Справочник химика 21

Химия и химическая технология

Статьи Рисунки Таблицы О сайте English

Ширина резонанса

    Применимость соотношения (4.98) для оценки вероятности того, что нейтрон избежит резонансного поглощения в поглощающей среде, зависит от параметров резонансов. Параметры резонансов определяются максимальной величиной о Е) резонансного пика и ш и р п н о й резонанса. Шириной резонанса Г обычно принято считать поперечное сечение (в энергетических единицах) резонанса на высоте, равной половине максимальной величины кривой о (Е) (рис. 4.18, а). Очевидно, что если резонанс широкий [c.75]


    При установлении двух эквивалентных выражений (10.139) и (10.142) было использовано рациональное приближение (10.132). Эти выражения справедливы лишь в случаях, когда ширину резонанса можно считать малой величиной по сравнению со средней потерей энергии на одно столкновение нейтрона с атомом замедлителя нри энергиях, близких к резонансу. Обычно оценки резонансных интегралов ио полученным выше формулам оказываются завышенными примерно иа 10% [85]. Более точные методы показывают, что эквивалентные соотношения можно применять [2] с успехом весьма широко. [c.497]

    Вообще говоря, ширина резонанса поглощения Г много меньше Следовательно, можно предположить, что — не зависит от энергии, [c.503]

    Демпфирующую способность можно представить как dE/E (долю максимальной энергии деформации, рассеивающуюся за один период), или как X (логарифмический декремент), или как tg6 (тангенс угла отставания между деформацией и напряжением), или как величину Q- , вводимую для колебательных электрических контуров, или как Af/f (отношение ширины резонанса при половинной амплитуде к резонансной частоте). Когда демпфирующая способность мала, эти величины связаны друге другом следующим образом  [c.199]

    Второе слагаемое в (125,6) имеет резонансный характер. Величины Ег и Гг называют, соответственно, энергией и шириной резонанса. Сравнивая (125,5) и (125,2), мы убедимся, что при 92 -С 91 они связаны с энергией и шириной квазистационарного-уровня соотношениями [c.597]

    Когда /Г-матрица вещественна, унитарность 5-матрицы, 15 1=1, гарантирована автоматически. Для того чтобы проиллюстрировать физический смысл / -матрицы, рассмотрим пример упругого резонанса в канале а при энергии = ujr. В резонансе фазовый сдвиг равен 0а(0к) -71 2. Если рассматривать i -матрицу (2.35) как функцию комплексной энергии, то она имеет полюс на вещественной оси при u> = (uR. У 5-матрицы (2.34) этот полюс сдвинут в комплексную плоскость так, чтобы соответствующая ширина резонанса удовлетворяла условию унитарности. Важным примером такого резонанса служит Л (1232)-изобара в канале jtN с / = / = = 3/2. [c.27]

    Теперь наиболее характерные черты р-волнового взаимодействия воспроизведены. Сразу же отметим, что соотношения с1 = = - со/4 и с1о = - С1 верны вне зависимости от численного значения fi и находятся в количественном согласии с экспериментальными данными. Более того, и низкоэнергетические параметры, и, как мы увидим ниже, ширина резонанса вполне хорошо воспроизводятся, если выбрать /д 4/ . При такой величине константы связи яКД низкоэнергетические параметры равны  [c.38]

    Полная ширина резонанса Г, Мэв [c.818]

    Частица 1 (.0 Масса покоя т, Мэв Полная ширина резонанса Г, Мэв Схема распада Относительная вероятность. 0/ /0 0, Мэв р мэв с [c.822]


    Полная ширина резонанса Г, Мэ(> [c.823]

    Ширина резонанса определяется однородной шириной и может быть в молекулярных газах очень малой —10 -ь 10 гц. Если линия состоит из нескольких компонентов, то резонансный провал будет наблюдаться [c.381]

    Обращаясь вновь к выражению (5) для допплеровской ширины резонанса, мы можем теперь переписать его в виде  [c.13]

    Поскольку отношение естественной ширины резонанса к энергии ядерного перехода чрезвычайно мало (для например, Г/ р = [c.21]

    Благодаря очень малой естественной ширине линии резонанса Г, обычно достаточно небольшого изменения энергии Ео = Т за счет допплеровского эффекта при сдвиге источника, чтобы пройти через всю область резонанса. Ниже приводятся некоторые типичные значения скорости, которые соответствуют ширине резонанса  [c.238]

    В. И. Гольданский. Имеются три параметра, характеризующие любой резонанс параметр, характеризующий сечение в максимуме, сго полная ширина резонанса Г и резонансная энергия Ец. Из этих трех параметров предлагаемая теория позволяет определить по существу один. Меня смущает то, НТО, помимо резонансного взаимодействия через промежуточное состояние, будет происходить прямое ( потенциальное ) взаимодействие с характеристическим временем, равным, грубо говоря, времени пролета. Во всяком взаимодействии, где может быть прямое взаимодействие, и взаимодействие через промежуточный комплекс, мы должны складывать не сечения, а амплитуды этих взаимодействий, так как может быть интерференция. Прямое взаимодействие лучше рассматривать с помощью метода импульсного приближения. Я предлагаю сопоставить результаты расчета по методу Бродского — Темкина с расчетом в импульсном приближении на примере конкретной реакции [c.45]

    Межъядерные расстояния Но, Ве, На показаны на рис. 4 Г,. — автоионизационная ширина входного канала, т. е. связанная с временем распада квазистационарного состояния на молекулу в основном колебательном состоянии и упруго рассеянный электрон (т=/г/Гс— автоионизационная ширина в области Франка—Кондона) Г — средняя полная автоионизационная ширина (включает ширину неупругого рассеяния электрона) — наблюдаемая ширина резонанса ширина на полувысоте пика равна Та (1н 2) Л, [c.16]

    Основываясь на малых ширинах резонансов и используя принцип неопределенности Гейзенберга, можно утверждать, что время жизни компаунд-ядра составляет 10 —10" сек, т. е. оно велико по сравнению с временем прохождения тепловым нейтроном ядра средней величины ( 10" сек). Отсюда следует вывод о существовании квазистационарного состояния составного ядра. Далее, тот опытный факт, что расстояния между резонансами в 100—1000 раз меньше промежутков между одночастичными уровнями, показывает, что квазистационарное возбужденное состояние компаунд-ядра должно включать возбуждение многих частиц. Эти заключения, по существу, исключают возможность серьезного анализа реакций медленных нейтронов в рамках оптической модели. Модель со- [c.334]

    Резонансному состоянию не обязательно должна отвечать положительная энергия падающего нейтрона оно может осуществляться при энергии возбуждения, меньшей энергии связи нейтрона в составном ядре. Хотя при таких обстоятельствах резонанс не будет наблюдаться в прямых опытах с нейтронами, тем не менее он является причиной большого сечения захвата нейтронов с тепловыми энергиями (порядка 0,025 эв), если только ширина резонанса не слишком мала но сравнению с разностью резонансной энергии и энергии возбуждения компаунд-ядра, образовавшегося при захвате теплового нейтрона. [c.336]

    Таким образом, положение резонанса зависит не только от параметров электронов проводимости, но и от межзонных переходов, а также электронно-дырочных возбуждений. Ширина резонанса [c.358]

    При малых 2 ш) резонанс и положение максимума поглощения определяется 1(0 ) = -2ет, где — диэлектрическая постоянная среды (матрицы). Ширина и высота линии поглощения определяется 2(0 ). Кроме того ширина резонанса определяется также величиной т  [c.487]

    Оказывается, что ферми-жидкость существенно влияет на глубину и ширину резонанса лишь при [c.328]

    Кроме того, вращательное возбуждение молекул может происходить в результате резонансного процесса образования и распада промежуточного нестабильного молекулярного отрицательного иона. В этом случае сечения вращательного возбуждения также могут достигать значений порядка нескольких единиц на 10 см [17—20]. Однако резонансные процессы имеют место при больших энергиях электронов (несколько электронвольт), при которых более существенным при передаче энергии от электронов к молекулам становится процесс колебательного возбуждения (см. стр. 118). Кроме того, максимумы сечений резонансного возбуждения не сильно превышают сечения прямого возбуждения, и ввиду малой ширины резонансов такие процессы, по-видимому, не будут сильно влиять на скорость вращательного возбуждения молекул электронами. [c.116]


    Резонанс 1 Спин Изоспин / Масса (МэВ) Ширина резонанса (МэВ) N-MOfla распада (%) [c.32]

    Тип барио- на Частица Энергия пучка, Мэв [Р, Мэе/с] / () Масса покоя m, Мэв Полная ширина резонанса Г, Мэв Гэв "- [Г Гэе -] Каналы распада  [c.820]

    Тип барио- на Частица Энергия пуч кэ Мэв P, Мэв с] /(/) Масса покоя т, Мэв Полная ширина резонанса Г, Мэв Гэв Г(т ), Г эв Каналы распада  [c.821]

    Локальный характер сильного взаимодействия позволяет разложить амплитуду рассеяния атома на многоатомной молекуле в ряд по полиномам Якоби, как и для случая столкнове-мия двух атомов. Используя это разложение, можно обобщить представление Редже [9, 10], рассматривая полный момент количества движения К системы, его проекцию Мк на неподвижную ось и проекцию Л электронного момента на ось симметрии как комплексные переменные и исследуя полюса амплитуды рассеяния в пространстве трех комплексных переменных. Основную роль играет Л, так как характеристики резонанса определяются структурой электронных оболочек. Очевидно, что должно выполняться условие Лобычной теорией Редже, можно ожидать следующих результатов 1) резонансы могут быть лищь при целом Ке Л>0 2) резонансы лежат в электронвольтной области энергий и их число не более двух-трех 3) расстояния между резонансами приблизительно равны расстояниям между уровнями связанных состояний системы 4) полные ширины резонансов оказываются порядка 1 эв, если резонанс лежит в электронвольтной области энергий (этому соответствует время жизни компаунд-молекулы около 5-10 сек. за это время равновесие установиться не может). [c.42]

    Примером экспериментального исследования могут служить хотя бы работы [2, 3], в которых было изучено изменение ширины резонансной лини1С ЯМР натрия для металлического образца в зависимости от температуры. При температуре около 180 К вследствие быстрой диффузии атомов Ыа в кристаллической решетке наблюдалось сужение резонансной линии. Теория показывает, что зависимость ширины резонанса от коэффициента диффузии выражается следующим образом  [c.222]

    Для этой цели используются процессы резонансного рассеяния и резонансного поглощения у-лучей. у Квапт, сообп ающий ядру массы М энергию возбуждения Е, должен в соответствии с законом сохранения импульса иметь энергию Е + Е /2Мс . Энергия же у-кванта, испускаемого при дезактивации того же самого возбужденного состояния, равняется Е — Е 12Мс , причем часть энергии (Е ЦМс ) теряется за счет отдачи источника. Резонансное поглощение или рассеяние этого у-кванта становится возможным только в том случае, если эти затраты энергии тем или иным способом восполняются (исключения из этого правила рассмотрены в гл. ХП1, раздел А). На практике это можно осуществить путем приведения источника в движение, Нагреванием (за счет теплового движения атомов источника) или используя энергию отдачи, сообщаемую ядрам источника в процессе предшествовавшего акта распада, например при испускании р-частицы. Варьируя значения дополнительной энергии, можно измерить ширину резонанса и, таким образом, ширину уровня Д . [c.258]

    Физический смысл времен Т и Тг был рассмотрен ранее (см. (Х.2.17)). Причиной, определяюш ей ядерную спин-решеточную релаксацию, является движение молекул и возникаюш ие при этом движении переменные магнитные поля. Возвра-ш ение системы ядерных спинов к тепловому равновесию происходит за счет передачи поглош енной от радиочастотного поля энергии своему окружению — решетке . Для этого необходимо, чтобы в спектре внутреннего движения имелись частоты со 10 Гц для ядер Н , равные частоте резонанса (и ее удвоенному значению). В то же время на Тг влияют частоты внутреннего движения, превышаюш ие выраженную в шкале частот ширину резонанса. [c.285]


Смотреть страницы где упоминается термин Ширина резонанса: [c.75]    [c.902]    [c.903]    [c.12]    [c.22]    [c.37]    [c.39]    [c.487]    [c.249]   
Квантовая механика (1973) -- [ c.507 ]




ПОИСК







© 2024 chem21.info Реклама на сайте