Наложение профилей потока

Наложение профилей потока [c.23]

Соответственно под обратной задачей понимается нахождение конфигурации решетки, которая поворачивает на угол Др заданный ноток, образующий с фронтом решетки угол Рь Обычно в такой постановке однозначного решения обратной задачи не имеется. Существует бесконечное множество решеток, отличающихся друг от друга геометрическими параметрами и формами профилей, которые удовлетворяют поставленным условиям. Задача становится однозначной при наложении дополнительных условий. В случае потенциального потока эти условия обычно налагаются на геометрию решетки и.пи на распределение давления по профилю, или, наконец, на комбинацию из указанных факторов. В случае вязкого потока из всего множества решеток, осуществляющих заданный угол поворота, находится оптимальная (с минимальными потерями). [c.8]

При аналитическом расчете профиля скорости во встречных струях был использован метод наложения функций тока обоих составляющих струи и встречного потока [4]. Этот приближенный (для турбулентных течений) прием позволил получить правильную качественную картину течения (наличие циркуляционной зоны, вид профиля скорости и т. п.). Впоследствии для целей расчета был применен метод сведения задач свободного пограничного слоя к эквивалентной задаче теории теплопроводности [6, 7]. Сравнение расчетных кривых, полученных этим методом, с опытом [c.67]

Эпюра скоростей вынужденного потока имеет форму прямоугольного треугольника, а эпюра скоростей противотока—параболы. Фактический профиль скоростей потока устанавливается в результате наложения на профиль скоростей вынужденного потока профиля скоростей противотока. Эпюры результирующего профиля скоростей соответствуют различным значениям отношения расхода противотока к расходу вынужденного потока. [c.199]

Конформное отображение производится следующим образом. Полоска в плоскости решетки шириной I (шаг решетки) отображается на плоскость вне единичного круга, причем сам профиль переходит в контур единичного круга. Эта отображенная полоска в плоскости решетки должна представлять собой в таком случае листок поверхности Римана, а каждая аналогичная полоска в плоскости решетки — дальнейший листок, наложенный на первый. Далее отображение проводится так, чтобы потоки на бесконечности перед решеткой и после нее переходили в две конечные и симметричные относительно единичного круга точки плоскости отображения, лежащие на действительной оси —Н и +Н). [c.338]

Благодаря линейному наложению обеих частей коэффициент циркуляции дугового (скелетного) профиля в решетке при потоке без трения [c.371]

При расчете осевого компрессора, по крайней мере для основной рабочей точки, предполагалось постоянство меридиональной скорости по высоте лопатки. Влияние вязкости на распределение меридиональных скоростей, вызванное стенками ступицы и корпуса, учитывается коэффициентом уменьшения напора й (фиг. 149). Распределение меридиональных скоростей с учетом влияния вязкости можно приближенно вычислить при помощи общего дифференциального уравнения течения в турбомашинах [уравнение (312)] и при наложении на основной поток симметричного профиля скоростей, который вычисляется по законам турбулентного течения в круглых трубах. Экспериментальная проверка этого положения дала хорошее соответствие между измерением и расчетом. [c.384]

Выполненные измерения профилей касательных напряжений и о по длине плоской пластины обнаруживают любопытный факт. Влияние внешнего наложенного поля давления на турбулентный пограничный слой не сразу отражается на распределении турбулентных напряжений, а с некоторым запаздыванием, обусловленным наличием у потока памяти о предыстории развития. Анализируя профили, можно заметить, что во внешней части пограничного слоя влияиие релаксации усиливается по мере удаления от стенки, т.е. в направлении областей течения, где вихри имеют более крупные масштабы. Весьма показателен вид, который принимает в этом случае зависимость С = /()3). Начальные точки кривой С = /( 3) расположены вблизи 3 = 0, что соответствует условию йр/йх = О на участке 1. Далее следует удаление от равновесного состояния по спирали, причем наибольшее удаление наблюдается при увеличении 3 йр/йх > 0). При /3 < О йр/йх < 0), т.е. на участке 5 кривая приближается к равновесности. Интересно, что несмотря на наличие чередующихся диффузорных и конфузорных участков, распределение касательного напряжения по высоте слоя сохраняет сформировавшийся на участке 2 характер. В целом полученные при градиентном внешнем обтекании результаты являются наглядной иллюстрацией наличия наследственных явлений в неравновесных турбулентных пограничных слоях. Причем основное проявление этого эффекта, как и при безградиентном течении, относится к удаленным от стенки слоям жидкости, где развивается крупномасштабная турбулентность. [c.290]

Рассматриваемое движение представляет в известном смысле соединение обоих, ранее разобранных движе-. ний продольного обтекания полубесконечной пластины и распространения струи в безграничном пространстве. Конечно, при нелинейности урав гений движения не может быть речи о каком-то наложений потоков друг на друга однако, как далее будет показано, некоторое сходство профиля продольных скоростей вблизи ограничивающей струю плоскости с соответствующим профилем вблизи пластинки (задача Блазиуса) и профиля скоростей вдалеке от плоскости с профилем в струе все же наблюдается. [c.42]

Из-за своеобразной аэродинамической структуры коаксиального факела и наличия в нем, в частности, второго экстремума (провала) на профилях ри не представляется возможным непосредственное применение для расчета метода эквивалентной задачи теории теплопроводности в том виде, в каком он был использован при расчете затопленного и спутного факелов. Как показывает анализ опытных данных, охватывающий сравнительно широкий диапазон изменения значений начальных параметров, для приближенного расчета может быть использован простейший прием наложения потоков. Сущность его сводится к следующему. щ и,т [c.97]

В центре современной теории крыла находится постулат Чаплыгина—Жуковского задняя кромка крыла является линией, по которой стекает поток с верхней и нижней поверхности крыла. Как только крыло начинает двигаться, на его задней кромке образуется вихрь. Этот вихрь быстро растет — до тех пор, пока не прекратится движение жидкости вокруг задней кромки крыла, т. е. пока она не станет линией схода потока с верхней и нижней поверхности. Как только это произойдет, вихрь отрывается и уносится потоком. Отрыв разгонного вихря в соответствии с теоремой Томпсона, трактующей о постоянстве циркуляции, индуцирует циркуляцию определенной величины вокруг крыла, которую можно представить так называемым присоединенным вихрем (рис. 54, а, 2). Направление его вращения противоположно таковому разгонного вихря. Наложение набегающего потока на циркуляцию вокруг крыла (рис. 54, о, 3) создает хорошо знакомое из классической аэродинамики распределение давления по аэродинамическому Профилю (рис. 54, г), в связи с чем величина подъемной силы, приходящейся на единицу размаха крыла, определяется из теоремы Жуковского Y=pVr, где Г — циркуляция. Зависимость коэффициентов подъемной силы и лобового сопротивления от угла атаки выражается посредством поляры Лилиенталя, которую можно представить [c.118]

Наложение давления на систему, где мембрана разделяет два раствора, также создает поле сил, порождающих потоки через мембрану. Силовое поле неизбежно вызывает поляризацию в высокодисперсных системах как электрическую (индуцированные диполи), так и концентрационную. Аналогично электродиализу, где поле порождает поток электричества (электрический ток), наложение давления создает поток массы жидкости (фильтраг(ию) и вызывает концентрационную поляризацию. Потенциал течения выравнивает ионные потоки противоионов и Кононов (стр. 201), но они отстают от потока растворителя, происходит задержка электролита перед входом в мембрану, разбавление на выходе, и профиль концентрации становится сходным с представленным на рис. ХП. 23, если внешнее поле отсутствует, а фильтрационный поток направлен справа налево. Явление задержки электролита при фильтрации через мембрану называется гиперфнльтра-цией или обратным осмосом (поскольку давление направлено навстречу возникающему осмотическому потоку) и приобретает огромное, все возрастающее значение для опреснения природных вод (см. гл. XVlH). [c.219]

В результате наложения потока обтекания и циркуляционного потока на профиль действует гидродинамическая сила Р, которую можно р азложить на две составляющие подъемную силу Ру и [c.13]

Рассеченные участки обратной нарезки расплав проходит (или обходит) в ламинарном течении направление и величина векторов скорости образуется из наложения компонентов течения в периферийном направлении вследствие вращения червяка и в осевом — в результате перепада давления (рис. 4.21). Из перекрывания компонентов потока следует, что рассеченные однонаправленные участки нарезки малоэффективны как перемешивающие элементы векторы скорости проходят почти параллельно (старым) профилям нарезки, так что материал почти не попадает в разрывы. Конструкцию перемешивающего элемента следует рассчитать так, чтобы материал попадал в разрывы, что происходит в случае использования рассеченной обратной нарезки и смесительных диафрагм [11]. Разрывы не должны быть слишком узкими, так как в этом случае увеличивается сопротивление пере- [c.208]

Основные законы электродиализа были рассмотрены в гл. VI. Массоперенос заряженных молекул происходит при наложении движущей силы — разности потенциалов, причем положительно заряженные молекулы (катионы) движутся к катоду, а отрицательно заряженные ионы (анионы) — к аноду. Для иллюстрации явления концентрационной поляризации представим, что ионообменная мембрана помещена в раствор хлорида натрия и расположена между катодом и анодом. Катионселективные мембраны пропускают только катионы. При наложении на электроды постоянного напряжения ионы Ка" " движутся слева направо в направлении катода (рис. УП-15). Так как перенос иона через мембрану происходит быстрее, чем внутри пограничного слоя, наблюдается снижение концентрации на входе в мембрану, в то время как на выходе мембраны будет наблюдаться повышение концентрации. Вследствие градиента концентрации в пограничном слое возникает диффузионный поток. В условиях достижения стационарного состояния устанавливается определенный концентрационный профиль (рис. У11-15). [c.414]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология