длина пробега химическая

Молекулярная масса полимера вдоль трека частицы вследствие деструкции оказывается значительно меньше, чем в других радиацион-но неповрежденных местах. Поэтому область трека становится более чувствительной к химическому воздействию. Для того чтобы при травлении смогли образоваться сквозные практически одинакового диаметра поры, излучение должно обладать высокой плотностью ионизации. К таким излучениям относятся в первую очередь а-частицы и протоны. Однако тяжелые заряженные частицы вследствие высокой ионизирующей способности имеют небольшой пробег в материале. Сравнение длин пробегов (в м) а-частиц (а), протонов (р) и электронов (е) ][63] приведено ниже [c.52]

В настоящее время во многих странах разрабатываются новые, более эффективные самосветящиеся тритированные краски. Основные проблемы, которые приходится при эР)у( решать, связаны, во-первых, с наиболее целесообразным совмещением тритированного соединения с порошком люминофора и со связующим, что обусловлено малой длиной пробега Р-излучения трития (доли микрона), и, во-вторых, с необходимостью использования наиболее радиационно-и химически стойких веществ [И]. [c.164]

Первичный механизм воздействия инициирующего излучения на углеводород с растворенным в нем кислородом в общих чертах следующий. Фотон или частица высокой энергии при столкновении с молекулами вызывает образование положительно заряженных ионов КН и электронов Ъ. Часть электронов захватывается молекулами кислорода с образованием ионов Оа. Положительно заряженные ионы соединяются с электронами или отрицательно заряженными ионами, образуя возбужденные молекулы. Возбужденные молекулы диссоциируют на свободные радикалы. Таким образом, воздействие ионизирующего излучения на углеводород сводится к образованию свободных радикалов и возбужденных молекул. Различные виды излучений отличаются разной плотностью ионизации вдоль трека частицы (кванта) высокой энергии, а вследствие этого различной локальной концентрацией свободных радикалов. В случае а-частиц плотность ионизации вдоль трека частицы очень велика, длина пробега частицы мала. Вдоль трека каждой а-частицы возникает высокая концентрация свободных радикалов, главную роль в радиационно-химическом превращении под действием а-частиц должны играть реакции между свободными радикалами. Для электронов плотность ионизации вдоль пути частицы значительно ниже. В случае фотонов высокой энергии (рентгеновского и у-излучения) ионизация происходит более или менее равномерно по всему объему облучаемой жидкости. В этих случаях большую роль играют реакции радикалов с окружающими их молекулами. [c.194]

Тритий из-за малой длины пробега своего излучения (в воздухе максимально 5 мм) химически связывается в поверхностных слоях циркония или титана. При таком способе связывания трития источники могут работать при температуре до 200°. При более высоких температурах тритий уносится газовым потоком. Для человека тритий не опасен, так как быстро выводится из организма. Однако уже незначительное загрязнение поверхности источника поглощает существенную часть ионизирующего излучения и уменьшает ионизационный ток в детекторе. [c.140]

При извлечении радиоактивного источника из детектора необходимо соблюдение особых мер предосторожности, поскольку - или а-излучение действует на глаза. Такая опасность отсутствует только при работе с тритием вследствие малой длины пробега его излучения. При работе с источником лицо следует защищать экраном или очками из плексигласа, а руки — резиновыми перчатками. Следует обращать внимание на то, чтобы механически или химически не нанести повреждений тонкой защитной оболочке, закрывающей радиоактивное вещество, поскольку это может привести к серьезному поражению радиоактивностью. Повреждение криптонового источника ведет лишь к потере радиоактивного вещества. [c.140]

Энергия связи ковалентных химических соединений лежит в пределах, 2—5 эв таким образом, энергия ядра отдачи при а-распаде во много раз превосходит эту величину. Длина пробега ядер отдачи при а-распаде в воздухе достигает 0,2 мм. Если поставить перед плоским а-препаратом улавливающую пластинку, то можно уловить (отделить) некоторые ядра отдачи. Таким образом, можно частично выделить радиоактивный продукт превращения Th (Bi ), изотоп Th "(TP° ), доказав присутствие последнего при помощи его -излучения [I]. [c.289]

Для осуществления химических реакций в первую очередь представляют интерес у- и электронное излучения. а-Излучение не подходит для этой цели из-за малой длины пробега, а такл<е из-за отсутствия соответствующих мощных источников . По этим же причинам из рассмотрения исключаются протоны и дейтроны. Нейтроны обладают большой проникающей способностью, но они вызывают нежелательные ядерные реакции. По глубине [c.69]

Во-первых, существует возможность использования кинетической энергии быстрых осколков деления [D34, Н37]. Такая возможность особенно привлекательна, поскольку большая часть энергии находится в этой форме. Тем не менее ограниченная длина пробега осколков мешает их использованию, если не считать специальных условий, представляющих значительные технические трудности. Существует также проблема отделения активных продуктов деления от материала после облучения. Более того, вопреки первоначальным взглядам [Н37] проектные изыскания показали, что осуществимые этим путем химические реакции, даже наиболее подающие надежды, нацример производство азотной кислоты, имеют сомнительную экономическую целесообразность [D34]. Другая возможность заключается в облучении материала внутри реактора смешанным потоком нейтронов, - и Y-лучей, однако существует значительная опасность наведения медленными нейтронами радиоактивности, если не в главных составных частях материала, то в примесях. Поэтому общее практическое значение этого метода облучения представляется маловероятным. Более обещающим является использование циркуляции натрия или скандия либо сульфата индия с целью создания излучения вне реактора. Наилучшим из них, вероятно, является сульфат индия, но стоимость излучения, очевидно, сравнима со стоимостью s или Со . [c.310]

Взаимодействие р-частиц с молекулами газа выражается в ионизации и возбуждении молекул. Так как р-частица значительно меньше а-частицы, то вероятность активации р-частицами при соударении с молекулами меньше, чем в случае активации а-частицами. В соответствии с этим длина пробега р-частицы почти в 100 раз больше, чем а-частицы. Вследствие большой длины пробега р-частиц в газах их химический эффект сравнительно мал. В жидких и твердых телах длина пробега р-частиц мала, и химическое воздействие на вещество может оказаться значительным. [c.458]

Химически активные газы поглощаются пленкой титана, непрерывно напыляемой на внутреннюю поверхность водоохлаждаемого корпуса насоса. Ионизация инертных газов и углеводородов осуществляется за счет их соударения с электронами, эмитируемыми накаленным вольфрамовым катодом. Прозрачная для электронов анодная сетка, находящаяся под положительным потенциалом 1 ООО—1 200 в, увеличивает длину пробега электронов, а следовательно, и эффективность ионизации инертных газов и углеводородов. [c.102]

Плотность газов в объеме манометрического преобразователя может не соответствовать плотности газа в вакуумной камере, так как преобразователь может выделять или поглощать газы. Это особенно заметно при малой проводимости соединительной трубки. Состав газов в преобразователе определяется зависимостью скоростей откачки манометра от рода газа, химическими процессами, происходящими при откачке, газоотделением стенок и электродов преобразователя, диффузией газов через баллон. Длина пробега электронов при постоянных плотности и состава газа зависит от изменений потенциала на стенках баллона и появления изолирующей пленки на электродах манометра. На энергию электронов оказывают воздействие ионный и электронный пространственный заряды, высокочастотные колебания и изменения плотности и состава газа. Эффективность коллекторов ионов и электронов зависит от потенциала на стенках баллона, плотности газа и пространственного заряда. [c.120]

Энергии элементарных частиц, испускаемых различными изотопами, могут сильно отличаться друг от друга. Энергия -частиц, испускаемых тритием,— самой удобной для большинства химических и биологических исследований меткой — в среднем составляет всего 5,7 кэв, что соответствует длине пробега электрона в воздухе 1 мм, а в эмульсин — 1,9 мкм. В ТСХ наиболее часто используют в качестве меток тритий и радиоактивный углерод, в связи с чем большинство данных по пределу обнаружения различными методами приводят именно для этих изотопов [7,8]. [c.120]

Последующее развитие теории детонации было направлено на описание явления с учетом различных проявлений возмущений, возникающих во фронте детонационной волны. Теоретически рассматривались также некоторые свойства детонационной волны, в частности концентрационные пределы ее распространения. На основании анализа взаимосвязи между детонацией и обусловливающей ее химической реакцией горения Я. В. Зельдович пришел к выводу, что в детонационной волне вследствие большой скорости ее распространения изменение состояния газа происходит на длине свободного пробега молекулы (величина порядка см). В этих условиях теплопроводность и диффузия активных центров не могут принимать участия в механизме распространения детонационной волны. Способность смеси к распространению детонации определяется скоростью химических реакций, обусловливающих ее самовоспламенение во фронте детонационной волны. [c.142]

Вследствие протекания химической реакции во всей массе зерна, внутри зерна катализатора создается градиент концентраций. При этом эффективность работы катализатора ниже той, которая была бы достижима при равнодоступной внутренней поверхности. Перенос вещества внутри пор катализатора обусловливается внутренней структурой последнего, а также молекулярно-кинетическими свойствами газов (размером, скоростью, длиной свободного пробега молекул и т. д.). [c.56]

В отличие от дефлаграции, скорость детонационного горения не зависит от кинетики реакции в пламени. Особенности кинетики существенны только для самой возможности возникновения детонации. Скорость детонации зависит только от калорийности горючей среды в расчете на единицу массы и от отношения теплоемкостей у для продуктов реакции. Влияние исходного состава на скорость детонации определяется его влиянием на указанные величины. Хотя ширина зоны, в которой происходит изменение давления, имеет порядок длины свободного пробега молекул, химическая реакция в детонационной волне требует многих столкновений это определяет сравнительно большую ширину зоны реакции при детонации. Расчет и опыт показывают, что она много больше, чем при дефлаграции, порядок ее величины — 1 см. [c.36]

В современном представлении детонационная волна, распространяющаяся в горючей газовой среде, является двухслойной. Первый слой представляет собой адиабатическую ударную волну, при прохождении через которую газ сильно разогревается. В химически активном газе разогрев этот, если он достаточно интенсивен, может вызвать воспламенение. В связи с тем что толщина ударной волны ничтожно мала (порядка длины свободного пробега молекулы), в пределах ее процесс горения, по-видимому, развиться не в состоянии. Поэтому область, в которой протекает горение, образует второй, более протяженный, но практически также весьма тонкий слой, примыкающий непосредственно к ударной волне (рис. 5.18). [c.218]

Так как скорость звука йу имеет тот же порядок величины, что и скорости движения молекул, формула для вязкости я, полученная из кинетической теории (например, формула (Е.24) вместе с уравнением (Е.31)), показывает, что величина Ад по порядку величины равна нескольким длинам свободного пробега молекул. Следовательно, при прохождении через скачок, интенсивность которого равна интенсивности наблюдаемых обычно детонационных волн, молекулы испытывают только два или три столкновения. Если учесть тот факт, что химические реакции могут происходить лишь нри молекулярных столкновениях, то отсюда следует, что для того, чтобы в ударной волне могло выделиться заметное ко.личество тепла, значение скорости химической реакции должно быть близким к максимальному из допустимых значений, определяемому частотой молекулярных столкновений. [c.209]

Как альтернативное решение можно использовать химические осушители, такие, как фосфорный ангидрид, или один из цеолитов, но они не столь эффективны, как ловушка, охлаждаемая жидким азотом. Важно, чтобы охлаждаемая ловушка находилась при температуре по крайней мере на 20° холоднее, чем образец. Чем выше разность температур между высушиваемым образцом и -конденсатором, тем более эффективно удержание водяного пара от образца. Расстояние между высушиваемым образцом и ловушкой для водяного пара должно быть меньше, чем длина свободного пробега молекул остаточного водяного пара. В табл. 12.4 приведена длина свободного пробега молекул БОДЫ в воздухе при различных давлениях. [c.297]

Протекание процесса во внутридиффузионной области характерно для большинства промышленных катализаторов, при этом диффузия сопровождается протеканием химической реакции. Для крупнопористых катализаторов, у которых диаметр пор больше средней длины свободного пробега молекул (при 0,1 мПа — 100 нм при 30 мПа — 1 нм), перенос массы осуществляется за счет молекулярной диффузии. Для тонкопористых катализаторов при расчете скорости используют эффективный коэффициент диффузии (Д,), определяемый, как правило, экспериментально [c.451]

Как уже отмечалось ранее (П1 2), почти одновременно с радием был открыт и другой радиоактивный элемент — полоний, характеризующийся длиной пробега испускаемых им а-частиц, равной 3,84 см, а с химической стороны являющийся аналогом теллура. Ближайшее изучение наведенной радиоактивности показало, что Ро содержится среди продуктов распада радона. С другой стороны, было известно, что радий всегда содержится в урановых рудах, причем последние обязательно содержат и один нерадиоактиБный элемент — свинец. Таким образом, естественно возникала мысль, что перечисленные элементы — и, Ка, Кп, Ро, РЬ, несмотря на различие их атомных масс и химических свойств, как-то родственно связаны друг с другом. Дальнейшая разработка вопроса подтвердила эго предположение оказалось, что все они действительно являются членами одного радиоактивного ряда, начинающегося с урана и кончающегося свинцом. Подобные же ряды известны для актиния и тория. Все три ряда показаны в приведенной на с. 492, 493 таблице. [c.494]

Для ПЭ 1 о=109—113 кДж/моль, что совпадает с По для механической долговечности полиэтилена (см. табл, 2.1). Следовательно, локальный электрический пробой и перенос электрона происходит, когда вследствие термофлуктуации и действия поля Е разрываются химические связи. При этом разрыв происходит по слабым химическим связям в полимерной цепи ПЭ. Несомненно, что явление перемещения электрона аналогично по механизму эмиссии электронов при механическом деформировании и разрушении полимеров, но в отличие от эмис-сии электрона в вакууме, эмиссия электрона в среде характеризуется длиной пробега электрона. [c.141]

Вследствие большой длины пробега бета-частиц их химический эффект в газах сравнительно мал. Однако в случае жидких и твердых тел, в которых пробег бета-частиц значительно меньше (на три порядка), результат их химического воздействия на вещество может быть весьма значит хьным. [c.459]

Однако высокие скорости химического реагирования, обусловленные огромным числом взаимных столкновений молекул, реализуются лишь в том случае, когда молекулы топлива и окислителя подведены друг к другу (при определенном температурном уровне) на расстояние I менее (5- 6)1, где А —длина свободного пробега молекул, т. е. менее 10 см. Следовательно, за счет одной только турбулентной диффузии нельзя обеспечить молекулярный контакт основной массы горючего и окислителя. Как бы ни была велика скорость движения потока и как бы умело ни использовались турбулизирующие средства (закручивание потоков, дробление струй и т. п.), масштаб турбулентности в топочных камерах заведомо превосходит указанную выше величину порядка (5н-6) 10 см. Следовательно, для оценки времени полного смешения газовых масс необходимо учитывать как время уничтожения дрейфующих клочкообраз- [c.10]

При сопоставлении скоростей химического превращения и диффузии реагирующих веществ внутри зерен катализатора было сделано заключение [149, 159, 160] об оптимальной пористой структуре катализатора. Для медленнопротекающих реакций, когда скорость диффузионного переноса значительно превышает скорость химического превращения, выгоден катализатор с тонкопористой структурой. Для быстрых реакций, когда скорость химического превращения в глубине зерен заметно ниже, чем на их внешней поверхности, наиболее выгодны катализаторы с размером пор, близким к средней длине свободного пробега реагирующих молекул (при атмосферном давлении — порядка 10 см, при 29,4 МПа — около 10- см). [c.95]

Процессы переноса теплоты, импульса и массы, обусловленные самопроизвольными перемещениями молекул, радикалов, атомов, ионов, имеющими в газах и жидкостях характер броуновского, а в твердых телах - колебательного движения, протекают в направлении выравнивания температур, давлений и концентраций. Согласно воззрениям молекулярно-кинетической теории интенсивность процессов переноса в газах и жидкостях однозначно определяется длиной свободного пробега частиц и, следовательно, их физико-химическими харатеристиками и параметрами состояния. В зависимости от последних длина свободного пробега может изменяться в широких [c.42]

Введенный в газовый поток термометр регистрирует температуру, отличную от истинной температуры потока. Это может быть обусловлено влиянием, которое зонд оказывает на пламя, и прямыми ошибками, связанными с теми или иными особенностями метода. Влияние зонда на пламя в некоторых случаях может быть устранено путем уменьшения размеров термометра. Однако чтобы обеспечить передачу тецла термометру, размеры его не должны быть меньше длины свободного пробега молекул. Вносимые зондом возмущения можно классифицировать как аэродинамические, термические и химические. Основным преимуществом радиацион- [c.35]

В дальнейшем Когарко 114] были проведены измерения давления при отражении детонационной волны в различных кислородных смесях методом Гопкинсона 191]. Метод состоит в том, что давление отражения ударной волны передается через неподвижный стальной стержень отделенному от него пришлифованной поверхностью свободно подвешенному стальному же стержню, отклонение которого н является мерой сообщаемого ему импульса. Прн сокращении длины отлетающего стержня и, соответственно, времени пробега в нем падающей и отраженной волн во всех случаях повышается регистрируемое среднее давление отражения, как это видно пз табл. 32, а максимальное давление отражения (зарегистрированное при минимальной длине отлетающего стержня) всегда значительно превышает давление отражения детонационной волны после завершения химической реакции, т. е. в точке Ч.-Ж. [c.328]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология