Линейно-поляризован

Обычно для сравнения оптической активности различных веществ вычисляется удельное вращение — угол поворота плоскости колебаний линейно-поляризованного монохроматического света, проходящего через слой раствора (или чистой жидкости) толщиной 1 дм при температуре t и концентрации оптически активного вещества 1 см . Для чистой активной жидкости [c.895]

В работе [21] предложена методика количественной оценки примесей, содержащихся в минеральном масле, которую получают с помощью способа счета частиц непосредственно в пробе масла при микроскопическом наблюдении в линейно поляризованном свете. [c.32]

При перпендикулярном падении на поверхность оптически анизотропной прозрачной частицы линейно поляризованный свет разлагается на две волны, характеризующиеся взаимно перпендикулярными направлениями колебаний и различными скоростями распространения в пределах микроскопического объекта. При этом интенсивность св та, получаемого при скрещенных поляроидах, после выхода из анализатора j определяется из следующего уравнения- [c.32]

Свет называется линейно поляризованным (или плоско поляризованным), если проекция вектора электрического поля на плоскость хОу во времени колеблется по прямой линии. Если вектор электрического поля описывает эллипс, то поляризацию света называют эллиптической, частным случаем которой является волна с круговой поляризацией (электрический вектор описывает окружность). Кроме того, если электрический вектор при своем движении в пространстве вращается как правосторонний винт, то это значит, что существует правая круговая поляризация (в некоторых курсах физики используются прямо противоположные определения). На рис. 17, а приведено пространственное изображение волны с правой круговой поляризацией, на рис. 17, б — с левой круговой поляризацией и на рис. 17, в — результат их сложения — линейно поляризованный луч. Линейно поляризованный свет получается от сложения двух лучей с противоположной круговой поляризацией с одинаковыми интенсивностями и фазами. [c.33]

На рис. 18 приведены аналитическое и графическое представления некоторых видов поляризации, получаемых в результате сложения соответствующих компонент и Еу. Показаны траектории во времени проекции конца светового вектора Е на плоскость хОу для наблюдателя, смотрящего навстречу световой волне. На рис. 18, а, д, и приведены линейно поляризованные волны с различной ориентацией плоскости поляризации на рис. 18, в — волны с левой круговой поляризацией (ЛКП) на рис. 18, ж — с правой круговой поляризацией (ПКП) на рис. 18, б, г, е, з — с эллиптической поляризацией с различными направлениями вращения вектора Е и различными ориентациями основных осей эллипса. [c.34]

Рассмотрим изменение поляризации световой волны в результате ее взаимодействия с веществом. Вещества, изменяющие направление поляризации линейно поляризованного света при прохождении его через данное вещество, называются оптически активными. Оптическая активность очень часто встречается у кристаллических веществ, но она обычно исчезает при их плавлении или растворении. Только вещества растительного и животного происхождения оптически активны в растворе. [c.34]

Рассмотрим наиболее простую физическую модель, объясняющую оптическую активность. Линейно поляризованный свет можно представить как сумму двух лучей с противоположной поляризацией с одинаковыми интенсивностями и фазами (рис. 20, а). Оптически активное вещество имеет различные коэффициенты пре- [c.35]

Рис. 6. Индикатриса рассеяния линейно-поляризованного света.

Наиболее вероятны сферические флуктуации, так как возникновение флуктуаций любой другой формы требует затраты дополнительной работы. Тогда рассеяние света можно описать формулой Рэлея (2.5) для линейно-поляризованного света. Учитывая (2.12), получаем [c.24]

Однако энантиомеры по-разному вращают плоскость поляризации линейно поляризованного света. Существенно отличаются также реакции энантиомеров с хиральными реагентами или реакции, катализируемые хиральными реагентами. [c.168]

ЛИНЕЙНО ПОЛЯРИЗОВАННОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ. [c.169]

Рис. УП1.2. Сложение и разложение линейно поляризованных лучей

Рис. УШ.З. Образование луча с круговой поляризацией влево (а) и вправо (б) путем сложения двух линейно поляризованных лучей с разницей фаз л/2

Таким образом, сложение двух перпендикулярных линейно поляризованных лучей с разностью фаз в я/2 приводит к лучам в форме левой или правой спирали соответственно. Если смотреть навстречу направлению распространения луча, то в левой спирали вектор электрического поля вращается по кругу по часовой стрелке и называется правым лучом й г, а для правой спирали — по кругу против часовой стрелки (рис. УП1.4) и называется левым лучом ёг. [c.171]

Сложение уравнений й г и й г дает линейно поляризованный луч, так как этот луч имеет только одну проекцию на ось х [c.172]

Если луч линейно поляризованного света вошел в оптически активное вещество в точке 2 и прошел в этой среде расстояние 6. см вдоль 2, то соответствующие ему две компоненты с левой и правой круговой поляризацией будут иметь следующий вид (предполагается, что поглощения нет) [c.172]

После выхода из оптически активного вещества в результате сложения двух лучей с левой и правой круговой поляризацией получаем снова линейно поляризованный луч. Действительно сложение дает [c.172]

Однако положение плоскости поляризации линейно поляризованного луча изменилось, поскольку перед выходом из вещества вектор напряженности электрического поля ё имел компоненты ёх по оси X и ёу — по оси у (рис. УП1.5). Их отношение определяет угол поворота плоскости поляризации. Принято считать за положительное направление вращение по часовой стрелке, если смотреть вдоль оси г на источник излучения (рис. VIП.5). Поэтому необходимо ввести знак минус для тангенса или изменить знак разности Пт — щ [c.173]

Возникновение переменного электрического дипольного момента в молекуле цег(В) под влиянием переменного магнитного поля может быть качественно объяснено на основе спиральной модели молекулы, которая наиболее удобна для описания оптической активности. Такая модель подсказана экспериментами по распространению линейно поляризованного излучения в микроволновом диапазоне (А, 3 см) на отрезках левых и правых спиралей из медной проволоки диаметром 6...7 мм и длиной 10 мм. В этих экспериментах доказано вращение плоскости поляризации совокупностями произвольно ориентированных спиралей одного типа. [c.175]

Блок-схема спектрополяриметра для изучения ДОВ показана на рис. (Vni.14). Источником света служит ксеноновая дуговая лампа высокого давления. Она обеспечивает высокоинтенсивный поток света в широком и непрерывном спектральном диапазоне от 185 до 600 нм. Большая интенсивность источника необходима, чтобы луч света эффективно прошел через последующие оптические среды. После монохроматора луч света с выделенной длиной волны направляется на кварцевый поляризатор, формирующий линейно поляризованный пучок света. [c.188]

Точность измерения угла поворота плоскости поляризации оптически активным веществом составляет - 0,003°. Особенность эксперимента по измерению ДОВ состоит в том, что при прохождении линейно поляризованного света через оптически активное вещество имеет место не только поворот плоскости поляризации. Вышедший из кюветы луч приобретает эллиптичность вследствие различного поглощения лучей с круговой поляризацией вправо и влево. Модуляция плоскости поляризации необходима также, чтобы учесть этот эффект. [c.189]

Общая картина прохождения линейно поляризованного света через вещество может быть представлена как средняя для правого и левого лучей в соответствии с уравнением [c.193]

В этом случае два выходящих линейно поляризованных луча имеют разность фаз я/2, что и обусловливает формирование луча с круговой поляризацией. [c.198]

В качестве четвертьволновой пластинки служит пластинка кристалла, вырезанная параллельно оптической оси (рис. IX.3). Если луч света распространяется вдоль оси z и падает на пластинку под углом р к оси X, то можно принять, что линейно поляризованный луч представляет результат сложения линейно поляризованных лучей по осям х м у (левая система координат). Амплитуды лучей вдоль X к у будут равны соответственно [c.198]

Как видели ранее, сумма двух плоскополяризованных лучей с одинаковыми амплитудами и разностью фаз в л/2 дает луч с круговой поляризацией. Изменение знака р на —л/4 изменяет знак у амплитуды S y и, следовательно, направление круговой поляризации (рис. IX.4). Измерение поглощения при различных ориентациях падающего линейно поляризованного луча позволяет определять Аё, т. е. круговой дихроизм. [c.199]

Какой параметр оптически активной среды определяет вращение плоскости поляризации линейно поляризованного света Как графически на основе фаз распространяющихся лучей пояснить явление вращения плоскости поляризации [c.225]

В чем состоит недостаток феноменологической теории вращения плоскости поляризации линейно поляризованного света [c.225]

Явление Фарадея выявляет индуцированную анизотропию вещества в магнитном поле для лучей с правой и левой круговой поляризацией. Получаемые данные в виде численных значений угла поворота плоскости поляризации линейно поляризованного света или кривых дисперсии магнитного оптического вращения или магнитного кругового дихроизма используются для изучения электронного строения молекул. [c.229]

Для определения молекулярной анизотропии определяют интенсивность света, рассеянного под углом 90° к падающему и поляризованного вдоль 2 и (/ (рис. XII.2). В последнее время источником света в основном служат газовые лазеры непрерывного действия. При использовании ламп необходимы монохроматоры. Если изучают рассеяние поляризованного света, то перед ячейкой с веществом устанавливают поляризатор. Конструкция ячейки предусматривает поглощение отраженных внутрь ячейки лучей. Постоянство температуры обеспечивается термостатированием. На пути рассеянного луча устанавливают анализатор и четвертьволновую пластинку, которая превращает линейно поляризованный луч в луч с [c.233]

Если плоскость падающего линейно поляризованного луча составляет некоторый угол (обычно для максимального эффекта выбирают 45 ) с направлением внешнего поля г, то такой луч может быть разложен на две составляющие Г , параллельную ёг, и перпендикулярную ёг (рис. ХП1.2), В связи с анизотропией [c.234]

Эллиптический луч света выходит из ячейки Керра и направляется на четвертьволновую пластинку, ось которой совпадает с осью эллипса. Тогда эта пластинка становится компенсатором и превращает луч с эллиптической поляризацией в линейно поляризованный луч, который претерпевает поворот на угол а от направления 8, определяемый анализатором (см. рис. Х1И.З). Измерения светового потока регистрируются детектором. [c.238]

Другой метод исследования граничных слоев и фаз основан нз эллиптической поляризации тонкой пленкой жидкости падающего линейно-поляризованного света и снятии изотерм полимолекуляр-ной адсорбции [40]. Метод довольно сложен в использовании и применим пока только к равновесным пленкам. Однако он позволяет проводить измерение толщин предельно тонких слоев. [c.76]

Для большинства светопоглощающих частиц, которые можно наблюдать в тонких слоях в проходящем свете, ослабление света невелико, и их поведение в линейно поляризованном свете будет соответствовать прозрачным дву преломляющим объектам, т. е. и для них справедливо приведенное выражение. Уравнение применимо также для кристаллических объектов, имеющих ФО. Помимо этого, двойное лучепреломление [c.32]

Рис. 17. Прострапствеипое представление световых воли с правой (а), левой (б) круговыми поляризациями и линейно поляризованная волна (а)

Рассмотрим три случая взаимодействия линейно поляризованного света с веществом 1) ЩфПг, El = Zr 2) П1 = Пг, гьФгг и 3) щф фПг, ггфгг. В первом варианте из-за неравенства коэффициентов преломления rti и Пг одна из соответствующих световых волн будет распространяться в веществе быстрее второй составляющей. Между лево- и правополяризованными составляющими появится разность фаз, которая приведет к вращению плоскости поляризации (рис. 20, б). Угол поворота (а) плоскости поляризации выражается уравнением а = яД( г— —где X — длина волны падающего света. Во втором варианте после прохождения через вещество левая и правая составляющие [c.36]

За последние годы при изучении стереохимии оптически активных веществ получили развитие различные спектрофотометрические методы исследования, основанные на явлениях, связанных с поляризацией света. Оптическая активность комплексных соединений проявляется в том случае, когда расположение лигандов в координационной системе хирально , т. е. в ней отсутствует зеркально-поворотная ось, вращение вокруг которой переводит молекулу в соответствующий стереоизомер. Линейно-поляризованный свет можно представить себе как совокупность двух циркулярно-поляризованных волн с одинаковыми частотами и амплитудами. Тогда оптическая активность обусловлена тем, что право- и левополяризованный свет распространяется, в веществе с разной скоростью. Угол поворота плоскости поляризации а пропорционален разности коэффициентов преломления право- и левополяризованного света [c.129]

Классические представления об электромагнитном излучении в форме монохроматической волны основаны на том, что электрическое поле S и магнитная индукция В волны перпендикулярны друг другу и перпендикулярны направлению распространения излучения (рис. VIII.1). Если проекция осциллирующего вектора электрического поля на плоскость, перпендикулярную направле-нию распространения луча, представляет линию, то такой луч называют линейно поляризованным (иногда называют плоскополяризованным). В том случае, когда такие проекции ориентированы по всем направлениям, луч света неполяризован. [c.169]

Рис. У111.1. Схема распространения линейно поляризованного света вдоль оси г.

Уравнения (УШ.З) и (УП1.4) описывают волну, движущуюся вправо, так как через промежуток времени А >0 все точки косинусоиды ё х=сопз1 передвинуты вправо на Л2>0. Электрическая и магнитная волны распространяются с одинаковыми фазой, периодом и скоростью. Линейно поляризованный луч можно представить в виде суммы двух линейно поляризованных волн в перпендикулярных плоскостях, которые отличаются только амплитудами (рис. VI 1.2). Иными словами, сложение двух линейно поляризованных волн, отличающихся только амплитудами, дает линейно поляризованный луч. [c.170]

Два перпендикулярных линейно поляризованных луча и с опережающей разницей в фазе л/2 для ёу образуют луч с круговой поляризацией по правой спирали (рис. VII. 3). Если линейно поляризованный луч опережает ёу на четверть волны, то образуется луч с круговой поляризацией по левой спирали (рис. VIII.З). [c.170]

Идея о разложении линейно-поляризованного света на два луча с левой и правой круговой поляризацией была предложена О. Френелем для феноменологического объяснения явления оптической активности веществ. Лучи с разной круговой поляризацией имеют разную скорость распространения в оптически активных веществах, следовательно, разные показатели преломления (двулучепреломле-ние), т. е. VrфVl и ПгФщ. [c.172]

В оптически активной среде ЕгФгь Поэтому при прохождении линейно поляризованного света через оптически активное вещество имеет место не только поворот плоскости поляризации света, но и круговой дихроизм. Поэтому прошедший свет обладает эллиптической поляризацией. Это новая важная характеристика луча света. Ее физический смысл состоит в следующем. [c.190]

Если линейно поляризованный луч попадает на двулучепре-ломляющую четвертьволновую пластинку, то он разлагается на два луча во взаимно перпендикулярных направлениях (рис. IX.3). Оптические пути лучей с перпендикулярной поляризацией, определяемые произведением толщины пластинки й на показатель преломления для каждого из лучей, например, параллельного оси п [c.197]

Изотропные вещества в однородном электрическом поле большой напряженности обладают способностью к двулучепреломлению монохроматического линейно поляризованного луча света, распространяющегося перпендикулярно приложенному полю. Это явление было открыто в 1875 г. Керром в экспериментах со стеклом (прозрачное изотропное вещество), а также с жидкостями. Лишь в 1930 г. наблюдали эффект Керра в газах и парах. Таким образом, эффект Керра представляет электрооптическое явление, которое состоит в том, что изотропное вещество, помещенное в электрическое поле, приобретает свойство оптически одноосного кристалла с оптической осью, направленной вдоль приложенного поля, т. е. внешнее электрическое поле вызывает искусственную анизотропию вещества. Такое воздействие поля обусловлено тем, что анизотропные молекулы изотропного вещества под влиянием поля преимущественно ориентируются вдоль поля (рис. XIII.1). Наличие постоянного электрического дипольного момента молекул усиливает этот эффект. [c.234]

Сложение лучей S , и дает эллиптический луч. В гл. VIII было показано, что сложение двух компонент с разностью фаз, равной нулю, дает линейно поляризованный луч, а сложение двух линейно поляризованных лучей в перпендикулярных плоскостях, имеющих одинаковые амплитуды и разность фаз л/2, приводит к лучу с круговой поляризацией. Промежуточный более общий случай соответствует эллиптической поляризации. Эллиптичность луча определяется разностью фаз ф. Доказательство этого дано ниже. [c.235]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология