Дэшман

В дальнейшем Дэшман из термодинамических соображений в предположении, что электронная эмиссия представляет собой явление, подобное испарению одноатомного газа, получил для плотности тока термоэлектронной эмиссии выражение [c.25]

Лэнгмюр И Дэшман предложили конструкции манометров, принцип действия которых основан на зависимости вязкости сильно разреженного газа от давления [c.141]

Работа выхода определяется минимальной энергией, необходимой для удаления электрона с поверхности металла. В 1927 г. на основе квантовой механики С. Дэшманом бьша уточнена формула Ричардсона и установлено, что множитель А имеет вид [c.654]

Проводимость ловушки общей конструкции, показанной на рис. 33, Б, была вычислена Дэшманом [90]. Следует учитывать, что проводимость всех охлаждаемых ловушек будет уменьшаться с понижением температуры Т пропорционально /Т/273. Можно приближенно считать, что средняя температура газа при прохождении через ловушку равна температуре примененного хладагента. [c.469]

Надежные данные по абсорбции водорода благородными металлами, кроме платины и палладия, вероятно, отсутствуют. Старые данные, цитируемые Дэшманом [26], несомненно, сильно завышены из-за адсорбции на высокодисперсных образцах металлов и взаимодействия с примесями. По-видимому, абсорбция водорода этими металлами, т. е. КН, 1г, Ри и Оз,— величина того же порядка или даже ниже, чем абсорбция платиной. [c.302]

Специальная конструкция манометрического преобразователя с внешним коллектором ионов разработана Дэшманом [c.85]

См. Дэшман, Термоионная эмиссия, 1932. [c.82]

Механические насосы переносят газ посредством циклического движения системы механических деталей. Перенос газа с помощью вращающихся тел может быть достигнут различными путями. Принципы действия разных типов насосов рассмотрены Дэшманом 16]. Лукас [7] опубликовал [c.180]

Следует отметить, что формулы (43) и (44) пригодны для длинного трубопровода при короткой трубе входная диафрагма может быть учтена по Дэшману [см. уравнение (39)]. [c.27]

Дэшман [Л. 8] дает другие значения констант для дву- членного уравнения упругости пара бария в широком тем- пературном интервале. Вычисленное по нему давление (рис. 11) на один-два порядка выше, чем по формулам (33) и (34). В среднем оно равняется 10 — Ю- з мм рт. ст. при 200° С И превосходит 1 мм рт. ст. при 1 000° С. [c.47]

Дэшман Л. 8] приводит для нитридов 8г, и Мё значения на 2—4 порядка ниже по-видимому, они соответствуют реакции по схеме ЗМе,,з, + = Ме,Н2(тв)- [c.103]

По сравнению с (94) и (95) уравнения, рекомендуемые Дэшманом [Л. 8], [c.127]

Для КЬЫ Дэшман [Л. 8] дает на порядок более низкие значения [c.164]

Согласно Дэшману [304], наибольшую пропускную способность ловушка такого типа будет иметь при условии, если внешний диаметр внутренней трубки будет составлять 0,62 от внутреннего диаметра внешней трубки. Аналогичные конструкции могут быть выполнены и из металла. Преимущество металлических ловушек заключается в их прочности, однако расход хладагента в металлических ловушках гораздо больше, чем в стеклянных. Металлические ло вушки могут быть сварные или разборные для уменьшения расхода хладагента конструкция ловушки может быть изменена таким образом, чтобы между внутренним стаканом и кожухом была вставлена промежуточная гильза из малотеплопроводного сплава. На фиг. 287 показаны различные типы металлических ловушек. Расход охладителя может быть значительно снижен, если заливку охладителя производить через узкое и длинное горло, изготовленное И з материала с малой теплоироводностью (табл. 68). [c.420]

Успешное применение масс-спектрометра для анализа смесей связано с необходимостью изучения условий натекания, для установления зависимости между составом анализируемого образца и составом паров в ионизационной камере. В масс-спектрометрии имеют место три типа газового потока молекулярный, промежуточный и вязкостный. Детально эти типы были рассмотрены Дэшманом [557]. В молекулярном (или кнудсеновском) потоке давление газа достаточно мало, и столкновения молекул со стенками происходят чаще, чем столкновения молекул друг с другом. В этих условиях скорость перемещения молекул параллельно стенкам трубки одинакова по всему сечению трубки количество газа, протекающего по трубке, пропорционально разности давлений между ее концами в смеси газов скорость истече ния компонента зависит лишь от разности его парциальных давлений и не зависит от количества других присутствующих газов. В вязкостном потоке, появляющемся при более высоких давлениях, возникает градиент скорости по сечению трубки. Количество переносимого газа зависит от квадрата разности давлений и от коэффициента вязкости. Последний изменяется с изменением состава смеси, и скорость натекания одного из компонентов смеси зависит от общего состава. В том случае, когда средняя длина свободного пробега сравнима с размерами трубки, условия натекания становятся промежуточными , а скорость течения газа по трубке выражается более сложной функцией от разности величин давлений [П6, 468, 1745]. [c.136]

Несмотря на то, что принципиальная роль диаметра молекул в таких физических явлениях, как рассеяние потока частиц или вязкий поток газов, и установлена твердо, однако вывод точных соотношений вызывает значительные теоретические трудности. Основные затруднения связаны с отказом от упрощенной модели твердых сфер для молекул газа. Реальные молекулы газа являются сложными структурами и не являются обязательно сферическими. Между молекулами наблюдаются притягивающие п отталкивающие силы, которые зависят от расстояния. По-видимому, вместо представления молекул в виде твердых сфер строго определенного диаметра более реально следует их представлять как частицы, имеющие эффективное поперечное сечение столкновений, диаметр которого может меняться в зависимости от типа проводимого эксперимента. Дэшман ([21], стр. с>9) нровел сравнение диаметров эффективного поперечного сечения молекул, п лученных различными методами. Для широко распространенных газов Не, Н2, О2, N3, Аг, СН4, СОд и паров Н2О.диаметры эффективного поивречйого сечения лежали в области от 2 до 5 А. На рис. 5 для этих значений О приведены величины средних длин свободного пробега молекул при различных давлениях, полученные на основе уравнения (38). Поскольку диаметры молекул не сильно отличаются друг от друга, средние длины свободного пробега для всех наиболее распространенных газов лежат в [c.32]

Идея откачки посредством передачи импульса струи диффундирующим молекулам газа была впервые описана и запатентована Геде [25]. В дальнейшем в интересной обзорной статье Дженкель рассмотрел техническую эволюцию диффузионных насосов [26], а принцип их действия анализировал Дэшман [27]. Основные характерные черты современных диффузионных насосов проявились уже в конструкции, описанной Ленгмюром в 1916 г., [28], однако еще и по настоящее время продолжается процесс улучшения их рабочих характеристик. В частности, с целью решения проблемы обратного потока паров рабочей жидкости используются различные ловушки и отражатели. Характеристики современных диффузионных насосов зависят не только от их конструкции, но в значительной мере определяются также и типом отражателя, используемого вместе с насосом. [c.185]

Согласно Дэшману (1962 г.), течение газа в вакуумных системах описывается тремя возможными механизмами в зависимости от значения безразмерного параметра (число Кнудсена), определяемого как отношение среднего значения длины свободного пробега молекул газа (Я) к характерному размеру канала 2 г). В работах [22, 84] было предложено использовать это положение для описания механизма движения газов в реальной пористой структуре углеродных материалов при атмосферном давлении, когда движущей силой потока газа (диффузионного потока) является градиент концентра- [c.62]

Химическая литература и пользование ею Издание 2 (1967) -- [ c.118 ]

Химическая литература и пользование ею (1964) -- [ c.113 ]

Теория абсолютных скоростей реакций (1948) -- [ c.512 ]

Основы предвидения каталитического действия Том 1 (1970) -- [ c.19 , c.346 , c.354 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология