Главные моменты инерции молекул

Решение. За начало координат примем центр тяжести молекулы, который определим по уравнениям (1У.2). Тогда моменты инерции будут /, I у и / , которые определяем по уравнениям (IV. 1). Произведение главных моментов инерции молекулы может быть рассчитано из векового уравнения [c.32]

Все три главных момента инерции молекулы воды невелики 1,02 1,92 и 2,94-10 г-см (значения для нулевого колебательного уровня). Поэтому постоянные ее вращательной структуры оказываются сравнительно большими А = 27,79 см , В = 14,51 см , С = 9,29 см ) вследствие чего не полностью [c.117]

Обозначения — молекулярная масса / , / , — главные моменты инерции молекул, г-см (I г-см = ЫО кг-м ) [c.317]

Обозначения /И — молекулярная масса Iа < главные моменты инерции молекул, г-см (10 кг-м ) о — чи- [c.317]

Определите главные моменты инерции молекулы Ф Нд по равновесному межъядерному расстоянию 1,4206-10 м и углу [c.32]

Определите энергии десяти первых вращательных квантовых уровней молекулы ip Hg, если главные моменты инерции молекулы имеют значения /д =/в = 6, 237-10- кг-м /с = 7,111-10- кг-м. Вычертите энергетические уровни в условном масштабе и покажите стрелками возможные переходы при поглощении квантов света в дальней ИК-области спектра. [c.32]

Обозначения Л1 — молекулярная масса Iа > в с — главные моменты инерции молекул, г-см (10 кг-м ) я — число симметрии ро — вес основного электронного состояния. [c.317]

В задаче 11 раздела II показано, что главные моменты инерции молекулы АХг при нелинейной конфигурации и указанном выборе системы координат O xyz будут выражаться следующим образом [c.76]

Следовательно, главный момент инерции молекулы относительно оси Сп (обозначим ее как ось O Z) не зависит от вращения двух групп молекулы. Поскольку в силу симметрии вращение молекулы как целого вокруг осей, перпендикулярных Сп, совершенно не связано в данном случае с вращениями относительно Сп, так как вращение относительно осей, перпендикулярных Сп, не дает компоненты момента количества движения по оси Сп и не меняет главного момента инерции, относительно оси Сп, то можно в данной задаче рассматривать изолированно вращение относительно оси С , т. е. оси O Z. [c.122]

В 3-й части I тома приводятся принятые значения атомных весов и данные о распространенности и спинах атомных ядер стабильных изотопов элементов, рассматриваемых в Справочнике (Приложение 1), принятые значения основных физических постоянных и переводных множителей для единиц энергии (Приложение 2), формулы для вычисления главных моментов инерции молекул и их произведений по структурным параметрам (Приложение 3) и соотношения между частотами колебаний и силовыми постоянными многоатомных молекул для различных моделей силового поля молекул (Приложение 4). Формулы, приведенные в двух последних приложениях, использовались в настоящем Справочнике при оценках молекулярных постоянных и других расчетах. В Приложении 5 изложены методы вычисления поправок к значениям термодинамических функций идеальных газов при учете межмолекулярного взаимодействия в этом же Приложении обсуждаются данные, необходимые для вычисления соответствующих поправок для 34 газов. Приложение 6 содержит сведения о критических постоянных ряда веществ, рассматриваемых в Справочнике. [c.22]

Если молекула типа асимметричного волчка имеет элементы симметрии (ось симметрии второго порядка или плоскости симметрии), то оси главных моментов инерции совпадают с осями симметрии и лежат в плоскостях симметрии или перпендикулярны к ним. Это существенно облегчает вычисление главных моментов инерции молекул этого типа. Если асимметричный волчок не имеет указанных элементов симметрии, направление осей главных моментов инерции молекулы может быть найдено только как направление осей эллипсоида инерции. [c.65]

Для расчета произведения главных моментов инерции молекулы H Ja, приведенного в табл. 148, в настоящем Справочнике использовались значения длин связей С — НиС — J, приведенные в табл. 145, а углы между связями предполагались одинаковыми и равными 109°28. [c.512]

Электронные переходы в молекуле определяются ее внутренними движениями, как и в случае атома. При поглощении и излучении молекулами световой энергии, кроме изменения электронного состояния молекулы, происходят изменения колебательного двн>кенця различных частей мо.яекулы и ее вращательного движении в целом. Изменения энергии при электронных переходах имею ] величины, примерно в десять раз превышающие изменения энергии колебательных движений и в тысячу раз превышающие изменения энергии вращательного движения. В соответствии с этш[ электронные переходы чаще всего дают спектры излучения или поглощения в видимой или ультрафиолетовой части спектра. Колебательные и вращательные спектры в соответствии с меньшей величаной изменения энергии проявляются в инфракрасной области На электронные спектры всегда накладывается влияние одновременно происходящих изменений энергии колебательного и вращательного движений, а на колебательные спектры — влияние изменений энергий вращательного движения. В чистом виде проявляются только вращательные спектры (в далекой инфракрасной области). По ним можно вычислить главные моменты инерции молекул и определить их геометрические размеры и конфигурации. [c.91]

Определите главные моменты инерции и произведение главных моментов инерции молекулы бензола, если = 1,084х [c.32]

Из значений главных моментов ииерцпи некоторой молекулы и значений главных моментов инерции молекулы, отличающейся от исходной замещением одного ядра на его изотоп, определить координаты этого ядра относительно главных осей инерции исходной молекулы. [c.34]

Чисто вращательный спектр 502 расположен в микроволновой области. Впервые микроволновой спектр 50а исследовали Дейли, Гольден и Вильсон [1244], которые определили частоты 11 переходов между высокими уровнями вращательной энергии. На основании соответствующих формул квантово-механической теории жесткого ротатора и приближенного учета эффекта центробежного растяжения эти авторы определили значения структурных параметров молекулы 5О2, согласующиеся с результатами электронографических исследований [517]. Однако рассчитанные в работе [1244] значения частот вращательных переходов ЗОг оказались в плохом соответствии с наблюдаемыми значениями. Это побудило Сир-веца [3752] заново исследовать ту же область микроволнового спектра 502 и более точно учесть влияние центробежного растяжения при анализе результатов измерений. По этим данным он определил значения главных моментов инерции молекулы 50а для основного колебательного состояния. [c.317]

Длину связи S — F в молекуле SFg определяли методом дифракции электронов Брауне и Ноке [907], получившие rs--F= 1,56 +0,02 A, и Брокуэй и Паулинг [961 ], получившие rs-F =1,58 +0,03 А. В настоящем Справочнике принимается значение/ s-F(SFg), найденное Брауне и Ноке, поскольку такое же значение для длины связи S —F было получено при электронографическом исследовании молекул S2F10 [1971] и S2F10O2 [1972]. В соответствии с принятым значением длины связи S — F вычислено произведение главных моментов инерции молекулы SFg, приведенное в табл. 83. [c.327]

Основным структурным параметром тетраэдрической молекулы Р4 является длина связи Р — Р. Электронографическое исследование паров фосфора, выполненное Максуэллом, Хендриксом и Мозли 2817], привело к значению гр р = 2,21 -Ь 0,02 А, в дальнейшем не уточнявшемуся. Оно использовано при вычислении произведения главных моментов инерции молекулы Р4, приведенного в табл. 118. [c.411]

Произведение главных моментов инерции молекулы Р д, приведенное в табл. 118, вычислено по формулам (П3.59) на основе использования указанной выше модели и значений структурных параметров, принятых в настоящем Справочнике для молекулы Р40ю. [c.413]

Произведение главных моментов инерции молекулы Р Ощ, приведенное в табл. 118, вычислено на основании значений ее структурных параметров, найденных Хеймпсоном и Стосиком [1944]. [c.414]

Для структурных параметров молекулы PFj приняты те же значения, что и для молекулы PFg (см. стр. 415) в предположении, что погрешность принятого значения гр р составляет не менее 0,02 A и угла между связями Р — F — не менее + 10°. На основании принятых значений структурных параметров вычислено произведение главных моментов инерции молекулы PFg, величина которого приведена в табл. 119. [c.414]

Приведенное в табл. 147 значение для произведения главных моментов инерции молекулы HJg вычислено в предположении тетраэдрического расположения связей и принятых в табл. 145 значений для длин связей С — Н и С — J. Последние в пределах указанных на стр. 492 погрешйостей согласуются с приведенными выше результатами электронографических определений структурных параметров молекулы HJg. [c.505]

Приведенное в табл. 147 значение для произведения главных моментов инерции молекулы Fg l вычислено по структурным параметрам, найденным Бартеллом и Брокуэем [665]. [c.506]

В Справочнике для FgJ приняты значения структурных параметров, которые найдены Шериданом и Горди [3704] по этим параметрам вычислено произведение главных моментов инерции молекулы FgJ, приведенное в табл. 147. [c.507]

Приведенное в табл. 148 значение произведения главных моментов инерции молекулы СН2С12 вычислено на основе использования найденных в работе [3015] значений структурных параметров. [c.511]

На основании результатов исследования структуры молекул прочих галоидозамещенных метана можно утверждать, что длины связей С — Р и С — Л в молекуле СР. Л., имеют значения, близкие к указанным в табл. 145, и углы между связями, близкие к тетраэдрическому. Приведенное в табл, 148 значение произведения главных моментов инерции молекулы Ср2.12 вычислено в предположении следующих значений структурныхСпараметров [c.513]

Приведенное в табл. 149 значение произведения главных моментов инерции молекулы HaFJ вычислено на основании использования следующих значений структурных параметров Гс-н = 1,10, Гс-р = 1,38, r j = 2,15 A, Z Н — С — Н = Z F - С — J = 109=28. Последние основаны на результатах исследования молекулярной структуры других галоидозамещенных метана (см. табл. 145). Погрешности принятых для HaFJ значений длин связей могут быть оценены в + 0,03 А и углов между связями — в +4°. [c.516]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология