Справочник химика 21

Химия и химическая технология

Статьи Рисунки Таблицы О сайте English

Дэвиса—Тэйлора

    Введенный здесь потенциал ф отличается от использовавшегося ранее потенциала ф знаком, т. е. фз = —ф . Потенциал скорости твердой фазы ф определяется из уравнения Лапласа. Поле скоростей ожижающего агента определяется из уравнения (4.4-13), а поле давления — из уравнения (4.4-12). При этом значение скорости пузыря 1 ь находится по методу Дэвиса—Тэйлора таким образом, чтобы вторая производная д р1д обращалась в нуль на поверхности пузыря при 0 = 0. Здесь 0 — полярный угол сферической системы координат (г, 6, ф), центр которой совпадает с центром пузыря, а полярная ось направлена вертикально вверх. [c.135]


    При помош,и выражений (4.8-6) и (4.8-16) для функций тока твердой и газовой фаз псевдоожиженного слоя и формул вида (4.8-1), (4.8-2), позволяющих вычислять проекции скоростей фаз по известным функциям тока, нетрудно получить выражения для проекций скорости газовой и твердой фаз. Располагая такими выражениями при помощи уравнения (4.4-12), можно вычислить давление газа. Скорость подъема газовых пузырей цепочки может быть выбрана таким образом, чтобы условие постоянства давления газа внутри пузыря выполнялось в окрестности верхней поверхности пузыря. В работе 1114] получено выражение для величины 1/ь, при больших Ь переходящее в формулу Дэвиса—Тэйлора. Взаимное влияние пузырей проявляется в том, что при уменьшении расстояния между пузырями скорость пузырей увеличивается. , [c.161]

    Запахи воспринимаются в том случае, если молекулы пахучего вещества на какое-то время непосредственно соприкасаются с клеточной мембраной С этого и начинаются рассуждения Дэвиса и Тэйлора. Клеточная мембрана (или оболочка клетки) имеет, по-видимому, жироподобную, или липидную, природу, но она покрыта водянистым слоем слизистой. Поэтому молекулы пахучего вещества из воздуха прежде всего должны перейти в водно-липидный пограничный слой,]Дэвис и Тэйлор предполагают, что в этом случае действует так называемый закон распределения, известный из физической химии, согласно которому [c.133]

    Концентрация означает концентрацию пахучего вещества в поверхностном слое, выраженную числом молекул в кубическом сантиметре вещества, из которого состоит этот слой. Для того чтобы перевести эту величину в число молекул ъ кв. см поверхности клетки, Дэвис и Тэйлор предполагают, что толщина поверхностного слоя (1 около одного миллимикрона 0 мм), так что среднее число молекул, приходящихся на 1 кв. см поверхности, составляет Сх/ . [c.133]

    Значение величины р найти гораздо труднее, так как мы не знаем, каким образом молекулы пахучего вещества взаимодействуют с поверхностью клеточной мембраны, пробивая ее. (Некоторые современные теории на этот счет будут рассмотрены в следующей главе.) Дэвис и Тэйлор считают, что значение величины р зависит, по крайней мере частично, от размера и формы молекул пахучего вещества. Эти авторы полагают, в частности, что столь изящная молекула, как, например, молекула воды, не обладает пробивной способностью по отношению к мембране нервной клетки (и именно поэтому вода не имеет запаха), а толстая молекула, например молекула Р-ионона, имеет максимальную пробивную способность (поэтому у ионона одна из самых низких пороговых концентраций) /по мнению Дэвиса и Тэйлора, у веществ, промежуточных по силе запаха, пробивная способность прямо пропорциональна площади поперечного сечения их молекул. [c.135]


    Из экспериментов совершенно иного рода мы знаем кое-что о размере и форме различных молекул, хотя в ряде случаев мы можем только предполагать, находится ли нитевидная молекула с длинной цепью в скрученном состоянии или она вытянута. Для большей достоверности Дэвис и Тэйлор рассчитали оба варианта. Для первичных алифатических спиртов нормального строения (опыты с которыми мы подробно обсуждали выше) они вычислили величины пороговых концентраций, предполагая, что молекулы этих веществ могут иметь как скрученную, так и вытянутую конфигурацию. Полученные ими значения пороговых концентраций очень интересно сравнить с экспериментально найденными величинами (соответствующие данные приведены в таблицах). Если учесть трудность эспериментальной проверки обсуждаемой проблемы, а также тот факт, что при теоретическом ее рассмотрении был сделан ряд весьма грубых и приблизительных допущений, расчетные данные Дэвиса и Тэйлора хорошо согласуются с экспериментальными результатами, полученными другими исследователями. Интересно отметить, [c.135]

    Вычислено (Дэвис и Тэйлор) [c.136]

    Вычисленная (Дэвис и Тэйлор) Наблюдаемая  [c.136]

    Первая пытается связать пахучие свойства молекул с их формой, а значит, со способностью молекул заполнять определенные участки, или гнезда, на поверхности обонятельных клеток, так что эта теория может быть названа теорией заполнения гнезд . Мы уже отчасти касались ее в главе ХП1, когда рассматривали работу Дэвиса и Тэйлора. [c.165]

    Чтобы рассчитать пороговую концентрацию, эти авторы предполагали, что способность молекулы пробивать мембрану обонятельной клетки зависит от комбинации двух свойств — сродства к мембране и эффективности молекул. Первое определяет концентрацию молекул пахучего вещества в поверхностном слое, второе связано с формой поперечного сечения данной молекулы. Оба эти свойства, вообще говоря, зависят от формы, химического состава и строения молекулы. Битс с целью объяснения многообразия запахов пытался развить дальше представления Дэвиса и Тэйлора, но даже сам не следовал им при количественном расчете пороговых концентраций. [c.165]

    Как и в случае длинного пузыря, решение в форме (2.5) является очевидным из рассмотрения граничных условий (2.3) и (2.4), и остается лишь определить числовой коэффициент. Дэвис и Тэйлор [22] предлагают следующее значение коэффициента, найденное из визуальных наблюдений за подъемом пузырей  [c.41]

    Дэвис и Тэйлор экспери.ментально показали, измеряя скорость подъема и радиус кривизны пузыря, что выражение (2.8), связывающее 1 ь и Я, дает хорошие результаты для крупных воздушных пузырей. Их фотографии также показывают, что граница между следом пузыря и потоком жидкости позади него имеет сферическую форму (очерчена пунктирными кривыми на рис, 8 между сечениями QQ и 55 ). [c.42]

    В этом разделе рассмотрено использование уравнения Дэвиса и Тэйлора (2.6) применительно к движению крупных капель жидкости в среде другой жидкости. Допустим, что меж-фазным поверхностным натяжением можно пренебречь и что жидкость внутри капли неподвижна, так что давление в ней изменяется линейно с глубиной в отличие от газового пузыря, внутри которого давление было принято постоянным. Тогда, применяя уравнение Бернулли для сечений О и РР (см. рис. 8) к жидкостному потоку вне капли (на ее границе), получим [c.43]

    Уравнение Дэвиса и Тэйлора содержит величину объема пузыря в степени /е и потому малочувствительно к изменению этого объема. Если к тому же учесть, что ошибка эксперимента при измерении скорости подъема пузыря может быть около 10%, то трудно строго обосновать применимость этого уравнения для псевдоожиженных систем, как, впрочем, и для движения пузырей в обычных капельных жидкостях. Правомерность применения уравнения Дэвиса и Тэйлора к псевдоожиженному слою с газом в качестве ожижающего агента является очевидным следствием аналогии псевдоожиженных систем и капельных жидкостей. Заметим, что указанная аналогия является не единственным доказательством такой правомерности, как это видно будет в главе третьей. [c.53]

    Применительно к подъему пузыря в невязкой жидкости 2.2 Дэвис и 2.2 Тэйлор [6] нашли [c.81]

    Последнее выражение представляет собой известную формулу Дэвиса— Тэйлора [98] для скорости подъема пузьфя. Если величина Ut, определяется из (4.3-15), то для давления р на поверхности г = Гь будем иметь следующее выражение  [c.129]

    Результаты измерени-я скорости подъема пузырей в псевдоожиженном слое согласуются с формулой Дэвиса—Тэйлора [c.140]

    Описанный метод равноценен использованию первого члена ряда Думитреску для осесимметричного порпшевого потока он приводит к почти таким же значениям Рг, как и обычный метод Дэвиса и Тэйлора [c.175]

    Такая теория вполне объясняет существование очень низких пороговых концентраций у многих пахучих веществ, особенно при рассмотрении этих фактов в связи с идеями Дэвиса и Тэйлора, описанными в главе XIII. Эти авторы вычисляли значения пороговых концентраций, учитывая тенденцию молекул скапливаться на определенном участке клеточной поверхности и их способность к пробиванию клеточной мембраны. Они предполагали, что пробивающая способность прямо пропорциональна площади поперечного сечения молекулы. Согласно нашей теории, значения пороговых концентраций можно было бы рассчитывать почти таким же образом, за исключением того, что там, где они использовали площадь поперечного сечения молекулы, мы использовали бы силу связи между молекулой пахучего вещества и молекулой обонятельного пигмента. Эта сила, вероятно, была бы связана — по крайней мере частично — с размером молекулы пахучего вещества, так что численное соответствие пороговых концентраций, рассчитанных Дэвисом и Тэйлором, наблюдаемым в эксперименте вовсе не удивительно. [c.206]


    Теория Дэвиса и Тэйлора, приводимая в этой книге, весьма важна для объяснения некоторых явлений в псевдоожиженных системах. Авторы предположили, что пузырь с лобовой частью сферической формы, показанный на рис. 8, поддерживается в неподвижном состоянии движущимся вниз потоком жидкости Кроме того, было сделано допущение, что движение жидкo т около лобовой части пузыря носит такой же безвихревый харак тер, как и около сферы радиуса Я, равного радиусу сфериче ской лобовой части пузыря. Соответствующий скоростной потен [c.41]

    Измеряя величину 7 , Дэвис и Тэйлор нашли, что для систем газ—жидкость с = 0,792 [сравните с выражением (2.6)], Вэтом случае из уравнения (2.23) получим 1—50°. Это значение угла обхвата пузыря хорошо согласуется со средними значениями, получаемыми из визуальных наблюдений, хотя разброс экспериментальных точек ясно показывает, что не все пузыри имеют абсолютно одинаковую форму. [c.55]

    Следует отметить, что выражение (4.6) относится к пузырю, поддерживаемому в неподвижном состоянии нисходящим потоком непрерывной фазы этот случай легче поддается анализу, чем движение пузыря относительно наблюдателя. В рассматриваемой связи полученный результат является недостаточным, поскольку он предусматривает пгре.менное давление по поверхности пузыря вместо постоянного значения, требуемого условиями задачи, как это было изложено в главе второй. Однако уравнение (4.6) описывает линии тока частиц, причем эти линии весьма близко соответствуют линиям тока около реального пузыря, в особенности вблизи верхней части его поверхности. Подобная идеальная модель линий тока около сферы была принята Дэвисом и Тэйлором [22] для объяснения сферической фор мы лобовой части крупного воздушного пузыря, поднимающегося в воде. [c.85]


Смотреть страницы где упоминается термин Дэвиса—Тэйлора: [c.126]    [c.170]    [c.137]    [c.53]    [c.53]    [c.54]    [c.65]    [c.104]    [c.128]   
Гидромеханика псевдоожиженного слоя (1982) -- [ c.126 , c.129 , c.135 , c.140 , c.161 , c.170 ]




ПОИСК





Смотрите так же термины и статьи:

Дэвис



© 2025 chem21.info Реклама на сайте