Реальные следы

Вторичные материальные ресурсы (ВМР) рассматриваются как совокупность отходов производства и потребления, которые могут быть использованы в качестве основного или вспомогательного материала для выпуска продукции. Исходя из возможностей использования ВМР, их можно подразделить на реальные и потенциальные ресурсы. К реальным следует отнести ВМР, для использования которых созданы эффективные методы,. мощности для переработки и обеспечен рынок сбыта к потенциальным — все виды ВМР, не входящие в группу реальных. К категориям ВМР условно относятся также побочные и попутные продукты, которые в настоящее время используются недостаточно полно и представляют собой потенциальный резерв материальных ресурсов для промышленности. [c.8]

Более реальным следует считать представление о преимущественном развитии механохимического эффекта в областях выхода линий скольжения, которые в обоих случаях находятся в возбужденном состоянии и вносят подавляющий вклад в величину прироста тока по сравнению со всей остальной поверхностью (активной или пассивной). Этот вклад, равный деформационному приросту тока реакции ионизации металла, определяется деформационным сдвигом химического потенциала атомов металлического электрода, одинаково влияющим на первичный акт перехода для активного и пассивного состояний, различающихся последующими промежуточными стадиями. Как в пленочной, так и в адсорбционной теориях пассивности считается установленным образование поверхностных хемосорбционных (промежуточных) соединений. На первичный акт перехода ион-атома металла при образовании такого промежуточного соединения оказывает влияние механическое воздействие на металлический электрод. [c.86]

Кроме того, наблюдения показывают, что при числах Рейнольдса Ке > 10 линии тока, которые отделяются от плоской пластинки (или другого препятствия) в движущемся потоке, вскоре прекращают свое существование в турбулентной зоне смешения . Вследствие этого реальный след никоим образом не представляет собой неподвижную полосу мертвой воды , простирающуюся в бесконечность, как полагал Кирхгоф. Реальные следы заполнены вихрями, которые наиболее активны [c.84]

Ввиду такой крайней неустойчивости в реальных следах получается значительное понижение давления давление в них р , [c.85]

Рис. 13. Обратное течение в реальной следе.

Во-первых, как и в случае кавитационных течений идеальном жидкости, очертания реальных каверн сравнительно гладкие, стационарные ) и имеют длину в 10 или более диаметров обтекаемого тела. Таким образом, они являются значительно лучшим приближением теоретической модели, чем реальные следы (см. 53). Исключение составляют те случаи, когда препятствие помещено в кавитационную трубу при Q > 0,3. [c.103]

Обычно уравнения Эйлера приближенно примени.мы в условиях стационарного течения, когда р7 <1, но для этого не достаточно, чтобы v было мало. Это выразительно показано на фотографиях реальных следов. В частности, основной переменной, определяющей поведение реального следа, является безразмерное число Рейнольдса Re = vd/, определенное в 21. При этом дело сводится к выяснению природы реальных следов при Re >1. [c.111]

В интервале 10 < Re < 10 реальные следы позади плохо обтекаемых тел оказываются преимущественно турбулентными, но в случае достаточно гладких поверхностей пограничный слой обычно не становится турбулентным до тех пор, пока не произойдет отрыв. Однако для значений Re > 3 X Ю пограничный слой, как правило, становится турбулентным до отрыва. Как уже объяснялось в 28, это дает весьма суженный (но все еще турбулентный) след. [c.112]

Существенная зависимость всех этих качественных явлений от численного значения Re делает очевидным тот факт, что никакая действительно фундаментальная теория реальных следов не может пренебрегать вязкостью. Тем не менее были построены различные остроумные модели следов на основе уравнений Эйлера. [c.112]

С научной точки зрения приведенные выше результаты интересны тем, что они помогают выяснить асимптотическую структуру реальных следов. Однако для получения конкретных выводов нужно ввести еще одну гипотезу подобия. Подобие и относящиеся к этому идеи будут основной темой последующих гл. IV и V. Относительно же применений к теории следов см. работу [17], гл. XII и XIV. [c.117]

Этот пример демонстрирует появление мелкой проблемы. Действительно, если мы добавим 12241 баррель алкилата, полученный продукт перестанет соответствовать условию по ДПР. Реально следует использовать систему из двух уравнений с двумя неизвестными, чтобы узнать одновременно количество алкилата и количество бутана. Но в таком расчете уже слишком много алгебры и арифметики, чтобы приводить его здесь. [c.125]

В заключение следует рассмотреть ошибки, связанные с представлением отдельных канонических форм в виде физически реально существующих структур. Комбинируем две или более волновые функции, с тем чтобы общая волновая функция могла представить различие в распределении электронов относительно фиксированного и постоянного скелета ядер атомов. Теперь, если такая молекула, которая представлена формулой З.Уа или З.Уб, для N0 существует реально, следует ожидать, что расстояние N=0 должно быть заметно короче, чем расстояние N—О. Так, З.Уб не может быть получено из З.Уа просто перераспределением электронов. Пришлось бы также переместить ядро в скелете молекулы, но это действие не укладывается в рамки концепции резонанса в целом. Таким образом, структуры З.Уа и З.Уб не могут представить реальную молекулу, а только гипотетическую. В последующем рассмотрении теории молекулярных орбиталей будет приведен альтернативный и может быть в некотором отношении более реалистичный метод, дающий те же результаты. [c.86]

Ван Везер [7] считает реальными следующие модификации кристаллические белые аир (плотность р соответственно 1,828 и 1,88г/сл1 ), аморфная красная I (р = 2,16 г/см ) кристаллические [c.31]

Итак, на механизм образования зародышей пока нет единой точки зрения. Однако нам думается, что наиболее реальным следует считать предположение о возможном образовании зародышей за счет срастания определенных кристаллических образований — блоков того или иного размера (одно- и двухмерных зародышей по терминологии Странского). Действительно, поскольку пересыщенные растворы являются гетерогенными системами, всегда возможен не только молекулярный обмен между неустойчивыми кристаллическими образованиями и раствором, но возможны также и встреча и срастание между собой таких блоков за счет их броуновского движения, взаимного притяжения и ориентации. Рассуждение о возможности существования и наличии таких ориентирующих сил не представляется чем-то новым. Это положение для кристаллизации расплавов было высказано еще Д. К. Черновым [45] и до сих пор остается одним из основных в теории кристаллизации металлов [46, 47] и растворов [48]. [c.64]

В стандарте указано, что смазка ОКБ-122-7 работоспособна при температурах от —60 до 120°С. Однако в подавляющем большинстве случаев ее применения это не подтверждается. По морозостойкости она существенно уступает смазке ЦИАТИМ-201. Ее вязкость уже при — 30°С выше, чем у смазки ЦИАТИМ-201 при — 50°С. Реально следует рекомендовать к применению смазку ОКБ-122-7 до — 30°С. Рекомендуемый стандартом верхний температурный предел применения смазки завышен. Если существует опасность подтекания, температура применения смазки ОКБ-122-7 должна быть не выше 100 °С. В узлах трения приборов, где небольшое количество смазки удерживается капиллярными силами, смазка работоспособна и при 120°С. В общем можно рекомендовать к применению смазку ОКБ-122-7 в интервале от —30 до 100 °С. [c.141]

В соответствии с рекомбинационной теорией металлы, на которых перенапряжение мало, оказались хорошими катализаторами для реакций присоединения водорода. В таких реакциях хорошо действуют катализаторы, на которых легко диссоциируют молекулы На и наблюдаются обратные процессы рекомбинации. Это, например, палладий, платина, никель и т. п. С другой стороны, измерения емкости двойного слоя показали, что и разряд ионов не мгновенен и может ограничивать скорость всего электродного процесса. В определенных случаях, по-видимому, реальными следует считать оба механизма. [c.422]

Вероятно, самый широко известный пример того, как можно определять абсолютный возраст без помощи письменных памятников, — это подсчет числа годичных колец на поперечных срезах стволов некоторых деревьев. Хотя при этом, естественно, и не используются какие-либо письменные документы, в которых была бы зафиксирована последовательность лет, тем не менее названный метод удовлетворяет тем основным требованиям, которые, как мы говорили, необходимо соблюдать при определении абсолютного возраста. Годичные кольца представляют собой реальные следы определенных биологических процессов, имеющих периодический характер [2]. Конечно, этот метод был бы неприменим, если бы ие существовало корреляции между наблюдаемым характером годового роста ствола у современных деревьев, с одной стороны, и рисунком отдельных концентрических колец — с другой. Впрочем, в данно.м случае речь идет о возрасте деревьев, т. е. высокоразвитых форм живого, и потому этот метод совершенно непригоден для датировки процессов происхождения жизни. Небезынтересно, однако, что максимальный возраст современных деревьев, определенный посредством этого метода, не превышает нескольких тысяч лет. Для ископаемых деревьев необходимо отличать возраст от числа лет, прошедших со времени их гибели. [c.60]

Конформация статистического лубка не может быть представлена одним набором углов на (рис. 13.17, т. е. она вообще не является тачкой на этой конформационной карте. Ее следует. рассматривать как всю К3 рту, щричем вероятность цребывания звена в какой-либо ее точке определяется больцмановским фактором с относительной энер лией, соответствующей выбранному набору углов. Реально следует учитывать лишь те области конформационной карты, для которых относительная энергия не (превышает 5 ккал разрешенные конформации находятся в верхней левой части карты. При отсутствии внутримолекулярных водородных связей, ко-то(рые в статистическом клубке разорваны, (потенциальный мини- мум в этой области становится глубже уровня, отвечающего -спирали [138]. Обсуждаемые конформационные расчеты, правильно предсказали направление вращения плоскости поляризации активных олтических переходов [139] и, как будет показано ниже (см. разд. 13.4.3 и 13.4.4), впервые позволили в пределах ошибки опыта определить величины/на [140]. [c.311]

Этим теоретически объясняется эмпирическое утверждение Бетца и Петерсона ), что теория струй применима, если р7р< 1. Эти авторы основывались на работе Аккерета и на более ранних работах Мизеса, проверявшего теоретические расчеты для струй воды в воздухе. Например, хотя влияние стенок, описанное в 40, не сказывается в реальных следах, для которых оно первоначально было рассчитано ), оно весьма существенно при наличии реальных каверн. [c.88]

При условии Re 1 в реальных следах передняя и задняя части приближенно симметричны, и такие следы соответствуют приближению Стокса — ползущему течению ( 30), если можно получить решение такой краевой задачи. В интервале 5 < Re < <30 (приближенно )) при обтекании кругового цилиндра или другого необтекаемого препятствия линии тока отрываются , образуя конечный выпуклый след, который качественно напоминает конечную каверну, описанную ранее в этой главе. В действительности подобные следы наблюдались позади сфер и дисков вплоть до значения Re = 200. [c.111]

Эта значительно более подходящая модель была недавно предложена Бэтчелором ), однако до сих пор при конкретных расчетах не удалось преодолеть вычислительные трудности. Кроме того, в виду неустойчивости по Гельмгольцу, реальные следы при больших Ке дают в высшей степени нестационарное [c.113]

Чтобы стала ясной постановка таких вопросов, необходимо пояснить смысл ряда совершенно необходимых, но не имеющих широкого распространения понятий. Таковым, например, является понятие о реальном пространстве состояний равновесных химических систем. Точкой этого пространства, по определению, может быть или некий многокомпонентный раствор, в котором практически установились термическое, механическое и какой-то ряд химических равновесий, или некая гетерогенная система в условиях реализации определенных внутри- и межфазных состояний равновесия. Далее, от реального следует отличать метрическое пространство состояний. Точка последнего однозначно маркирует (отмечает) определенное множество эквивалентных (в каком-то классе отношений) точек реального пространства. Однозначно-многозначные соответствия между состояниями (точками) метрических пространств и состояниями (точками) реального могут быть установлены по-разному на различных ступенях приближения описания к действительности. Поэтому необходимым становится понятие о полноте описания состояния нри переходе от реального к данному метрическому пространству. Например, нри учете результатов независимого действия лишь механического и термического факторов, при отказе от рассмотрения так называемых экстенсивных свойств, при пренебрежении влиянием на включенные в поле зрения удельные и интенсивные свойства характера раздробленности фаз, общего объема, геометрической формы граничных поверхностей, а также влиянием микропримесей ддя многозначных отображений состояний реального пространства, в данном классе метрических достаточно ограничиться выбором двух физических (например, Г и Р) и возможного ряда химических переменных (переменных состава). Именно благодаря ограничениям (отказу от абсолютный полноты описания состояний) удается перейти от реального пространства бесконечной, в общем случае, размерности к метрическим пространствам конкретной размерности. Кроме того, специально подчеркнем, что даже при заданной полноте описания состояний возникает воз- [c.34]

Несмотря на то, что принципиальная роль диаметра молекул в таких физических явлениях, как рассеяние потока частиц или вязкий поток газов, и установлена твердо, однако вывод точных соотношений вызывает значительные теоретические трудности. Основные затруднения связаны с отказом от упрощенной модели твердых сфер для молекул газа. Реальные молекулы газа являются сложными структурами и не являются обязательно сферическими. Между молекулами наблюдаются притягивающие п отталкивающие силы, которые зависят от расстояния. По-видимому, вместо представления молекул в виде твердых сфер строго определенного диаметра более реально следует их представлять как частицы, имеющие эффективное поперечное сечение столкновений, диаметр которого может меняться в зависимости от типа проводимого эксперимента. Дэшман ([21], стр. с>9) нровел сравнение диаметров эффективного поперечного сечения молекул, п лученных различными методами. Для широко распространенных газов Не, Н2, О2, N3, Аг, СН4, СОд и паров Н2О.диаметры эффективного поивречйого сечения лежали в области от 2 до 5 А. На рис. 5 для этих значений О приведены величины средних длин свободного пробега молекул при различных давлениях, полученные на основе уравнения (38). Поскольку диаметры молекул не сильно отличаются друг от друга, средние длины свободного пробега для всех наиболее распространенных газов лежат в [c.32]

Рассмотренные два варианта данных по возможному производству серосодержащего сырья до 1980 г. сильно расходятся. Реальными. следует считать объемы производства, определенные объединением "Сера" по элементарное сере, министерствами цветной ( ютаялургии и химической промышленности по выпуску колчедана и сернистого газа и В/О "Союзосновхим" по сероводороду. [c.27]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология