Когерентный прием

Релаксационным методом или по форме линии излучения измеряется время релаксации разницы населенностей рабочих уровней и осциллирующей магнитной поляризации при столкновениях атомов водорода с исследуемыми молекулами в газовой фазе. Соответствующие константы скорости процессов изменения сверхтонкого состояния атома водорода при его взаимодействии с молекулой М и потери атомом когерентности при этом взаимодействии Л, связаны с характеристическими временами релаксации [c.303]

Теоретические спектр когерентности и фазовый спектр даются формулами (8 4 19) и (8 4 20) соответственно Квадрат теоретического спектра когерентности изображен на рис 9 6 вместе со средними сглаженными спектрами когерентности при = 4, 8 и 16 Видно, что ири = 4 и 8 имеется значительное смещение, причем пик смещен при 1 = 4 приблизительно на 0,1 гц, а при = 8 на 0,05 гц При = 16 наблюдается хорошее согласие между и а при Ь = 32 теоретический и сглаженный спектры уже почти неразличимы Следовательно, для этого процесса оценка спектра когерентности имела бы достаточно малое смещение при Ь = 16 [c.150]

Теоретический спектр когерентности построен на рис 9 12 вместе со средними сглаженными спектрами когерентности при = 16, 24 и 32 Видно, что эти средние сглаженные спектры заметно отличаются от теоретического даже при = 32 и что это отличие нельзя приписать недостаточной гладкости теоретического спектра Причина в том, что смещение появляется из-за большой задержки между входом и выходом, как было предсказано в разд 9 2 1 [c.155]

Наконец, для исключения всех сигналов, кроме сигналов, связанных с конкретным порядком р, можно применять циклирование фазы. В этом методе используются особенности поведения р-квантовой когерентности при вращениях вокруг оси г, которое позволяет выбрать конкретный путь переноса когерентности с помощью линейных комбинаций сигналов, полученных из экспериментов со сдвинутыми по фазе подготовительными и смешивающими пропагаторами [см. выражения (5.3.24) — (5.3.26) и разд. 6.3]. [c.325]

Из рис. 6.5.7 видно, что благодаря условию рш = Рп = -1 для пути и>< г><5 порядок когерентности сохраняется, тогда как для зеркального пути порядок меняется с рш = + 1 на Рг5 = - 1 (пересекающиеся стрелки). Этот вопрос необходимо тщательно продумать при конструировании фазовых циклов, предназначенных для выбора путей переноса когерентности. При получении пиков в чистой моде существенным в процессе фильтрации является отбор двух зеркальных путей с порядками в период эволюции, равными р VI р = -р (см. рис. 6.3.2). На практике этого можно добиться, если циклически менять фазу смешивающего пропагатора с шагом А<р = 2тг/М при уУ = 2р. Для случая традиционной (одноквантовой) корреляционной спектроскопии это сводится к простому чередованию фазы смешивающего импульса (<рт = О, х) и сложению сигналов [6.9]. [c.386]

Таким образом, если разницы во времени нет, то корреляция двух частей сигнала является полной (полная когерентность) при большой разнице во времени когерентность исчезает, а коэффициент корреляции уменьшается до нуля. Этот факт иллюстрируется в работе Робертса и Вильямса, посвященной исследованию ионизации турбулентного диффузионного водородного пламени с добавками 1% ацетилена методом электростатического зонда. Время, необходимое для уменьшения коэффициента корреляции в е раз, называется экспоненциальным временным масштабом и после преобразования в пространственные координаты, исходя из известного поля скоростей потока в пламени, представляет собой характерный масштаб макроскопических турбулентных пульсаций, или размер наименьших вихрей газового потока. Поскольку коэффициент корреляции — безразмерная величина, интеграл этой функции по времени является мерой макроскопической турбулентности в пламени. Если не принимать во внимание химические изменения в газе, то уменьшение коэффициента корреляции обусловлено исключительно [c.284]

Эксперимент, следовательно, состоит в измерении двух величин — константы скорости процесса изменения сверхтонкого состояния атома водорода при его взаимодействии с молекулой М и /са — константы скорости процесса потери атомом когерентности при этом взаимодействии. [c.25]

Константы скорости процессов изменения сверхтонкого состояния атома водорода при его взаимодействии с молекулой М — к — и потери атомом когерентности при этом взаимодействии — к , как ясно из изложенного выше, являются верхней оценкой для константы скорости химической реакции между партнерами, [c.27]

Рис. 1.3. Пример электромагнитной волны с временем когерентности, при-

Межфазные границы при этом могут быть полностью когерентными (при очень близком строении поверхностей контакта двух фаз), полностью некогерентными (при больших различиях в кристаллической структуре контактирующих плоскостей и, как следствие, при отсутствии корреляций в их взаимной ориентации), а также могут соответствовать промежуточным случаям (рис. 5.4). При росте исходно когерентного по [c.191]

Излагаются основные теоретические принципы работы фазово-когерентных систем связи, которые в настоящее время находят широкое применение в аппаратуре передачи информации, используемой для связи с искусственными спутниками Земли и космическими кораблями. В книге рассматриваются три группы вопросов, являющихся хотя и самостоятельными, но тесно связанными с общими положениями статистической теории связи. Излагается теория работы фазово-когерентных приемников связной аппаратуры, методы оптимизации когерентных демодуляторов, используемых в аппаратуре, работающей как на аналоговых, так и на цифровых (дискретных) принципах, а также осуществляется сравнительный анализ когерентных и некогерентных демодуляторов. Значительная часть книги посвящается вопросам обеспечения фазовой когерентности при наличии помех различного типа. [c.4]

I — когерентный прием (противоположные сигналы) 2 — когерентный прием (ортогональные сигналы) 3 — разностно когерентный прием (противоположные сигналы) 4 — некогерентный прием (ортогональные сигналы). [c.236]

Частично когерентный прием [c.243]

Вероятность ошибки для равновероятных сигналов одинаковой энергии, принимаемых когерентно при наличии белого нормального шума, зависит только от матрицы их скалярных произведений [p y]. В гл. 7 было показано, что при М — 2 вероятность ошибки возрастает монотонно при возрастании скалярного произведения. Это свойство можно обобщить, доказав, что [c.294]

Совокупность сигналов называется ортогональной, если Реи = Р и = О для всех I Ф /. Исследование качества некогерентного приема Ж-значных ортогональных равновероятных сигналов с одинаковой энергией выполняется точно так же, как и в случае двоичных ортогональных сигналов в 7.5, за исключением того, что там рассматривался частично когерентный прием. Однако выражения (7.56) — (7.63) можно применить в случае некогерентного приема, положив а = 0. (Можно было бы рассмотреть и частично когерентный прием, но получаемое для вероятности Рош выражение было бы значительно сложнее.) Затем, предполагая, что был передан сигнал V (О и обобщая формулы (7.61) и (7.62) для а = О, получаем, что отсчеты на выходах корреляторов Rj, / = 1,. . ., М, представляют независимые случайные величины с плотностями вероятностей [c.303]

Еслн мь1 проделаем то же самое для такого сильного ядра, как 41, то проблема чувствительности исчезает, но вместо нее возникают другие сложности [14]. Выбор задержки т в случае С прост для систем АХ ее оптимальное значение составляет l/4i (для сильносвязанных систем нужны несколько различающиеся значения, см. книгу [5]). Диапазон значений J для прямых углерод-углеродных констант относительно невелик (примерно 35-55 Гц). Для протонов, напротив, зависимость т от J оказывается более сложной нз-за того, что часто приходится иметь дело со сложными спиновыми системами, да н диапазон изменения констант спин-спинового взаимодействия оказывается шире (для сравнения, скажем, от 2 до 20 Гц). Другая проблема д.пя систем, содержащих более двух спинов, состоит в том, что двухквантовая когерентность при действии последнего импульса может перераспределяться по всем переходам в спиновой системе это усложняет интерпретацию каждой строки но Vi, соответствующей сигналам от пары связанных ядер. К счастью, этот недостаток может быть частично устранен в результате того, что последний импульс задается равным Зтг/4, а не л/2, что по аналогии с OSY-45 ограничивает большую часть перераспределения теми переходами, в которых участвующие ядра непосредственно формируют двухквантовую когерентность [14] (здесь термин непосредственно используется в прямом смысле, безотносительно связи между переходами). На рнс. 8.41 представлен протонный двумерный спектр INADEQUATE 2,3-дибромцропноиовой кислоты с завершающими импульсами л/2 и Зл/4. [c.336]

Два независимых процесса авторегрессии первого порядка (а, = —0,9). Первыми процессами, которые мы рассмотрим, явля-ляются два независимых процесса авторегрессии первого порядка с 1 = —0,9, = 100 Взаимную корреляционную функцию этих процессов мы оценивали в разд 82 1 Теоретический и средний сглаженный спектры когерентности этого двумерного процесса тождественно раины нулю, а теоретический фазовый спектр не определен Поэтому мы не будем сравнивать теоретический п средние сглаженные спектры Основная цель этого примера — сравнить теоретический спектр когерентности, который тождественно равен нулю, с выборочными оценками когерентности для реализаций двух рядов по 100 членов в каждой На рис 9 4 показаны сглаженные выборочные оценки спектра когерентности при I = 4, 8, 16 и 40 [c.147]

На рис. 9 16 показаны средние сглаженные спектры когерентности при 1 = 8, 16 и 32 для примера с щумом, пропущенным через линейную систему с применением выравнивания Параметр выравнивания 5 = 10 был найден по пику взаимной корреляционной функции на рис. 9 13 На рис 9 12 соответствующие сглаженные спектры приведены до выравнивания Сравнение рис 9 16 и 9 12 показывает, что выравнивание приводит к существенному уменьщению смещения, т. е к уменьшению степени искажения. [c.162]

В альтернативном подходе используется продолжительный смещивающий период длительностыо тщ с соответствующим средним смешивающим гамильтонианом Чтобы получить перенос когерентности, этот гамильтониан должен быть приспособлен для смешивания различных когерентностей. При соответствующем выборе можно перенести все компоненты, в том числе как синфазную когерентность, так и продольную поляризацию. [c.527]

Применение двухквантовой спектроскопии для идентификации связанной пары спинов С известно под акронимом INADEQUATE (эксперимент с переносом двухквантовой когерентности при естественном изотопном содержании) [8.54—8.64]. Импульсная последовательность, которая при этом обычно используется, показана на рис. 8.4.2, а. Фазовый цикл, необходимый для устранения нежелательной одноквантовой когерентности, может быть получен из путей переноса когерентности, показанных на рис. 8.4.1, г, с применением правил, установленных в разд. 6.3, которые приводят к минимальному четырехщаговому циклу. Для улучшения подавления фазовый цикл может быть расширен до 16, 32 или 128 щагов [8.61]. Чтобы уменьшить спектральную ширину по оси wi, можно сохранить лишь путь / = 0-> +2-> -1 для этого используют либо г-импульсы [8.58], применяя смешивающий импульс с /3 = 135°, который воздействует лишь на сигналы, представленные на рис. 8.4.3 небольшими квадратами [8.60], либо более точно фазовый цикл с N> А шагами [8.65]. Однако оказывается, что более предпочтительно оставлять оба зеркально отраженных пути на рис. 8.4.1, г с /3 = ir/2 и применять пропорциональные времени фазовые инкременты для разделения пиков с р = 2, как показано на рис. 6.6.4. Так как двухквантовые сигналы двухспиновых систем лежат внутри узкой полосы вдоль диагонали (рис. 8.4.9), то применяя коррекцию отражений или реги- [c.537]

Здесь схематично изображены точечные передающий Т и приемные Ку преобразователи, установленные на поверхность бетона, УЗ-импульс, излученный преобразователем Т, распространяется в объеме и, отражаясь различными путями от структурных неоднородностей к, принимается преобразователями / 2, Лз разнесенными на расстояние Ах. Очевидно, что оба принимаемых сигнала будут идентичны и когерентны при Ах = 0. При увеличении Ах они будут декоррелироваться за счет изменения пути прохождения УЗ-волн для случая однократного рассеяния - пути 1 - 2 и 1 - 3, а для случая многократного - пути 4-5-6и4 5-7, сумма которых и образует структурный шум. В пределе, при Ах более определенной величины, принимаемые сигналы должны полностью декоррелироваться. График статистически усредненной зависимости коэффициента взаимной корреляции двух принимаемых реализаций как функция величины Ах представляет собой плавную кривую, убывающую от 1 до 0. Значение Ах, при котором коэффициент взаимной корреляции падает до величины 0,25, соответствует радиусу корреляции структурной помехи. [c.639]

Поставленный вопрос впервые был решен в работах Ленца и Вейскопфа. Сохранив представление о решающей роли сильных столкновений и считая так же, как и в лорентцовской теории, столкновения мгновенными, Ленц и Вейскопф указали конкретный механизм нарушения когерентности. При пролете возмущающей частицы частота атомного осциллятора смещается. Хотя сами интервалы времени, в течение которых х=т О, крайне малы, фаза осциллятора в результате столкновения приобретает дополнительное приращение. Если этот дополнительный сдвиг фазы т] достаточно велик, т. е. превосходит некоторое значение т] , то когерентность колебаний нарушается. Таким образом, столкновениями надо считать пролеты, при которых г] г]о. Исходя из (36.5), нетрудно найти сдвиг фазы т] для пролета на прицельном расстоянии Q [c.465]

Предельная вероятность ошибки при М ->- оо совпадает с предельной вероятностью для когерентного приема оптимальных сигналов. Из (8.69) видно, что когерентный прием трансортогональных сигналов не лучше когерентного приема ортогональных сигналов, для которых предельная вероятность ошибки определяется формулой (8.16). Для некогерентного приема ортогональных сигналов получаем из [c.305]

Рис. 9.4. Отношение сигнал1шум на выходе при кодированной импульсно-кодовой модуляции без запаздывания когерентный прием).

Справочник химика 21

Химия и химическая технология