Остаточные лучи, частота

Бекман открыл, что некоторые твердые тела обладают способностью избирательно отражать инфракрасные лучи. Благодаря этому тепловые лучи (содержащие электромагнитные колебания различных частот) при их многократном отражении от плоских поверхностей, построенных из заданного вещества, поглощаются практически полностью во всех областях спектра, за исключением этой выбранной частоты. Остаточные лучи имеют частоту, характеризующую колебания, свойственные данному твердому телу. [c.96]

Отражающими фильтрами служат кристаллы, селективно отражающие длинноволновое излучение в области аномальной дисперсии, т. е. вблизи собственных частот колебаний кристаллических решеток, где имеет место так называемое металлическое отражение . Этот метод фильтрации излучения получил название метода остаточных лучей [35.8—35.10]. Чистота отфильтрованного излучения может быть повышена увеличением числа [c.279]

V можно отождествить с частотой остаточных лучей. Однако для большинства твердых тел имеется целая серия частот остаточных лучей. Теоретическая механика указывает, что система, состоящая из Ж частиц, имеет 3N собственных колебаний с различными частотами, которые распределяются в спектр, в некоторых отношениях аналогичный спектру черного излучения. Эта аналогия, однако, существенно нарушается тем, что в данном случае спектр ограничен некоторой максимальной частотой, характеризующей упругие свойства кристаллической решетки твердого тела. [c.151]

Собственные частоты м колебаний в кристаллической решетке служат источником инфракрасного излучения, образующего характерные спектральные полосы в далекой инфракрасной области, спектра остаточные лучи Рубенса). В газах частоты собственных колебаний атомных ядер внутри молекул служат источником колебательной структуры молекулярных спектров ( 162) и линий Рамана ( 166). [c.266]

Одним из самых замечательных результатов теории теплоемкостей Эйнштейна является то, что оптически измеренные частоты остаточных лучей хорошо совпадают с V, найденными из теплоемкостей. [c.48]

Вычисление энтропии по частотам остаточных лучей. [c.139]

Инфракрасное излучение, селективно отражаемое вблизи частот поглощения ионных кристаллов, называют остаточными лучами. [c.170]

Другой, независимый способ определения основан на изучении спектра поглощения. Оптически наблюдаемые в инфракрасной области частоты колебаний характерных для вещества остаточных лучей (не поглощаемых пластинкой из данного вещества) позволяют установить некоторые из частот собственных колебании и найти максимальную частоту и 0в (см. табл. 22). [c.271]

ДО 33 см" используется двухлучевая скомпенсированная система четыре сменные решетки, каждая из которых работает только в первом порядке при углах, близких к углу блеска, устанавливаются на вращающейся основе. В приборе не используются ни кристаллические модуляторы, ни фильтры остаточных лучей устранение рассеянного света осуществляется с помощью пропускающих фильтров, также установленных в револьверном держателе. Смена решеток и фильтров производится с помощью переключателей, выведенных на переднюю панель спектрометр снабжен специальным осушителем. Весь интервал частот от 800 до 33 см может быть зарегистрирован всего за 9 мин. [c.57]

Заметим, что существует много других путей определения частоты колебаний, характерной для данного твердого тела по сжимаемости (Эйнштейн, Грюнейзен), по остаточным лучам (Рубенс), по ультрафиолетовым лучам (Линдеман). Мы можем использовать в ряде случаев найденную частоту колебаний для вычисления температур плавления — задача. [c.45]

Как уже было сказано, частоты второй ветви сгущаются в конце и приближаются к определенной предельной частоте, не зависящей от л и характерной для решетки. С другой стороны, уже давно известны так называемые остаточные лучи. Если на кристалл падает инфракрасный свет, то определенные частоты очень сильно поглощаются и очень сильно отражаются, тогда как остальные частоты почти нацело проходят. Те лучи, которые сильно отражаются и поглощаются, и называются остаточными (это название связано с тем, что после многих отражений остаются только эти лучи). Их частоты совпадают с предельными частотами кристаллов 20 [c.307]

Исследуя на опыте частоты остаточных лучей, мы получаем для них значения, очень близкие к тем значениям предельных частот, которые можно вычислить по Борну. Таким образом, экспериментальное исследование динамики кристалла чрезвычайно [c.308]

Новый тип ионизационного датчика был предложен Зега [288]. Этот вариант отличается от предыдущих тем, что для ионизации паров в нем используется электронная пушка малых размеров. Электронный луч сканирует по входному окну датчика, сквозь которое проходят пары испаряемого вещества, с частотой 750 Гц. Вследствие этого возникает переменный сигнал, амплитуда которого пропорциональна плотности пара остаточный же газ приводит к появлению постоянного сигнала. С помощью этого дат- [c.138]

Для вычисления характеристических температур 0 из констант упругости, из частоты остаточных лучей, из молекулярного объема и коэе и-циента расширения было предложено разными авторами довольно л ного (около 16) формул, более или менее удачно обоснованных. Однако теоретические значения характеристических температур, полученные по этим формулам, всегда расходятся с теми значениями, которые приходится брать для удовлетворительного согласования теории с опытом. Это отчасти объясняется, во-первых, вероятно, тем, что твердое тело является анизотропным и поэтому нужно было бы учитывать анизотропность тех физических констант, из которых желают вычислить характеристическую температуру но учет анизотропности дело сложное и к тому же вряд ли он может дать благоприятные результаты, поскольку в действительности всякое твердое тело, с которым мы оперируем в лаборатории, представляет собой конгломерат мельчайших зерен неправильной формы и различной величины. Во-вторых, существенно, что характеристическая температура может быть выражена через модуль упругости она пропорциональна корню квадратному из модуля упругости на удельный объем в степени 1/6, в связи с этим 9, строго говоря, является не константой, но слабой функцией температуры, отражающей температурное изменение модуля упругости. [c.154]

Дебая, Борна и Кармана, тепловое движение в твердом теле представляется как совокупность его упругих (звуковых) собственных колебаний. Величина теплоемкости определяется колебаниями наибольшей частоты, соответствующими колебаниям отдельных элементов кристалла. Весьма замечательно, что для целого ряда кристаллов, структура которых теперь изучена (NaGl, K l, GaFa), наибольшее число колебаний совпадает с частотой тех оптических остаточных лучей, которые наблюдал Рубенс. Это совпадение доказывает, что упруго связанные между собою элементы несут противоположные электрические заряды. Такое совпадение отсутствует в алмазе, где нет противоположно заряженных атомов. [c.126]

Собственные колебания и оптические спектры. Следующая задача, связанная с вычислением теплоемкости твердых тел, заключается в нахождении частоты V. Частота собственных колебаний ни в коем случае не является математической фикцией. Она действительно присуща атомам и их группам и проявляется в соответствующих спектральных линиях, лежащих в далекой инфракрасной области. В то время как обычно наблюдаемые линии в видимом и ультрафиолетовом спектре определяются переходами электронов внутри атома или молекулы и по-видимому большой роли для тепловой энергии не играют, рассматриваемые частоты колебаний атомных ядер как раз и являются причиной тепловой энергии твердых тел (т. 1, 239). Соответствующие лучи можно выделить многократным отражением, связанным с поглощением более коротковолных лучей (Рубенс и др.). Их называют остаточными лучами. [c.48]

Одно время полагали, что частота так называемых остаточных лучей (наблюдаемых з тех случаях, когда инфракрасные лучи обнаруживают фактически металлическое отражение от поверхностей кристаллических веществ) соответствует характеристической эйнштей- овской частоте данного вещества. И действительно, энтропии галоидных солей металлов, вычисленные по частотам остаточных лучей с помощью теории Борна и Кармана, хорошо совпали с величинами энтропий этих соединений, найдейЬыми путем калориметрических измерений. Однако надо полагать, что совпадение эйнштейновских частот с частотами остаточных лучей, как это имеет место в данном случае, является случайным, а не представляет общего правила- Метод вычисления по частотам остаточных лучей показан на следующем примере. [c.139]

Пример 5. Наблюдаемая частота остаточных лучей для Na l составляет 194 ел . Вычислить энтропию Na l (тв,) при 298,1°К и сравнить ее с калориметрически найденной величиной 5298.1=17,3 энтропийных единиц. [c.139]

Поскольку (0 =(0о и 0 = (т1о/т1со) (О о, для двухатомного ионного кристалла область полного отражения должна находиться между (О и(О , что и объясняет характер поглощения в реальных кристаллах. Селективное отражение вблизи дисперсионной частоты известно как явление остаточных лучей (Рез151гаЫеп) а дисперсионная частота называется частотой остаточных лучей. Область остаточных лучей для некоторых ионных кристаллов показана на рис. 8.4. [c.222]

Отличие от высокочастотных ферритов состоит в том, что эластичные магнитопроводы имеют высокую стабильность начальной магнитной проницаемости при изменении напряженности магнитного поля, частоты и температуры малые электрические потери и потери энергии на гистерезис обладают высоким качеством рабочих характеристик элементов памяти ЭВМ (импульсные режимы записи, считывания и стирания информации). Они имеют высокую прочность и идеальную гибкость, обеспечивают равномерную коллимацию рабочего магнитного потока и однородный магнитный поток рассеяния, хорошо формируются в образцы сложной конфигурации со сферической или искривленной поверхностью. В результате применения традиционного материала в комплексе кинескоп-отклоняющая система возникало нежелательное явление - остаточное несведение луча. Для устранения этого дефекта были использованы магнитные шунты из магнитомягких эластомеров, размещенных между горловиной кинескопа и отклоняющей системой. [c.451]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология