Теплосодержание паров. Скрытая теплота испарения

Удельное теплосодержание насыщенных паров при данной температуре есть количество тепла в ккал кг, требуемое для нагрева 1 кг нефтепродукта от 0° до данной температуры и для испарения его при этой же температуре. Эта величина носит также название полной теплоты испарения и равна теплосодержанию жидкости при температуре кипения плюс скрытая теплота испарения. Теплосодержание насыщенных паров может быть найдено при помощи фиг. 9 или по таблицам справочников. [c.29]

Величина скрытой теплоты испарения может быть найдена так же, как разность теплосодержаний паров и жидкости при одинаковых температурах и давлениях, т. е. [c.95]

Теплосодержание паров. Скрытая теплота испарения [c.27]

Теплосодержание летучих продуктов коксования и водяных паров складывается из физического тепла и скрытой теплоты парообразования. Для подсчета соответствующих статей баланса нужно знать выходы и температуры паров летучих продуктов и воды, а также их скрытые теплоты испарения. [c.153]

Для паровой фазы теплосодержание единицы веса смеси складывается из тепла, которое необходимо затратить, чтобы перевести ее компоненты в жидком состоянии от нулевого уровня к заданной температуре и произвести прн этой температуре их испарение. Если обозначить весовой состав паровой фазы по компоненту -ш) через у, скрытые теплоты испарения компонентов а и ТУ через /а и / , то теплосодержание единицы веса паров прн температуре Ь определится по соотношению [c.31]

Расчет начинаем с определения положения полюса Р для колонны обогащения. Для этого на оси абсцисс откладываем точку, отвечающую Хо = 83,2% вес. (см. фиг. 79). Скрытая теплота испарения для этой крепости соответствует отрезку аЬ, лежащему между кривыми теплосодержания пара и жидкости. Так как г = 3, то откладывая от точки Ь пересечения вертикали с кривой теплосодержания кипящей жидкости ЗаЬ, найдем по линии полюс Р. Находим по диаграмме точку, соответствующую поступающему на перегонку питанию. Она [c.88]

Свойства насыщенных паров дифенила и дифенилоксида приведены в виде диагра.мм на рис. 63а и 636, где даны температура, давление, скрытая теплота испарения и теплосодержание. [c.156]

Энтальпия (теплосодержание). Различают энтальпию для жидких нефтепродуктов и для их паров. Под удельной энтальпией жидких нефтепродуктов при температуре 1 понимают то количество тепла которое необходимо затратить на нагревание 1 кг жидкости от О до °С. Энтальпия нефтепродуктов в паровой фазе слагается из количества тепла, расходуемого на нагрев жидкого нефтепродукта от 0°С до температуры его кипения, его испарение (скрытая теплота испарения) и нагрев паров от температуры кипения до заданной температуры I, т. е. /г" = нагр + 9испар + перегр, где — энтальпия нефтепродукта в паровой фазе при температуре I, кДж/кг (ккал/кг) <7нагр — количество тепла, расходуемое на нагрев жидкого нефтепродукта от 0°С до кип, кДж/кг (ккал/кг) 9исп — количество тепла, расходуемое на испарение нефтепродукта [c.20]

Полное теплосодержание насыщенных паров сырого эфира, покидающих эфиризатор, равно теплосодержанию жидкости плюс скрытая теплота испарения [c.56]

Принцип действия в любой из описанных выше градирен основывается на контакте воды и возх1уха, как это показано на рис. 5. Он связан с двумя процессами теплопередачи передачей скрытой теплоты испарения и передачей теплосодержания. Приблизительно 80% от общего объема теплопередачи приходится на скрытое тепло и 20% - на теплосодержание. По мере того, как водный поток (Ср) проходит вниз по градирне, он разбивается на все более мелкие капли, сталкиваясь со все большим количеством элементов хордовой насадки. За счет получения весьма тонких капельных потоков вода действию со стороны воздушного потока подвергается максимальная площадь поверхности. Такой контакт воздуха и воды приводит к испарению воды. Для превращения в пар одного фунта воды необходимо количество теплоты, приблизительно равное 1 ООО БТЕ. Это тепло переходит от оставшейся части воды, и при этом понижается ее температура. [c.21]

Скрытую теплоту испарения можно найти как разность энтальпии (теплосодержания, см. ниже) иаров и жидкости при одинаковых температуре и давлении, т. е. где — теплосодержание паров при температуре — теплосодержание жидкости при температуре [c.20]

Как только мы начнем отбирать пары из резервуара, давление в паровом пространстве несколько понизится и начнется испарение жидкости, потому что при данной температуре давление насыщенных паров должно быть постоянным. Для испарения необходимо тепло (скрытая теплота парообразования) это тепло забирается у соседних частиц, т. е. жидкости и стенок емкости, и температура их понижается. Чем больше тепла мы отбираем, тем больше понижается температура жидкости при о. с—= 56° С тепловой поток устремляется из окружающей среды в емкость и дает возможность испаряться сжиженному газу согласно формуле (25). Но часть жидкости испарилась за счет понижения температуры самой жидкости и стенок емкости, а эту часть тепла данная формула не учитывает. Теплосодержание жидкости уменьшилось на величину [c.126]

Если нагревать воду при атмосферном давлении (760 мм рт. ст.), то ее температура будет подниматься до 100 С, а затем начнется кипение, причем во все время кипения температура будет оставаться постоянной и равной 100° С. Количество тепла, которое нужно сообщить 1 кг воды, чтобы нагреть его с 0° С до 100° С, составит 100 кал для превращения этого 1 л г воды в пар необходимо еще затратить 539,8 кал (скрытая теплота парообразования или теплота испарения). Все это количество тепла, сосредоточенное в паре, называется его теплосодержанием, отсчитанным от 0° С. Теплота жидкости 100 кал и теплота испарения являются составляющими теплосодержания пара. [c.16]

Теплосодержание нефтяных парен. Теплосодержание нефтяных паров слагается из тепла, расходуемохо на нагрев жидкого нефтепродукта от 0° до температуры кипения, скрытой теплоты испарения и тепла перегрева паров от точки кипения до заданной температуры. [c.97]

Наиболее экономичным я доступным теплоносителем (греющим агентом) является водяной пар, широко применявши на зсяш1ческнх предприятиях благодаря большому удельному,теплосодержанию (скрытая теплота испарения при нормаль-иом давлении составляет 2256,8 кДж/кг), постоянной температуре и высокому коэффициенту теплоотдачи при конденсации (---10 000 Вт/(м -К)). Нагревание водяным паром становится, однако, невыгодным для достижения температур вьиие 180—200 °С 3-за высокого давления пара (температура насыщенного пара 200 °С соответствует давлению 2МПа), так как это сопряжено с удорожанием аппарата. Эти же недостатки присущи воде при высоких температурах, уступающей к тому же водяному пару по значению к(В( ициента теплоотдачи. [c.378]

Система уравнений (1) —(9) должна быть дополнена формулами для расчета теплоемкостей парогазовых и жидкостных потоков в зависимости от их состава и температуры тепловых эффектов межфазного перехода распределяющихся компонентов в зависимости от их содержания в жидкости и температуры количества скрытой теплоты испарения воды, зависящей от температуры теплосодержания водяного пара в зависимости от температуры и давления, а также уравнениями для определения брызгоуноса с верхней тарелки теплообменника дистилляции, зависящего в основном от скорости парогазового потока и высоты сепарационного пространства над верхней тарелкой, и потерь тепла в окружающую среду (указанные формулы при-ведёны в [2, с. 38—61, 133—139, 176]). Для расчета параметров парогазового потока на выходе дистиллеров конденсатов используются аналогичные уравнения. [c.58]

Если не требуется перегр евать пары нефтяных продуктов, то можно определить удельную энтальпию насыщенных паров, которая при данной температуре соответствует количеству тепла, требуемого для нагрева 1 кг жидкости (нефтепродукта) от 0° С до данной температуры и для испарения его при этой же температуре. Эта величина называется также полной теплотой испарения и равна теплосодержанию жидкости при температуре кипения плюс скрытая теплота испарения. Теплосодержание насыщенных паров может быть найдено по таблицам справочников, а приближенно по рис. 8. [c.22]

В примегшвшихся уравнениях (53) и (54) теплосодержания различных потоков- зависят от состава этих потоков, если.молекулярные скрытые теплоты испарения компонентов не равны их удельным теплотам. Тем не мрнее состав жидкости па тарелке всегда является отправной точкой для проведения расчетов числа тарелок. Предположим, что состав жидкости на (/г-f-1)-ной тарелке известен. Знание приблизительного состава входящего на тарелку пара дает возможность предварительного расчета и с помощью уравнений (47) и (53). Уравнение (49) дает теперь возможность рассчитать состав napaj, j. Если последний настолько существенно отличается от принятого значения, что серьезно влияет на величину теплосодержания пара, то для определения его достаточнсг одного повторения расчета, пользуясь при этом предварительно принятым значением для у . [c.704]

Насыщенный водяной пар в кипятильнике или в подогревателе для сырья, если таковые предусмотрены, служит в качестве теплового агента и с этой точки зрения теплосодержание водяного пара используется эффективно, так как используется его теплота конденсации. Острый же перегретый пар, вводимый непосредственно в отгонную колонну, выполняет две функции во-первых, о.ч является агентом, понижающим парциальное давление углеводородных паров и тем самым способствует испарению последних при более низких температурах во-вторых, он слулсит тепловым агентом, сообщающим системе тепло за счет разницы в теплосодержании его при входе и выходе из колонны. Так как в последнем случае скрытая теплота водяного пара в колонне не используется, то острый пар в теплово.м огюшении используется плохо. Надо иметь ввиду еще то, что по выходе из колонны этот водяной пар попадает в конденсационло-холодильную систему, где требуются соответствующая поверхность охлаждения и расход холодильного агента (воды). [c.157]

Охлаждение поверхности, вызванное испарением, яредстав-ляет собой основную потерю тепла в атмосферу, которая необходима, чтобы уравновесить его поступление за счет радиационного нагрева. Тепло, отбираемое от поверхности, возвращается обратно в более высокие слои атмосферы, когда водяной пар конденсируется. Это создает вертикальный перенос тепла, требуемый условием радиационного баланса. Средняя интенсивность испарения над океаном, которая обеспечивает этот перенос, равна примерно 1 м/год (3 мм/сутки). Одиако 1шли-чество воды в атмосфере в любой момент невелико. Если она выпадет в виде осадков, то покроет земную поверхность слоем толщиной 23 мм. (Это эквивалентно количеству скрытой теплоты в атмосфере в расчете на единицу площади, равному 5,7X10 Дж/м . Эту величину для северного полушария вычислил Оорт [602, табл. 1]. Изменение теплосодержания на эту величину изменило бы температуру атмосферы иа 6°.) Деля толщину слоя иа среднюю скорость испарения, получаем, что среднее время пребывания водяного пара в атмосфере около 1 недели. [c.44]