Температура факелов в искре

В искре, благодаря высокой температуре факелов, условия возбуждения весьма благоприятны однако очень невыгодны условия испарения пробы. Обусловлено это тем, что, как мы видели, поступление вещества происходит лишь во время импульсов тока — в промежутках между импульсами происходит охлаждение поверхности электродов. Кроме того, суммарная продолжительность импульсов занимает лишь малую часть общего времени работы искры ). В целом неблагоприятные условия поступления вещества перевешивают благоприятное действие энергичного возбуждения. В частности, например, для достижения одних и тех же абсолютных почернений при работе с искрой необходимы в несколько раз большие экспозиции, чем при использовании дуги. [c.159]

Построить график зависимости величин Л/в/Л/о от температуры источника света и зависимости Л/в/Л/о от энергии возбуждения линии при температуре пламени и факела искры. [c.123]

Принцип действия такого генератора заключается в следующем. Ток от вторичной цепи трансформатора при возрастании напряжения от нуля в начале каждого полупериода заряжает конденсатор. Одновременно возрастает напряжение и на электродах. При достижении напряжения на конденсаторе, достаточного для пробоя аналитического промежутка, происходит разряд. За один полупериод тока конденсатор заряжается и разряжается несколько раз. Разряд искры происходит в две стадии, которые вместе образуют цуг. Первая стадия — разряд искры пробой аналитического промежутка со свечением газов атмосферы, в течение которой его сопротивление падает до десятков ом. а напряжение — до нескольких десятков вольт, длительность ее составляет 10 с. Вторая стадия, длящаяся 10 с, — мощная дуга переменного тока низкого напряжения, сопровождающегося выбросом факелов из паров раскаленных материалов электродов. Температура факелов в их основании равна 8000—40 ООО К, а в хвосте —5000—6000 К, [c.659]

Предварительный подогрев, необходимый для зажигания топлива, первоначально создается внесением в топку горящего факела, искры или другого источника высокой температуры. В дальнейшем частицы горящего топлива, горячие газы, а также накаленные теплоизлучающие стенки топочной камеры способствуют подогреву и реакции горения вновь поступающей топливно-воздушной смеси. [c.35]

Параметры схемы генератора сильно влияют на характер и интенсивность спектра. Основной ха рактеристикой искрового разряда, отличающей его от дуги, является высокая плотность тока, достигающая 10 000—50 000 а/сж [21]. При увеличении плотности тока искры пропорционально изменяется температура факела, следовательно, повышаются степень ионизации газа и общая интенсивность его излучения. Такую искру называют жесткой в отличие от мягкой искры с меньшими плотностью тока и температурой факела. В жесткой искре повышается интенсивность излучения линий с более высокими потенциалами возбуждения. С увеличением индуктивности плотность тока снижается, а с увеличением емкости, наоборот, повышается. Однако эта зависимость для емкости выражена слабее, чем для индуктивности. [c.52]

При исследовании пространственно-временной развертки искрового спектра обнаружены резкие изменения свечения искры в процессе ее развития. В первые несколько микросекунд, когда основным источником излучения служит канал искры, наблюдаются линии главным образом ионов газов атмосферы. Средняя температура газа в канале около 40 ООО °К [368, 369]. Материал электродов за это время не успевает испариться. Этот период характеризуется интенсивным фоном сплошного спектра. В дальнейшем свечение канала прекращается и начинается свечение факела, который представляет собой струю раскаленных паров вещества электрода или пробы (температура факела не превышает 10 ООО— 12 ООО °К). Фон ослабевает. С течением времени температура облака еще более снижается и характер спектра приближается к дуговому. Спектр, зарегистрированный в промежутке 20—30 мксек после пробоя, практически совпадает с дуговым спектром [370]. [c.142]

В темноте и при обычной температуре эта реакция протекает очень медленно. На прямом солнечном свету и при высокой температуре (выще 240° С), а также от действия искры смесь хлора с водородом при содержании от 4 до 96% водорода взрывается. Присутствие водяных паров уменьшает опасность взрыва. При равномерном поступлении обоих газов в аппарат с высокой температурой они могут реагировать спокойно — гореть без взрыва. При сгорании смеси равных объемов хлора и водорода, имеющей температуру 30° С, без отвода тепла теоретическая температура факела пламени около 2550° С. Практически температура пламени ниже и равна 2000—2400° С. [c.9]

При замене парных угольных электродов на медные, алк>ми-ниевые и магниевые, а также при комбинации верхнего угольного электрода с нижним металлическим имеет место уменьшение интенсивности спектральных линий. Максимальная интенсивность линий наблюдается у торца верхнего угольного электрода [104]. Это, по-видимому, связано с физическими свойствами электродов и с действием искрового разряда. Количество материала электрода, выбрасываемого факелами искры в пространство, увеличивается при переходе от угля к магнию в указанном выше ряду в соответствии с понижением температуры плавления и кипения материала электродов. Вследствие этого в общем излучении разряда искры падает доля излучения вещества аэрозоля [89]. [c.150]

Для того чтобы началось горение газовой смеси, ее необходимо воспламенить. Это можно сделать двумя способами. Первый заключается в том, что горючая смесь во всем объеме доводится до такой температуры, выше которой она воспламеняется самопроизвольно. По второму способу холодная горючая смесь зажигается высокотемпературным источником (факел, искра, нагретое тело) только в одной точке, а дальнейшее воспламенение всего объема газа происходит самопроизвольно без внешнего вмешательства с определенной пространственной скоростью распространения зоны горения. Оба способа находят широкое применение в практике. Однако в цементной промышленности воспламенение газовых смесей во вращающихся печах и сушильных агрегатах производится по второму способу, в основном зажиганием пламенем запальной горелки. [c.42]

Рассмотрим теперь, как связана сила тока с параметрами контура. Аналитическое выражение этой связи даётся выражением (13.1). Практически наиболее сильное влияние на силу тока, а следовательно, и на свечение искры оказывает величина включённой в цепь самоиндукции. Уменьшая I, мы, согласно (13.1), увеличиваем силу, а следовательно, и плотность тока. Это проявляется в увеличении температуры факела и канала, т. е. в усилении искровых линий, по отношению к дуговым, усилении линий атмосферы и интенсивности фона ). Аналогичным образом, согласно (13.1), действует увеличение С. При этом, однако, воздействовать на вид спектра практически удобнее изменением I, так как, например, изменяя число витков катушки от нескольких вит- [c.70]

Заметим, что использование этого приёма при работе с искрой может сопровождаться некоторым увеличением ошибок анализа. Линия сравнения лучше компенсирует вариации условий возбуждения спектра, когда она излучается тем же факелом, что и линия анализируемого элемента, ибо колебания в температуре факелов обоих электродов искры могут в некоторой степени быть независимы. [c.186]

Предел обнаружения. Благодаря высокой температуре факелов в высоковольтной искре создаются хорошие условия для возбуждения атомов, Однако по пределу обнаружения элементов высоковольтная искра уступает другим разрядам вследствие малой скорости испарения (холодные электроды) и более высокой интенсивности фона. Относительный предел обнаружения для большинства элементов 10 —10 % и редко достигает 10" %. Соответственно абсолютный предел обнаружения, в зависимости от элемента и об- [c.70]

Строение искры, сопровождающие ее физические явления и свойства отдельных ее частей исследованы главным образом советскими учеными. Установлено, что электрическая искра состоит из токопроводящего канала и так называемых факелов. Канал имеет очень высокую температуру, доходящую до 10 000°С и даже выше [1]. При обычном расположении электродов канал окружен факелами, т. е. выбросами паров материалов электродов. Температура факелов вблизи электродов примерно равна температуре канала и падает по мере удаления от них. [c.143]

Факел выброшенных паров имеет температуру порядка 10 ООО К, т. е. достаточную не только для возбуждения спектров металлов, но также неметаллов и ионов. Температура непосредственно в канале искры достигает 30 000—40 000 К. [c.63]

В дуге поступление вещества в аналитический промежуток определяется тепловым испарением. Электрическая искра представляет собой разряд, создаваемый большой разностью потенциалов между электродами. Вещество электрода поступает в искровой аналитический промежуток в результате взрывообразных выбросов—факелов из электродов. Искровой разряд при большой плотности тока и большой температуре электродов может перейти в высоковольтный дуговой. [c.188]

Разряд искры происходит в две стадии первая — пробой аналитического промежутка со свечением газов атмосферы. Его длительность 10" сек. Вторая стадия, длящаяся 10 сек,— высокочастотная дуга переменного тока низкого напряжения, сопровождается выбросом факелов из паров материалов электродов. Температура основания факелов 8000—40000° К, в хвосте — 5000—6000° К. [c.189]

Конденсатор 4 накопленную им значительную энергию расходует за очень короткое время, так как после каждого пробоя в искровом промежутке 1 возникает ток большой мощности и большой плотности. Ток протекает по тонкому каналу ионизированного газа, соединяющему электроды. Плотность тока в искре достигает десятков тысяч ампер на 1 см . Поэтому температуры газа и электронов оказываются равными десяткам тысяч градусов. При протекании импульсов тока с участков поверхности электродов, на которые опирается канал ионизированного газа, взрывоподобно вырываются струи горячего пара— факелы, которые затем дополнительно подогреваются в канале. В спектре конденсированной искры наблюдаются линии атомов атмосферы (излучение канала) и линии спектра материала электродов (излучение факелов). [c.179]

При обычном расположении электродов происходит переплетение траекторий факелов и канала. Свечение искры представляет собой, таким образом, наложение свечения двух различных образований — факелов и канала. Неравномерность температуры вдоль факела обусловливает при этом неодинаковость свечения искры по её объёму. Вблизи электродов излучение более горячее , — в частности, интенсивность искровых линий больше, чем в центре искры. Аналогичным образом имеет место спадание относительной интенсивности искровых и дуговых линий по направлению от оси разряда к его периферическим частям. [c.69]

Все эти явления приводят к тому, что химический состав поверхности в продолжение действия искры меняется в течение некоторого времени, пока не будет достигнуто некоторое равновесное состояние. В этом состоянии состав поверхностных слоёв может, как правило, не соответствовать составу пробы в целом. Наряду с изменением химического состава поверхностных слоёв металла соответственно меняются и его физико-механические свойства — это влечёт за собой изменение не только состава факелов, но и количества выбрасываемых паров и их температуры (ср. сноску на стр. 79). Совокупное действие обоих факторов проявляется в том, что спектр искры с течением времени об- [c.76]

Механизм парообразования в искре. Механизм парообразования в искре довольно сложен, и мы опишем его лишь в общих чертах. При каждом импульсе тока практич ски мгновенно выделяется очень большая энергия. В первый момент после пробоя образуется очень узкий проводящий электрический ток канал, заполненный в основном компонентами газовой среды, окружающей электроды. Температура канала очень высока — десятки тысяч градусов. В местах электродов, на которые опирается канал, происходит быстрое плавление материала и взрывоподобный выброс его паров в виде светящихся струй, которые принято называть факелом. В первый момент времени факел имеет очень высокую температуру и дополнительно еще разогревается, соприкасаясь с каналом. Взрывоподобному выбросу вещества сопутствует ударная волна, образующаяся при каждом пробое аналитического промежутка. Факел в основном содержит пары вещества электродов и лишь в незначительном количестве в него попадают атомы газовой атмосферы. В центральной части факела, где температура наиболее высока, происходит практически полная атомизация молекул вещества. В периферийных участках могут существовать и недиссоциированные молекулы. Если расстояние между электродами мало, то каждый факел способен выбивать встречный факел из противоположного электрода, а ма- [c.62]

На рис. 7 показано влияние плотности тока в канале искры на температуру канала и факела по данным Соболева [1]. С увеличением плотности тока возрастает в значительной степени температура этих горячих частей разряда. [c.147]

Поглощающей средой, вообще говоря, может служить полученный любым способом нагретый газ или низкотемпературная плазма пламя электрический разряд (дуга, искра, ВЧ-разряд, тлеющий разряд) факел, полученный при воздействии светового импульса лазера на исследуемый объект, и т. п. Способы получения поглощающих сред описаны в работе [7] и других цитированных пособиях по атомно-абсорбционному анализу. Здесь мы остановимся только на свойствах и способах получения поглощающих сред, наиболее часто используемых в аналитической практике. Сформулируем прежде всего основные требования, которым должны удовлетворять свойства таких поглощающих сред с точки зрения теории. Очевидно, температура плазмы должна быть достаточно высокой для обеспечения возможно более полной диссоциации соединений определяемых элементов, но не достигать значений, соответствующих появлению интенсивного излучения аналитических резонансных линий, чтобы избежать помех от собственного свечения плазмы. Не менее важна стабильность свойств поглощающего слоя — основное условие высокой воспроизводимости измерений. [c.47]

В прямой связи с мощностью, выделяемой в канале искры, находится мощность, выделяемая на той части поверхности электрода, на которую опирается канал искры. Здесь происходит локальный разогрев очень небольшого участка поверхности, из которого вырывается факел , представляющий собой струю раскаленных паров электрода. Как показывают измерения в факеле имеют место условия, близкие к термодинамическому равновесию, т. е. парам можно приписать какую-то температуру. Именно эта температура определяет характер возбуждения спектральных линий в плазме. [c.207]

МПа оно поступает в форсунку и распыляется в камере газификации. Здесь его смешивают с воздухом, подаваемым вентилятором, поджигают искрой от свечи зажигания или факелом сгорающего топлива. В камере дожигания топливовоздушная смесь окончательно сгорает и, продолжая смешиваться с подсасываемым воздухом, нагревается до температуры 900—1000 °С, после чего поступает через жалюзийную решетку во вращающийся сушильный барабан, который состоит из трех стальных труб различного диаметра, вставленных одна в [c.442]

Искровой разряд дает сложное излучение вещества электродов, которое состоит из проводящего канала и факела. Считалось, что спектр канала состоит в основном из линий азота и кислорода, т. е. из газов, входящих в атмосферу воздуха спектр факела — из линий веществ электродов, а температура факела изменяется от 8000 до 12000 К. Дальнейшими исследованиями установлено, что температура канала искры достигает 30 000—40 000° С и канал разряда возбуждает свечение факела. По мере удаления от электродов температура факела снижается до такой, которая и принимается за температуру искрового разряда (в среднем -—10ООО К). [c.27]

В двигателях с воспламенением от искры образование топлив-но-воздушной смеси происходит при температуре окружающего воздуха. Поэтому для таких двигателей нужны топлива с наибольшей испаряемостью (бензиновые фракции нефти и продуктов ее переработки). В двигателях с воспламенением от сжатия впрыск топлива осуществляется в сжатый воздух, нагретый до температуры выше 600 °С. В этих условиях топливо даже с невысокой испаряемостью успевает испариться. Требования к дизельному топливу по этому показателю менее жесткие. В дизельных двигателях используют 1керооиновые и соляровые фракции нефти и продуктов ее переработки. В газотурбинных двигателях и топочных устройствах топливо непрерывно впрыскивается в факел горящего топлива. В этих условиях даже тяжелое топливо успевает испариться воспламениться. В авиационных газотурбинных двигателях в качестве топлива используют керосиновые фракции, в стационарных и судовых двигателях — соляровые и более тяжелые, а в топочных устройствах — мазуты, тяжелые остатки и т. д. [c.17]

Структура искрового разряда отличается от дуги (рис. 35). При каждом пробое воздушного промежутка сначала образуется очень узкий канал плазмы, в который почти не попадает вещество электродов. Температура канала очень высокая — десятки тысяч градусов. Свечение канала состоит в основном из линий азота и кислорода, а также интенсивного сплошного фона. В следующий момент небольшой участок поверхности электродов, на который опирается разряд, быстро нагревается до очень высокой температуры. Это тепло не успевает распространиться на соседние участки. В месте разогрева происходит взрывоподобный выброс вещества, который имеет вид факела. Направление факела может не совпадать с направлением канала искры. Яркость факела значительно больше, чем яркость канала. В факеле успевает установиться тепловое равновесие. Его температура около 10 000°. Излучение факела состоит главным образом, из спектральных линий вещества электродов. К моменту следующего разряда горячие участки на поверхности электродов остывают, и пробой промежутка присходит в новом месте. [c.65]

При работе лазера в режиме модуляции добротности илн в режиме частичной модуляции добротности факел благодаря высокой температуре излучает достаточно интенсивно. При этом спектры пспускання легко зарегистрировать и проанализировать. Такие спектры существенно отличаются ио своему характеру от спектров, возникающих нрп обычной искре пли дуговом разряде. Они сильно зависят от мощности и типа модулятора добротности, а также от окружающей атмосферы. Режим гигантских импульсов приводит к образовангио интенсивного фона и линий испускания образца и окружающего газа, причем наблюдается уширение этих линий и во многих [c.91]

В спектре искры характер возбуждения можно контролировать по двум линиям одной — искровой, другой — дуговой (0и/сспара) восстановление относительной интенсивности этой пары путем незначительного изменения индуктивности контура позволяет считать, что условия возбуждения достаточно идентичны. Следует, однако, помнить, что линии фикспары излучаются в различные моменты свечения факела поэтому такой парой нельзя пользоваться для характеристики температуры возбуждения в факеле, используя формулу Больцмана. [c.55]

В паузах между импульсами разряда искры или дуги переменного тока и на участках, примыкающих к местам безынерционного испарения (к катодному и анодному пятнам дуги и к кратеру выброса факела в искре), интенсивность разрушения электрода увеличивается с ростом температуры и падением точки плавления и испарения. Температура на поверхности электрода растет с увеличением плотности подводимого к ней потока тепла и уменьшением ее теплопроводности, теплоемкости и плотности. Вследствие этого эрозия гетерогенных (многофазных) сплавов в ряде случаев селективна. Преимущественно разрушаются составляющие, имеющие более низкук> теплопроводность, теплоемкость, плотность и температуру плавления. [c.62]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология