Дипольный момент поляризованного диэлектрика

Если диэлектрик помещается в электрическое поле, он поляризуется, т. е. происходит смещение электрических зарядов. При этом положительные заряды смещаются по направлению поля, т. е. к отрицательным внешним зарядам отрицательные заряды смещаются в противоположном направлении. Явление поляризации характеризуется тем, что любой элемент объема диэлектрика приобретает дипольный момент. [c.208]

Рассмотрим некоторые количественные характеристики изотропного диэлектрика. Как уже отмечалось, молекулы диэлектрика в электрическом поле поляризуются, т. е. приобретают направленный по полю индуцированный дипольный момент. В случае полярных молекул наблюдается также преимущественная ориентация постоянных дипольных моментов в направлении поля (рис. IV. 21, а). [c.209]

Поляризация тел и вектор электрического смещения. Мы уже имели возможность убедиться, что все тела электронейтральны и их суммарные дипольные моменты равны нулю. Однако под воздействием внешней энергии можно изменить это относительно устойчивое состояние, тогда результирующий дипольный момент окажется отличным от нуля. В этом случае говорят, что тело поляризовано. Рассмотрим поляризацию диэлектриков и проводников под влиянием внешнего электрического поля. [c.45]

Формула (3.9.29) показьшает, что при а > 3 восприимчивость становится бесконечно большой, т. е. вещество поляризуется самопроизвольно (отсутствие внешнего поля). Такие вещества (сегнетоэлектрики) действительно существуют, хотя приведенное условие перехода в такое состояние не является достаточно корректным. Причина в том, что самопроизвольная поляризация возможна в веществе, молекулы которого обладают постоянным дипольным моментом, но в этом случае на любую молекулу кроме поля Лоренца действует более сильное поле ближайших соседей (локальное поле), наличие которого формула Клаузиуса — Мосотти не учитывает. Корректный расчет локальных полей требует учета структуры вещества (или дисперсной системы, если речь идет о ее поляризуемости) и дипольного взаимодействия соседних молекул (частиц). Сложность проблемы в том, что структура в свою очередь определяется взаимодействием молекул, так что возникает замкнутый круг двух взаимосвязанных задач, каждая из которых не может решаться отдельно от другой. Существует ряд теорий полярных диэлектриков, в которых постулируется наличие структуры того или иного вида. Разные теории отличаются способами описания структурно зависимой части поля, действующего на каждую молекулу [31]. Это теория локального по.тя Дебая, теория реактивного поля Онзагера, теория локального ноля Кирквуда. [c.651]

Если неполярный диэлектрик поместить в постоянное электрическое поле напряженностью Е, то его молекулы поляризуются, приобретая дипольный момент Величина будет [c.14]

Первым свойством растворителя, использованным для корреляции с данными о скорости реакции, была диэлектрическая проницаемость е. Так называют множитель, на который увеличивается емкость конденсатора, если между его пластинами поместить непроводящую жидкость или любой другой диэлектрик. Под влиянием электрического поля диэлектрик поляризуется, т.е. на нем появляется индуцированный электрический дипольный момент. Это повышает заряд, который могут нести проводящие пластины, когда между ними имеется разность потенциалов. Считают, что этот процесс служит моделью уменьшения свободной энергии иона или диполя [c.160]

Если неполярный диэлектрик поместить в постоянное электрическое поле напряженностью Е, то его молекулы поляризуются, приобретая дипольный момент Ца. Величина будет пропорциональна напряженности действующего на молекулы внутри диэлектрика поля Е -. [c.12]

Ввиду большого значения, которое сохраняет формула (1.12) до нашего времени, рассмотрим подробнее ее обоснование. Если неполярный диэлектрик поместить в постоянное электрическое поле напряженностью Е, то его молекулы поляризуются, приобретая дипольный момент la- Величина fia будет пропорциональна напряженности действующего на молекулы внутри диэлектрика поля Ег. [c.13]

Диполь (Ао направлен под углом ф к направлению поляризующего поля. Окружающий диэлектрик воздействует на дипольные моменты цо, в результате наблюдаемый эффект увеличивается. Этот фактор увеличения < и> зависит от диэлектрической проницаемости материала е. Приблизительно [c.151]

Для оценки эффективного поля предложены различные модели молекула—среда [52]. В модели Онзагера рассматривается состояние некоторой молекулы, окруженной однородным диэлектриком с диэлектрической проницаемостью е. Под действием эффективного поля Яэфф молекула поляризуется и приобретает дипольный момент [c.112]

У молекул диэлектриков собственные противоположные электрические заряды несколько раздвинуты (дипольный момент). В электрическом поле эти молекулы поляризуются, т. е. устанавливаются (ориентируются) в известном направлении подобно стрелке компаса в магнитном поле. Если направление действия электрического поля (знак) изменяется, то и молекулы меняют свою ориентацию. Этим изменениям положения (колебаниям) молекул сопутствует некоторый гистерезис, т. е. часть электрической энергии превращается в тепловую, что сопровождается нагреванием диэлектрика. [c.507]

При помещении диэлектрика в электрическое поле объем диэлектрика приобретает отличный от нуля электрический момент, т. е. диэлектрик поляризуется. Поляризация диэлектрика обусловлена действием пяти независимых механизмов [92] 1) электронное смещение 2) атомное (ионное) смещение, которое наблюдается в молекулах с гетерополярными связями 3) дипольная, или ориентационная, поляризация 4) трансляционная поляризация (ионные перебросы) 5) макроскопическая поляризация, свойственная системам с неоднородной структурой (образование заряженных слоев на границах раздела неоднородностей), [c.34]

ДИЭЛЕКТРИКИ (от греч. 61а-сквозь) — то же, что и электроизоляционные материалы. ДИЭЛЕКТРИЧЕСКАЯ ВОСПРИИМЧИВОСТЬ — величина, характеризующая способность электроизоляционных материалов (диэлектриков) поляризоваться во внешнем электр. поле. Абсолютная Д. в. равна отношению ноляризованности (электр. дипольного момента единицы объема диэлектрика) к напряженности электр. поля, поддерживающего диэлектрик в поляризованном состоянии. Для диэлектриков, обладающих спонтанной поляризацией (сегнетоэлектрических материалов, электретов), а также для нелинейных диэлектриков, у к-рых восприимчивость зависит от величины электр. поля, пользуются значением дифференциальной Д. в., равной производной от поля-ризовапности по напряженности электр. поля нри данной величине этого поля (обычно при близких к нулю его напряженностях). На практике используют относительную Д. в., равную отношению абс. восприимчивости к электр. постоянной диэлектрической проницаемости вакуума, равной в системе СИ е = = 8,854 ф м). В системе СИ [c.388]

Внешнее поле электрическое, магнитное, переменное, постоянное оказывает сильное и многообразное воздействие и на проводники, и на диэлектрики. Молекулы поляризуются, возникают или усиливаются дипольные моменты, деформируется структура молекул, понижается число симметрии, изменяются длины связей и углы между ними, происходит, как сказано выше, возбуждение внутренних степеней свободы. На макроскопическом уровне это означает более или менее сильное изменение энтропии, теплоемкости, внутренней энергии, приведенного термодинамического потенциала веш,ества, а значит, смегцение равновесия в химически активной системе. Ноле активно взаимодействует со всеми заряженными компонентами и газофазных, и гетерофазных, и жидкостных систем, вызывая в них иногда ожидаемые, иногда неожиданные изменения. Изменения в системах, находящихся в плазменном или близком к нему состоянии, рассмотрены в [2-5]. В данной главе мы намереваемся проанализировать другой класс процессов, основанных на эндоэнергетических химических реакциях в конденсированной фазе, протекающих в электромагнитных полях различного частотного диапазона. [c.326]

Приповерхностные зоны материнской и дочерней фаз характеризуются особыми свойствами [19—24]. Протяженность таких зон зависит от природы компонентов системы. Если в кристаллах или жидкости имеются свободные носители зарядов, то они часто локализуются в непосредственной близи от границы раздела фаз. Носители же компенсирующего заряда располагаются в приповерхностных зонах диффузно на расстоянии, соизмеримом с дебаевским радиусом экранирования, который меняется от 10 до 10 А при переходе от кристаллизантов металлов к диэлектрикам [18—20]. Неравномерное распределение носителей заряда приводит к электрической и механической поляризации приповерхностной зоны, что должно сказаться и на распределении примеси. Если в системе нет свободных зарядов или невозможна их локализация на границе раздела фаз, то протяженность приповерхностной зоны жидкой фазы зависит от дипольного момента ее молекул и поляризующего действия кристаллов. Эта зона обнаружена, например, на поверхности стеклянных и металЯических пластин, смоченных водой [21]. Особыми свойствами отличается вода между кристаллами в концентрированных суспензиях, что проявляется в отклонении их поведения от закона Дарси [22] и в замедленной диффузии ионов в растворах между кристаллами таких суспензий [23]. Протяженность слоя воды, обладающего особыми свойствами, точно не установлена, однако [c.61]