Результаты численных расчетов

Результаты численного расчета автомодельного решения [c.190]

На рис. 4.9 приведены численные расчеты для критерия Шервуда в зависимости от Ре при Re < 1 и значениях м = 0 1 5 и < . Заметим, что в исследуемом интервале К Ре < 1000 результаты численных расчетов Sh для капли удовлетворительно описываются приближенной зависимостью [c.196]

Рис. 6.6. Сравнение результатов численных расчетов с данными пенетрационной теории.

Анализ возможных решений и результаты численного расчета приведены в литературе [1] заметим лишь, что при вдуве и отсутствии обратных движений в трубе профили скорости менее заполнены, чем при течении с непроницаемыми стенками. При отсосе для 0профили скорости вблизи оси трубы вытягиваются, а поверхностное трение падает. Эти тенденции противоположны установленным для плоского канала. [c.131]

Концентрации растворенного компонента на поверхности мембраны С и С" определяются сорбционным равновесием с объемной газовой фазой в напорном и дренажном каналах модуля (см. раздел 3.2.1), составы последних обычно являются результатом численного расчета модуля (см. главу 4). Таким образом, соотношения (7.46) и (7.47) позволяют дать расчет и анализ потерь эксергии при селективном проницании газов через мембрану, если известно распределение концентраций на поверхности и в сечении мембраны. [c.242]

Анализируя формулы (7.113)—(7.119), легко убедиться, что основными характеристиками процесса являются параметры Я и а. Тот факт, что на характер процесса влияют не величины 2. и г ), а их произведение а, убедительно иллюстрируется результатами численных расчетов, хотя это несколько противоречит существовавшим ранее представлениям [6]. [c.127]

Результаты численных расчетов зависимости от отношения /г//г при а2 = 2- -4 и значениях параметров /д2=1, 2 и 5 для Рш = =0,9 приведены на рис. 8.10. [c.154]

Систему уравнений (УП1.19) можно решить аналитически или численно. Из-за снижения внутри зерна концентрации А во внутренней диффузионной области концентрация В внутри зерна повысится, и превращение В в О будет происходить более интенсивно. Поэтому селективность процесса по образованию В во внутренней диффузионной области будет ниже, чем в кинетической. Это иллюстрирует рис. УП1-5, на котором приведены результаты численных расчетов [10] системы (УИ1.19) при к /к = 4. Из рисунка видно, что при переходе во внутреннюю диффузионную область селективность процесса, измеренная по выходу В, уменьшается примерно в 2 раза. [c.282]

На рис- УП1-6 по результатам численных расчетов построена зависимость степени использования внутренней поверхности от фактора X [11]. Видно, что для экзотермического процесса во внутренней диффузионной области т) может быть больше 1, так как с ростом температуры внутри зерна увеличивается скорость процесса по сравнению с кинетическим режимом. [c.283]

Аналитическую аппроксимацию результатов численных расчетов можно получить путем стыковки асимптотических описаний ядра (5.48) и (5.50) в сечении 2=У+(о. Вводя весовую функцию а (т), запишем аппроксимирующее выражение для ядра в виде [c.93]

Рис. 3.4. Зависимость параметров теплового фронта от адиабатического разогрева смеси 1 — результаты численного расчета, 2 — аналитические оценки).

Рис. 3.4. <a href="/info/6165">Зависимость параметров</a> <a href="/info/1472046">теплового фронта</a> от адиабатического разогрева смеси 1 — результаты численного расчета, 2 — аналитические оценки).

Результаты численных расчетов предельного давления аппроксимированы формулой [c.192]

Как следует из результатов численных расчетов (табл. 6.3), /" (0) = 0,4696, и формула для определения коэффициента трения принимает впд [c.292]

Для сжимаемого газа при линейной зависимости коэффициента вязкости от температуры (о] = 1) приближенные значения напряжения трения и толщины потери импульса не будут зависеть от числа Мо в полном соответствии с результатами численных расчетов, основанных на использовании дифференци-20 [c.307]

С другой стороны, величина а для разбавленного раствора может быть найдена и расчетным путем. В этом отношении хорошо зарекомендовали себя методы, основанные на положениях статистической термодинамики и использующие либо модели структуры раствора, либо модели межмолекулярного взаимодействия. При использовании последних связь между характеристиками меж.молекулярного взаимодействия и величиной а устанавливается по результатам численных расчетов, для проведения которых с успехом применяется так называемый метод Монте-Карло, являющийся одним из методов численного эксперимента моделирования на ЭВМ поведения изучаемой системы для заданной модели потенциала межмолекулярного взаимодействия и дающий практически точные результаты расчета. Поэтому в дальнейшем ограничимся рассмотрением одного из способов расчета коэффициента разделения а, в основе которого лежит использование метода Монте-Карло. [c.36]

Результаты численного расчета с использованием значений кинетических констант показывают, что наиболее ощутимый вы- [c.36]

Как следует из результатов численных расчетов, приведенных на рис. 5.1, среднее число Шервуда для капли возрастает с увеличением константы скорости реакции к и уменьшается с ростом порядка реакции х с увеличением числа Пекле среднее число Шервуда растет и при Ре [c.185]

Из результатов численных расчетов, приведенных на рис. 5.2 и 5.3, следуют качественные выводы, аналогичные сделанным в случае стоксова обтекания сферической капли (см. 4). [c.188]

Результаты численных расчетов по формуле (1.31) при различных значениях параметра представлены в табл. 3.1 и на рис. 3.34. [c.42]

Результаты численных расчетов rio зтой формуле для различных значений параметра к (от 0,1 до 100) и различных приведенных толщин пленки электролита О =d/a (от 0,1 до 1) даны в табл. 1.28. Там же приведены приближенные данные о распределении потенциала, полученные рассматриваемым методом. Сопоставление точных и приближенных результатов показывает, что даже в случае, когда толщина слоя среды сравнима с размерами полосового электрода (D 1), погрешность приближенного расчета не превышает нескольких процентов. В остальных случаях (при D< 1) эта погрешность пренебрежимо мала. [c.68]

Формулы для расчета распределения потенциала и тока при контактной коррозии металлов приведены в табл. 3.1, где указаны также номера рисунков и таблиц, содержащих результаты численных расчетов для конкретных систем. [c.125]

Формулы для расчета распределения потенциала и тока по поверхности контактирующих металлов, покрытых тонким слоем электролита, приведены в табл. 3.17. где указаны также номера рисунков и таблиц, содержащих результаты численных расчетов для наиболее типичных случаев. [c.184]

Упрощенные расчетные модели коррозионных язв на различных стадиях их развития представлены в табл. 3.20, где указаны также номера рисунков и таблиц, содержащих результаты численных расчетов распределения тока для случая линейной поляризации поверхности язв . [c.187]

Материалы для расчета распределения потенциала и тока при протекторной защите металлов приведены в табл. 4.1, где указаны также номера рисунков и таблиц, содержащих результаты численных расчетов длн наиболее типичных значений параметров рассматриваемых систем. [c.197]

В изложенных вьш1е результатах численных расчетов пренебрегает-ся отклонением формы частиц от сферической. Обзор экспериментальных и теоретических исследований по гидродинамике деформированных капель и пузырей приведен в работе [30]. [c.23]

Сопоставим сделанные оценки с результатами численных расчетов. Как следует из графиков, приведенных на рис. 4.2, средше значения критерия Шервуда, полученные численным решением уравнения (4.42) для Ре = 250 и 2500 при т = 0,02, совпадают со средними значениями критерия Шервуда, полученными из решения уравнения Кронига, Бринка (4.53). Согласно формуле (4.66) и табл. 4.2, для т = 0,02 значения Хэ = 0,88 и <7 (лгэ) = 2,27. Отсюда по формуле (4.67) находим Тц/т = = 0,91 для Ре = 250 и Тц/г = 0,091 для Ре = 2500. Таким образом, для указанных случаев условие (4.67) вьшолняется. Отметим, что для Ре = = 2500 условие (4.67) вьшолняется и для г = 2,4 10" (для г = 2,4" 10 " имеем Лэ = 0,427, q (Xg) =2,59 и тц/т = 0,86). [c.187]

Здесь также при переходе от ньютоновских к псевдопластическим жидкостям коэффициент массообмена возрастает, а при переходе к ди-латантным - уменьшается. При больших значениях Ре (Ре> 100- 1000) результаты численных расчетов хорошо согласуются с данными, полученными в приближении теории диффузионного пограничного слоя [344] [c.216]

В работе [403] представлено численное решение уравнений (6.69)-(6.72) для твердой фазы и газового пузырька при Яе <200 ). На рис. 6.6 приведена зависимость фактора ускорения Ф от у/М для газового пузырька и дано сравнение результатов численных расчетов с данным пе-нетрационной теории [391]. Вычисления в работе [403] проводились при у/М> 1 и привели к значениям фактора ускорения, близким к рассчитанным по пенетрационной теории. Аналогичные вьшоды были сделаны [c.274]

Уравнения (111,20) и (111,21) могут служить для расчета продольного профиля концентраций при малом рЯ. На рис. П1-2 приведено сравнение результатов приближения первого и второго порядков, полученных с помощью метода возмущений, с результатами численных расчетов Фана и Байлье 5 при Я = 1,0, р =0,5, ря= = 0,5 для химических реакций порядка 0,25 0,5 и 2. [c.226]

Результаты численного расчета зависимости и Ца от а при 0 = 5 приведены на рис. VIII.12. Из рис. VIII.12, 6 видВо, что обе критические кривые сходятся в точке (а р. [ р)> которая определяется из условий [c.357]

В этом и следующих разделах приведены результаты численных расчетов на ЭВМ стационарных режимов ряда химико-технологических процессов. При проведении расчетов использовались, в основном, квазиньютоновские методы решения систем нелинейных уравнений ( ЫМ, определяемый преобразованием (II, 101) и Вгоу-кеп [см. преобразование (11,49)1. В соответствующих алгоритмах каждая следующая итерационная точка в пространстве независимых [c.46]

Значения >]) для других я и Bi можно найти только с помощью численных расчетов (конечно-разностный метод). Если мы построим зависимость результатов численных расчетов для пластин [16], цилиндра и сферы [16, 17] в виде функции г з от (n+l)/Ph при п- - = ARlV, то увидим. что все эти геометрические тела можно описать одной кривой с достаточной степенью точности (рис. 2). На рис. 2 штрихпунктирной линией показано решение уравнений (13) и (14). [c.228]

В качестве примера приведем результаты численного расчета яв ЭВи критического давления для оболочки симметричного строения. Несущие слои изготовлены прямой намоткой ткави ТС-8/3-250, промежуточный слой изготовлен из стеклопластик на основе волокна ВМ-1. Они имей слёд йе арактёриоммГ [c.27]

Результаты численных расчетов приобретают известную наглядность при построении карт электронной плотности молекулы. Эту информацию часто дополняют построением отдельных молекулярных орбиталей. Полная электронная плотность есть величина, инвариантная относительно унитарного преобразования отдельных орбиталей, и в качестве таковой она может допускать сравнение с экспериментальными данными (например, рассеяние рентгеновских лучей, профиль компто-новской линии и др.). При формировании химической связи происходит перераспределение электронной плотности между взаимодействующими подсистемами. Об этой характеристике химической связи можно судить по картам разностной электронной плотности [c.185]

Параметр X рассматривается как вариационный. Результаты численного расчета (см. табл. 4.20) подтвержцают, что вес конфигуращ И 1а 1а 2а в асимптотическом пределе Л -> > близок к весу опорной конфигурации Хартри — Фока 1 1 сГц2а . Равенство весов этих двух конфигураций в диссоциативном пределе можно понять также из сопоставления орбитальных энергий 2а и 2о ИХ разность убывает достаточно быстро (экспоненциально) по мере стремления Л к бесконечности [18]. В ходе разрыва химической связи происходит в общем случае сложная перестройка волновой функции, могут существенно изменяться веса различных конфигураций. [c.258]

Эта зависимость отралоет как обычное уменьшение потенциала нри удалении от заряженной сферы (сомножитель г Я), так и более быстрый спад потенциала, связанный с существованием диффузного слоя (экспоненциальный сомножитель). Вследствие этого спад потенциала при удалении от поверхности заряженной частицы, окруженной диффузным слоем, происходит быстрее, чем вблизи поверхности заряженной частицы в диэлектрической среде и чем вблизи плоской поверхности с диффузным слоем. Можно сказать, что наибольшее развитие вокруг заряженной частицы имеют удаленные области с малыми значениями потенциала, тогда как области с высокими потенциалами занимают малый объем непосредственно вблизи поверхности чаС тицы. Для сильно заряженных частиц вдали от их поверхности, как показывает сопоставление с результатами численных расчетов, может быть использовано аналогичное (VII—23в) выражение вида [c.186]

Полученная система алгебраических уравиепий па каждом слое решалас(. прогонкой. В качестве прпмора приводятся результаты численных расчетов для двух газов, отличающихся фпзнческпми свойствами. [c.230]

Общая структура Банка Данных должна содержать в себе храпение результатов численных расчетов и физических экспериментов, хранение библиографических справок, каталог этой ипфор-мации и программы (или генератор программ) для выдачи информации по требованию пользователя. [c.269]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология