Длина пробега электронов

Длины пробегов электронов в веществе составляют величины порядка единиц микрометров. [c.325]

Размеры области взаимодействия — длина пробега электронов [c.41]

Согласно этой теории движение электронного газа подчиняется классическим законам перемещения газообразных молекул. С ростом температуры диапазон тепловых колебаний катионов возрастает, за счет чего увеличивается длина пробега электронов в кристалле и, как следствие, снижается его электропроводность. [c.80]

Расстояние, которое проходит электрон в твердом теле, удобно определять с помощью так называемой длины пробега электрона . В литературе существует несколько различных определений длины пробега электронов, здесь будут рассмотрены лишь те из них, которые представляют принципиальный интерес для растровой электронной микроскопии и рентгеновского микроанализа. [c.41]

З.З.2.4.З. Экспериментальные данные пробегов. Ряд исследователей определяли длину пробега электронов из экспериментов, в которых измерялось прохождение электронов сквозь тонкие пленки, например [24—26, 16]. Так как читатель, вероятно, встретится с такими значениями длины пробега электронов в литературе, полезно рассмотреть их определение и соотношение с другими определениями длины пробега. На рис. 3.11 приведена типичная зависимость коэффициента прохождения, определяемого как часть тока падающего электронного пучка, которая проходит через пленку, от толщины пленки меди при падении электронного пучка с энергией 10 кэВ перпендикулярно поверхности [27]. Для определения длины пробега могут быть ис- [c.43]

I — длина пробега электрона в камере, см [c.87]

Электризация частично проникающими электронными или ионными пучками проводится в вакууме, причем энергия электронов выбирается таким образом, чтобы, с одной стороны, длина пробега электронов в полимере была значительно меньше толщины иленки, а с другой стороны, чтобы коэффициент вторичной электронной эмиссии был меньше единицы, ибо только в этом случае заряжаемая поверхность приобретает устойчивый заряд отрицательного знака. Кинетика зарядки полимерных пленок электронным пучком в вакууме также свидетельствует об экспоненциальном возрастании 1/з с течением времени зарядки, причем время релаксации т определяется силой тока электронного пучка. [c.192]

В детекторе с газовым усилением заряд Q, индуцированный во внешней цепи, пропорционален энергии г, потерянной частицей, только в случае, если каждый первичный электрон, независимо от места его образования, создает в процессе усиления одно и то же количество пар ионов. Поскольку вероятность вторичной ионизации зависит от напряженности поля, то в полях с резким градиентом можно получить очень узкую область, в которой в основном будет происходить ионизация. Например, средняя длина пробега электрона между соударениями в водороде при давлении 133 гПа составляет я см. Чтобы происходила ионизация атомов водорода, необходима энергия выше 15 эВ. Таким образом, в рассматриваемом примере для вторичной ионизации нужно электрическое поле напряженностью выше 1,5 10 В/см. Такое поле при сравнительно невысоком приложенном напряжении можно получить в детекторах цилиндрической формы (рис. 6.2.5, а), в которых диаметр цилиндра — катода — много больше диаметра анода — металлической нити. [c.81]

В большинстве насосов этого типа верхним пределом рабочего давления является форвакуум" ,О—0,1 Па. Сверху он в основном ограничивается возможностью работы испарителя. При повышении давления на поверхности твердофазных испарителей образуются стойкие пленки окислов, нитридов и карбидов, затрудняющих распыление геттера. Электроннолучевые испарители также перестают работать, так как повышение концентрации газа ведет к уменьшению длины пробега электронов. В результате электроны не успевают разогнаться и накопить достаточно энергии, необходимой для разогрева геттера. Наконец, в дуговых испарителях повышение давления выше 5—10 Па может вызвать образование малоподвижных анодных пятен, что чревато проплавлением стенок корпуса насоса. Кроме сказанного выше, следует иметь также в виду и то, что повышенное рабочее давление требует более интенсивного напыления геттера. Поэтому во избежание быстрого израсходования последнего насос целесообразно включать при давлении ниже 10 Па. Это предварительное разрежение обеспечивают с помощью других насосов. [c.56]

Зависимость количества образующегося озона от времени облучения, приведенная на рис. 3, указывает на установление стационарного состояния. Количество озона в стационарном состоянии составляет около 6-10 моля, что соответствует 4,5% (молярных), если считать, что весь озон находится в слое жидкости толщиной, равной длине пробега электрона в жидком кислороде, которую можно принять равной 3 мм. Однако. . действительное количество озона в стацио- [c.138]

Численные значения коэффициентов ослабления для р-излу-чения сравнительно велики (для р-лучей они на два или три порядка больше, чем для у-лучей), что приводит к уменьшению длины пробегов электронов в конденсированных средах до нескольких миллиметров. Это часто упрощает решение общей дозиметрической проблемы, позволяя при расчете учитывать только одно ослабление. Если, например, тело больших размеров облучается пучком электронов, так что расстояние между источником излучения и поверхностью объекта облучения велико по сравнению с длиной пробега электронов в веществе (например, 10 см и 5 мм соответственно), то можно при расчете дозы пренебречь изменением расстояния с увеличением глубины или же потом внести в результат соответствующие малые поправки. [c.140]

Излучение обладает большой проникающей способностью, поэтому специальное впускное окно делать уже не надо. Толщину стенки камеры выбирают равной длине пробега электронов в материале, из которого сделаны стенки, или несколько большей. Это исключает проникновение в чувствительный объем камеры электронов, образованных 7-излучением в веществе, окружающем камеру. [c.50]

Химически активные газы поглощаются пленкой титана, непрерывно напыляемой на внутреннюю поверхность водоохлаждаемого корпуса насоса. Ионизация инертных газов и углеводородов осуществляется за счет их соударения с электронами, эмитируемыми накаленным вольфрамовым катодом. Прозрачная для электронов анодная сетка, находящаяся под положительным потенциалом 1 ООО—1 200 в, увеличивает длину пробега электронов, а следовательно, и эффективность ионизации инертных газов и углеводородов. [c.102]

В термоэлектронном манометрическом преобразователе ЛМ-2 средняя длина пробега электрона в пространстве ионизации до попадания на анод равна А г — = 9,46 (1,2—0,4) = = 7,56 см. Эффективная длина ионизации электрона обратно пропорциональна давлению и при ионизации азота для Р = = 1 мм рт. ст., Уд = 150 в при температуре в объеме ионизации 380° С равна 0,258 см. [c.113]

Таким образом, давление, при котором в преобразователе ЛМ-2 длина пробега электрона равна эффективной длине ионизации, будет 3,4-10 мм рт. ст. эту величину давления можно считать верхним теоретическим пределом измерения давления преобразователем ЛМ-2. Если включить манометрический преобразователь [c.113]

При конструировании ионизационного манометра для измерения высоких давлений необходимо, чтобы эффективная длина ионизации Ье была больше свободной длины пробега электронов I в манометре. Этого можно достичь уменьшением эффективности ионизации 8 и, Т) за счет снижения анодного напряжения мано- [c.114]

Плотность газов в объеме манометрического преобразователя может не соответствовать плотности газа в вакуумной камере, так как преобразователь может выделять или поглощать газы. Это особенно заметно при малой проводимости соединительной трубки. Состав газов в преобразователе определяется зависимостью скоростей откачки манометра от рода газа, химическими процессами, происходящими при откачке, газоотделением стенок и электродов преобразователя, диффузией газов через баллон. Длина пробега электронов при постоянных плотности и состава газа зависит от изменений потенциала на стенках баллона и появления изолирующей пленки на электродах манометра. На энергию электронов оказывают воздействие ионный и электронный пространственный заряды, высокочастотные колебания и изменения плотности и состава газа. Эффективность коллекторов ионов и электронов зависит от потенциала на стенках баллона, плотности газа и пространственного заряда. [c.120]

Электронографический анализ — один из методов изучения атомно-кристаллн-ческой структуры веществ, в котором используется дифракция потока движущихся электронов, обладающего волновыми свойствами. От рентгеновских лучей волны потока электронов отличаются меньшей длиной. При ускоряющем напряжении 30—100 кВ, которое применяют в электронографах, длина волны потока электронов колеблется в пределах 0,07—0,04 А, что в 20—30 раз меньше длин волн, используемых в рентгенографическом анализе. Кроме того, длина пробега электронного луча в исследуемом веществе по сравнению с рентгеновским меньше и обычно не превышает 100 А, так как электроны сильно взаимодействуют с веществом и быстро оглощаются в кристаллах, [c.105]

З.З.2.4.1. Длина пробега электронов по Бете. Если имеется подходящее соотношение для скорости потери энергии на пройденном пути с1Е1с1х, то строгое определение полной длины пробега среднего электрона имеет вид [c.41]

З.З.2.4.2. Длина пробега электронов по Канайе и Окаяме. Ряд исследователей рассматривали влияние упругого и неупругого рассеяния (выбором закона потерь энергии) при выводе длины пробега электрона, которая давала бы более точное приближение для размера области взаимодействия по глубине. Ка-найя и Окаяма [23] вывели следующее выражение для макси- [c.42]

Сравнение значений длины пробега электронов. В табл. 3.2 содержатся числовые значения величины длины пробега электронов, рассчитанные на основе приведенных выше уравнений, и экспериментально измеренные значения в соответствии с приведенными критериями для тонких пленок. В общем случае длины пробегов, рассчитанные по модели Канайи— Окаямы, лежат вблизи экспериментально определенных значений максимальной длины пробега. Длина пробега по Бете наиболее существенно отклоняется от других измерений длины пробега в тех случаях, когда упругое рассеяние имеет большую вероятность в мишенях с большим атомным номером или при низкой энергии электронного пучка. В наиболее экстремальных случаях длина пробега по Бете отличается более чем на 50% от длины пробега, вычисленной по модели Канайи — Окаямы. [c.44]

Длина пробега флуоресценции. Область генерации рентгеновского излучения, возникающая под действием электронов пучка лежит внутри области взаимодействия электронов с мишенью. Вторичная флуоресценция исходит из гораздо большего объема вследствие того, что расстояние, на которое может распространиться рентгеновское излучение в твердом теле, больше, че.м длина пробега электрона. Рассмотрим случай, когда распределено железо в никелевой матрице. Излучение NiK (7,472 кэВ) может вызвать флуоресценцию /(-излучения железа ( кр = 7,111 кэВ). Расстояние, проходимое Ка излучением никеля в матрице Ni—10% Fe, может быть рассчитано на основе уравнений (3.46) и (3.47). Источником в образце является область взаимодействия электронов (рис. 3.49). Ni Q. распространяется с однородной интенсивностью по всем направлениям от источника. Вторичная флуоресценция Fe,(, возникающая под действием Nixa> образуется в пределах всей сферической области, указанной на рис. 3.49. Относительные объемы областей генерации 50%, 75i /o, 90% и 99% вторичной флуоресценции Fe под действием сравниваются на рис. 3.49 с областью взаимодействия электронов. Отметим громадное различие в размерах областей генерации рентгеновского излучения, возникающего под действием электронов и за счет рентгеновских лучей. [c.92]

Рассмотрим простейший возможный образец (рис. 4.25), представляющий собой аморфное твердое тело из чистого элемента, который обладает бесконечной толщиной по отношению к длине пробега электрона при данной энергии пучка. Область сканирования на образце много меньше поперечного размера образца, так что пучок (и область взаимодействия) никогда не достигает края образца. При таких условиях сигналы, эмитти-руемые при всех положениях пучка, без учета статистических флуктуаций идентичны (последние будут обсуждаться далее в разделе Качество изображения ). Из уравнения (4.13) видно, что в этом случае контраст наблюдаться не будет. Теперь рассмотрим чуть более усложненный образец (рис. 4.25,6), который состоит из двух четко разделенных областей, содержащих различные чистые элементы / и 2 и Область сканирова- [c.135]

ОО локализована вблизи оси луча. При прохождении через резист электронный пучок в результате РМУ расширяется, так что на границе резист — подложка экспонируется площадь большая, чем в поверхностном слое резиста. Эта площадь определяется длиной пути электрона в резисте и подложке. Хотя максимальное рассеяние энергии в единице объема из-за 00 гораздо меньше, объемный их вклад сравним. Доля РМУ и 00 в экспозиции резиста зависит от энергии излучения, толщины слоя и атомного номера элемента, входящего в состав вещества подложки. При повышении энергии излучения уменьшается потеря энергии на единицу длины пути, а при увеличении толщины слоя возрастает кумулятивный эффект столкновений электронов РМУ. Площадь, экспонируемая на границе резист — подложка, увеличивается с ростом толщины слоя. Адекватное экспонирование требует, чтобы пробег электронов в полимерном слое превышал его толщину с тем, чтобы обеспечить экспонирование резиста вблизи границы резнст — подложка. С возрастанием атомного номера элементов, образующих вещество подложки, увеличивается доля электронов 00 и уменьшается длина пробега электронов в подложке, в результате чего электроны 00 концентрируются вблизи оси луча. [c.220]

Для ПЭ 1 о=109—113 кДж/моль, что совпадает с По для механической долговечности полиэтилена (см. табл, 2.1). Следовательно, локальный электрический пробой и перенос электрона происходит, когда вследствие термофлуктуации и действия поля Е разрываются химические связи. При этом разрыв происходит по слабым химическим связям в полимерной цепи ПЭ. Несомненно, что явление перемещения электрона аналогично по механизму эмиссии электронов при механическом деформировании и разрушении полимеров, но в отличие от эмис-сии электрона в вакууме, эмиссия электрона в среде характеризуется длиной пробега электрона. [c.141]

ЛОСЬ добиться повышения чувствительности манометрического преобразователя за счет увеличения длины пробега электронов в пространстве ионизации без применения магнитного поля. В описанном ими приборе, названном орбитроном (рис. 4. 8), электроны, эмиттируемые небольшим вольфрамовым катодом 1, под действием большого положительного потенциала анода направляются в пространство ионизации между концентрично расположенными анодом 2 и коллектором ионов 3. Одновременно благодаря наличию присоединенного к катоду специального электрода 5 электронам сообщаются касательные скорости, обеспечивающие относительно боль- [c.90]

Смотреть страницы где упоминается термин Длина пробега электронов: [c.42] [c.43] [c.82] [c.324] [c.324] [c.394] [c.673] [c.106] [c.430] [c.73] [c.69] [c.120] [c.40] [c.351] [c.16] [c.220] [c.85] [c.91] [c.103] [c.120] [c.126]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология