Пересыщение турбулентной струе

Приведенные данные о свойствах турбулентной струи справедливы при 5<5кр.. Из них следует, что скорость потока и, температура газа Т, давление пара р и пересыщение пара 5 в любой точке струи определяются положением этой точки, т. е. координатами X и у [c.109]

Приведенные данные о свойствах турбулентной струи справедливы при 5 < 5кр. Из них следует, что скорость потока V, температура газа Т, давление пара р и пересыщение пара 5 в любой [c.106]

Однако следует иметь в виду, что при смешении газов в известные моменты могут возникнуть локальные более высокие пересыщения, особенно в случае турбулентного смешения двух свободных газовых потоков, например при впускании струи горячего пара в холодный атмосферный воздух. Температура и парциальное давление в каждой точке зоны смешения определяются с помощью тех же уравнений. Однако, как показал Амелин , аначение п изменяется от п=0 на границе между зоной смешения я одним газом до п = оо на границе между зоной смешения и другим газом. Поэтому для некоторого значения п — /пая которое МО- [c.32]

Возникающее пересыщение пара сильно изменяется как в поле струи (см. рис. 3.7 и 3.8), так и по сечению трубы при ламинарном движении газа (см. рис. 5.2). По-видимому, это является основной причиной остаточной полидисперсности, туманов, получаемых в описанных генераторах. Однако по сечению трубы пересыщение изменяется в меньшей степени, чем в поле струи, поэтому в генераторе теплообменного типа получается более монодисперсный туман. Есть основания ожидать, что при турбулентном режиме потока в трубе в генераторе теплообменного типа будет получаться еще более монодисперсный туман, так как в турбулентном ядре пере- [c.287]

В свободной струе, образующейся при выходе паро-газовой смеси из сопла генератора (см. рис. 3.14), создается высокое пересыщение пара. Несмотря на наличие в атмосферном воздухе ядер конденсации, образование тумана в таком аэрозольном генераторе определяется процессом формирования зародышей в результате гомогенной конденсации пара. Это действительно так, поскольку численная концентрация ядер конденсации в атмосферном воздухе сельской местности равна примерно 10 см (см. табл. 1.6), в то время как численная концентрация зародышей, образующихся в результате гомогенной конденсации пара, составляет 10 —10 см- . Вследствие большой скорости потока в струе и высокой численной концентрации тумана весьма существенное влияние на процесс образования капель в струе оказывает турбулентная коагуляция. [c.268]

В [78] подробно рассмотрены процессы образования пересыщенного пара и аэрозоля при адиабатическом расширении газовой смеси, при лучеиспускании, при турбулентном смешении газов (в частности, в турбулентной свободной струе парогазовой смеси), в результате диффузии, теплопроводности, химических реакций, а также процессы образования монодисперсного аэрозоля на искусственных ядрах конденсации в различных генераторах (см. также [50]). [c.52]

Для облегчения наблюдений за формой траектории опыты производили со струей термомеханического аэрозоля (см. главу I), который создавался посредством механического распыления и частичного испарения минерального масла в струе горячего газа при перемешивании с окружающим воздухом пары становились пересыщенными и происходило конденсационное образование мельчайших капелек, интенсивно рассеивающих свет. В результате получалась турбулентная свободная струя, практически ничем не отличающаяся от струи воздуха, нагретого до эквивалентной температуры АТ , но с отчетливо видными границами. [c.133]

Теория образования гомогенных активных центров в струе пара была изучена Амелиным и Беляковым [17], Хигучи и О Конски [368] и Левиным и Фридлендером [506]. Последние разработали теорию перемешивания в струе пара для систем, в которых число Льюиса (Le) (соотношение чисел Шмидта и Прандтля Le= S /Pr) относится к пару это число аппроксимирует паровоздушную систему. На основании выводов Левина и Фридлендера [506] могут быть определены условия пересыщения, в которых образуются гомогенные активные центры. Проведя эксперименты с использованием турбулентной струи паров глицерина, эти исследователи пришли к заключению, что для наблюдения данного эффекта необходимо обеспечить очень высокое пересыщение среды при скоростном процессе перемешивания. Присутствие ионов газа повышает концентрацию капель в струе паров на несколько порядков. [c.416]

О Конского Используя охлаждение в турбулентной струе (см стр 33) и фотоэлектрический счетчик для опредетения числа образующихся аэрозольных частиц, эти авторы измерили скорость возникновения частиц из нескольких веществ при различных пересыщениях Для дибутилфталата было получено хорошее сопасие с теорией Беккера — Деринга Большие отклонения для триэттен-гликоля, по-видимому, можно объяснить действием водородных связей на структуру ядер критического размера [c.21]

С ПОМОЩЬЮ полуэмпирической модели строения свободной турбулентной струи Хигучи и 0 Конски > вывели уравнение для скорости образования тумана в различных точках струи в функции пересыщения, температуры и координат точки. Оно может быть использовано для расчетов образования тумана во всей струе. [c.33]

Новые экспериментальные методы изучения кинетики спонтанной конденсации рассматриваются в интересной работе Хигучи и О Конского Используя охлаждение в турбулентной струе (см. стр. 33) и фотоэлектрический счетчик для определения числа образующихся аэрозольных частиц, эти авторы измерили скорость возникновения частиц из нескольких веществ при различных пересыщениях. Для дибутилфталата было получено хорошее согласие с теорией Беккера — Дёринга. Большие отклонения для триэтилен-гликоля, по-видимому, можно объяснить действием водородных связей на структуру ядер критического размера . [c.21]

Из данных этой таблицы видно, что согласующиеся между собой значения были получены только для дибутилфталата, для остальных—данные существенно отличались. Это особенно видно из сравнения скоростей образования зародышей I n. и /расч.. рассчитанных на основе Зэксп. и а. абл. (в табл. 3.5 приведены отношения этих скоростей). Одна из причин несоответствия скоростей образования зародышей, по-видимому, связана со значительным изменением пересыщения пара в поле турбулентной струи (см. рис. 3.7). [c.45]

Приведенные выводы справедливы по отношению к турбулентной струе, когда смешение потоков определяется турбулентной диффузией и теплопроводностью. На основании ряда исследований можно сделать выводо том, что такие условия соблюдаются при Ке 3000 (при вычислении значения Ке диаметр сопла й принимается равным 2г). Естественно, что образование тумана в первую очередь будет наблюдаться там, где создается максимальное пересыщение пара (область, ограниченная кривой 1 на рис. 3.7), Поскольку граница области максимального пересыщения пара в струе образует поверхность, при наблюдении за такой струей можно видеть светящийся конус тумана. [c.106]

Как уже отмечалось (см. главу I, раздел 4) турбулентные струи успешно используются в экспериментальной физике аэрозолей (при определенпи критических пересыщений в процессах конденсационного образования аэрозолей). [c.114]

Формулы теории струй Г. Н. Абрамовича, основанные па теории свободной турбулентности Тейлора, как и формулы, относящиеся к распределению скоростей и основанные на старой теории турбулентности Прандтля, хорошо согласуются с экспериментальными данными [2] это обстоятельство вытекает из того отмеченного выше факта, что современная теория турбулентных струй является не точной, а полуэмпирической. Известны и другие теории турбулентных струй, основанные на других теориях свободной турбулентности они, естественно, приводят к иным формулам, которые, будучи также полуэмнирическими, в той или иной мере согласуются с экспериментальными данными. При рещении изложенных ниже задач, а также при физических исследованиях, изложенных в монографии [11] (см. главу I, раздел 4), удобно было воспользоваться формулами Г. Н. Абрамовича. При решении других задач более подходящими могут оказаться формулы других теорий. Например, Н. А. Фукс и А. Г. Сутугин при исследовании конденсационного образования аэрозолей при очень больших пересыщениях (конденсация быстрого типа) получили уравнение кинетики смешения в струе на основе модели турбулентности Рейхардта ([2, 12, 13]). [c.120]

Этот недостаток устранен в японском паровом аэрозольном генераторе Иосан-Ки [53], в котором перегретый водяной пар с температурой, регулируемой в пределах 100—400°, проходит через слой гранулированного пестицида и возгоняет его образуется турбулентная струя нагретой смеси водяного пара и паров пестицида, которая смешивается с окружающим воздухом и при этом охлаждается. Пары пестицида при охлаждении становятся пересыщенными, и происходит спонтанная конденсация их в объеме, т. е. образование высокодисперсного конденсационного аэрозоля с размером частиц 1 мкм (см. главу I). Температура пара регулируется в соответствии со свойствами данного пестицида так, чтобы возгонка происходила достаточно быстро, но степень разложения пестицида была бы незначительна. [c.279]

С начала 60-х годов велись работы по применению фунгицидных дымовых шашек для защиты растений в теплицах [2], однако практической реализации эти разработки не получили, так как они потребовали бы создания специальных шашек для каждого фунгицида, причем при очень высокой температуре в зоне возгонки фунгицид разлагается, а при недостаточно, высокой возгоняется лишь часть фунгицида. В японском паровом аэрозольном генераторе Джосан-Ки [3, 4] перегретый водяной пар с температурой, регулируемой в пределах 100—400°С, проходит через слой гранулированного песпщнда н возгоняет его образуется турбулентная струя нагретой смеси водяного пара и паров пестицида, которая смешивается с окружающим воздухом и при этом охлаждается. Пары пестицида при охлаждении становятся пересыщенными, и происходит спонтанная конденсация их в объеме, т. е. образование высокодисперсного конденсационного аэрозоля (размер частиц порядка 1 мкм). Температура пара регулируется в соответствии со свойствами данного пестицида так, что возгонка происходит достаточно быстро, ио степень разложения пестицида незначительная. [c.85]

Большой практический интерес представляет метод определения критического пересыщения при смешении паро-газовой смеси с холодным инертным газом в свободной струе > (стр. 113). Метод основан на том, что при турбулентном смешении потоков в струе может быть рассчитано возникающее максимальное пересыщение пара 5иа <с. в поле струи, зависящее только от исходных параметров смешивающихся потоков (гл. III). Эти параметры легко измеряются и регулируются, поэтому максимальное пересыще- [c.35]

Возникающее пересыщение пара сильно изменяется как в поле струи (см. рис. 3.7 и 3.8), так и по сечению трубы при ламинарном движении газа (см. рис. 5.3). По-видимому, это является основной причиной остаточной полидисперсности туманов, получаемых в описанных генераторах. Однако по сечению трубы пересыщение изменяется в меньшей степени, чем в поле струи, поэтому в генераторе теплообменного типа образуется более монодисперсный туман. Есть основания ожидать, что при турбулентном режиме потока в трубе в генераторе теплообменного типа будет получаться еще более монодисперсный тумац. Это объясняется тем, что в турбулентном ядре пересыщение пара изменяется незначительно (см. рис. 5.3) капли тумана, образующиеся в пограничном слое (где пересыщение пара существенно изменяется), не проникают в турбулентное ядро, а осаждаются на поверхности трубы. [c.283]

Обычно величина определялась при помощи камеры Вильсона, в которой происходило охлаждение парогазовой смеси (в результате ее адиабатического расширения), образование зародышей, затем частиц аэрозоля. Весьма эффективен метод определения 5 при смешении парогазовой смеси с холодным газом в турбулентной свободной струе [84]. Метод основан на том, что при помощи теории турбулентных свободных струй можно определять возникающие значения пересыщения 5 в любой точке струи, в том числе и максимальное пересыщение 5тах,-если известны параметры смешивающихся потоков. Изменяя эти параметры, можно получить такое пересыщение, при котором в струе появляется туман это пересыщение может быть принято равным критическому. [c.51]