Россби

В стратосфере имеют место довольно интенсивные зональные ветры. В зимнем полушарии движение воздушных масс носит волнообразный характер. Крупномасштабные планетарные движения воздуха, называемые волнами Россби, переносят озон в направлении полюсов. [c.227]

Число Россби а определяют следующим образом [c.191]

I. Тепловое возбуждение (число Россби а=А7/7о) [c.194]

II. Механическое возбуждение (число Россби а = Л2/2) [c.194]

Поле плотности осевого потока рУг и функцию тока г15( , т]) для каждого способа возбуждения циркуляции получают из гидродинамического анализа. Затем вычисляются функции / (л) и /2(4), определенные выражением (4.86), после чего рассчитывают коэффициент разделения q и разделительную мощность 6(7. На рис. 4.16 представлен график зависимости и 6(7 от числа Россби. Число Россби представляет собой одно из следующих чисел 6Q/Q, АГ/Го, ЬТв/Та или бГу/Го соответственно для возбуждения циркуляции по 1, 2, 3 или 4-му типу. Следует отметить низкую эффективность бокового теплового возбуждения по сравнению с другими способами возбуждения циркуляции. [c.218]

Лапласа Ьр = - Экмана Е = ц2 а Россби [c.126]

Следует иметь в виду, что критерии и Ер связаны с критерием Рейнольдса (Ке = LpW ), а критерий Россби — с критериями Экмана и Рейнольдса (Ко = Е е). [c.126]

Величины 8 и в зарубежной литературе носят названия чи-сел Россби и Экмана. Следует отметить, что число Россби е=ург , где Fг — модифицированное число Фруда гг=У 1а Ь . [c.65]

Число Экмана характеризует относительную роль сил вязкости по сравнению с силой Кориолиса, а число Россби — значение описывающего ускорение нелинейного конвективного члена по сравнению с членом, описывающим влияние силы Кориолиса. [c.65]

Критерии Гольдина Лит] непосредственно связаны с критериями Фруда или Россби и Рейнольдса или Экмана. Нетрудно видеть, что [c.69]

Поскольку структура пограничного слоя при критическом режиме зависит от локального поля скоростей внешнего потока, устойчивость характеризуется числами Рейнольдса и Россби, вычисленными с учетом локально измеренных величин [c.74]

Неустойчивость типа А характеризуется соотношением между числами Рейнольдса и Россби. Поток устойчив, если Ке<Кекр, причем [c.77]

Основным фактором, характеризующим влияние центробежного поля на режим течения, является параметр вращения i o, который представляет собой отношение кориолисовых и инерционных сил и равен обратной величине числа Россби, т. е. / о = (й/г/иср. В приведенных примерах показано наличие турбулентности при о = 0, т. е. при отсутствии вращения и постепенная ламинаризация течения по мере возрастания параметра вращения Я о до 0,13. Критическое значение 7 о, при котором в потоке начинают появляться участки ламинарного движения, зависит от числа Рейнольдса. На основании результатов экспериментально-теоретических исследований Джонстон пришел к выводу, что течение с развитой турбулентностью не может существовать при больших параметрах вращения / о, Даже когда [c.34]

Химия атмосферы возникла во второй половине XIX века в связи с исследованиями веществ, содержащихся в осадках в небольших количествах, а также твердых примесей, некоторое время ограничивалась в основном изучением эманаций и озона и по-настоящему шагнула вперед лишь недавно — в связи с открытием и наблюдением радиоактивных и неактивных изотопов и большими выбросами этих веществ в атмосферу. Это открыло новые способы изучения кругооборота атмосферных компонент и общей циркуляции атмосферы. Россби был одним из первых, кто разглядел потенциальные возможности нового направления, которое в значительной степени обязано своим развитием его инициативе и энтузиазму. [c.9]

Решения для изначально покоящегося океана были получены в [144] для случая с заданной в виде дельта-функции от и в [234] для урагана, имеющего реалистичные горизонтальные очертания. Общее решение представляет собой сумму частного решения и бегущих свободных волн, т. е. совпадает с решением задачи Россби о приспособлении из гл. 7. Его составляющая, [c.42]

Приведенные выше решения позволяют предположить, каковы будут характеристики бароклинной реакции океана на прохождение урагана через океан. Скорость распространения этой реакции обычно много больше (скажем, в три раза) скорости первой бароклинной моды (для которой с имеет порядок 2 м/с), так что позади шторма можно ожидать образования следа в виде цепочки волн. Масштаб урагана обычно больше радиуса Россби, но отношение [c.46]

Этот апвеллинг можно рассчитать, используя методы, которые были применены в гл. 7 для расчета реакции на больших интервалах времени в задаче Россби о приспособлении. Сейчас задача состоит в определении решения для больших т. е. для больших отрицательных значений в соотношении (9.11.1). Для таких значений (9.10.13) показывает, что [c.48]

Противоположный предел, когда масштаб волны велик по сравнению с радиусом Россби, соответствует следующей приближенной записи уравнения (9.12.3) [c.52]

В которой а обозначает радиус Россби первой бароклинной моды. Таким образом, если масштаб мал по сравнению с бароклинным радиусом Россби, то время спин-дауна составляет одну вторую от соответствующего времени для баротропной моды. С другой стороны, при больших масштабах время спин-дауна сильно возрастает. [c.55]

Оно показано на рис. 9.11. В тех местах, где происходит испарение, поверхность океана из-за изъятия воды должна понижаться. За счет процесса приспособления этот эффект распространяется по горизонтали на расстояние порядка радиуса Россби. Падение уровня происходит с постоянной скоростью. В результате, как показывает (9.14.2), возникает геострофическое зональное течение (с низким давлением, расположенным в северном полушарии слева), и, кроме того, меридиональное течение, которое в соответствии с (9.14.1) и (9.14.2) характеризуется формулой [c.60]

Рис. 9.11. Решения упрощенной задачи Хафа, характеризующие влияние испарения в однородном по плотности океане. На диаграмме показан результат неизменного по горизонтали испарения с пояса океана шириной (а) 1/5, (б) 1, и (в) 2 радиуса Россби при постоянной суммарной интенсивности испарения. Верхняя часть каждого из рисунков демонстрирует величину испарения (с обратным знаком), в то время как нижняя часть воспроизводит скорость изменения отклонений поверхности, которая одновременно дает представление об отклонении поверхности моря в заданный момент времени. Имеется также перпендикулярное рисунку течение, которое находится в геострофическом равновесии с наклоном поверхности и растет пропорционально времени. Скорость изаллобарического течения показана стрелками различной длины. Она со временем не меняется.

Рассмотрим три типа возбуждения. Численные расчеты выполнены по программе Лахарга. Результаты, представленные на рис. 4.8, относятся к возбуждению циркуляции отборником, который моделируется диском того же радиуса, что и ротор, вращающимся с угловой скоростью О — 60, несколько меньшей скорости ротора й. Изображены графики относительной плотности тока рУг/ри- аа, где а — число Россби ДО/Й, в зависимости от растянутой радиальной координаты =А (1—г /а ) для различных сечений по высоте ротора. Использование растянутой радиальной координаты 5 позволяет показать слой Стюартсона вблизи стенки в более крупном масштабе. Отметим, что 5=0 соответст- [c.203]

В формуле (4.95) г15ь 2, 11зз, 1154 — функции тока, соответственно относящиеся к механическому возбуждению, боковому тепловому возбуждению, возбуждению нагревом нижней крышки и возбуждением верхней крышки. Каждая из этих функций тока вычисляется при соответствующем числе Россби, равном 1%. Отметим, что функциональная зависимость ф] от радиуса вращающегося диска Го весьма слохчна чтобы исследовать ее, следует вычислить г , для ряда дискретных значений г о на отрезке [О, а]. [c.218]

Шаг 1. Определяем величину 6(7 для двух значений го, Р у), причем каждая из четырех основных функций тока г151( , 11), 11 г( , л), Фг( , л) и г 54( , г ) вычусляется с соответствующим числом Россби, равным 1%. Эти вычисления можно выполнить аналитически, с помощью соответствующего метода асимптотических разложений или численно с помощью ЭВМ. [c.219]

Если газ вводится через сопла, тангенциально расположенные на расстоянии 0,5 1 от оси трубы, то М = — 0,5С1ИУ1Л1 Е = с Т 0. Тогда т = 0,Ъ к к— )хш 1а — величина, пропорциональная числу Маха М= Ш)х1а п = = 2 n)Qj2Ъw Q2nT> G — величина, пропорциональная числу Россби о = ьУ1,/йУа- Число Россби, применяемое в [c.20]

Ютек и др. [304—307], Коул и Вайнгард [308], Хэрл [309, 310], а также Хэрл и др. [311] исследовали потоки жидкости в длинных горизонтальных сосудах (лодочках) при выращивании кристаллов из расплава. Такие потоки, возникающие без перемешивания или иного вносимого извне перемещения, называются естественной, или тепловой, конвекцией и обусловлены различием плотностей и действием сил тяготения. Известны теоретические исследования родственных задач, в том числе задач о конвективном переносе тепла от нагретой вертикальной пластины [284], о переносе тепла между двумя близко расположенными вертикальными пластинами [312] и о переносе тепла между двумя подогреваемыми снизу горизонтальными пластинами [213] (классическая задача Рэлея — Бенара). Однако частный случай тепло- и массопереноса в длинном горизонтальном сосуде, температура жидкости на концах которого различна, по-видимому, теоретически не исследован. Некоторое представление о распределении потоков в таком сосуде при естественной конвекции дает модельный опыт, поставленный Россби [313]. В этом опыте прозрачный сосуд с прозрачной жидкостью помещали на горизонтальном алюминиевом бруске, который служил основанием контейнера. Вдоль этого бруска создавали градиент температуры. Распределение потоков было видно по движению взвешенных частиц алюминия. По дну контейнера шел поток от холодного конца к более теплому, затем у нагретого конца он поднимался, шел по поверхности от горячего конца к холодному и там опускался кроме того, по всей длине контейнера существовали потоки, опускающиеся от поверхности вниз. Слой жидкости на дне был холоднее, чем у поверхности контейнера. На фиг. 44 [306] схематически представлены такие же потоки, которые наблюдались визуально в горизонтальной лодочке с прозрачным расплавом хлористого натрия при скорости потоков около 2,5 см/с. Наряду с ними видны и ячейки с восходящими и нисходящими потоками. При продольных градиентах температуры около 30°С/см наблюдаемые потоки были по большей части [c.522]

Зависимость наибольшей амплитуды йолн от скорости ветра над поверхностью воды дается по данным Россби и Монтгомери [22] эмпирической формулой [c.665]

На основании изложенного люжно сделать вывод, что критерии Фруда или Россби и Рейнольдса, или Россби или Экмана являются наиболее общими критериями внутрироторных потоков, характеризующими вместе с геометрическим симплексом Ь и углом а кинематическое и динамическое подобие потоков. [c.69]

Приведенные безразмерные уравнения внутрироторных потоков имеют особенности по сравнению с потоками в поле сил тяжести. Получить эти уравнения из уравнений для гравитационных потоков нельзя путем замены ускорения поля сил тяжести ускорением поля центробежных сил в уравнения для внутрироторных потоков входят члены, характеризующие влияние кориолисовых сил и содержащие критерий Фруда или Россби. [c.69]

Неустойчивость типа В слабо зависит от числа Россби и возникает при значениях Ке>Кенр, которое определяется из уравнения [c.77]

До сих пор мы рассматривали только средние условия. В интересном исследовании Россби и Эгнер [62] показали, что в Скандинавии отношение b/Na+ в осадках зависит от общей циркуляции. При адвекции воздушных масс из Атлантики это отношение примерно равно 1,2 на юго-западном побережье Швеции и падает до 0,25 в северном направлении. Адвекция арктического воздуха понижает эти значения на 0,0—0,3 по всей Швеции, но, когда воздух приходит с юга, данное отношение достигает величины больше 3 для большей части юга Швеции. Россби и Эгнер объясняют эти значительные различия выходом хлора из частичек морской соли и предположением, что время пребывания НС1 в атмосфере больше, чем время пребывания аэрозолей. Однако эти цифры так же хорошо могут быть объяснены, если допустить несколько большее содержание почвенной пыли в арктическом воздухе и индустриальное загрязнение хлором из Центральной Европы во время адвекции воздуха с юга. Эта точка зрения подтверждается результатами, полученными с сети США, которые показывают, что значения больше 1,8 наблюдаются редко и только вблизи промышленных районов и что на рис. 75 не отмечается вторичного увеличения отношения h/Na+ дальше в глубь материка, обусловленного удалением НС1. [c.383]

Рис. 9.7. Отклик океана на движущийся двумерный шторм. Напряжение ветра Ys перпендикулярно траектории шторма и меняется с расстоянием вдоль его пути, как показано на рис. (б). По вертикальной оси отложена переменная У /Уо, где Уо —максимальная величина напряжения. Расстояния по оси I измеряются в радиусах Россби elf, где с — скорость длинных гравитационных волн при отсутствии вращения, а f — параметр Кориолиса. Шторм смещается вправо (на рисунке) со скоростью U, а рис. (а) — (в) показывает реакцию при различных значениях U (а) U = (0,5) с, (б) U = с, (в) U— = (1,5) /2с. Единица измерения ц равна Yol fgH ), где р —плотность, g — ускорение свободного падения, а — определенная в тексте эквивалентная глубина для вынуждающей силы. Отклик стационарен и движется вместе со штормом. В случае (а) уравнение получается эллиптическим, и отклик сосредоточен в окрестности шторма, в случае (в) уравнение гиперболично и за штормом возникает волновой шлейф. Случай (б) пограничный, в котором отклик имеет ту же форму, что и вынуждающая сила. (г). Изменение амплитуды (единицы измерения прежние) волнового шлейфа в зависимости от скорости перемещения шторма. Также показаны соответствующие значения отношения волнового числа k вынуждающей силы к волновому числу свободных волн кр (и, следовательно, волнового шлейфа).

Интересен частный случай, когда пояс испарения имеет полуширину Ь, малую по сравнению с радиусом Россби а. Если обозначить через 1 = 2ЕоЬ скорость испарения с единицы длины пояса, то в пределе при 1/а О уравнение (9.14.4) приобретает вид [c.60]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология