Естественный частотно-зависимый

Таким образом, использование идей релаксационной спектрометрии к анализу температурных и частотных зависимостей дипольно-сегментальной и дипольно-групповой релаксации приводит к естественному объяснению явления слияния этих релаксационных процессов при высоких температурах. Уравне- 248 [c.248]

В процессе физико-химических исследований было изучено много аспектов эффекта Фарадея [7—И]. Его открытие явилось важным доказательством электромагнитной природы света. С 1900 по 1920 г. основное внимание было направлено на изучение формы аномальной дисперсии MOB, так как различные приложения классической электронной теории приводили к разной частотной зависимости MOB. Вскоре после появления волновой механики анализ спектров высокого разрешения молекул простых газов был дополнен спектрами магнитного вращения (СМВ), в которых измерялась общая интенсивность света, пропущенного через скрещенные поляризаторы, между которыми помещен образец, находящийся внутри соленоида. В тот же период изучение температурной зависимости MOB кристаллических солей парамагнитных ионов при очень низких температурах позволило найти их магнитную восприимчивость, а из нее извлечь информацию о взаимодействии ионов с кристаллической решеткой [11]. Не так давно после успешных исследований естественной оптической активности и кругового дихроизма, в результате которых были получены ценные сведения о структуре ряда соединений [3—5], с целью получения той же информации вновь стали изучать MOB и МКД в полосах поглощения [12—33]. Значительный теоретический и практический интерес представляет также эффект Фарадея в ферритах [24], в полупроводниках [25, 26] и его применение для модуляции света [27—29]. [c.399]

Частотно-зависимый отбор. Естественный отбор, направление, и (или) интенсивность которого зависят от частоты генотипов или фенотипов, в популяции. [c.317]

Концепция эквивалентности релаксационного и частотно-зависимого поведения системы приводит в конце концов к естественной мысли, что для оценки пассивных электрических свойств системы можно использовать зондирующие волновые сигналы любой формы, и в хорошем приближении это верно. Поэтому в обзор включен раздел, дающий представление о современных методах анализа сигналов. [c.361]

В 1921—1923 гг. Танака [282, 283, 284, 285] произвёл кропотливое исследование спектров катодолюминесценции большого числа естественных и искусственных неорганических соединений. Каждый из 42 изученных активаторов, в зависимости от природы основного материала, давал характерный спектр излучения. В спектрах всегда обнаруживались серии налегающих друг на друга полос с определёнными частотными интервалами. Среднее из таких интервалов представляет собой плавную функцию атомного номера. Конечные выводы Танака не свободны от серьёзных возражений. Несколько позже эти выводы были подвергнуты тщательной проверке с почти отрицательными результатами [Фишер, 203, стр. 142—150]. Проведённая работа дала, однако, богатый экспериментальный материал по катодолюминесценции большого числа разнообразных соединений. [c.20]

Частотная зависимость емкости, которая вытекает из годографов типа изображенного на рис. 14, естественно, приводит к тому, что наклон прямой на графике Мотга—Шотгки также зависит от частоты (рис. 17) [125]. Вытекающие отсюда осложнения при расчете концентрации акцепторов мы подробнее рассмотрим в разделе 5.5. [c.36]

В отношении частотной зависимости деформации разбавленные студни второго типа приближаются к д тудням первого типа. Ранее в этой главе уже отмеча-.лось, что по мере уменьшения общей концентрации полимера в двухфазных студнях уменьшается и объем матричной фазы. Поперечные размеры пространственных элементов этой фазы становятся сопоставимыми с размерами макромолекул. Естественно, что и поведение -разбавленных студней обоих типов при воздействии энешних силовых полей должно сближаться. [c.124]

Экспериментальное обнаружение перечисленных релаксационных процессов, естественно, является возможным только при условии, что в них синхронно принимает участие большое число фрагментов, принадлежащих разным макромолекулам. Количественной мерой такой кооперативности релаксационного перехода может служить энергия (точнее энтальппя) активации А ,-, которую обычно определяют из графиков частотной зависимости температур соответствующих переходов (рис. П. 2). Наклоны полученных линейных зависимостей возрастают при переходе от низкотемпературного б-процесса к а-релаксации, что соответствует увеличению энергии активации от = 6,7 до А д = 335 кДж/моль. Таким образом, кооперативность перехода усиливается в направлении б->-а. Аналогичная тенденция наблюдается и для других гибкоцепных полимеров [50—58]. [c.53]

Вращение плоскости поляризации. Теперь попытаемся понять частотную зависимость направления вращения плоскости поляризации и величины вращательной способности холестерика. Типичная, наблюдаемая в холестерическом слое частотная зависимость вращения плоскости поляризации света приведена на рис. 2. Приведенная зависимость находит естественное объяснение, если, как мы делали выше для нематического слоя, разложить амплитуду световой волны на входной поверхности холестерика по так называемым собственным волнам, а потом с учетом различия фазовых скоростей собственных волн найти поле световой волны на выходной поверхности холестерика. Результат такой процедуры для холестерика будет совсем иным, чем для нематика. Во-первых, потому, что в случае нематика собственные волны являются линейно поляризованными, а для холестерика собствекнь е вслкь обладают круговы- [c.79]

ШС, спад после спинового эха можно преобразовать в спектр частотном представлении. Интенсивность сигналов в спектре, аюлученном с помощью спинового эха, будет уменьшаться с увеличением интервала х несмотря на то, что влияние неоднород- йости магнитного поля Яд в объеме образца устранено в описан- ном эксперименте все векторы намагниченности, относящиеся к ядрам в различных частях образца, уменьшаются в течение времени 2т вследствие естественных обменных процессов, обусловливающих поперечную релаксацию. Характеристическое время Т2 спада намагниченности может быть найдено из зависимости [c.329]

Из внешних магнитных полей наиболее сильным является естественное поле Земли, обусловленное электрическими токами в земной коре, Характеризуя интенсивность поля, будем обычно использовать модуль вектора магнитной индукции (при использовании других характеристик делаются соответствующие оговорки). Постоянная составляющая магнитного поля Земли, или геомагнитного поля, равна 50— 70 мкТл (в зависимости от географического положения), причем около 80 % этого значения определяется магнитным диполем, расположенном в центре земного шара. Пространственный градиент геомагнитного поля невелик - он составляет 10-20 пТл/м. Геомагнитное поле медленно изменяется во времени в результате планетарных взаимодействий и ионосферных процессов. Такие изменения наблюдаются в частотном диапазоне Ю" - 10 Гц и зависят от географического положения, сезона и времени суток. Спектральное среднеквадратичное значение этих флуктуаций быстро убывает с увеличением частоты, причем это [c.13]