нка катодная светящаяся

Светящийся слой газа, называемый первым катодным свечением или катодной светящейся плёнкой. [c.260]

За катодной светящейся плёнкой следует тёмное катодное пространство. [c.260]

На катоде виден тонкий светящийся слой газа (светящаяся плёнка), называемый первым катодным свечением или катодной светящейся плёнкой. [c.453]

J—катодная светящаяся пленка 2—катодное темное пространство з—катодное свечение 4—Фарадеево темное пространство [c.371]

Для измерения потенциалов подводных трубопроводов в промежутке между катодными станциями устанавливают не менее двух контрольных выводов, выполненных в виде светящихся буев, отдельных свай или оснований (сечение проводников контрольных выводов должно быть не меиее 25 мм ). Контрольные выводы должны выполняться из медных шланговых кабелей повышенной надежности. [c.148]

Тлеющий разряд возникает при малых давлениях газа (единицы и десятые доли кПа) и значительных сопротивлениях во внешней цепи. Тлеющий разряд представляет собой совокупность нескольких значительно отличающихся светящихся и темных участков в газовом промежутке (рис. 111.59). Наибольшее падение напряжения наблюдается в зоне 2 (катодном темном пространстве), где имеет место увеличение кинетической энергии электронов за счет электрического поля. Электроны вылетают из катода в результате ударов положительных ионов и быстрых атомов о материал катода (вторичная ионно-электронная эмиссия). Движущиеся к аноду электроны, соударяясь с молекулами и атомами, возбуждают и ионизируют их. Переход из возбужденных состояний в нормальное сопровождается свечением. Тлеющий разряд используется в газосветных лампах, наполненных аргоном, неоном с добавками паров ртути. [c.251]

К — катод А — анод I — катодное свечение 2 — катодное темное пространство 3 — отрицательное тлеющее свечение 4 — фарадеево темное пространство 5 — положительный столб (светящаяся область) 6 — анодное свечение [c.251]

При дуговом разряде в катодной зоне падение напряжения значительно меньше, а сила тока гораздо больше, чем при тлеющем разряде. Почти весь газовый промежуток имеет вид яркой светящейся полосы. [c.252]

При очень малых токах (обычно меньше 10 а), когда диаметр катодного пятна меньше ширины катодного пространства, катодное падение потенциала увеличивается из-за радиальной диффузии зарядов (поднормальное катодное падение потенциала). При большой плотности тока, когда уже вся поверхность катода покрыта разрядом, катодное падение потенциала также нарастает (аномальное катодное падение потенциала). На рис. 23.8 даны значения напряженности поля в положительном столбе разряда для различных газов. Даже небольшая примесь электроотрицательного газа приводит к резкому возрастанию напряженности поля положительного столба. Примесь молекулярных газов приводит также к появлению в положительном столбе страт, т. е. расположенных поперек градиента электрического поля темных и светящихся зон. В тлею- [c.432]

Схема электрической дуги между угольными электродами (анодом А и катодом К) показана на рис. 20. В дуге различают центральный столб или факел, расположенный по оси электродов и четко отделяющийся от окружающего газа по яркости свечения. Факел у катода опирается на ярко светящуюся поверхность — катодное пятно, а у анода он примыкает к анодному пятну, имеющему форму кратера. Факел дуги состоит из сильно ионизированных газов и паров электродного материала, образующих так называемую электронную плазму. Факел дуги окружен светящейся газовой оболочкой. Поскольку положительные ионы обладают большей массой, чем электроны, то, попадая на катод, они не только передают ему кинетическую энергию, но и свою массу, поэтому конец катода обычно имеет форму конуса, а на аноде поверхность пятна приобретает вогнутую форму в виде кратера. Это явление — перенос материала электродов в дуге — является одной из причин того, что положительный электрод сгорает быстрее. Температура в отдельных зонах дуги зависит от материала электродов, условий теплоотдачи в окружающую среду, давления газа и других факторов. Температура катодного пятна при угольном катоде примерно 3500° К, при стальном — около 2400° К. 56 [c.56]

По внешнему виду тлеющий разряд распадается на ряд областей 1) тонкий слой темного пространства у самого катода, 2) светящийся слой, называемый первым катодным свечением, 3) темное катодное пространство, [c.38]

Тлеющий разряд — наиболее часто используемая форма газового разряда в препаративных работах — осуществим только при небольшом давлении газа в области примерно 10 —10 мм рт. ст. Для этой формы разряда особенно характерны явления в области катода, где за счет ударной ионизации образуются свободные электроны, которые главным образом и обеспечивают электропроводность. При этом важнейшими признаками являются свет вблизи поверхности катода, крутой подъем напряжения падение катодного потенциала), простирающийся от катода до конца светящегося катодного пространства (тлеющей каймы), и, наконец, положительный объемный заряд, окружающий катод. [c.538]

С увеличением тока разряда последний достигает определенной величины, когда разряд скачком (примерно за 10-= сек) переходит в иную форму (участок Ьс1 рис. 61). Напряжение, соответствующее этой точке, называют напряжением зажигания дугового разряда. Вместо катодного свечения появляется катодное пятно (ярко светящаяся точка на катоде с плотностью тока 10 —10 а см ), исчезает отрицательное тлеющее свечение, четко ограниченный положительный столб становится единственным ярким источником излучения. Эта форма разряда называется дуговым разрядом и характеризуется большой плотностью тока на катоде, малым катодным падением (около 10 в), равным потенциалу ионизации, и высокой световой отдачей. [c.148]

Тлеющее свечение и тёмное фарадеево пространство. Тлеющее свечение, резко ограниченное со стороны катода, переходит в тёмное фарадеево пространство лишь постепенно. Границу тлеющего свечения со стороны анода определяют как предел, до которого долетают быстрые электроны, получившие большую скорость в тёмном круксовом пространстве зя с ёт катодного падения потенциала. Предел этот можно определить, воспользовавшись тем, что быстрые электроны, попадая на анод, разрушают плёнку газа на поверхности анода и гасят анодное свечение. Анодное свечение отчётливо наблюдается в широком сосуде. Если приближать анод к катоду, то при определённом расстоянии между ними анодная светящаяся плёнка исчезает. Это расстояние и будет расстоянием конца тлеющего свечения от катода. [c.474]

При пониженном давлении и большом внешнем сопротивлении с повышением напряжения возникает т л е ю щ и й разряд, отличающийся наличием холодного катода и большой величиной катодного падения напряжения (сотни вольт), обусловленного воздействием пространственных зарядов. Электроны, необходимые для поддержания разряда, получаются в результате бомбардировки катода положительными ионами. Внешне тлеющий разряд характеризуется своеобразным расположением светящихся и темных областей разряда (рис. 3,а). Распределение потенциала на отдельных участках разрядного промежутка показано на рис. 3,6. [c.370]

Процессы, вызывающие люминесценцию, отличаются от процессов, происходящих при термическом излучении или свечении нагретого тела, и включают флуоресценцию, фосфоресценцию, триболюминесценцию, хемилюминесценцию и т. д. Однако, говоря о светящихся пигментах, мы имеем в виду только флуоресценцию и фосфоресценцию. Флуоресценция и фосфоресценция представляют собой процесс поглощения энергии в виде электромагнитной радиации или радиоактивной эманации (включая катодные лучи) и излучение хотя бы части этой энергии. В качестве пигментов интерес представляют только те вещества, которые излучают свет в видимой части спектра. Процесс поглощения энергии можно рассматривать как возбуждение, процесс излучения энергии — как распространение свечения, независимо от того, флуоресценция это или фосфоресценция. [c.91]

На катоде происходит эмиссия электронов, дающих начало дуге. В центре катодной области расположено катодное пятно. Оно представляет собой яркий светящийся участок, через который ток протекает в катод. Плотность тока в катодном пятне [c.92]

Непосредственно к поверхности катода прилегает область катодного падения напряжения, градиент в которой достигает 10 В/см. Все пространство между электродами занято ярко светящимися газами, в которых протекают химические реакции (как в объеме, так и у электродов). Температура газа в дуговом разряде 5000—50 ООО К, а степень ионизации лежит в пределах от 1°/о до 100%. Столб дуги —он представляет собой ярко светящуюся смесь электронов, положительных ионов и более или менее сильно возбужденных нейтральных атомов —называется плазмой. [c.92]

То, что электроны являются реальными частицами, которые могут быть присоединены к атомам или удалены от них, было установлено физиками, изучавшими влияние электричества на свойства газов. Они обнаружили, что если к двум электродам, впаянным в стеклянную трубку (круксо-ва трубка), в которой находится разреженный газ, приложено напряжение около 10000 вольт (В), в трубке возникает светящийся разряд (рис. 1-11). Такой разряд происходит в рекламных неоновых трубках. Электрическое напряжение отрывает от атомов газа электроны и заставляет их двигаться по направлению к аноду, а положительно заряженные ионы-к катоду трубки. Движущиеся в трубке электроны (катодные лучи) можно наблюдать, поставив на их пути экран, покрытый слоем сульфида цинка, на котором электроны вызывают свечение. Если на пути электронов внутри трубки з стаповпть легчайшее колесико с лопастями, то под действием потока электронов оно будет вращаться. Двигаясь к аноду, катодные лучи сталкиваются с атомами газа и заставляют их испускать свет, что и является причиной возникновения светящегося разряда. Цвет разряда может быть разным в зависимости от того, какой газ находится внутри трубки. [c.47]

Катодные и каналовые лучи. В 60—70-х годах XIX века при изучении прохождения электрического тока через разреженные газы в стеклянных трубках было замечено свечение в области,, прилегающей к отрицательно заряженному электроду, т. е. к катоду. Если в аноде сделать отверстие, то при прохождении тока на стенке трубки за анодом появляется светящееся пятно. На основании этого был сделан вывод, что и свечение около катода и свечение трубки за анодом связано с одним и тем же излучением, которое названо катодными лучами. [c.3]

В процессе изучения электрического разряда в стеклянных трубках, кроме катодных лучей, были открыты каналовые лучи, которые обнаруживались в виде светящихся пучков, исходящих из отверстий (каналов) в катоде. В электрическом поле каналовые лучи отклоняются к отрицательному электроду, т. е. несут в себе положительный заряд. Величина отклонения каналовых лучей значительно меньше, чем катодных. Следовательно, масса частиц каналовых лучей значительно больше массы частиц катодных лучей и, кроме того, она зависит от природы газа. [c.3]

Анализ завершается подсчетом зерен анализируемого минерала. Для этого изготовленный препарат помещают в катодную ячейку, в которой происходит возбуждение свечения люминесцирующих компонентов пробы. Над окном ячейки устанавливают бинокулярную лупу, при помощи которой нетрудно подсчитать число светящихся зерен исследуе-.мого минерала и определить его процентное содержание. [c.471]

При ионизирующих столкновениях первичные электроны, продвигаясь по направлению к аноду, теряют часть своей энергии и, когда их скорость приблизится к скорости, отвечающей опять максимуму функций возбуждения, появляется новая светящаяся область — отрицательное (или тлеющее) свечение. В эту область электроны входят все же с относительно высокими энергиями. Поэтому, во-первых, в тлеющем свечении возбуждаются уровни, соответствующие высоким энергиям возбуждения, так называемые искровые линии, и тлеющее свечение имеет, например в воздухе, голубую окраску, резко отличающуюся от оранжевого катодного свечения или красновато-пурпурной окраски положительного столба. Во-вторых, в области отрицательного свечения наряду с актами возбуждения продолжается и ионизация, правда, менее интенсивная, чем в области темного катодного пространства. Положительные ионы, образовавшиеся в тлеющем свечении, продвигаясь к катоду, 1в первую очередь попадают в темное катодное пространство и вместе с ионами, образовавшимися здесь, создают в темном катодном пространстве избыточный объемный положительный заряд. Иными словами, в этой области концентрация положительных ионов значительно превышает концентрацию электронов. Существование вблизи катода объемного положительного заряда и является причиной возникновения резкого перепада потенциала — катодного падения потенциала, достигающего нескольких сот вольт (для воздуха около 300 в). Подобное большое падение потенциала у катода является характерным признаком тлеющего разряда и необходимым условием его существования. [c.32]

Если между анодом и катодом, расположенными в эвакуированной камере, приложить высокое напряжение, то катод будет медленно разрушаться, а его металл — осаждаться на аноде и стенках камеры очень топким и гомогенным слоем. Это явление было открыто в 1852 г. и названо катодным распылением. Разрушение катода вызывается ударами ионизированных молекул газа, которые, обладая большой кинетпче ской энергией, выбивают атомы металла из кристаллической решетки. При этом возникает светящийся электрический разряд низкого давления. [c.71]

Ускоряясь, электроцы получают способность возбуждать молекулы-газа при стблкновении с последними. В результате возникает свечение, имеющее форму тонкой пленки (катодное свечение), отделенной от катода темным слоем (астоново темное пространство) и переходящей в слабо светящийся слой (темное катодное пространство). Астоново темное простран- ство, катодное свечение и темное катодное пространство занимают область, катодного падения потенциала, обычно составляющего 300 в см [1537]. К этой области примыкает область отрицательного, или тлеющего свечения, имеющего большую яркость. Предполагается, что в этой области происходит рекомбинация положительных. ионов и электронов, а также возбуждение молекул газа, что и обусловливает большую яркость отрицательного свечения. Заметим, что в спектре последнего преобладают полосы, принадлежащие ионизованным молекулам (например, полосы N2 С0+, Оа и т. д.), что свидетельствует о большой энергии бомбардирующих электронов. [c.350]

Опыт 2. Если использовать катодную трубку, имеющую на пути следования лучей узкую щель (рис. 3 —11), и направить поток этих лучей под небельп1 им уклоном на вертикальный находящийся внутри трубки и покрытый сернистым цинком или сернистым кадмием экран, который флюоресцирует под действием катодных лучей, то на нем видна светящаяся полоса. Если поднести сверху отрицательный полюс подковообразного магнита, то лучи изгибаются вниз, если положительный — то вверх. [c.72]

Тлеющий разряд получил свое название от светящейся области, появляющейся вблизи катода и отделенной от него темным пространством. Когда в длинной цилиндрической трубке, наполненной каким-либо инертным газом при давлении от 0,1 до 1 мм рт. ст., устанавливается тлеющий разряд, распределение видимого света, испускаемого разрядом, по длине трубки будет выглядеть, как показано на рис. 113. Непосредственно к катоду прилегает очень узкое темное пространство — астоново темное пространство, затем следует довольно тонкий слабо светящийся слой — катодное свечение и после него располагается темное катодное пространство. Астоново темное пространство и катодное свечение не всегда хорошо видны. Темное катодное пространство отделяется резкой границей от отрицательного свечения последнее быстро убывает по своей интенсивности в направлении к фарадееву темному пространству. На положительном конце фарадеева пространства начинается положительный столб. Эта область имеет либо однородную интенсивность свечения, либо правильную слоистую структуру. На положительном конце положи- [c.224]

Рис. 22. 4 спектр01раммы вольтовой дуги. 1) во время прохождения тока 2) 0,28 X 10 сек. после выключения напряжения 3) 0,9 X10 сек. после выключения напряжения 4) 2X10 сек. после выключения напряжения. Заметно усиление в катодном слое на снимке I и диффузия светящейся зоны в интервале между электродами при одновременном прекращении усиления после выключения напряжения (снимок Маннкопффа в Геттингене). [c.46]

Первое катодное свечение представляет собой светящийся тонкий слой газа, соприкасающийся с тёмным астоновым пространством. Со стороны тёмного катодного простран ства первое катодное свечение имеет несколько размытую границу. По цвету первое катодное свечение отличается от отрицательного тлеющего свечения в первом катодном свечении преобладают световые излучения с меньшей энергией возбуждения. Если поверхность катода не целиком покрыта первым катодным свечением, то, как показали опыты с разделённым на отдельные части катодом, разрядный ток идёт только через ту часть поверхности катода, которая покрыта свечением. [c.458]

Протяженность перечисленных частей тлеющего разряда (область катодного падения, положительного столба или темного остова н области анодного падения) может быть весьма различной в зависимости от давления газа в системе. Для одной и той же разрядной трубки при ннзкнх давлениях положительный столб или темный остов занимает небольшую часть разрядной трубки. Наоборот, при повышении давления катодные области стягиваются к катоду в одну светящуюся пленку, которую обычно называют электродным или катодным пятном. [c.114]

Недавно Г. Принцлер [5] исследовал подобный разряд, осуществлявшийся в металлической трубке, в которой соприкосновению столба разряда со стенками трубки препятствовал быстрый вихревой поток воздуха, одновременно охлаждавший этот столб. Было отмечено, что в случае тщательно охлаждаемых электродов при токе г < 0,5 а и давлениях, начиная ст нескольких миллиметров ртутного столба и до 0,5 атм, прижатые к электродам приэлектродные части разряда обнаруживают себя только в виде светящегося ореола, который при давлении р = =0,5 атм переходит в резко очерченное катодное пятно, характерное для дугового разряда. Таким образом, при давлении . 0,5 атм зона разряда практически иа всем протяжении трубки может рассматриваться как термодинамически неравновесная плазма положительного столба, теория которого была дана В. Шоттки [6], и недавно вновь тщательно проанализирована Л. Е. Белоусовой [7]. [c.18]

Положительные ионы газа, ускоренные в области катодного падения потенциала, с большой кинетической энергией бомбардируют поверхность катода и выбивают из него электроны. Последние могут эмитироваться катодом также и вследствие фотоэлектрического эффекта, и ПО другим причинам, однако бомбардировка ионами является, по-видимому, главной причиной эмиссии. Эмитируемые катодом электроны (первичные электроны) имеют первоначально малые энергии и не могут ни возбуждать, ни ионизировать молекулы газа. Они должны сначада пройти в поле известное расстояние, зависящее от природы газа, прежде чем, приобретя достаточную энергию, получат возможность возбуждать при соударениях молекулы газа. Поэтому первая светящаяся область (катодное свечение) отделена от катода темным (астоновым) пространством. Известно, однако, что вероятности возбуждения и ионизации молекул электронами проходят с увеличением энергии ударяющих электронов через максимумы. Именно максимум функции возбуждения соответствует примерно удвоенной энергии возбуждения. [c.31]