Резина идеальная

В режиме идеального смешения концентрации реагентов постоянны по всему объему аппарата. Непрерывный переход от резина идеального вытеснения к режиму идеального смешения можво проследить в рамках диффузионной модели, решая уравнение (VI.14) или (VI.15) с граничными условиями (VI.27) и оценивая изменение степени превраш ения и статистических характеристик распределения при уменьшении числа Пекле. Режиму идеального вытеснения соответствует предельный случай Ре оо, а режиму идеального смешения — Ре 0. Все промежуточные режимы иногда определяют как режимы неполного смешения. Согласно сказанному выше, диффузионная модель далеко не всегда пригодна для описания работы реакторов в режиме неполного смешения. При расчет трубчатых реакторов х)на оказывается справедливой только ври больших числах Пекле, когда гидродинамический режим реактора приближается к режиму идеального вытеснения при этом расчет реактора в приближении идеального вытеснения обеспечивает обычно достаточную для технологических целей точность результатов, и влияние продольного перемешивания потока может быть учтено как малая поправка. При расчете реакторов малой протяженности, где продольное перемешивание особенно заметно и могут наблюдаться сильно размазанные функции распределения, необходимо уже учитывать реальную физическую картину процессов переноса вещества, так как диффузионная модель в этих условиях не применима. [c.213]

Если в покрытии валов не может быть использован материал с более высокими характеристиками, то составление рецептур и вулканизация используемой резины может потребовать некоторых ограничений. Когда известно, что резина идеально устойчива к воздействию химического вещества, процесс составления рецептуры оказывает относительно мало влияния на конечные характеристики. При этом присутствие некоторых карбонатов (например, карбоната кальция в горячих кислых средах и силикатных наполнителей в горячих щелочах) нежелательно из-за их подверженности химическому воздействию. [c.363]

Высокоэластичность идеальных резин имеет энтропийную природу иначе говоря, их сопротивление деформации является след- [c.42]

По аналогии с идеальным газом, идеальной резиной можно считать ту, у которой высокоэластичность обусловлена только изменением энтропии. Для идеальной резины, следовательно [c.116]

Чтобы вскрыть физический смысл величин 1 1, 1, определяющих уравнение состояния резины, рассмотрим воображаемую резину без теплового расширения ( 3 = 0) и сжимаемости (К = 0). Для нее Уг = и, 1 = 3 и соотношения (111.24) и (111.31) совпадают. В этом случае под V и 5 следует понимать конфигурационные энергию и энтропию, обусловленные изменением конформации молекулярных цепей при высокоэластической деформации. (Напомним, что изменение конформаций цепей при деформации приводит к изменению конфигурации системы в целом). Для реальной резины с тепловым расширением и сжимаемостью роль конфигурационных функций состояния играют i/ и 5[. Это следует из того, что нарастание высокоэластичности резины определяется изменением /1 и 5ь а условием идеальности является не (диЩ)р,т = О, а (ди1/дХ)р,т == 0. [c.118]

Таким образом, термодинамический анализ и результаты опытов позволяют утверждать, что резина при малых и средних деформациях при отсутствии кристаллизации ведет себя как идеальная и ее высокоэластичность имеет энтропийную природу. Это можно утверждать, по крайней мере в пределах ошибок эксперимента, т. е. с точностью в несколько процентов. Наличие теплового расширения приводит к тому, что напряжение, как это видно из формулы (111.34), не вполне строго пропорционально температуре. Для опытной проверки идеальности резины термодинамическое соотношение (111.33) является более удобным и корректным, нежели часто встречающееся [c.118]

Вследствие сказанного, наблюдаемая инверсия теплового эффекта не исключает термодинамического определения идеальности резины. Близость многих реальных резин к идеальной при медленных (равновесных) деформациях несколько нарушается при быстрых деформациях. [c.121]

В этой главе была представлена классическая версия термодинамики каучукоподобной эластичности, не претерпевшая существенных изменений за последние 20 лет. Подобная стабильность теории обусловлена тем, что на опыте относительно легко реализовать описанные выше условия идеальности резины. По существу, каучукоподобная эластичность в своем энтропийном варианте (а это и есть идеальный вариант) вполне аналогична упругости газов. Некоторые геометрические трансформации — замена всестороннего сжатия растяжением, с соответствующей заменой давления на растягивающее напряжение, при соблюдении условий аффинности деформации, позволяют в полной мере использовать и математический формализм, следующий из указанной [c.121]

Равновесная изотермическая деформация характеризуется работой которая, согласно уравнению (III. 13), равна dW = —бЛ. Поскольку член dU в нашем случае идеальной резины равен нулю, то из первого начала термодинамики бЛ = TdS. Поэтому [c.148]

Ура нение состояния полимерной сетки ф Уравнение деформации идеальной резины [c.69]

Уравнение деформации идеальной резины [c.70]

Соотношение для опытной проверки идеальности резины можно получить из уравнения (3.31). [c.70]

После замены в формуле (3.32) энтропийного члена его выражением (3.27) получим для идеальной резины [c.71]

Из того, что д]/ 1д А)р,т=0, и из первого соотношения (3.28) следует, что Уо/ не является функцией давления р. Следовательно, 1п Уо/=1п 7 -1-1п[ф(Я)], где ф(Я) —некоторая произвольная функция деформации. Отсюда Уо/=7 ф(Я). Таким образом, для идеальной резины характерно уравнение состояния следующего вида [c.71]

Наличие кристаллизации при растяжении искажает идеальные свойства резины в сильной степени (рис. 3.5, кривая 2). [c.72]

Предметом особого внимания для того, кто оказывает помощь (в момент, когда тело спасаемого находится под напряжением), должна быть собственная безопасность, так как ни при каких условиях ему самому нельзя превратиться в пострадавшего. Какие меры безопасности необходимо соблюдать, когда имеешь дело с электрическим током Прежде всего необходимо полностью исключить возможность контакта с электрическим током. Для этого служат специальные диэлектрические (как правило, резиновые) средства личной защиты рукавицы, перчатки, боты, коврики, маты и т. д. Идеальным было бы следующее вооружение для оказывающего помощь на руках — резиновые перчатки, на ногах — резиновые боты или сапоги, на туловище — глухой прорезиненный передник и под ногами — ковер из резиновых матов или ковриков. Но, как правило, в первый момент, когда происходит несчастный случай, ничего из вышеуказанных средств личной защиты под рукой не оказывается. Самое большее, на что можно рассчитывать аварийным бригадам в этой ситуации, это всего лишь резиновые сапоги, потому что они входят в общий комплект средств личной защиты слесарей АДС, а также несколько листов прокладочной листовой резины из комплекта оснащения аварийной машины. В этих условиях необходимо прибегать к подручным средствам, с помощью которых можно устранить контакт между телом пострадавшего и землей и тем самым получить возможность хотя бы временной передышки в действии тока на пострадавшего до принятия соответствующих мер. [c.288]

Соотношение (У.23) позволяет на основе эксперимента решить вопрос о степени идеальности резины. Такой эксперимент и анализ с применением (У.23) показал [88], что в отсутствие кристаллизации при растяжении ненаполненная резина ведет себя как идеальная, почти до разрыва (рис. V. 5), т. е. ди 1дк)р, т = 0. [c.148]

Рукава, соединяющие баллоны с газовой сетью и газоиспользующим оборудованием, могут выполняться из синтетической резины в соответствии с действующими в стране стандартами (в Великобритании— стандарт В53212). Идеальный вариант—использование двухслойных усиленных рукавов с внутренним слоем из нитрила, который хорошо противостоит старению. [c.191]

Так как всегда член dUzldX)p,T О, независимо от того, какую физическую природу имеет деформация резины (энтропийную или энергетическую), поэтому и (dUldX)p,T. О, включая также идеальную резину. Вследствие этого соотношение (П1. 24) непременимо для анализа идеальной резины. [c.116]

Соотношение для опытной проверки идеальности резины можно получить из уравнения (П1.31). Прежде всего, объемным членом в выражении (П1.31) можно пренебречь как весьма малым. TiK как V2 = КУф к мало, то Vi V, где V — реальный объем деформированной резины. Оценка показала, что можно считать (dVldk)p,T = 0 с точностью, лежащей за пределами ошибок эксперимента. Столь же малым поэтому является и член (dVi/dk)p,T, который в дальнейшем можно не учитывать. Это означает, что резину при растяжении можно считать несжимаемой [c.116]

На самом же деле, для идеальной резины, у которой при малых растяжениях деформация также является высокоэластической, не дР1дТ)р,ь, а ( р/д7 )р,х должна быть всегда положительная (р— условное напряжение, рассчитанное на начальное поперечное сечение образца). [c.119]

Таким образом, явление термоэластической инверсии объясняется выбором параметров Р и L, а не отклонением резины от идеальности при малых растяжениях. [c.120]

Обратимся вначале к равновесному растяжению идеальной рези-Рис. III.7. Изменение темпера- НЫ. Из уравнения (HI. 32). следу.ет, туры образца резины при адиа- что (dSj/dX) р, г < О, так как при батическом растяжении. растяжении р > 0. Поэтому должно [c.120]

Рассмотренные в конце этой главы отклонения от идеальности— два типа инверсий — легко интерпретируются с термокинетических позиций, что рекомендуется читателям для упражнения проделать самостоятельно. Разумеется, при этом должны получиться те же результаты, к которым мы пришли в б и 7 более старомодным образом. Однако указанные термокинетические эффекты относительно слабы и не идут в сравнение с эффектами возникновения жесткости при быстрых воздействиях, рассмотренных в гл. II. Гораздо важнее другое (чему, собственно, и была посвящена настоящая слава) именно в приближении идеальности, в силу энтропийной природы высокоэластичности, резины могут проявлять свойства, присущие сразу трем агрегатным состояниям. При растяжении они схоДны и с жидкостями, и с газами. При всестороннем сжатии они неотличимы от обычных твердых тел, а при одномерном сжатии у них появляется удивительная анизотропия свойств (э отличие от одномерного или даже двухмерного растяжения) в направлении сжатия они твердоподобны, а в двух перпендикулярных (одном — если пользоваться цилиндрическими координатами)—по-прежнему высокоэластичны. [c.122]

В результате было установлено, что в отсутствие кристаллизации при растяжении ненаполненная резина ведет себя как идеальная почти до разрыва (рис. 3.5, кривая /), т. е. д1]11дХ)р,т — (но ди21дк)р,тФО). [c.71]

Чтобы вскрыть физический смысл величин 11], 51, определяющих уравнение состояния резины, рассмотрим полимерную сетку без теплового расширения (с = 0) и сжимаемости (/г = 0). Для нее и=ии 5 = 51 и соотношения (3,24) и (3.31) совпадают, В этом случае под /7 и 5 следует понимать конфигурационные энергию и энтропию, обусловленные изменением конфигурации молекулярных цепей при высокоэластической деформации. Для реального полимера с тепловым расширением и сжимаемостью роль конфигурационных функций состояния играют 1 ] и 5(, Это следует из того, что нарастание высокоэластичности резины определяется изменением последних, а услоинем идеальности является не дШд .) р,т=0, а дих/дХ) р,т О. [c.72]

Точка инверсии, для которой (дР1дТ) р,ь = 0, наблюдается на резинах при 7—10% растяжения (рис. 3.6). В связи с этим, каза-.лось бы, имеется противоречие между тем, что установлено в пре- .ыдущем разделе об идеальности резины при малых и средних [c.79]

Хотя некоторые исследователи [77] правильно трактуют явление инверсии как эффект теплового расширения, однако еще распространен взгляд, который связывает наличие отрицательной производной дР дГ) с существованием чисто упругой и отсут-вием высокоэластичной деформации при малых растяжения . На самом же деле для идеальной резины, у которой при малых растяжениях деформация также является высокоэластическоп, не [c.80]

Обратимся вначале к равновесному растяжению идеальной резины. Из уравнения (3.32) следует, что ((351/(3/.)р,т<0, так как прН растяжении />0. Поэтому должно быть bQ = TdS<0 при веек деформациях растяження е>0. Следовательно, как при малых, так к при больших растял еииях резины должна выделяться теплота и образец резины нагревается. Если внутренняя энергия не изменяется (идеальная резина), то теплота выделения при деформации согласно уравнению (3.1) равна работе внешних сил. При изотермичес сой равновесной деформации выделенная теплота (—8Q) пропорц ю- [c.81]

Наблюдаемый эффект инверсии (рис. 3.7) объясняется нерав новесностью процесса при быстром растяжении эластомера, когДа в начале деформации ее упругая составляющая может заметно превышать высокоэластическую. При равновесной же деформации упругая составляющая ничтожна (примерно 0,05% от высокоэластической), поэтому ею обычно пренебрегают. При очень быстром растяжении эластомеров, когда молекулярные цепи из-за внутреннего трения еще не успевают выпрямиться, деформация в начальный момент может носить преимущественно упругий характер, связанный с изменением расстояния между атомами. Эта деформация сопровождается некоторым возрастанием энтропии и, следовательно, поглощением теплоты. Вследствие сказанного, наблюдаемое явление термической инверсии не исключает термодинамического определения идеальности резины. Близость многих реальных резин к идеальной при медленных (равновесных) деформациях несколько нарушается при быстрых деформациях. [c.82]

Равновесная и изотермическая деформации характеризуются работой, которая, согласно уравнению (3.13), есть dW= ЬA. Учитывая, что в случае идеальной резины di/=0, получим из первого начала тepмoдинaмvlки 6A = TdS. Поэтому [c.109]

Г. Л. Слонимский (1938 г.) в статье О законах деформации реальных материалов делает попытку изложить теорию Максвелла и Больцмана — Вальтерра в применении к таким веществам, как каучук и другие материалы, отличающиеся от идеально упругих тел неравновесными процессами деформации. Начиная с 1935 г., стали появляться работы П. А. Ребиндера и В. Б. Маргаритова по физико-химии и механике каучука и резин, которые в 1937 г. вызвали большую дискуссию на страницах журнала Каучук и резина . Вместе с А. А. Трапезниковым П. А. Ребиндер изучил механические свойства адсорбционных слоев для поверхностно-активных, нерастворимых в воде веществ методом смещения подвешенного на нити диска. Механические свойства растут и достигают максимума при полном насыщении поверхностного слоя. Б. В. Дерягин и другие развили физическую теорию устойчивости дисперсных систем. [c.8]

П1-3-27, Полоска резины может быть использована как термодинамический аналог некоторого газа. Вытягивание резины соответствует сжатию газа. Работу, производимую над резиной, можно представить как —dw = = f dl, где f — сила натяжения при сжатии резины и I — длина полоски, а) Определите по аналогии с Гельмгольцем и Гиббсом свободную энергию (F и G) полоски резины, б) Покажите, что для резины при постоянной температуре Т —dw dF ц что для процесса при постоянных Tuf —dw полез PI >dG. Сформулируйте определение полезн. Укажите основной термодинамический принцип, с помощью которого Вы начали доказательство, в) Выведите уравнение для (dUldl)j через некоторые или все величины Т, f, I и их производные, г) Для идеальной резины (dUldl)j- = 0. Покажите, что это выражение может быть выведено из уравнения состояния (связь между f, I, Т) для идеальной резины. [c.48]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология