Магнитного дипольного момента оператор

В молекулярном ионе симметрии Оз уровни Tig расщепляются на и Лг. Согласно таблице характеров для этих уровней возможна оптическая активность обоих переходов и - - Ла, поскольку 2 и Rz, рассматриваемые как операторы электрического и магнитного дипольных моментов, принадлежат к неприводимому представлению А2, г х и Rx л у и Ry принадлежат к неприводимому представлению Е. [c.211]

Величина А определяется вырождением основного или возбужденного электронного состояния, т. е. связана с эффектом Зеемана первого порядка. Коэффициент В существует для любого перехода и не зависит от вырождения, так как определяется смешением электронных состояний в магнитном поле. Эта величина включает только недиагональные элементы матрицы оператора магнитного дипольного момента. Коэффициент С не равен нулю только при вырождении основного электронного состояния, особенно для нечетного числа электронов в молекуле. Этот терм определяет зависимость МКД от температуры, поскольку заселенность расщепленных в магнитном поле уровней будет различной. [c.258]

Оператор магнитного дипольного момента преобразуется как вращение и относится к представлению точечной группы 0 . Электронные переходы в высокоспиновых октаэдрических комплексах никеля (II) отнесены следующим образом (самая низкая энергия), М 2 .( ) и (Р) (высокая энер- [c.171]

Для дипольного магнитного излучения разрешен Т -, а не Т22-переход, поскольку оператор магнитного дипольного момента преобразуется как Моффит рассчитал, что магнитный момент, связанный с этим переходом, имеет величину У 2 ВМ для (Р- и 1/ 24 ВМ для с -конфигураций [144]. Правила отбора для О -симметрии достаточно надежны даже для диссимметричных молекул, чтобы гарантировать, что вращательные силы переходов, происходящих от Т1 (0д), являются величинами более высокого порядка, чем вращательные силы от переходов Т22- Чтобы Т22-переходы стали оптически активными, им необходимо занять как электрический, так и магнитный дипольный моменты, тогда как переходам от требуется только электрический диполь. Это делает компоненты менее пригодными для отнесения абсолютной конфигурации, по сравнению с их T g двойниками. [c.210]

В-третьих, возможны переходы, оператором которых является электрический квадрупольный или магнитный дипольный момент. Эти моменты являются последующими членами ряда разложения поля колеблющейся системы зарядов по степеням у/Я, где д — амплитуда колебания, X — длина волны. [c.31]

Согласно квантовой механике, если Ч — волновая функция молекулы, а О и М — операторы электрического и магнитного дипольных моментов ц и т, то последние выражаются следующими уравнениями [c.327]

В резонансном поглощении или резонансном рассеянии участвуют два состояния ядра. Каждое состояние взаимодействует с внеядерными полями посредством своих электрического монопольного, [магнитного [дипольного. и электрического квадрупольного моментов. Это взаимодействие может быть описано гамильтонианом, содержащим большое число координат. Даже если предположить, что ядро представляет собой твердое тело, мы сталкиваемся с вычислительной проблемой, решение которой находится вне возможностей современной теории, и для того, чтобы сделать какие-либо предсказания, необходимы аппроксимации. Очень полезным оказывается метод разделения переменных. Процедура состоит в сведении задачи к решению уравнения с угловыми переменными, которые описываются операторами угловых моментов, и уравнения с радиальными переменными, которые практически трактуются как полуэмпирические константы. Эта процедура известна как формализм спинового гамильтониана [1, 2]. Она с успехом применяется для интерпретации сверхтонкой структуры спектров в твердых телах. В рамках этого формализма имеется угловой момент 5, называемый эффективным спином и связанный с электронными координатами. Для свободных ионов или ионных решеток, в которых эффекты кристаллического поля очень слабы , 5 представляет собой полный угловой момент J. Однако для наиболее тяжелых атомов, доступных мессбауэровской спектроскопии, вырождение, связанное с J, снимается (частично или полностью) путем взаимодействия с лигандами (обычно через ковалентные связи), и основное состояние, как правило, является синглетом или дублетом. Квантовомеханическое описание этого основного состояния как линейной комбинации базисных состояний в 1 /, Лi )- или [c.399]

Из этого выражения следует, что поглощение пропорционально квадрату индуцированного светом момента перехода. В случае оптической активности один из матричных элементов оператора электрического дипольного момента заменяется матричным элементом оператора магнитного дипольного момента. Поскольку величина Лро остается пропорциональной < 4 I 1 молекула, не способная к поглощению, не будет обладать и КД, так как в этом случае величина < о I I 4 о > будет равна нулю. Для того чтобы / 0о была отлична от нуля, величина < I т I также должна быть не равна нулю. [c.70]

Оператор магнитного дипольного момента для димера имеет более сложный вид. Он представляет собой сумму операторов для мономеров, но, кроме того, зависит от расстояния между мономерами. Чтобы пояснить это, выберем для обоих мономеров общее начало координат так, как это представлено на рис. 8.4. Используя выражение (8.11), можно записать оператор дипольного магнитного момента в этой системе координат в следующем виде [c.71]

Предпосылкой для введения РМП является то, что большинству характеристик многоэлектронной системы соответствуют одноэлектронные (2.20) и двухэлектронные (2.21) операторы. В качестве примера можно указать на различные энергетические характеристики, а также на электрический и магнитный дипольный и квадрупольный моменты. Будем рассматривать стационарное состояние многоэлектронной системы, которое описывается волновой функцией Ф(дс]..... нормированной на I. Измеряемое значение некоторой физической величины О много эле к тронной системы представляет собой среднее значение соответствующего оператора [c.81]

Следует подчеркнуть, что здесь были рассмотрены только электрические дипольные переходы, а кроме них возможны также магнитные дипольные и электрические квадрупольные переходы. Если момент перехода определяется оператором магнитного ди-лольного момента, интенсивность на 5 порядков ниже, а если оператором является электрический квадрупольный момент, интенсивность на 8 порядков ниже, чем для полностью разрешенного электрического дипольного перехода. Учитывая, что для последних интенсивность меняется в пределах десяти порядков, нельзя полностью игнорировать возможность вклада указанных переходов, правда, лишь при рассмотрении запрещенных электрических дипольных переходов. [c.319]

НОГО дипольного момента в действительности отвечает круговому вращению заряда (см. Дополнение 8.2, где рассмотрены свойства векторного произведения). Для уяснения физического смысла магнитному моменту перехода можно поставить в соответствие возникающий под действием света замкнутый ток, а электрическому — осциллирующий под действием света диполь (рис. 8.3). Оператор импульса р = (Л//) V. Поскольку он является чисто мнимым оператором, магнитный момент перехода также является мнимой величиной. Однако R оо представляет собой мнимую часть произведения действительного и мнимого чисел. Следовательно, оо действительное число, как и должно быть, так как оно соответствует наблюдаемой физической величине. [c.69]

Вычисление переходного диполя для магнитного перехода совсем несложно. Взаимодействие магнитной компоненты электромагнитного поля излучения с ядерным магнитным моментом системы приводит к изменению квантового числа т. Чтобы произошло изменение т, вектор напряженности поля излучения должен быть перпендикулярен направлению г (см. разд. 8.4). Следовательно, если напряженность магнитного поля направлена вдоль оси г, то поле излучения должно быть направлено в плоскости ху. Функциональные свойства х- или у-компоненты дипольного оператора совпадают со свойствами операторов или 1у. Выберем из них 7л и воспользуемся тем, что, согласно выражению (17.15), [c.366]

Ограничения изменения спина. Мы видели (гл. 9 и 10), что, если можно пренебречь спин-орбитальным взаимодействием, можно написать атомные и молекулярные волновые функции, которые будут собственными функциями операторов полного спина и S,. Далее, оператор дипольного мол1ента т совершенно не зависит от спина и поэтому коммутирует с операторами спина (это относится также к операторам квадрупольного и магнитного дипольного моментов). Используя теорему V из гл. 3 (стр. 108), мы видим, что,еслиФ и Ф(, являются собственными функциями и с собственными значениями соответственно 5 (S -f 1), 5, (5 -fl), и то [c.502]

Кирквуд [53] указ к 1, что, поскольку большинство электронов в оптически активных молекулах могут быть отнесены к определенным группам атомов в молекуле (как, например, в метильной, этнльной и гидроксильной 1 руппах в с.лучае пт0рич]10Г0 бутилового спирта СН3—СН —СНОН--СН3), можно представит], операторы электрического и магнитного дипольных моментов н виде [c.545]

Мы видели, что возбуждение изобары А (1232) играет определяющую роль в магнитной дипольной амплитуде А (1232)-изобара столь же важна в фоторождении р-волновых пионов, как и в р-волновом рассеянии jrN- jrN. Сильное возбуждение изобары из нуклона путем изовекторного перехода между спинами 1/2 и 3/2 предлагает описание связи yNA через магнитный момент niNA = fyNd,/перехода NA, выраженный через операторы S и Т перехода спина и изоспина, приведенные в Приложении 4(в). Соответствующий гамильтониан перехода yNA есть [c.310]

В отсутствие диполь-дипольных взаимодействий спиновые состояния с данной поляризацией имеют одинаковую магнитную энергию. При наличии диполь-дипольных взаимодействий энергия состояний с данной спиновой поляризацией различается на величину энергии диполь-дипольных взаимодействий, которую можно в полуклас-сическом представлении вычислить из соотношения (3.24), заменив там спиновые операторы соответственно ориентированными классическими магнитными моментами электронов. [c.74]

Смотреть страницы где упоминается термин Магнитного дипольного момента оператор: [c.361] [c.65] [c.177] [c.210] [c.257] [c.278] [c.127] [c.258] [c.262] [c.258] [c.262] [c.167] [c.129] [c.127] [c.71] [c.72] [c.521] [c.173] [c.321] [c.245] [c.170] [c.154] [c.556] [c.173] [c.68] [c.46] [c.32]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология