется в существенно квантовомеханическом эффекте, который может возникнуть между молекулами любого вида, вне зависимости от эффектов, связанных с постоянными или наведенными диполями. Квантовомеханическое притяжение аддитивно и происходит от парного взаимодействия молекул газообразной фазы. Эта аддитивность в характере квантовомеханического притяжения между молекулами не имеет аналогии в эффектах Кеезома и Дебая. Нетрудно видеть, что в последнем случае, когда расположение двух диполей оптимально в отношении притяжения друг к другу, они не могут одновременно быть оптимально располол енными по отношению к какому-либо третьему диполю . [c.18]

Подробное и систематическое изучение теплопередачи и ее связи с термомеханическим эффектом было проведено Кеезомом и его школой [13], [18], [22]. [c.472]

В молекулярных кристаллах действуют так называемые межмо-лекулярные силы. Энергия этих сил пропорциональна шестой степени расстояния между частицами. В самом общем случае энергия межмолекулярного взаимодействия складывается из трех эффектов ориентационного (эффект Кеезома), индукционного (эффект Дебая) [c.250]

Кроме рассмотренного дисперсионного взаимодействия между двумя молекулами существует также простое дипольное взaи ю-действие (Кеезом, 1915—1921 гг.) или взаимодействие индуцированных диполей (Дебай, 1920—1921 гг.), если хотя бы одна из молекул обладает постоянным дипольным моментом. И в этом случае энергия обратно пропорциональна шестой степени расстояния между молекулами, но, по-видимому, два последних взаимодействия играют очень малую роль в полном взаимодействии между конденсированными фазами, определяющем А я, так как они неаддитивны, вследствие чего их суммарный эффект сильно снижается. Поэтому при расчете A J, даже в случае сильнополярных молекул (Н2О, МНз) компонентами Кеезома и Дебая, которые превосходят лон-доновскую компоненту в энергии взаимодействия отдельных молекул, в настоящее время пренебрегают [2]. [c.171]

Второй род сил, влияющих на устойчивость золя,— силы притяжения между частицами. Они имеют ту же природу, что и силы, действующие между нейтральными молекулами. Существованием этих сил Ван-дер-Ваальс объяснял свойства реальных газов и жидкостей. Возникновение межмолекулярных сил обусловлено взаимодействием диполей (эффект Кеезома), поляризацией одной молекулы другой (эффект Дебая) и особого рода взаимодействием, которое объяснимо в рамках квантовой механики. Последний тип сил, называемых дисперсионными силами Лондона, связан с наличием в нейтральных атомах и молекулах мгновенных диполей. Взаимодействие таких диполей, являющихся результатом движения электронов в атомах и молекулах, не зависит от постоянных диполей и служит причиной их взаимного притяжения. Ф. Лондон показал, что такой тип взаимодействия превосходит эффекты Кеезома и Дебая. Энергия лондонозского взаимодействия между двумя атомами, находящимися на расстоянии г, обратно пропорцио- [c.112]

Уже в ранних исследованиях, выполненных В. Кеезомом и его сотр. в 1930 г., было обнаружено, что гелий И обладает необыкновенной способностью легко проходить даже через очень малые, капиллярные течи в сосудах. Это явление впоследствии детально исследовалось П. Л. Капицей и одновременно Д. Алленом и А. Майсенером (1938). П. Л. Капица показал, что гелий II свободно проходит через зазор между двумя стеклянными дисками даже тогда, когда ширина зазора равна 5 10 м, Д. Аллен и А. Майсенер обнаружили этот эффект при течении гелия II через узкие капилляры, сечение которых составляло около 10 м. Скорость течения жидкости почти не зависела от напора и диаметра капилляра. В последующих опытах Д. Аллена и [c.235]

Межмолекулярное дисперсионное взаимодействие усиливается при на лпчии у. молекул постоянных диполей. Диполь-дипольное взаимодействие (действие сил Кеезома) называется ориентационным эффектом. Чем больше дипольные моменты взаимодействующих молекул, тем больше составляющая ориентационного эффекта. [c.130]

В табл. 3 (стр. 19) сопоставлены экспериментальные данные Кеезома и Хаантиса [107] об изотопном эффекте в давлении пара твердого неона с величинами, которые они рассчитали но (П.23), исходя из значения 0д = 63,0°, найденного Клузиусом [318]. По опытным данным, между 20 и 24° К давление пара Ne22 на 7,5—5,5% меньше, чем у Ne , а по расчету соответствующее различие составляет 6,5—4,5%. Таким образом, несмотря на ряд приближений, введенных в расчет, в этом случае совпадение его результатов с экспериментом является удовлетворительным.. [c.83]

ШироБие щели. Опыты Кеезома и Дайкарта [22] посвящены эффекту фонтаниров ания (термомеханический эффект) и теплопередаче в относительно широких щелях. Их основные результаты относятся к щелям шириной 9,3 и 19 и длиной 2,48 мм. Особенности их прибора не давали им возможности производить измерения при ширине щели, меньшей чем 2 [а, так как в этом случае было достаточно слабого света неоновой лампы, чтобы уровень гелия в капилляре достиг его вершины. Разность температур, возникавшая при этом, была столь мала, что не поддавалась измерению. [c.474]

Заметим, что (как это следует из указания, имею-ш егося в статье Кеезома и Дайкарта) под величиной терйомеханического эффекта авторы этих исследований понимают разность давлений, вбзникающую благодаря наличию разности уровней. Добавочная разность давлений, связанная с разностью температур, а следовательно, и с разностью упругостей паров по обе стороны щели, в определение термомеханического эффекта в излагаемых работах не входит. Однако уравнение (9.9) содержит, конечно, полную разность давлений, которая, как показал Капица, состоит из обоих перечисленных членов [c.475]

Значения энтропии 5, необходимые для подстановки в (9.14), вычислялись из теплоемкости по данным Кеезома и Вестмайзе [67] н Кеезома и мисс Кеезом [24]. Точность определения энтропии составляет 3%. При низких температурах расхождение между экспериментальными и теоретическими значениями достигает 10%. Такое же расхождение получается между экспериментом данны[х авторов и экспериментом Капицы, исследовавшим обратный (механокалорический) эффект—возникновение разности температур, вызванной разностью давлений. [c.483]

В свете проведенного нами анализа экспериментальных сведений, собранных в работах Кеезома и Дайкарта, Мейера и Меллинка И Меллинка, нонытки авторов этих исследований отыскать для каждого из размеров щелей свой вид температурной зависимости теплопередачи представляются совершенно излишними. То же самое следует сказать и о гипотезе, согласно которой в гелии II существуют два основных и один смешанный тип теплопроводностей . В области, для которой законы сверхтекучего движения сохраняют свою силу, наблюдается один тип теплопередачи. Два эффекта могут осложнить это явление с одной стороны, переход через критическую скорость, при котором возникают необратимые потери, и с другой стороны, явление проскальзывания, связанное с переходом газа тепловых возбуждений в кнудсеновскую область. [c.495]

Попутно отметим, что при строго определенной температуре жидкого гелия происходит скачкообразное изменение его свойств — вязкости, теплопроводности, теплоемкости, плотности и т. д. Различие в свойствах жидкого гелия выше и ниже этой определенной температуры столь значительно, что для этих состояний вводят специальное обозначение Hel и Hell, а самый эффект известен под названием ламбда-эффект или Х-точка. Последние исследования Шмидта и Кеезома установили, что л-точка жидкого гелия соответствует температуре 2,186° К, а максимальная плотность жидкого гелия в Х-точке равна 0,1473 кг л. Любопытно отметить, что переход Hel в НеII не связан с обра- [c.14]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология