Энергетическая яркость

Квазимонохроматические пирометры. Предназначены для измерения температуры нагретого тела бесконтактным методом путем визуального определения энергетической яркости измеряемого тела при длинах волн, как правило, близких 0,65 мкм. Действительная температура тела Т может быть определена по яркостной температуре Та по формуле [c.349]

Элемент X, нм Энергетическая яркость, мВт/ср Отношение сигнал/шум [c.208]

Пирометры спектрального отношения. Основаны на измерении температуры путем измерения соотношения энергетических яркостей иа двух узких участках длин волн, как правило, в видимой области спектра. [c.350]

Функции сложения цветов г(Х), д (%.), "(Я,), средние для наблюдателей с нормальным цветовым зрением, рассматривавших круглое поле с угловым размером в 2°. Энергетические яркости монохроматических основных цветов Л (700,0 нм), О (546,1 нм), (435,8 нм) относятся приблизительно как Хд Ьд = 72,1 1,4 1,0 [101]. [c.82]

После этих конструктивных изменений мы готовы к проведению запланированного эксперимента по уравниванию цветов. Основные стимулы устанавливаются монохроматическими излучениями с длинами волн Хд = 700,0 нм для красного цвета (К), = = 546,1 нм для зеленого (О) и Хд = 435,8 нм для синего (В). Единицы основных цветов выбираются так, что их энергетические яркости относятся между собой примерно как Ьц Ьд Ьд = = 72,1 1,4 1,0. Этот выбор производится на основе вспомогательного эксперимента, при котором цвет смеси единичных количеств основных цветов уравнивается с цветом равноэнергетического стимула. Равноэнергетический стимул можно представить себе как аддитивную смесь всех монохроматических стимулов, составляющих непрерывный спектр от 380 до 770 нм, в котором каждый стимул имеет одну и ту же энергетическую яркость [c.81]

Пирометры полного излучения. С их помощью осуществляют измерение температуры путем измерения полной энергетической яркости тела. Действительная температура тела Т может быть определена по радиационной температуре Тр как [c.350]

Энергетическая яркость или удельная интенсивность источника, равна потоку излучения в единицу телесного угла с единицы площади проекции поверхности излучателя па плоскость, перпендикулярную направлению наблюдения, равна [c.16]

С помощью монохроматора мы получаем стимул длины волны Ь. Монохроматор представляет собой оптическое устройство, разлагающее поток излучения (например, испускаемый лампой накаливания) в его спектр и дающее нам возможность выделить из этого спектра любой нужный нам узкий участок, излучение которого пропускается выходной щелью монохроматора, образуя необходимый нам цветовой стимул длины волны к. Величина стимула измеряется, например, его энергетической яркостью, т. е. величиной потока излучения, испускаемого единицей площади (в нашем случае — площади выходной щели) в единицу телесного угла и в расчете на единичный интервал длин волн (Вт-см ср -нм ). Эта величина регулируется оптическим аттенюатором (ослабителем), помещенным у выходной щели монохроматора. Простым и эффективным оптическим аттенюатором является клинообразный нейтральный светофильтр с высоким коэффициентом пропускания на его тонком конце, непрерывно уменьшающимся при перемещении к толстому концу, где его значение мало. Передвигая клин вдоль выходной щели, мы меняем значение энергетической яркости стимула, уменьшая или увеличивая его. Надлежащая калибровка этого так называемого фотометрического клина позволяет нам количественно точно оценивать ослабление исходного потока излучения из щели. [c.80]

Энергетическая сила света (сила излучения) Энергетическая освещенность (облученность или плотность облучения поверхности) Энергетическая свет-ность (плотность излучения поверхности) Энергетическая яркость (лучистость) [c.159]

В—лучистость (энергетическая яркость) [c.5]

Набор стимулов с длиной волны к, составляющих при сложении равноэнергетический спектр, служит также тест-стимулом, и мы просмотрим эти стимулы один за другим, от X = 380 нм до = 770 нм с интервалами АЯ, = 5 нм. Общее число тест-стимулов равной энергетической яркости, каждый из которых испускается одним из четырех монохроматоров, составляет 79. [c.81]

Лучистость (энергетическая яркость) В — это сила излучения с единицы излучающей поверхности в заданном направлении. [c.14]

Коэффициент яркости можно рассматривать как предельный случай апертурного коэффициента отражения, когда телесный угол конуса выбирается предельно малым (близким к нулю). В этих условиях коэффициент яркости есть частное от деления энергетической яркости объекта к энергетической яркости идеального рассеивателя (т. е. рассеивателя, коэффициент отражения которого равен 1 и который рассеивает падающую на него энергию излучения равномерно по всем направлениям) [c.509]

Рис. 1.18. Цветовые координаты г (Я,), g (X), 6 (Х) спектрально чистых стимулов различной длины волны, но одинаковой энергетической яркости (при использовании в качестве основных цветов спектральных стимулов К с длиной волны 700,0 нм, О — 546,1 и В — 435,8 нм).

Производя реальное уравнивание цветов, мы вскоре обнаружим, что нет никакой необходимости поддерживать каждый тест-стимул на постоянной энергетической яркости. Например, окажется желательным повысить энергетическую яркость вблизи концов видимого спектра, чтобы обеспечить более разумную величину стимула при функционировании только дневного зрения, т. е. зрения, обусловленного механизмом работы колбочек в сетчатке. Если мы знаем энергетическую яркость тест-стимула при цветовом уравнивании, то мы легко можем рассчитать количества первичных цветов, которые будут уравнивать тест-стимул той же длины волны, но другой энергетической яркости. Чтобы сделать это, достаточно вспомнить следствие в) из законов Грасс мана. Пусть — энергетическая яркость тест-стимула при [c.81]

Показаны график цветности (х, у) и на нем линия пурпурных цветов. Кроме того, изображена линия, являющаяся геометрическим местом точек конца всех векторов 8 (X.), спектральных цветов стимулов длины волны X и постоянной энергетической яркости. Цвет Е, пересекающий график цветности в точке Е (х = у = Ч,) представляет собой цвет равноэнергетического стимула. [c.87]

Координаты X, У, 2 любого реального цвета никогда не принимают отрицательных значений, так как весь конус реальных цветов целиком расположен в положительном квадранте цветового пространства, определенного основными цветами X, V, 2. Удельные координаты х (к), у %), г (X) являются особым типом цветовых координат X, У, 2 только в том смысле, что они относятся к монохроматическим стимулам одинаковой энергетической яркости во всем диапазоне видимого излучения. Соответствующие цвета 8 ( .) изображаются векторами, направленными вдоль образующей конуса, и представляют собой реальные цвета. [c.88]

При нормировании координат цвета с помощью коэффициента к (или /Сщ) игнорируется яркость данного цветового стимула. Яркость — важная фотометрическая величина, устанавливающая связь светлоты стимула со светлотой первичного светового эталона, основного эталона в фотометрии (см. Приложение, табл. А). Для расчета яркости L цветового стимула требуется, чтобы S (К) была измерена в единицах спектральной плотности энергетической яркости Lex, т. е. лучистого потока в ваттах на единицу площади на единицу телесного угла в единичном интервале длин волн (Вт. м p -м ). Получается [c.174]

Если в пучок вводится измеряемый объект, в детекторе генерируется фототок, прямо пропорциональный энергетической яркости Ь йХ объекта при длине волны X излучения, регистрируемого монохроматором. Когда измеряемый объект заменяется стандартом отражения, генерируется другой фототок, который прямо пропорционален энергетической яркости Ь% (Ст) йХ отражающего стандарта в этой длине волны. Отношение двух фототоков равно [c.252]

Геометрия освещения и наблюдения (0/45), показанная на рис. 2.41, соответствует измерению отношения энергетических яркостей, поэтому термин апертурный коэффициент отражения заменяется соответственно на коэффициент яркости (рис. 2.2), [c.253]

Когда исследуемый объект заменяется рабочим стандартом отражения, например пластиной из прессованного порошка сульфата бария, поглощается лишь малая часть падающего лучистого потока, фактически ничего не пропускается, и почти все отражается. Снова интерес представляет отраженный от стандарта в направлении глаза поток, который создает исходный, стандартный стимул. Стандартный стимул полностью определяется спектральной плотностью энергетической яркости я, (Ст) отражающего стандарта. Если спектральный коэффициент яркости Рст X) стандарта известен, р (X) исследуемого объекта можно определить по уравнению (2.37). [c.256]

В свою очередь измерение спектрального коэффициента яркости включает в себя измерение спектральных энергетических яркостей, т. е. лучистых потоков, испускаемых объектом и стандартом отражения и распространяющихся в элементарном конусе с телесным углом 0 в направлении е = 45°. [c.265]

Энергетическая яркость в точке поверхности н в данном направлении есть отношение энергетической силы света, создаваемой в данном направлении бесконечно малым элементом поверхности, [c.508]

Для получения значенш интенсивности в принятой в СССР шкале (интенсивность линии циклогексана с частотой 802 см принята за 250 единиц), нами на той же пластинке, на которой снимался спектр пара-цимола, был снят спектр стандарта — бензола, данные по спектру которого в этой шкале интенсивности 13вестны также были нанесены марки почернения с помощью малогабаритной лампочки накаливания, цветовая температура которой была 2400° С. Знание этой температуры дает возможность по формулам излучения черного тела определить относительную энергетическую яркость при разных частотах. [c.54]

Фотоэлектрические пирометры. С их помощью можно либо измерять температуру по яркостному методу, либо использовать как пирометр частичного излучения. В первом случае используется зависимость температуры от спектральной энергетической яркости, а во втором — от температуры энергетической яркости излучения в ограниченном интервале длин волн, не описывающаяся ни формулой Планка, ни формулс-й Стефана-Больцмана. [c.350]

Удельные координаты г (X), д (X), Ъ (X) монохроматических (спектральных) стимулов различных длин волн, но одной и той же энергетической яркости, взятые в совокупности, образуют, как их принято называть, функции сложения или смешения) цветов по отношению к данным основным цветам В, С, В. На рис. 1.18 приведены эти функции, вычерченные в виде кривых по значениям, сведенным в табл. 1.2. Длины волн X тест-стимулов и основных цветов отложены по оси абсцисс, а цветовые координаты (при одной и той же энергетической яркости) тест-стимулов — по оси ординат. Как и следовало ожидать, эти функции являются непрерывными и, более того, достаточно гладконепрерывными. У них есть положительные и отрицательные участки, переходы между которыми совершаются при значениях длин волн, соответствующих основным цветам. [c.83]

Единичные значения основных цветов выбраны так, что их энергетические яркости относятся как д = 72,1 1,4 1,0. Этот набор из трех координат спектральных цветов (удельных координат) т %), " %), Ъ (,%,) назьгаают также функциями сложения цветов по отношению к данному ряду основных цветов К, О, В. Следует оговорить, что изображенные функции справедливы для среднего наблюдателя с нормальным [c.84]

Если рассмотреть монохроматические стимулы постоянной энергетической яркости на всех длинах волн X, то цвета 8 (X) этих стимулов изображаются непрерывной совокупностью векторов, концы которых образуют в трехкоординатном цветовом пространстве кривую, начинающуюся вблизи начала координат (0) для цвета 8 (400) и заканчивающуюся примерно там же для цвета 8 (700). Составляющие каждого из этих векторов представляют собой, разумеется, удельные координаты д (Х), у (X), г (X), определенные из условия равноэнергетичности спектра и показанные на рис. 1.19. [c.88]

Спектрорадиометр, градуированный для непосредственного отсчета в абсолютных единицах таких величин, как спектральная плотность лучистого потока или связанные с ним спектральная и энергетическая яркость и спектральная плотность излучения, является ценным инструментом как для фотометрических, так и для колориметрических исследований самосветящихся объектов, к которым относятся лампы накаливания, люминесцентные лампы, телевизионные кинескопы и люмииесцирующие материалы [229, 568]. Спектрорадиометр можно использовать для измерений несамосветящихся объектов, однако это делается редко, так как есть более простой способ таких измерений. [c.121]

Часть падающего на объект лучистого потока поглощается, другая часть, возможно, пропускается и оставшаяся часть — отражается объектом. Что касается глаза, то для него поглощенная и пропущенная части потока потеряны. Пропущенная часть распроотраняется в направлениях от наблюдателя, а поглощенная часть превращается в тепло — иной вид лучистой энергии, невос-принимаемый органом зрения. Отраженная в направлении глаза часть потока создает цветовой стимул и является, собственно, предметом рассмотрения. Цветовой стимул полностью определяется спектральной плотностью энергетической яркости объекта. [c.256]

Примечание. Если энергетические или фотометрические (радиометряческае) величины рассматриваются в малом спектральном интервале, их соответствующие символы помечаются индексами V, X, или V. Например, = /( Ч, что означает, что имеется в виду спектральная энергетическая яркость, т. е. энергетическая яркость, взятая в интервале длин волн (IX с центром на длине волны X.. [c.511]

Оптико-электронными спектрометрами называют приборы, предназначенные для измерения спектрального распределения яркости протяженных излучателей. Если измеряется распределение энергетической яркости, такие спектрометры называют спектрорадиометрами. При измерении распределения фотометрической яркости спектрометры называют спектрофотомефами. В спекфомет-рах реализуется сканирование по спектру в определенном спектральном интервале. [c.620]

О методах экспериментального измерения инфракрасного излучения будет сказано ниже. Имея полученные знснерименталь-но данные о средней энергетической силе авета и времени горения ИК-нсточника (факела, звездки, излучателя), можно рассчитать характеристики, относящиеся иепюсредств нно к составам ИК-излучения удельное количество излучения, выход излучения, энергетическую яркость и энергетический к.п.д. [c.159]

Циркониевые лампы могут быть успешно использованы с оптическими системами, так как обладают большой энергетической яркостью при очень малых размерах светящего тела. Излучение лампы легко модулируется по току звуковой частотой. Наша промышленность выпускает циркониевые лампы мощностью 50 и 500 вт, ДАЦ-50 и ДАЦ-500 (буквы ДАЦ обозначают — дуговая, аргоноциркониевая, а цифры после букв — округленную мощность в ваттах). Питаются лампы от сети переменного тока 220 в через выпрямитель. Зажигается лампа при помощи высокочастотного индуктора. [c.55]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология