Термодинамические уравнения энергии и работы сжатия

Уравнение состояния. Изменение WOO объема (вызванное изменениями температуры и давления) и такие термодинамические характеристики, как работа сжатия, изменение внутренней энергии и т. д., могут быть связаны уравнением состояния для жидкостей, аналогичным уравнению состояния, используемому для идеального газа. Простейшее уравнение состояния для неидеальных газов (уравнение Ван-дер-Ваальса) мо- 60 [c.49]

ТЕРМОДИНАМИЧЕСКИЕ УРАВНЕНИЯ ЭНЕРГИИ И РАБОТЫ СЖАТИЯ [c.11]

МОЖНО рассматривать как перенос элемента отрицательного объема [—с11 от более высокого давления к более низкому давлению. Изъятие объема —АУ из цилиндра высокого давления, т. е. расширение на АУ, сопровождается потерей энергии сжатия в количестве рАУ в то же время добавление объема —йУ к объему цилиндра низкого давления (т. е. сжатие на с11/) связано с получением цилиндром низкого давления энергии, равной р°(1У. Разность между этими двумя величинами, равная (р—р°)с11/, представляет собой количество энергии, которое может быть передано окружающей среде в виде полезной механической работы. Полезное действие данной машины зависит от величины коэффициента полезного действия, который характеризует превращение энергии, сообщаемой машине, в полезную работу. Можно определить величину этого коэффициента 0, характеризующего превращение и называемого термодинамическим коэффициентом полезного действия или просто коэффициентом полезного действия, с помощью уравнения [c.222]

Фольмер [ ] показал, что путем чисто термодинамических рассуждений можно вывести уравнение изотермы адсорбции, имеющее совершенно такую же форму, как уравнение Лэнгмюра. Когда газ находится в равновесии с адсорбированным слоем, то работа изотермического переноса бесконечно малого количества газа из газовой фазы в адсорбционную фазу равна нулю. Перенос сопровождается сжатием газа и расширением адсорбированного слоя. Изменение свободной энергии в этом процессе будет равно [c.96]

Это уравнение можно вывести из термодинамических соотношений, оценивая величину работы, затрачиваемую на сжатие. Здесь а — межионное расстояние в несжатом кристалле, число Маделунга (см. 5.2.1) (геометрический фактор, который рассматривается при обсуждении энергии решетки и для определенного типа структур представляет постоянную величину), г—валентность, е — заряд электрона, п — показатель, характеризующий степенную зависимость сил отталкивания от расстояния (величина п для щелочных металлов равна примерно 9), N— число Лошмидта. [c.41]

Понятие о внутренней энергии. Зависимость, выраженная уравнением (1), строго действительна только тогда, когда рабочее вещество или система, с которой мы экспериментируем, проходит через полный цикл изменений, т. е. возвращается в свое исходное состояние. При рассмотрении таких процессов, как испарение жидкости, химическая реакция или сжатие газа, не существует простой, общей для всех процессов, зависимости между теплотой и работой. Поскольку теплота и работа являются внешними эффектами, получающимися вследствие изменений внутри системы, и поскольку эти эффекты должны считаться возникающими из уже существующих действий или, другими словами, должны иметь причину, то следует ввести понятие энергии. Теплоту и работу следует считать формами энергии и в более узком термодинамическом смысле — внешним выражением накопленной энергии . [c.86]

Для рационализации производства необходимо выбрать оптимальное значение показателей, предлагаемых для включения в отчеты о работе КС и ГТС, Эти значения определяют из условия равенства энергии, потребляемой на КС и расходуемой на участке газопровода, примыкающем к КС, При этом совместно решают уравнения процессов транспорта газа по газопроводу и сжатия газа на КС. При расчете этих величин в качестве исходных данных принимаются некоторые характеристики ГТС, термодинамические характеристики газа и ряд упрощенных предпосылок процесса транспорта газа. [c.84]

Здесь (2, г) —осевая и радиальная координаты 1/ , V,., Уе — компоненты скорости в осевом, радиальном и азимутальном направлениях р, р, Т — термодинамические переменные (давление, плотность, температура) вязкость (х, теплопроводность к и теплоемкость при постоянном объеме Су принимают постоянными. Заметим, что в уравнениях движения влияние сжимаемости газа на вязкие напряжения учитывают с помощью слагаемого (1/3)ё1 У и что влиянием гравитационных сил пренебрегают. Член VI /г в радиальном уравнении движения и член У,У /г в азимутальном уравнении представляют собой соответственно центро-бел<ную силу и силу Кориолиса. Член (рё1уУ) в уравнении энергии представляет собой обратимую работу сжатия или расширения газа, а член фу15с — вязкую диссипацию энергии. Последнее уравнение выражает закон идеального газа, в котором М — молярная масса Р — универсальная газовая постоянная. [c.186]

П1-3-27, Полоска резины может быть использована как термодинамический аналог некоторого газа. Вытягивание резины соответствует сжатию газа. Работу, производимую над резиной, можно представить как —dw = = f dl, где f — сила натяжения при сжатии резины и I — длина полоски, а) Определите по аналогии с Гельмгольцем и Гиббсом свободную энергию (F и G) полоски резины, б) Покажите, что для резины при постоянной температуре Т —dw dF ц что для процесса при постоянных Tuf —dw полез PI >dG. Сформулируйте определение полезн. Укажите основной термодинамический принцип, с помощью которого Вы начали доказательство, в) Выведите уравнение для (dUldl)j через некоторые или все величины Т, f, I и их производные, г) Для идеальной резины (dUldl)j- = 0. Покажите, что это выражение может быть выведено из уравнения состояния (связь между f, I, Т) для идеальной резины. [c.48]

Процессы, происходящие при постоянном объеме, называются изо хорными, при постоянном давлении — изобарными, при постоянной температуре — изотермическими. Процессы, при которых система не обменивается теплотой с окружающей средой, называются адиабатическими. В любом термодинамическом процессе, кроме изохорного, часть энергии расходуется на работу расширения. Наоборот, энергия системы возрастает по мере ее сжатия. Работа — одна из форм передачи энергии от одной системы к другой. Ее величина определяется суммой произведений действующих сил на соответствующий путь. В случае, когда можно принять, что единственной действующей силой является внешнее давление, работу А вычисляют по уравнению [c.51]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология