Излучательная способность полная

Рис. 2. Записимость излучательной способности от длины полны для разных материалов

Закономерную связь между рассматриваемыми показателями можно объяснить тем, что все они отражают одно и то же свойство топлива-—склонность к образованию углеродистых продуктов в процессе горения, которая обусловлена углеводородным составом топлива (не столько групповым, сколько индивидуальным). К соотношению углеводородов в топливе наиболее чувствительны показатели, определяемые по излучательной способности пламени испытуемого топлива, — люминометрическое число и индекс черноты пламени. С известным приближением эту взаимосвязь можно выразить аналитически. Однако для более полного обоснования такой зависимости необходимы дополнительные целевые исследования. [c.74]

В последних трех уравнениях индекс 1 относится к нагревателю, 2 —к нагреваемому изделию, 3 —к стенке печи i2, С1з,Сз2 —приведенные излучательные способности, Вт/(м2.К ) Fi2, fia, 32 — взаимные поверхности облучения, м2, — чисто геометрические параметры, определяемые в зависимости ОТ размеров и формы тел, участвующих в теплообмене, и их взаимным расположением в пространстве. Они могут быть выражены через угловые коэффициенты излучения Fu = = ф12 г, Flз = Фlз Fl -Рз2==фз2 з, где ф12,ф1з и Фз2 —усредненные угловые коэффициенты излучения, численно показывающие, какая доля из полного излучения одного тела попадает на другое. [c.71]

Основное назначение факела — создание оптимального теплообмена в топках печей и котлов. Для выполнения этой важнейшей задачи факел должен иметь следующие свойства достаточную температуру, интенсивную излучательную способность, устойчивость горения, форму и длину, соответствущие технологическим требованиям и обеспечивающие полное и экономичное сгорание топлива в имеющемся объеме топки при благоприятных условиях теплоотдачи нагреваемым предметам. [c.46]

Из этого уравнения видно, какие величины являются функциями температуры поверхности. Излучательная способность SJ зависит к тому же от природы поверхности. Полная поглощательная способность поверхности — это отношение поглощенного излучения АН к падающему Н. Последнее можно выразить так [c.458]

При определении поглощательных способностей по полным излучательным способностям для тазов имеют место такие же трудности, как и для твердых веществ. [c.473]

Полное количество энергии, излучаемое в единицу времени единицей поверхности тела, называют излучательной способностью Е данного тела [c.272]

Таблица П.9. Теплота парообразования жидкостей при атмосферном давлении 202 Таблица П. 10. Полная нормальная излучательная способность

Полная излучательная способность веществ 8(7") в направлении, перпендикулярном к излучающей поверхности [3, 6, 13, 28] [c.107]

Излучательные способности металлических проводников оказываются весьма низкими и пропорциональными абсолютной температуре при этом коэффициент пропорциональности для различных металлов изменяется как квадратный корень из их удельного электрического сопротивления при стандартной температуре. Однако сравнение различных металлов по этому признаку возможно лишь при условии полного отсутствия следов окисления или повреждения полированной поверхности. Излучательная способность плохо отполированной поверхности может в несколько раз превышать теоретическую величину. [c.228]

Излучение других газов. Измерения полного излучения окиси углерода были произведены Ульрихом , который обнаружил, что излучательная способность газа максимальна при температуре около 870° С. При pL— =0,61 ат-м излучательная способность этого газа примерно вдвое меньше, чем для двуокиси углерода при всех температурах от 315 до 1370° С, а при pL= =0,003 ат-м она составляет от 40 до 90% излучательной способности СОг в зависимости от температуры в интервале от 315 до 1370° С. [c.243]

Е —полная излучательная способность факела Г —истинная температура. °К — интенсивность поглощения. [c.244]

Полная излучательная способность (интегральный коэффициент излучения) олова ет 0,043 (при 300 К) и 0,05 (при 375 К). [c.229]

При температуре плавления и длине волны 0,65 мкм твердая платина имеет 8 7-= 0,33, а жидкая 0,38. Если Х=0,66 мкм, то при 1000 К Е ,т =0,29, а при 2000 К 0,31, Полная излучательная способность платины (интегральный коэффициент излучения ег) в зависимости от температуры [c.522]

Величина е, определяемая (1.28), называется (полной полусферической) излучательной способностью. Спектральный аналог выражения (1.28) уже приводился в виде формулы (1.7), которая определяет полусферическую спектральную излучательную способность [c.23]

Аналогично полная (полусферическая) излучательная способность е, применяемая при технических расчетах передачи тепла излучением, равна [c.26]

Используя подходящие литературные источники, начертить графики характерных полных (полусферических или нормальных) излучательных способностей в зависимости от температуры для блестящей, тусклой и лакированной меди. [c.27]

Из выражения (11.13) видно, что полная излучательная способность е достигает предельного значения, соответствующего сумме предельных излучательных способностей для основной полосы е р и первого обертона Во- Коэффициенты е р и во для СО были вычислены с помощью значений [c.232]

Определим сначала из выражения (11.82). Затем оценим вклады в перенос теплового излучения, возникающие при переходах п== >п ==2, и=2- >п = 3, и=0-ч 7г =2, и, наконец, определим полную излучательную способность е из соотношения (11.101). [c.272]

Фиг. 11.46. Зависимость полных излучательных способностей от температуры для НС1 при Х = 1 см-атм. (Обозначения см. на фиг. 11.42.)

Фиг. 11.47. Зависимость полных излучательных способностей от температуры для HG1 при Х = Ъ см-атм. (Обозначения см. па фиг. 11.42.)

Фиг. 11.49. Зависимость полных излучательных способностей от

Рис. 1. Излучательная способность смсси углекислого газа и водяного пара при Pli 0 P 02 полном давлении 0,1 МПа 1б1

Для многих технических целей поверхности с большой точностью могут рассматриваться как серые. Но свойства многих поверхностей отклоняются от описанных выше для различных длин волн вследствие резонансных эффектов, которые аналогичны явлениям, связанным с полосами излучения в газе. Кроме того, излучательная способность меняется в зависимости от направления излучения. По. этой причине приходится иногда определять интегральную излучательную способность (все направления, все длины волн), нормальную полную излучательную способность (все длины волн, но только нормальное к поверхности направление) и монохроматическую, или спектральную, иа-лучательную способность (ej, для данной длины волны). На рис. 2 представлены типичные зависимости излучательной способности от длины волны. Взаимодействие между тепловыми колебаниями и фотонами не зависит от направления переноса энергии, т. е. любой процесс, приводящий к излучениЕо электромагнитной волны, может протекать и в противоположном направлении, приводя к поглощению точно такой же волны. По этой причине все излучение, падающее на абсолютно черное тело, будет им поглощаться. Реальные поверхности, однако, поглощают лишь часть падающего на них излучения, отражая остальное, причем отношение поглощенной энергии к полной падающей энергии Е( определяется как поглощательная способность a- EJEf [c.193]

Полная тепловая нагрузка и рабочая тем[гература радиатора задаются средний тепловой поток и требуемую поверхность охлаждения можно рассчитать, задаваясь значениями излучательной способности поверхности и эффективностью оребрения, а также эффективностью отражателя. Зная величину [c.264]

Эту величину можно вычислить, если будут известньь монохроматическая поглощательная способность и температура Гг. Для нечерного излучения величины могут значительно отличаться друг от друга. Из сравнения уравнений (13-19) и (13-20) видно, что закон Кирхгофа [см. уравнение (13-4)] неверен для полных поглощательной и излучательной способностей поверхности. Только в том случае, когда падающее излучение испускается черным телом и когда его температура равна температуре поглощающей поверхности, уравнение (13-19) становится идентичным уравнениям (13-20) и (13-21). Интегралы в вышеуказанных уравнениях обычно определяются численно или графически. Для получения поглощательной способности падающего излучения черного тела, например, надо каждую ординату кривой 1а рис. 13-5, взятой для данной температуры, умножить на соответствующую поглощательную способность (полученную, например, из рис. 13-9). Площадь, ограниченную получившейся кривой, необходимо затем разделить на площадь, ограниченную соответствующей кривой графика (рис. 13-5). Определенные таким образом В. Зибером значения поглощательной и отражательной способностей различных материалов представлены графически на рис. 13-10. Эти кривые наглядно показывают различие в поведении проводников (представленных алюминием) и непроводников. Поглощательная способность непроводников падает с повышением температуры для проводников картина обратная. Технические излучатели обладают температурой 280—2 780° К. При таком лучеиспускании поглощательная способность непроводников намного превышает поглощательную способность проводников. Солнце обладает температурой 5 500° К. При такой температуре непроводники с белой поверхностью поглощают меньше лучистой энергии, чем металлические поверхности. Лишь немногие металлы, например серебро, обладают [c.459]

Формулы (13-22) — (13-25) могут быть использованы для подсчета полных поглощателвньгх способностей по табличным значениям излучательных способностей. [c.461]

Следует заметить, что при т - ТатЬ происходит полная компенсация излучательной способности твердых тел. На практике близкая ситуация имеет место, например, при термографировании ограждающих конструкций строительных сооружений, температура которых близка к температуре окружающей среды при этом согласно (6.30) температурные отсчеты слабо зависят от излучательных свойств материалов. [c.193]

Это обобщение, заключающееся в том, что в условиях термического равновесия отношение полного излучения поверхности к ее поглощательной способности одинаково для всех тел, известно под названием закона Кирхгофа. Так как поглощательная способность А не может превышать единицы, то закон Кирхгофа определяет верхний предел для величины обозначаемый Ш,,. Поверхность, обладающая максимальной излучательной способностью, называется идеальным излучателем. Тгло с такой поверхностью должно иметь поглощательную способность, равную единице, и, следовательно, отражательную способность, равную нулю. Такое тело называют абсолютно черным. Отношение энергии полного излучения данной поверхности к энергии полного излучения абсолютно черного тела называется степенью черноты поверхности в. Возможна, фугая формулировка закона Кирхгофа в условиях тер.мического равновесия степень черноты поверхности равна ее поглощательной способности. [c.228]

Необходимо отметить, что величина излучательной способности самих отражающих поверхностей, входящих в систему, не играет роли (т. е. поддерживается ли термическое равновесие отражающей поверхностн за счет полного поглощения и излучения или путем полного отражения без излучения, это никакого значения не имеет). [c.236]

Измерения полного излучения аммиака были проведены Портом который пришел к заключению, что излучательная способность NHj весьма значительна по сравнению с СОг и водяным паром и непрерывно уменьшается с увеличением температуры (начиная от комнатной). Излучательная способность аммиака, соответствующая pL=Q,63 ат-м, изменяется от значения ее, равного излучательной способности водяного пара, до удвоенного значения последней при p =0,003ar ai излучательная способность NHj а 1,5—4 раза превышает соответствующую величину для водяного пара в интервале от комнатной температуры до 1100° С. [c.243]

Опытные данные о светящемся пламени в промышленных топках показывают, что энергия излучения от сажи часто бывает больше, чем от несветящихся газов. Лент делал пламя доменных газов практически черным, добавляя для образования сажи бензин. Хеслам и Байер 2 обнаружили, что светящееся ацетиленовое пламя излучает примерно в 4 раза больше тепла, чем несветящееся, хотя размеры исследованного ими пламени не позволили достигнуть полной черноты. Шерман произвел измерения излучательной способности светящегося газового пламени в экспериментальной топке. [c.245]

Поэтому усилия теплотехников при использовании природного газа в плавильных печах часто прилагаются к способам повышения светимости факела. Применение вдувания кислорода в факел несколько смягчает эту проблему, но не усфаняет ее полностью. Массированное применение кислорода для продувки сталеплавильных ванн из-за увеличения выноса пыли привело к увеличению размеров ячеек регенераторов (до 300 мм) или к их полной ликвидации (двухванные печи) и снижению температуры подофева воздуха, подаваемого на горение, что сказывается на температуре факела. Поэтому проблема повышения излучательной способности факела даже при комбинированном применении кислорода (в факел и в ванну) не полностью теряет свою осфоту. [c.493]

Согласно (1.30), (полный) коэффициент поглощения а печерной поверхности для черного излучения при определенной температуре должен быть равен излучательной способности е (полной) нечерного тела при той же температуре. Аналогичные соображения показывают, что соотношение [c.23]

Рассмотрим бесконечно узкую систему изотермических излучателей при давлении р, равномерно распределенных по всей области длиной Ь. Оптическая плотность области бесконечно малой длины (1х есть с1Х =рйх оптическая плотность области длиной Ь есть Х=рЬ. На фиг. 1.1 приведен схематический чертеж, где абсцисса имеет размерность оптической плотности. Получим выражение для полной спектральной светимости принимаемой внешней поверхностью, которая окружает изотермически распределенные излучатели, находящиеся в столбе длиной Ь. Полная плотность падающего лучистого потока (в эрг1см -сек) на внешнюю поверхность, очевидно, равна ( й/2я), где й/2л — доля суммарного телесного угла, в котором окружающая поверхность видит распределенные излучатели, если 0 — телесный угол, опирающийся на поверхность, которая окружает излучающий столб. Легко видеть, что спектральная плотность падающего потока (в дрг см - сек) числеппо равна для приемника, помещенного в центре полусферы радиусом Ь, которая заполнена равномерно распределенными излучателями при давлении р. По этой причине (-Йщ/Ла) = 6(0 обычно называется полусферической спектральной излучательной способностью. При отсутствии полусферической геометрии удобно заменить Ь на эффективный нучок подходящей длины. Геометрические задачи подобного типа, встречающиеся в работах по излучению газа, когда рассматриваются проблемы переноса энергии излучения,, детально описаны в гл. 13, 18 и 19. [c.25]

Из соотношения между спектральной излучательной способностью и электрической проводимостью определить температурную зависимость спектральных и полных светимостей металлов, подчиняющихся закону Друдэ [см. Foote, J. Wash. A ., 5, 1 (1915)]. [c.27]

Здесь7 °((й, Т)йа—интенсивность излучения, испущенного черным телом при температуре Т в интервале волновых чисел мелчду ш и со+( сй на 1 см поверхности в 1 сек внутри телесного угла 2я стер, а А(о 1 и Асй .[ 2 представляют соответственно величины эффективной ширины полос для осиовиой полосы и первого обертона. Величины / °(со, Т) могут быть легко вычислены из уравнения Планка (гл. 1). Излучательная способность, определяемая как обычно, равна отношению интенсивности испущенного излучения к полной иптенсивности излучения, испущепного черным телом, находящимся при той же температуре, что и излучатель в процессе исследования. Так как последняя величина есть [c.227]

Так как цель настоящих исследований — теоретический.расчет излучательных способностей на основании спектроскопических данных, против использования соотношения (11.66) могут быть выдвинуты следующие возражения а) абсолютную погрешность, возникающую при его нримепении, нельзя оценить, не выполнив точных численных расчетов б) выражение (11.67) является соотношением эмпирическим, откуда следует, что зависимость "р от температуры и полного давления не может быть предсказана точно. Тем не менее, учитывая, что Эльзассером [20] было получено интегральное представление для случая частичного перекрывания между равноотстоящими и равноинтенсивными вращательными линиями, в некото- [c.259]

Д. Полная излучательная способность е. Соответствующие приближенные выражения для полной излуча 1бльной способности е, применяемые при технических расчетах, можно получить, используя результаты, приведенные выше. Например, для СО при умеренных оптических плотностях и в интервале температур 300—1500° К величины и можно считать большими, поэтому 801 описывается соотноше- [c.270]

Полная излучательная способность в в зависимости от температуры для НС1 при оптических плотностях 1, 5, 20, 50 и 100 см-атл1 наряду с соответствующими значениями предельной излучательной способности представлена на фиг. 11.46—11.50. [c.275]

В заключение еще раз отметим, что с помоп1 ью очень простого метода, описанного в разд. 11.3, можно получить впо.пне удовлетворительное полуколичественное представление для излучательной способности даже при относительно низких давлениях. Соответствующие предельные излучательные способности обозначены символом и показаны на фиг. 11.42— 11.45. То обстоятельство, что для наименьших оптических плотностей 6/, не очень сильно отличается от расчетных значений е, следует из того, что приближенное рассмотрение, данное в разд. 11.3, справедливо для очень малых значений оптической плотности, а также при повышенных полных давлениях. [c.285]

Установлено [11], что для СОд полный коэффициент поглощения при комнатной температуре слабо зависит от давления при давлениях, превышающих примерно 1 атм на самом деле, согласно последним измерениям Хоттела [21], коэффициент поглощепия основной полосы но мере превышения давления над атмосферным увеличивается, возмоншо, на 20—40 о. Соответственно нецелесообразно основывать расчеты на предположении, что имеется значительное перекрытие вращательных линий. Можно ожидать, что результаты будут применимы, нанример, при комнатной температуре для полных давлений несколько выше 1 атм. Так как весьма вероятно, что действительная область применимости результатов охватывает больший диапазон полных давлений, мы покажем, что вычисленные излучательные способности довольно хорошо совпадают с экснериментальными данными, полученными [22] при 1 атм и температуре 300 и 600° К. Возмоншо, самым важным выводом, который можно сделать из настоящего aиaJгизa, является то, что проведение приближен- [c.285]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология