Нейтроны резонансные

Ядерный магнитный резонанс (ЯМР). Много общего с ЭПР имеет явление резонансного поглощения электромагнитной энергии, обусловленное переориентацией магнитных моментов ядер, — ядерный магнитный резонанс. Явление это наблюдается на ядрах далеко не всех атомов. Ядра с четными числами протонов и нейтронов имеют спин / = О и, следовательно, не магнитны. Обычно ЯМР исследуют на ядрах Н , Р и спин которых / = /г. Магнитное квантовое число спина гП] в этом случае принимает два значения пц = Ч- /а и пц = —1/а. Этому отвечают в статическом магнитном поле две ориентации магнитного момента ядра— в направлении поля (т/ = = 1/2) и в противоположном (т/ — — /2), различающиеся по энергии на величину АЕ. При наложении слабого радиочастотного поля, перпендикулярного статическому, происходит резонансное поглощение, приводящее к переориентации спинов при частоте, определяемой условием резонанса V = АЕ/к. Обычно в поле порядка 10 ООО Э ([10 /4я]А/м) ЯМР наблюдается на частоте ч =42,57 мГц. Частота резонанса для ЯМР во столько же раз меньше частоты ЭПР (при одном и том же Н), во сколько раз масса ядра больше массы электрона. (Соответственно ядерный магнитный момент меньше электронного магнитного момента.) [c.149]

Сравним этот результат с соответствующим выражением для эквивалентной гомогенной системы. При выводе уравнения (10.57) уже отмечалось, что выражение для вероятности избежать нейтрону резонансного захвата в гомогенной системе может быть получено из соответствующего равенства для гетерогенных систем переходом к предельному случаю тонких пластин горючего (при сохранении постоянного отношения а/Ь). Таким образом, используя выражение (5.288) для а, из (10.105) находим [c.489]

При отсутствии у ядра резонансных уровней, достаточно близких к энергии падающего нейтрона, резонансным членом можно пренебречь. В этом случае амплитуда рассеяния будет определяться чисто потенциальным членом, который всегда положителен и равен радиусу г ядра [c.39]

Заметим, что поглощение медленных нейтронов бором может быть использовано для определения энергии нейтронов, обусловливающих какой-либо определенный процесс например, для определения энергии нейтронов, резонансно поглощающихся в каком-либо элементе с образованием р-активного изотопа. [c.170]

Раздельное определение лития и бора в горных породах нейтронно-резонансным методом описано в работе [89]. О применении трековой авторадиографии при изучении распределения лития на поверхности металла см. [221]. [c.127]

Так называемое потенциальное рассеяние является процессом типа отклонения. Резонансное же рассеяние можно рассматривать с помощью модели составного ядра как реакцию неупругого рассеяния (1.19) в сравнительно узком интервале энергий падающего нейтрона [2, 4], в результате которого в бомбардируемом ядре не остается избыточной энергии. Энергия возбуждения оказывается равной нулю. [c.15]

В общем случае для любого интервала от м,, до и вероятность нейтрону избежать иоглощения, нлп, как принято называть, вероятность избежать резонансного захвата , р (м , ) определяется следующим образом [c.74]

Применимость соотношения (4.98) для оценки вероятности того, что нейтрон избежит резонансного поглощения в поглощающей среде, зависит от параметров резонансов. Параметры резонансов определяются максимальной величиной о Е) резонансного пика и ш и р п н о й резонанса. Шириной резонанса Г обычно принято считать поперечное сечение (в энергетических единицах) резонанса на высоте, равной половине максимальной величины кривой о (Е) (рис. 4.18, а). Очевидно, что если резонанс широкий [c.75]

Р г р (ит 0) — вероятность того, что нейтрон избежит резонансного поглощения при замедлении от м = О до тепловой энергии [c.106]

Следует отметить, что этот результат удовлетворяет требованиям одногрупповой модели, рассмотренной в гл. 5, 5.4,ж, а именно что нейтроны деления имеют пространственное распределение такое же, как и тепловой ноток. Согласно уравнению (6.87), нейтроны в системе как бы замедляются в той точке, где произошло деление, но потери из-за утечки быстрых нейтронов и резонансного ноглош,ения все же есть. В действительности же дело обстоит не так, поскольку каждый нейтрон при замедлении перемещается на какое-то расстояние от точки, где родился. В однозонной системе, для которой поставлена задача определить решение методом разделения переменных, оказывается, что нейтроны всех летаргий, включая и тепловую область, диффундируют в пространстве одинаково. [c.207]

Б этих равенствах, как и обычно, g есть вероятность того, что быстрые нейтроны избегнут утечки, тп р — вероятность того, что они избегнут резонансного поглощения. Очевидно, что вероятность избежать резонансного поглощения при - и=0 [c.209]

Равенство (6.129) определяет распределение потока тепловых нейтронов в бесконечной среде, в которой в точке 2 = 0 расположен плоский источник нейтронов. Вероятность нейтрону избежать резонансного поглощения и возраст, входящие в это выражение вычисляются относительно и = О, которая соответствует энергии Е . [c.215]

Изменение диапазона энергии, который нейтрон проходит при замедлении, зависит от смещения тепловой группы. Изменения температуры, которые непосредственно влияют на распределение нейтронов в тепловой группе, фактически определяют новую энергию тепловой группы (Ят)- Изменение т в свою очередь вызывает изменение таких величин, как возраст и вероятность нейтрону избежать резонансного захвата, которые определяются интегралами, пределы которых зависят от значения Ет,. [c.219]

Температурный коэффициент вероятности нейтрону избежать резонансного поглощения для гомогенной системы с низкой концентрацией топлива можно вычислить, исходя из общего выражения (4.98). В данном случае запишем это выражение в следующем виде [c.225]

Биофизические методы позволяют изучать динамическую организацию биомембран, получить представления об упаковке и движении липидных молекул в природных и модельных мембранах, их взаимодействии друг с другом и молекулами белков, исследовать фазовые переходы и другие процессы. К ним относятся дифракционные методы (рентгеновская дифракция, дифракция нейтронов), резонансные методы, метод электронной микроскопии, оптические методы (круговой дихроизм, дисперсил оптического вращения, абсорбционная спектроскопия, люминесценция, метод флуоресцентных зондов), метод дифференциальной сканирующей микрокалориметрии, метод моделирования и получения искусственных мембран и др. [c.203]

Таким образом, если исходить из зависимости сечения горючего, то температурный коэффициент в гомогенных системах с низкой концентрацией горючего для вероятности нейтрону избежать резонансного поглощения положителен. [c.228]

В качестве примера вычислим температурный коэффициент для реактора СР-5 в холодном состоянии и покажем, как с помощью этого коэффициента можно определить избыток реактивности в реакторе при комнатной температуре. А именно мы вычислим температурный коэффициент для горячего неотравленного реактора по температурным производным коэффициента теплового использования, вероятностей нейтрону избежать утечки при замедлении и в процессе диффузии, а также вероятности избежать резонансного захвата. Изменение к при данном изменении температуры ЬТ легко определяется из соотношения (6.142). [c.231]

Оценить температурный коэффициент для вероятности нейтрону избежать резонансного захвата можно, исходя из равенства (6.190), которое справедливо, если концентрация топлива низка. Точнее, нужно потребовать, чтобы и в резонансной области [см. уравнение (6.181)] для всех ] [c.232]

Гамбарян P. Г., Штань A. . Нейтронно-резонансный анализ элемент-woro состава вещества. — .Атомная энергия , 1968, т. 25. с. 111. [c.327]

Второй температурный эффект, связанный с сечениями, имеет место в области высоких энергий и особенно важен для ядер, которые обладают резко выраженными резонансами, например для ядер топлива. Хотя для большинства таких материалов вблизи тепловой энергии зависимость близка к 1/г , отклонением от закона ilv уже нельзя пренебречь более того, во многих случаях эти материалы имеют также резонансы, расположенные близко к теиловой области. Эти характеристики войдут не только в температурный коэффициент параметров тепловой группы, но и в температурный коэффи-и,нент таких величин, как вероятность нейтрону избежать резонансного захвата, в которую входит интеграл от сечения, вычисленный по всей надтепло-вой (резонансной) области. Собственно говоря, сечения в надтепловой области для такпх функций должны вычисляться из интегрального соотношения вида (4.182), которое учитывает тепловое движение ядер. Температурная. зависимость сечеиия в быстрой области описывается функцией распределения [см. уравнение (4.172)], в которую входит и температура среды Гдт. Так что изменения Ття вызывают изменение ЯЛ п, следовательно, величин, зависящих от сечений в быстрой области. Это явление, называемое эффектом Допплера, будет рассмотрено в связи с зависимостью вероятности избежать резонансного захвата от температуры. [c.219]

Активная зона реактора всегда имеет относительно высокую концентрацию деляш нхся материалов, для которых характерно наличие большого количества резонансов (рпс. 4. 19) в сечении иоглош сния. В этом случае с помощью уравнения (4,98) могут быть сделаны лишь предварительные грубые он енкп резонансного поглощения. Для более точного определения вероятности нейтрону избо кать резонансного поглощения и этих случаях должны быть применены иные методы. Возникающая при атом принципиальная [c.77]

Величина 2д , которая фигурирует в уравнении (8.141а), должна быть подобрана таким образом, чтобы 2д ф (г) хорошо совпадала с плотностью замедления быстрых нейтронов в тепловые в точке г. В качестве источников быстрых нейтронов должны быть взяты нейтроны, образующиеся в процессе деления на тепловых нейтронах г2 ф2(г). Параметры и 21 а представляют собой коэффициент диффузии тепловых нейтронов и сечение поглощения для тепловых нейтронов в активной зоне соответственно. Источник в уравнении для тепловых нейтронов (8.1416) взят равным числу нейтронов, замедляющихся из быстрой группы, за вычетом количества потерянных нейтронов из-за поглощения в процессе замедления. Положим, что рс — доля нейтронов быстрой группы, достигающих тепловых энергий (в активной зоне) в процессе замедления, и предположим, что рс определяется вероятностью нейтрону избежать резонансного захвата в активной зоне. Следует заметить, что такой выбор несколько произволен, поскольку сечение д пока еще не определено. Таким образом, примем это определение как удобное и оставим за собой возможность для подходящего определения величины Бд при конкретизации слагаемого /)с2д ф1> дающего источники тепловых нейтронов. [c.331]

Отметим, что вероятность нейтрону избежать резонансного поглоп1,е-ния, определяемая экспонентой в формуле (4.155), выражается через поперечное сечение рассеяния, в то время как в формулу (4.137) входит поперечное сечение полного рассеяния. Однако это отличие незначительно ввиду того, что формула (4.137) применяется для слабо поглощающей среды, как в данном случае, так как иначе нельзя делать иредположения о том, что ноток есть функция, слабо меняющаяся на одном интервале столкновснп11. [c.88]

Определение величины вероятности того, что нейтрон избежит резонансного поглощения, связано с вычислением интеграла от поперечных сечений быстрой области по области падтепловых энергий таким образом, [c.111]

На рис. 6.2 представлены кривые д (х, и) как функции х для нескольких значений и. Необходимо иметь в виду, что т, согласно зависимости (6.15), есть монотонно возрастающая функция и. Как можно заметить (рис. 6.2) д х, и) имеет две важные серты 1) для. любой летаргии плотность замедления имеет максимум в координате источника ж=0 2) влияние вероятности нейтрону избежать резонансного поглощения р (и) всегда снижает д (х, и) для данного х. Из кривых видно, что те ]1ейтропы высокой энергии, которые испытывают лишь немного столкновений, концентрируются в окрестности источника. Это находится в полном согласии с моделью непрерывного замед- ления, которая предполагает, что нейтрон постепенно теряет спою энергию, [c.193]

ООО в иредиоложеиии, что вероятность избежать резонансного захвата и вероятность яеутечки быстрых нейтронов равна единице, т. е. что применима односкоростная модель. [c.400]

Величины Рг и означают, как и обычно [см. (6.79)], вероятность того, что нейтрон пзбе/кпт резонансного захвата и утечки при замедлении до тепловой энергии. Наконец, отметим, что так как реактор, описываемый уравнением (9.78), не крит1тческп1к то коэффициент размио кония отличен [c.417]

Смотреть страницы где упоминается термин Нейтроны резонансные: [c.617] [c.658] [c.235] [c.29] [c.282] [c.74] [c.77] [c.80] [c.81] [c.106] [c.163] [c.168] [c.190] [c.203] [c.212] [c.216] [c.225] [c.225] [c.225] [c.226] [c.300] [c.403] [c.406] [c.415]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология