Кристаллы оптически одноосные

ФОТОУПРУГОСТЬ ПОЛИМЕРОВ - возникно вение оптич. анизотропии и связанного с ней двойного лучепреломления в первоначально изотропных полимерных твердых или жидких телах под действием механич. нагрузок. При одноосном растяжении пли одностороннем сжатии изотропное твердое тело приобретает свойства оптически одноосного кристалла с оптич. осью, параллельной оси растяжения или сжатия. Жидкие полимерные тела становятся оптически анизотропными при течении. Прп более сложных деформациях, наир, при двустороннем растяжении, твердый образец становится оптически двухосным. [c.275]

Оптически одноосные кристаллы (кристаллы тетрагональной, гексагональной и тригональной сингонии) характеризуются двумя главными показателями преломления, из которых один (по) может быть измерен в любом разрезе, а второй (п ) — только в разрезе, параллельном главной оси кристалла. В других разрезах вместо имеем Пе, который может изменяться от tig до По. В оптически положительных кристаллах По < п , в оптически отрицательных — По> п . [c.262]

Свойства. Бесцветный сильно гигроскопичный микрокристаллический порошок. Кристаллы оптически одноосные. Полностью удалить щелочь очень трудно. По результатам анализа отношение А1 Na близко к 1 (1,02—1,04). [c.1883]

Кристаллы твердых растворов -эвкриптита образуют зернистые агрегаты, сходные со сподуменовыми твердыми растворами кристаллы оптически одноосные, отрицательные показатели светопреломления мало отличаются от сподуменовых у стекол светопреломление выше, чем у кристаллов соответствующего состава. [c.24]

У жидких кристаллов необычные оптические свойства. Нематики и смектики А — оптически одноосные кристаллы. Холестерики вследствие периодичности их структуры дают брэгговские отражения в видимой области. В нематиках и холестериках носителем свойств является жидкость (легко деформируемая среда), поэтому они чрезвычайно чувствительны к внешним возмущениям. [c.32]

Черри и Чэпмен [103] предположили, что аномально низкая величина показателя преломления лецитин-декановых пленок, получаемая из измерений угла Брюстера в соответствии с однослойной изотропной оптической моделью пленки, объясняется их оптической анизотропией. Действительно, стержневидные молекулы ПАВ (липида) обычно ориентированы перпендикулярно поверхности бислоя, что неизбежно должно приводить к анизотропии оптических свойств черной пленки. Поэтому более правильно представлять черную пленку в виде пластинки из одноосного кристалла, оптическая ось которой нормальна к ее поверхности. [c.113]

Так, аморфные полимеры в отсутствии внешних воздействий оптически изотропны и не проявляют двойного лучепреломления. При деформировании во внешнем механическом поле они становятся оптически анизотропны и обнаруживают двойное лучепреломление. При одноосном растяжении (или сжатии) образец приобретает симметрию одноосного кристалла, оптическая ось которого совпадает с направлением нормального напряжения. Возникающее двойное лучепреломление является функцией растягивающего напряжения Он или относительной деформации К [c.421]

Свойства. Кристаллы в форме тонких табличек. Оптически одноосны. Полученное вещество достаточно высокой чистоты. [c.1883]

Оси молекулярных цепей образуют псевдогексагональное распределение, а в результате различного термического расширения вдоль осей а м Ь структура при повышенных температурах приближается к гексагональной форме даже еще больше [18]. Однако полного достижения гексагональной симметрии ниже точки плавления, наблюдаемого у некоторых нормальных алканов, у полиэтилена не происходит [19]. Тем не менее при комнатной температуре и ниже кристалл полиэтилена можно рассматривать оптически одноосным для всех практических целей, причем оптическая ось параллельна оси с элементарной ячейки. Так как поляризуемость выше в направлении молекулярных цепей, а не при пересечении их, то такой кристалл является (положительно) одноосным. [c.420]

Мы ограничимся в дальнейшем рассмотрением анизотропных сред, имеющих ось симметрии 3-, 4- или 6-го порядка. Опыт показывает, что свет распространяется одинаково во всех направлениях, составляющих один и тот же угол с осью симметрии. Следовательно, эта ось является поворотной осью симметрии для оптических свойств. Возьмем такую ось за ось Ог, а оси Ох и Оу можно выбрать произвольно в плоскости, перпендикулярной оси Ог. Тогда будем иметь Вх = ву ф ег. Все кристаллы такого типа называются оптически одноосными. [c.172]

Изотропные вещества в однородном электрическом поле большой напряженности обладают способностью к двулучепреломлению монохроматического линейно поляризованного луча света, распространяющегося перпендикулярно приложенному полю. Это явление было открыто в 1875 г. Керром в экспериментах со стеклом (прозрачное изотропное вещество), а также с жидкостями. Лишь в 1930 г. наблюдали эффект Керра в газах и парах. Таким образом, эффект Керра представляет электрооптическое явление, которое состоит в том, что изотропное вещество, помещенное в электрическое поле, приобретает свойство оптически одноосного кристалла с оптической осью, направленной вдоль приложенного поля, т. е. внешнее электрическое поле вызывает искусственную анизотропию вещества. Такое воздействие поля обусловлено тем, что анизотропные молекулы изотропного вещества под влиянием поля преимущественно ориентируются вдоль поля (рис. XIII.1). Наличие постоянного электрического дипольного момента молекул усиливает этот эффект. [c.234]

При комнатной температуре диборан представляет собой бесцветный газ с неприятным запахом, похожим на запах сероуглерода. В твердом состоянии он образует белые игольчатые оптически одноосные кристаллы. При комнатной температуре он очень быстро полностью гидролизуется [2715] [c.36]

Жидкие кристаллы оптически анизотропны, т. е. световые волны распространяются в разных направлениях с различными скоростями. В связи с этим они обладают двойным лучепреломлением. В жидкокристаллических структурах анизотропия может быть одноосной и двухосной. Нематический жидкий кристалл является оптически положительной одноосной структурой и обладает сильным двойным лучепреломлением, обусловленным расположением молекул параллельно некоторой плоскости. Такая структура называется однородно-планарной. В том случае, когда длинные оси молекул перпендикулярны подложке, структура называется гомеотропной, [c.47]

Сфера и эллипсоид касаются друг друга в двух точках, которые определяют направление оптической оси, совпадающей с главной осью симметрии кристалла. Волна, распространяющаяся вдоль оптической оси, не испытывает двойного преломления. Кристаллы средней категории оптически одноосны. Принято считать одноосные кристаллы оптически положительными, если [c.225]

Оптически одноосный кристалл положителен, если = п , Пд = Пр, отрицателен, если = Пр, Пд = п . [c.229]

Для оптически одноосного кристалла и = По, п = щ ж [c.237]

Поместим между скрещенными николями пластинку оптически одноосного кристалла, вырезанную перпендикулярно его оптической оси. Луч света тогда идет вдоль оптической оси, а значит двойного лучепреломления нет. В скрещенных НИКОЛЯХ пластинка тоже не пропустит света. [c.238]

Разберем этот пример подробнее. В отсутствие поля при комнатной температуре кристалл КДП или АДП является оптически одноосным, отрицательным, уравнение его оптической индикатрисы [см. формулу (4,50)] [c.278]

Если в изотропной жидкости, состоящей из анизотропных молекул (7 > 0), распространяется интенсивный световой импульс, создаваемый мощным лазером, то в жидкости возникает способность к двойному лучепреломлению. Жидкость по своим оптическим свойствам становится похожей на оптически одноосный кристалл. Для низкочастотных полей это явление известно давно. Его называют эффектом Керра. Способность к двойному лучепреломлению, возникшая под влиянием светового импульса, сохраняется жидкостью, пока длится световой импульс. [c.87]

Коэффициент поглощения х анизотропных тел, также как и показатель преломления, зависит от направления электрического поля электромагнитной волны и может быть представлен в виде тензора второго ранга. Но главные оси тензоров х и е не обязательно должны совпадать, если этого не требует симметрия кристалла, как в орторомбических или оптически одноосных кристаллах. В этом случае можно просто заменить со-отнощение (2.1) равенством [c.174]

Оптически одноосные кристаллы. Для одноосных кристаллов число возможных ориентаций (табл. 11.1) уменьшается от шести до трех, поскольку оси Ох и Оу оптически эквивалентны. [c.290]

Оптически анизотропные кристаллы делятся на оптически двуосные и оптически одноосные. [c.106]

Мезофазные сферы в момент их возникновения и при последующем росте, по данным световой микроскопии в поляризованном свете, а также дифракционного и рентгеноструктурного анализов, являются оптически одноосными положительными кристаллами гегсагональной системы. Показанные на рис. 2-4, а изгибы слоев приводят к тому, что на краях они перпендикулярны к касательной поверхности сферы. Это, по-видимому, способствует начальной коалесценции. В условиях относительно низкой подвижности мезофазы и случайной взаимной ориентации коалесцирующих сфер образования простой слоистой структуры не происходит. При этом возникают структуры, отличающиеся множеством дефектов упаковки слоев линейных, изгибов, нарушений непрерывности. Исследования профилей рефлексов (002) рентгенограмм мезофазы с учетом эффектов гьбсорбции и поляризации рентгеновских лучей, а также фактора рассеяния атомов углерода показывают, что средние значения межслоевого расстояния 002 равны примерно 0,350 нм [2-89]. Отдельные пачки слоев с разными значениями межслоевого расстояния имеют размеры до 2 нм. При нагревании сферы мезофазы могут расщепляться и приобретать относительно плоскую конфигурацию. То же происходит и при графитации мезофазы. Флуктуация межслоевых расстояний у графитирующейся мезофазы наивысшая. [c.46]

Индикатриса кристаллов средних сингоний, которые оптически одноосны, имеет одно направление, перпендикулярное круговому сечению. Это направление — ось вращения индикатрисы (фиг. 129). [c.106]

См. оптические индикатрисы оптически одноосных кристаллов. 8 471 [c.113]

Знак зоны удлинения для оптически одноосных кристаллов, вытянутых в направлении их оптической оси, т. е. в направлении оси высшего наименования, как следует из распо чожения оптических индикатрис в таких кристаллах, соответствует оптическому знаку кристалла. [c.117]

Анизотропные кристаллы делятся на две основные группы оптически одноосные и оптически двуосные. Существует ряд способов изображения оптических свойств этих двух классов кристаллов. Наиболее известным является оптическая индикатриса, которая позволяет, исходя из эллипсоида вращения д.тя одноосных кристаллов и трехосного эллипсоида для двуосных кристаллов, вывести поверхности лучей волновых нормалей. Поверхность лучевых скоростей — это трехмерный геометрический образ, показывающий две скорости распространения для каждого направления луча, в то время как поверхность скоростей волновых нормалей показывает две скорости распространения для каждой волновой нормали. Наиболее удобная (для нужд кристаллографа и хи-мика-микроскописта) поверхность получается откладыванием обоих показателей преломления в каждом направлении волновой нормали, так как свет, проходящий через кристалл, направлен по волновой нормали. [c.244]

Чтобы кварц превратить в тридимит, в общем недостаточно нагреть его выше 870°. Для этого перехода скорость превращения чрезвычайно мала даже при высоких температурах. Иначе дело обстоит, если применить соответствуюшцй растворитель, так называемый минерализатор, например расплавленный вольфрамат натрия. При нагревании с ним можно получить тридимит в виде небольших кристаллических пластинок, которые по форме соответствуют гексагональной системе. При охлаждении тридимит снова превращается в устойчивый ниже 870° кварц только в том случае, если присутствует соответствующий растворитель. Однако и в присутствии растворителя превращение в кварц идет очень медленно. Так, при условии соприкосновения тридимита с расплавленным воль-фраматом натрия при 825° оно протекает в течение примерно трех суток. Если гексагональный тридимит охлаждается в отсутствие минерализатора или же в его. присутствии, но очень быстро (для предупреждения превращения в кварц), то ниже 117° он превращается в ромбическую модификацию. Это превращение не отражается на внешней форме кристаллов. Ромбическую модификацию, являющуюся оптически двуосной (в отличие от оптически одноосной модификации, устойчивой при более высокой температуре), называют а-тридимитом. Она устойчива ниже 117° по сравнению с р-тридимитом, но неустойчива или метастабильна по сравнению с кварцем, а- и р-Тридимит также являются энантиотропными модификациями. Встречающиеся в природе ромбические кристаллы а-тридимита возникли, как это можно установить на орновании их строения, из гексагонального р-тридимита. При нагревании выше 117° они опять переходят в р-тридимит. [c.530]

У ЖК необычные опттеские свойства. Нематики и смектики класса А — оптически одноосные кристаллы. Холестерики вследствие периодического строения дают в видимой области спектра брегговское отражение. Поскольку в нематиках и холестериках носителями свойств является жидкая фаза, то под влиянием внешнего воздействия она легко деформируется. Поскольку шаг спирали в холестериках очень чувствителен к темпера,туре, то, следовательно, и брегговское отражение будет резко меняться с темпе-ра,турой, что приведет к изменению цвета вещества. [c.226]

Кристаллы моногидрата тетрахлороксититаната рубидия, по-видимому, оптически одноосны и характеризуются следующими показателями преломления Ых = 1,698+0,002 N1 = 1,648 0,002. [c.180]

К воздействию электрического поля на форму и ориентировку оптической индикатрисы можно применить принцип Кюри в электрическом поле кристалл сохраняет лишь те элементы симметрии, которые являются общими для кристалла и поля. Направим поле Е вдоль оси 4 кубического кристалла. При этом складываются симметрия воздействия оотт и симметрия сферы оо/оо вдоль оси 4, в результате остается симметрия 4тт, т. е. вместо оптической индикатрисы кубического кристалла получаем индикатрису тетрагонального кристалла оптически изотропный кристалл становится оптически одноосным. Воздействие поля Е вдоль оси 3 превращает кубический кристалл в тригональный Зт, а вдоль оси 2 — в ромбический тт2, т. е. оптически двуосный (см. рис. 178). [c.278]

Сила двойного лучепреломления в значительной степени зависит от структуры. Как правило, для оптически одноосных кристаллов, в которых плоские сетки густо заселены атомами и расположены перпендикулярно к оптической оси, знак индикатриссы отрицательный. Когда с оптической осью в кристаллах с цепочечной структурой совпадает направление удлинения цепи, знак оптической индикатриссы положительный. Подобная зависимость суще-хтвует для двуосных кристаллов, где во внимание принимается не направление оптической оси, а биссектриса острого угла между оптическими осями. В структурах силикатов и алюмосиликатов ясно выражена зависимость чем больше энергия кристаллической решетки, тем больше величина коэффициента преломления света. [c.171]

Кубические кристаллы оптически изотропны. Кристаллы классов Тв или Т могут давать электрическое двулучепрелом-ление. При этом они обычно становятся двуосными (одноосными для некоторых определенных направлений электрического поля). Особый интерес представляют кристаллы класса Т кристаллы класса Т могут проявлять вращение, которое для наших целей было бы нежелательным. [c.69]

Л,ИМ И рассеивают свет. Поляроидные плен-10 ки не стойки по отношению к нагреву. Принцип устройства всех поляризационных призм из монокристаллов заключается в использовании явления двойного лучепреломления. Простейшая из таких призм — призма Николя, или николъ (рис. 204). Призма Николя изготовляется из прозрачного кристалла исландского шпата (кальцита). Это кристалл тригональный, одноосный, оптически отрицательный, с очень сильным двойным лучепреломлением п = = 1,486, Пд — 1,658, Д/г = 0,172. [c.234]

Индикатрисы оптически одноосных патожительных кристаллов характеризуются эллипсоидами вращения, у которых ось вращения соответствует наибольшей оси эллипсоида (фиг. 132), а у оптически отрицательных ось вращения соответствует наименьшей оси эллипсоида (фиг. 133). [c.107]

Зависимость интерференционной окраски от толщины d кристаллической пластинки лучше всего видна на кварцевом клине, которым пользуются для измерения величины двойноголучепрелом-ления кристаллов и определения их ориентировки. Кварц—кристалл тригональный, оптически одноосный, положительный, Клин вырезается параллельно его оптической оси. Угол клина составляет около 0,5°, длина его 4—5 см, толщина на толстом конце не превышает 0,2—0,3 мм и плавно уменьшается к тонкому концу . В естественном свете клин выглядит как прозрачная бесцветная пластинка. В монохроматическом поляризованном свете при скрещенных николях на клине вследствие интерференции виден ряд параллельных темных и светлых по- [c.240]

В образце, содержащем одновременно 10% окиси вольфрама и 10% окиси кальция, петрографически была определена и подтверждена рентгенографически новая фаза—шеелит GaWOi. Она представляет темно-серые анизотропные кристаллы пирамидального облика. Минерал оптически одноосный положительный, в проходящем свете имеет белый цвет, разлагается в соляной кислоте, его показатели преломления и =1.934 и п = -1.918. [c.6]

Триклиниая дисперсия. У триклинных кристаллов с изменением длины волны может меняться положение всех трех главных направлений колебания. Так как оси волновой поверхности не связаны с кристаллографическими осями, то дисперсия положения главных направлений колебаний не имеет симметрии. Поэтому дисперсия оптических осей в коноскопической интерференционной фигуре, перпендикулярной к острой биссектрисе, может одновременно обладать признаками двух типов моноклинной дисперсии горизонтальной и перекрещенной или горизонтальной и наклонной. В случае триклинных кристаллов наблюдается дисперсия величины угла между осями если угол между осями при определенной длине волны становится равным нулю, то теоретически возможна также дисперсия перекрещения плоскости оптических осей. Дисперсия оптических осей и в этом случае обладает характерной асимметрией триклинной системы, одинаковой прн длинах волн как больших, так к меньших той длины волны, при которой кристалл становится одноосным. Насколько известно автору, триклинная дисперсия перекрещения плоскостей оптических осей еще никем не наблюдалась.-Впрочем, обнаружить небольшую моноклинную и триклинную дисперсию в соединении с дисперсией перекрещения плоскости оптических осей можно только при очень тщательных измерениях в монохроматическом свете различных длин волн. [c.255]

Если для образца пленки, характеризующейся селективной одноплоско-стпой ориентацией, нужно установить, является ли момент перехода какого-либо типа колебаний полностью параллельным или перпендикулярным поверхности пленки, то это легко сделать, наблюдая поворотный спектр пленки. Для наблюдения такого спектра инфракрасное излучение должно быть поляризовано таким образом, чтобы электрический вектор был перпендикулярен щели спектрометра, а пленку следует прикрепить к держателю, который мог бы поворачиваться вокруг вертикальной оси, параллельной щели. Пленка с селективной одноплоскостной ориентацией эквивалентна одноосному кристаллу, оптическая ось которого перпендикулярна поверхности пленки. При наклонном положении пленки электрический вектор имеет компоненту, перпендикулярную поверхности пленки с внутренней стороны. Следовательно, при поворачивании пленки момент перехода, параллельный поверхности пленки, попадает в положение, когда он не поглощает, а момент перехода, перпендикулярный поверхности пленки, оказывается в положении, когда он поглощает. Интенсивность полосы, характеризующей параллельный момент перехода, должна при этом уменьшаться, а интенсивность полосы, связанной с перпендикулярным моментом перехода, должна увеличиваться. Оказалось, что в образце растянутой пленки полиэтилентерефталата после поворота интенсивность полосы при 875 см возрастает, а полосы при 1020 см - — снижается [104]. Первая полоса обусловлена внепл ос костными деформационными колебаниями групп СН бензольного кольца, а вторая полоса — плоскостными деформационными колебаниями групп СН. Поведение обеих полос при поворачивании образца указывает на то обстоятельство, что плоскости бензольных колец ориентированы параллельно поверхности пленки. [c.81]

СКИ двуоспой (в отличие от оптически одноосной модификации, устойчивой при более высокой температуре), называют а-тридимитом. Она устойчива пиже 117° по сравнению с р-тридимитом, но неустойчива или метастабильна по сравнению с кварцем, а- и Р-Три-димит также являются энаптиотропными модификациями. Встречающиеся в природе ромбические кристаллы а-тридимита возникли, как это можно установить па основании их строения, из гексагонального р-тридимита. При нагревании выше 117° они опять переходят в Р-тридимит. [c.475]

Кристаллы твердых растворов -сподумена являются оптически одноосными, положительными величины показателей светопреломления варьируют Пц от 1.516 до 1.518, от 1.517 до 1.523 двойное светопре-. ломление крайне слабое, а именно 0.001—0.005. [c.24]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология