Вязкостный поток

Следует отметить, что возрастание проницаемости на стеклянных мембранах происходит обратно пропорционально вязкости фильтрата, т. е. аналогично тому, как это наблюдалось на ацетатцеллюлозных мембранах при невысоких температурах (см. рис. 1У-10). Это также свидетельствует о вязкостном потоке воды через ацетатцеллюлозные [c.186]

Размеры капилляра выбирают в соответствии с желаемой величиной потока Например, в случае ХИ поток газа носителя СН4 может быть до 15 мл/мин Капилляр длиной 30—40 см и внутренним диаметром 0,012 см обеспечивает вязкостный поток желаемой величины Для потока 1—2 мл/мин внутренний диаметр капиллярного ограничителя должен быть около [c.22]

Среднее давление в расширяющейся струе должно быть до- статочным для обеспечения условий вязкостного потока в середине струи Если это условие не соблюдается разделения компонентов газового потока не происходит Коэффициент разделения для указанных выше условий равен для первой и второй стадии 12 и 4, соответственно, и 48 —для всей системы Уменьшение эффективности на второй стадии по видимому, связано с падением давления до 65 Па Для капиллярных ко- [c.28]

Для вязкостного потока учет внутреннего трения в газе приводит к выражению [174] [c.37]

Истечение в вязкостном потоке [c.40]

Истечение в промежуточной области между молекулярным и вязкостным потоком рассчитывается в настоящее время только путем интерполяции вышерассмотренных результатов. [c.43]

Можно показать, что и для вязкостного потока справедлива та же поправка, которая введена для молекулярного [142]. [c.44]

Длинный прямолинейный трубопровод круглого сечения. При турбулентном режиме поток газа Q, проходящий через трубопровод, приблизительно пропорционален квадратному корню из градиента давления, а при ламинарном или вязкостном режиме поток газа пропорционален градиенту давления. Вязкостное течение имеет место при относительно малой длине свободного пробега, когда только близкие к стенке молекулы сталкиваются с ней в первую очередь. Сопротивление в вязкостном потоке зависит от конфигурации трубопровода, от скорости, давления и природы протекающего газа. [c.44]

Здесь 0 — пропускная способность отверстия в вязкостном потоке — определяется по формулам (100) — (105) Ь р — пропускная способность длинного трубопровода — определяется по формуле (119). [c.47]

Пропускная способность в местах изгиба трубопровода. В вязкостном потоке наличие изгибов трубопроводов вносит значительное дополнительное сопротивление. В молекулярном потоке благодаря диффузному отражению молекул от поверхности наличие изгибов трубопроводов не вносит значительных дополнительных сопротивлений. Но так как траектории молекул представляют собой прямые линии, то в местах изгибов трубопроводов обязательно произойдут столкновения молекул со стенкой. Тогда, чтобы вычислить сопротивление в месте изгиба, следует мысленно заменить его эквивалентным прямолинейным участком трубопровода, в котором число столкновений молекул со стенкой равнялось бы числу столкновений в месте изгиба. Можно показать, чго эквивалентная длина трубопровода [c.53]

В результате анализа известных фильтрационных методов определения 5уд предложен [6] удобный для промышленного использования экспрессный метод (рис. 1.3). По этому методу удельную поверхность (аэродинамически сглаженный профиль частиц), определенную из вязкостного потока 5уд (в см /см ), в зависимости от % = kje) p/ft вычисляют по следующим формулам [c.13]

Если отверстие обладает таким размером, что имеет место вязкостный поток, то в равновесных условиях давления и Рг будут одинаковыми. Имеется также промежуточная область, где зависимость между давлениями изменяется от одной формы к другой. Разница в давлениях при их низких величинах, выраженная уравнением (36), является следствием тепловой транспирации или термомолекулярного потока. Рассмотренный эффект приводит к необходимости внесения поправок для получения истинного давления Р во втором сосуде при температуре Т [c.138]

Поскольку внутреннее трение, а следовательно, и вязкость имеют решающее значение при ламинарном течении, такой режим течения газа в вакуумной технике называют вязкостным режимом, а поток — вязкостным потоком. [c.12]

На рис. 6-115 приведена кривая зависимости величины пропускной способности Q в зависимости от диаметра отверстия эта кривая построена на основании расчетных данных с помощью приведенного выше уравнения. На графике приведены также кривые, соответствующие чисто молекулярному и чисто вязкостному потоку. [c.400]

Выше мы коснулись вопроса молекулярного и вязкого натекания газа в масс-спектрометр. Чтобы получить вязкий поток, нужно повышать давление в баллоне V (резко снижается длина свободного пробега молекул), либо увеличивать размеры капилляров. В свою очередь поток исследуемого газа непосредственно через ионный источник должен быть молекулярным во избежание воздействия молекул друг на друга. Следовательно, возникает ситуация, при которой по длине суживающегося на-пускателя (в данном случае капилляра) присутствуют два рода натекания вязкое и молекулярное. Недостатком вязкостного потока является сложная функциональная зависимость коэффициента вязкости от масс компонентов, что при недостаточной чистоте образцов может сказаться на результатах. С возрастанием подпорного давления в баллоне V область молекулярного потока резко сокращается. Если давление достаточно велико, чтобы предотвратить обратную диффузию, то остаточный газ почти не обогащается тяжелым изотопом. Хотя применение вязкого натекания связано с некоторыми трудностями, все же отдельные зарубежные исследователи идут по этому пути. Например, Нир 54] использовал металлическую капиллярную трубку длиной около 30 см и диаметром 100 ,, которая обеспечивала вязкое натекание исследуемого газа в масс-спектрометр. [c.84]

В достаточно длинном капилляре по Викке и Фольмеру [29] имеют место оба вида транспорта — ламинарное течение и молекулярная диффузия по мере уменьшения давления по длине капилляра вязкостный поток переходит в молекулярный. Рассматривая течение в переходной области как два последовательные потока, т. е. вязкостный и молекулярный, авторы получили формулу j аналогичную (64). [c.49]

Нир использовал этот поправочный коэффициент для получения величины относительной распространенности изотопов углерода, кислорода, азота и калия. Для полной достоверности результатов Нир производил измерения изотопных отношений на Двух масс-спектрометрах на первом использовали молекулярное натекание эталонного аргона, на втором— вязкостный поток образца того же состава, для которого требовалось вводить соответствующую поправку таким образам отношение ионных токов пересчитывали с учетом множителя, равного корню квадратному из отношения масс-изотопов. Лишь в случае аргона, когда проводилось прямое сравнение с эталоном, можно было с уверенностью исключить систематическую ошибку. Однако и для других образцов принято считать, что систематические ошибки меньше ошибок, Г48 [c.148]

Элементарные расчеты показывают, что применяемые в настоящее время парортутные насосы могут обеспечить полную откачку всех выделенных газов мепее чем за одну минуту. П1 и этом необходимо иметь в виду, что высоковакуумная линия должна быть изготовлена из труб большого сечения, так как их проводимость при вязкостном потоке пропорциональна четвертой степени радиуса, а при молекулярном потоке — третьей степени радиуса. [c.260]

Формулы (1.25) — (1.29) описывают, как говорят, вязкостный поток , а формулы (1.30)—(1.336)— молекулярный поток . Все эти формулы относятся к диафрагмам, размеры которых малы в сравнении с размерами сосуда. Для области давлений, промежуточной между вязкостным и молекулярным потоком, невозможно простое рассмотрение вопроса, но должна быть сделана разумная интерполяция приведенных здесь соотношений. [c.28]

Приведенные здесь соображения применимы только к молекулярному потоку. При более высоких давлениях, когда средняя длина свободного пути мала, поток существует только в направлении отрицательного градиента давлений, и, следовательно, пропускная способность не может предполагаться одинаковой в обоих направлениях. Однако для вязкостного потока поправочный множитель Ао/ Ао— А) дает правильные результаты в двух предельных случаях А4 Ад ш А = Ад, так что, вероятно, лучше применять эту поправку также и к области вязкостного потока. [c.30]

Такой поток является по природе ламинарным. Так как вязкость, т. е. внутреннее трение газа, имеет важное значение в определении природы течения газа и количества протекающего газа, то такой поток называют вязкостным потоком . [c.31]

Экспериментально показано, что отражение газовых молекул от твердых тел существенно диффузное (см. п. 8). Таким образом, направление скорости молекулы после отражения пе зависит от ее направления до отражения. При вязкостном потоке это влияет только на молекулы, соседние со стенкой, и вызывает явление скольжения вдоль стенок, важное в кинетической теории, но несущественное в вакуумной технике. При молекулярном потоке значение диффузного отражения очень велико, так как молекула, входящая в трубопровод из области Р и ударяющаяся в его стенку, имеет такую же вероятность отразиться обратно в область Р , как и отразиться вперед, в область Р . Это означает, что молекулярный поток является предметом вероятностного рассмотрения на основании геометрических факторов и, следовательно, возможно его аналитическое выражение, даже если трубопровод имеет переменное сечение и изгибы. Исходя из этого, в одном из следующих параграфов рассматривается молекулярный поток через изгибы в трубопроводе. [c.32]

Вязкостный поток через трубопроводы. В предыдущем параграфе пропускная способность круглого длинного трубопровода в области вязкостного потока была определена следующим образом [c.37]

Так как пропускная способность при вязкостном потоке зависит от давления, то часто наиболее удобно выражать вязкостный поток через градиент давления. Так как Q = Р V— С Ру — Р , то формула (1.51) дает [c.38]

Соображения, использованные при выводе (1.85), не могут быть применены к области вязкостного потока. В области молекулярного потока на поверхность ловушки попадают те моле- [c.59]

Таким образом, для этих пропускных способностей флюктуациями комнатной температуры можно пренебрегать, однако должны учитываться очень высокие или очень низкие температуры. Этот метод в параграфе о вязкостном потоке применялся для получения пропускных способностей при протекании через трубопроводы газов, отличных от воздуха. Вязкостные пропускные способности для температур, отличных от комнатной, имеют малый интерес. [c.61]

ЖИДКОСТИ насоса, могут быть получены только таким способом. Это условие не относится к эжекторным насосам с большой скоростью струи, которые работают при достаточно большом давлении и в которых вязкостный поток ощо ме переходит в молекулярный. [c.68]

В пористой трубке газ может идти в двух направлениях в масс спектрометр и через поры в вакуум Обогащение потока, поступающего в масс спектрометр, имеет место, если давление в пористой трубке поддерживается в пределах 65—650 Па При атих давлениях средняя длина свободного пробега молекул составляет около см, т е больше диаметра пор (10 см) В результате через трубку проходт молекулярный поток (каж дая молекула диффундирует через поры независимо от других) Значительная степень обогащения достигается при большом различии молекулярных масс образца (обычно 100—500) и газа носителя Не (4) Через капилляр в масс спектрометр идет вязкостный поток, так как обычно внутренний диаметр капилляра (2 10 см) больше средней длины свободного пробега, таким образом обеспечивается одинаковая пропускная способ ность капилляра для всех молекул Очевидно, что если давление в пористой трубке слишком велико то поток через поры не будет молекулярным, если же давление слишком низко, по ток в масс спектрометр через ограничитель не будет вязкост ным, поток в обоих направлениях будет молекулярным и не будет происходить обогащения [c.26]

Успешное применение масс-спектрометра для анализа смесей связано с необходимостью изучения условий натекания, для установления зависимости между составом анализируемого образца и составом паров в ионизационной камере. В масс-спектрометрии имеют место три типа газового потока молекулярный, промежуточный и вязкостный. Детально эти типы были рассмотрены Дэшманом [557]. В молекулярном (или кнудсеновском) потоке давление газа достаточно мало, и столкновения молекул со стенками происходят чаще, чем столкновения молекул друг с другом. В этих условиях скорость перемещения молекул параллельно стенкам трубки одинакова по всему сечению трубки количество газа, протекающего по трубке, пропорционально разности давлений между ее концами в смеси газов скорость истече ния компонента зависит лишь от разности его парциальных давлений и не зависит от количества других присутствующих газов. В вязкостном потоке, появляющемся при более высоких давлениях, возникает градиент скорости по сечению трубки. Количество переносимого газа зависит от квадрата разности давлений и от коэффициента вязкости. Последний изменяется с изменением состава смеси, и скорость натекания одного из компонентов смеси зависит от общего состава. В том случае, когда средняя длина свободного пробега сравнима с размерами трубки, условия натекания становятся промежуточными , а скорость течения газа по трубке выражается более сложной функцией от разности величин давлений [П6, 468, 1745]. [c.136]

Если давления в напорном и дренажном каналах, разделенных пористой мембраной, различны, будет происходить перенос газа через мембрану. Перенос газа может осуществляться за счет различных механизмов. В сравнительно крупных порах, диаметр которых порядка 10 мкм и более, преобладает вязкостный поток. Поскольку силы инерции в данном случае не играют никакой роли, силы давления, пропорциональные Дрсилами вязкого трения, пропорциональными xwd. Здесь Др — разность давлений в напорном и дренажном каналах, d — средний диаметр пор, W — средняя скорость газа в порах мембраны. Поэтому скорость движения х аза через мембрану w будет Apd [c.418]

Недостатком предложенной методики является ограниченный диапазон дисперсности измеряемых порошков, так как указанный метод применим лишь при соблюдении условия О = Овяз + Сц. При проницании высокодисперсных порошков в общем потоке газа помемо вязкостного потока со скольжением возможно появление молекулярного потока. Последний можно оценить количественно введением безразмерного критерия [6]. [c.12]

Кантер Б. 3. Исследование вязкостного потока для понижения остаточного давления адсорбционного насоса. ПТЭ, 1970, № 5, стр. 150—151. [c.153]

Очевидно, описанный здесь вязкостный поток может встречаться только тогда, когда средняя длина свободного пути молекул очень мала в сравнении с диаметром трубопровода. Так как фактически со стенками сталкиваются только те молекулы, которые находятся вблизи них, то размеры и форма трубопровода значительно больше влияют на величину потока, чем природа его стенок. Возникающий благодаря градиенту давления поток заставляет соседние слои оказывать друг на друга давление в направлении отрицательного градиента. На хаотически нанравленные скорости теплового движения молекул накладываются скорости потока, направленные вдоль линии тока. [c.31]

С уменьшением вс.тчины потока Q = РУ переход от турбулентного потока к вязкостному происходит довольно быстро в пределах области, указанно соотношениями (1.41а) и (1.416). Более того, переход зависит от произведения Р , но не от давления или объема протекающего газа в отдельности. С другой стороны, переход от вязкостного потока к молекулярному зависит только от давления. Как будет показано в следующем пункте, для круглого трубопровода, среднее давление в котором равно Р, условие перехода от вязкостного потока к молекулярному выражается следующим образом поток вязкостный, если [c.34]

Непосредственное использование табличных данных показывает, что они не удовлетворяют написанным уравнениям. Это объясняется тем, что сделанные предположения о механизмах молекулярного и вязкостного потоков в переходной области несправедлпвм, так как там важны как межмолекулярные столкновения, так п столкновения молеку.л со стенкой. [c.37]

Таким образом, вязкостный поток для гелия и азота практически совпадает с потоком для воздуха, в то время как для водорода и водяных паров он значительно больше, а для неона значительно меньше. Кривые пропускной способности для воздуха при 20° С в зависимости от длины при различньтх диаметрах круглого трубопровода приведены на фиг. 4.а — в. Кривые приведены для двух различных значений г (отношение давлений на выходе и входе), а именно 0,1 и 0,9, и для ряда значений среднего давления Р, выбранных так, что DP 500 микрон- см. [c.38]

Соотношения, полученные в этом параграфе, применимы как к молекулярному, так и к вязкостному потоку, ибо они основываются только на предположении, что поток Q = РУ постоянен во всей вакуумной системе. Сравнение формул (1.72) и (1.33) показывает, что в области молекулярного потока насос эквивалентен диафрагме с последовательно присоединенным сопротивлением дагке в тех случаях, когда давление близко к предельному. Это также справедливо в области вязкостного потока, если только давление Р в уравнении (1-29) ниже критического. [c.55]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология