Ферримагнетики

Рисунок 1.3,4 - Распределение магнитных моментов а - парамагнетики б - антиферромагнетики в - ферромагнетики г ферримагнетики

Иногда называют ферримагнетики. [c.436]

М. м. могут быть металлы (в осн ферромагнетики), диэлектрики и полупроводники (гл. обр. ферри- и антиферромагнетики). Осн. характеристика М. м.-намагниченность М, к-рая определяется как магн. момент единицы объема в-ва. Единица намагниченности в СИ-А/м. Зависимость М от напряженности поля Н для ферро- и ферримагнетиков определяется кривой намагничивания с петлей гистерезиса (рис.). Если напряженность поля достаточна для намагничивания образца до насыщения, соответствующая петля гистерезиса наз. предельной множество др. возможных петель, получаемых при меиьших значениях Н и лежащих внутри предельной петли, наз. частными (непредельными). Если до начала действия внеш. поля образец был полностью размагничен, кривая зависимости М от Я наз. основной кривой намагничивания. [c.624]

Парамагнетизм характерен для в-в, атомы, ионы или молекулы к-рых обладают собств. магн. моментами, но в отсутствие внеш. поля эти моменты ориентированы хаотично и в целом намагниченность в-ва отсутствует. Магн. моменты м, б. обусловлены орбитальным движением электронов в оболочках атомов или молекул (орбитальный парамагнетизм), спиновыми моментами самих электронов (спиновый парамагнетизм), магн. моментами ядер атомов (ядерный парамагнетизм). В отличие от антиферромагнетиков, ферримагнетиков и ферромагнетиков П. в отсутствие внеш, магн. поля не обладают магн. структурой. Внеш. магн. поле приводит к упорядочению магн. моментов и, как следствие, к появлению намагниченности вдоль поля. [c.445]

Н = 4770+ 6250 Ферримагнетик с температурой перехода 858 К [c.163]

В ферримагнетиках магнитные моменты атомов одной подрешетки не компенсируют полностью намагниченность другой подрешетки. Поэтому они обладают [c.311]

Рис. 39. Ориентация магнитных моментов в (а) ферромагнетике, (б) антиферромагнетике и (в) ферримагнетике.

Кристаллическая структура шпинели во многом определяет магнитную структуру. Если в А- и В-положениях находятся магнитные ионы, то, как видно из рассмотрения кристаллической структуры, основным видом взаимодействия между ними будут косвенные отрицательные обменные взаимодействия типа А—X—В. Угол связи равен 125°. Именно этот вид взаимодействий приводит к образованию двух магнитных А- и В-подре-шеток. При этом магнитные моменты ионов, находящихся в А- и В-положениях, направлены противоположно друг другу. Однако, в отличие от ферримагнетиков со структурой граната и перовскита, в шпинелях существенную роль могут играть и прямые В — В-взаимодействия (см. рис. 16), которые могут быть как положительными, так и отрицательными в зависимости от электронного состояния катионов [3]. Кроме того, обменные взаимодействия в В-подрешетке могут осуществляться и косвенным путем по цепи В — X — В под углом 90° [3]. [c.6]

Если при антипараллельном объединении спинов электронов атомов разных подсистем не происходит взаимной компенсации спинов в доменах, то возникает ферримагне-тизм. Соответствующие вещества называются ферримагнетиками, например, феррат бария, ВаРе04. [c.131]

Вещества, которые в силу электронного строения атома не могут быть пара-, ферро-, антиферро- или ферримагнетиками, являются диамагнетиками. Только диамагнетизм появляется в том случае, если все электроны системы спарены и приложено внешнее магнитное поле. Таким образом, диамагнетизм является результатом взаимодействия приложенного магнитного поля с индуцированным полем атома. Это индуцированное поле обязательно должно быть противоположно направлено приложенному полю. В результате взаимодействия полей диамагнитный образец выталкивается из приложенного поля, и взаимодействие полей уменьшается. Следовательно, диамагнитная восприимчивость — отрицательная величина. С точки зрения как классического, так и квантовомеханического рассмотрения, атомная восприимчивость (у.д) многоэлектронного атома равна [c.272]

Оксид Ре(11,1П)-соед. ф-лы Рсз04, или РеО-РсзОз, Ре"(Ре "02)2 (минерал магнетит), при нагр. разлагается при 627 °С а-форма переходит в Р ур-ние температурной зависимости давления разложения IgpiO , в мм рт. ст.) = = — 33265/7"-Ь 13,37 (Т > 843 К) ферримагнетик, точка Кюри 900 К отличается высокой электрич. проводимостью. Раств. в к-тах с образованием солей Ре(П) и Ре(И1), прокаленный при 1200-1300 °С прир. магнетит практически не раств. в к-тах и их смесях. При нагр. на воздухе окисляется до Pe Oj. Получают действием водяного пара иа раскаленное железо, восстановлением РсзОз, окислением РеО. [c.131]

Магнитное дипольное взаимодействие обычно наблюдается в магнитоупорядоченных в-вах (ферро-, антиферро-, ферримагнетиках), в к-рых на ядра действуют сильные магн. поля Н от электронных оболочек. Оио приводит к расщеплению основного и возбужденного состояний ядер, в результате чего в спектре поглощения появляется неск. спектральных линий, число к-рых определяется величинами спинов ядер в этих состояниях и правилами отбора (напр., для ядра Ре равно 6) (рис. 3,г). [c.38]

Магн. св-ва проявляются у М. в магн. поле. Они связаны с магн. моментами атомов и особенностями структуры М. По величине магн. восприимчивости М. подразделяют на диамагнетики, парамагнетики и ферромагнетики. По степени упорядоченности магн. моментов парамагнетики и ферромагнетики подразделяют на антиферромагнетики (напр., ильменит, гематит), ферромагнетики (самородное железо) и ферримагнетики (магнетит, пирротин). По плотности (г/см ) м. делят на легкие (до 2,5), средние (2,5-4), тяжелые (4-8) и весьма тяжелые (> 8,0). Плотность зависит от атомных масс слагающих кристаллич. решетку атомов и ее геом. типа. Наиб, плотность (от 8 до 23 г/см ) имеют самородные металлы. Нек-рые М. обладают радиоактивностью. [c.88]

У металлов вклад в значение Су дают электроны проводимости (электронная Т.). Эта часть Т. может быть вычислена на основе квантовой статистики Ферми, к-рой подчиняются электроны. Электронная Т. пропорцпональна т-ре в первой степени, однако ее вклад пренебрежимо мал при т-рах, когда велика решеточная Т. (пропорциональная Г ). Антиферромагнетики и ферримагнетики, обладающие упорядоченным расположением спиновых магн. моментов атомов, имеют дополнит, магн. составляющую Т., к-рая испытывает резкий подъем при т-ре фазового перехода в-ва в парамагнитное состояние (см. Кюри точка). [c.524]

Магнитодиэлектрики — это магнитные материалы, представляющие собой конгломерат магнитного порошка (из ферро- и ферримагнетиков) и связки диэлектрика (полистирола, резины и др.). В макрообъектах они обладают высоким электрическим сопротивлением, зависящим от количества и типа связки. Магнитодиэлектрики могут бьггь как магнитотвердыми, так и магнитомягкими материалами. Магнитодиэлектрики применяют для изготовления сердечников катушек индуктивностей и т.п. радиотехнических устройств, постоянных магнитов и др. [c.251]

ФЕРРИМАГНЕТИКИ,кристаллические в-ва, в к-рых ниже определ. т-ры (точки Юори) магн. моменты атомов (ионов) образуют две или большее число пространств, подсистем (т. н. магнитных подрешеток). Каждая из подрешеток содержит атомы (ионы) одного сорта с одинаково ориентированными магн. моментами. У разных подрешеток моменты м. б. аятотараллелъными или иметь более сложное взаимное расположение. Различие в величине н направлении магн. моментов подрешеток обусловливает результирующую намагниченность Ф. [c.618]

Воя сове к ив С. В., Магнетизм, М., 1971 Ханд-рих К., Кобе С.. Аморфные ферро- и ферримагнетики, пер. с нем.. М., 1982. См. также лнт. при ет. Ферриты. ФЕРРИТИН, белок печени мол. м. 480 ООО. Внута. полость четвертичной структуры Ф. заполнена Ре20 яНа0 (2396 от массы Ф.). Служит тканевым резервуарам ионов Ре +, переносимых в печень др. железосодержащим белком — трансферрином. Использ. как маркерный белок в электронной микроскопии. [c.618]

Часто, смешанный оксид, содержащий F jOj и др. оксиды, где атом металла имеет степень окисл. +2, напр. aFe204 (см. ферримагнетики). Ряд ф. имеет более сложный состав. См. также шпинели и гранаты. ferrite (3) [c.225]

Ферриты представляют собой нескомпенсированные антиферромагнетики или ферримагнетики. Согласно Неелю [1] кристаллическая решетка ферритов состоит из двух подрешеток одна образована ионами, занимающими тетраэдрические узлы (подрешетка А), а другая— ионами, расположенными в октаэдрических узлах (подрешетка В). Между магнитными ионами подрешеток преобладает антиферромагнитное обменное взаимодействие, что приводит к антипараллельному расположению магнитных моментов подрешеток. При этом результирующую намагниченность насыщения (на 1 сж вещества) можно рассматривать как разность намагниченностей подрешеток [c.563]

X М, где М — молекулярная масса). При нелинейной зависимости намагниченности от напряженности магн. поля используют дифференциальную М. в. (Яд = = йИйН). В диамагнитных материалах X < О, в парамагнитных материалах и > 0. По абс. величине М. в. этих материалов мала (10 — 10 ) и практически не зависит от напряженности магн. поля (за исключением области сильных нолей и низких т-р). в магнитных материалах (ферро- и ферримагнетиках) М. в. положительна, велика (от нескольких десятков до сотен тысяч единиц) и сложно зависит от напряженности магн. поля. При т-рах, не очень близких к Кюри точке, с увеличением напрян енности магн. ноля М. в. увеличивается от значения называемого начальной М. в. (при Я = 0), до макс. величины [c.730]

Магнитаная нейтронография. Как уже указывалось, нейтроны испытывают магнитное рассеяние на магнитных моментах атомов. Это рассеяние широко используется для исследования магнетиков — веществ, между направлениями магнитных моментов атомов которых имеется корреляция. Магнитная нейтронография установила существование новых типов магнитных структур антиферромагнетики и ферримагнетики. [c.310]

На нейтронограммах ферримагнетиков также появляются дополнительные линии (магнитная ячейка не совпадает с химической), которые исчезают (из-за исчезновения магнитной ячейки) выше температуры Кюри . [c.312]

Такие же, но меньшие нарушения возникают, когда сверхструктура образуется не различными, а одинаковыми ионами, имеющими различные направления магнитных моментов. Это имеет место в антиферромагнетиках и ферримагнетиках ниже некоторой температуры. Такие нарушения [4] найдены в антиферромагнетиках со структурами каменной соли (МпО, N10) и корунда (РегОз, СГ2О3) и в ферримагнетиках со структурой шпи-лели (Рез04, СоРе204). [c.324]

Так, магнетит, первое из открытых ферромагнитных веществ, в действительности является ферримагнетиком. Кристалл состава Рез04 имеет в элементарной кубической ячейке 8 атомов железа в одном положении и 16 атомов в другом. Наблюдаемая парамагнитная восприимчивость выше температуры Кюри согласуется со значениями магнитных моментов [c.819]

Теория двухподрешеточного коллинеарного ферримагнетика на примере феррита-шпинели впервые была рассмотрена Нее-лем [4] в приближении молекулярного поля Вейсса. В дальнейшем в работах [5, 6, 7] было показано, что учет внутриподре-шеточных (в особенности В — В) взаимодействий может привести к нарушению коллинеарности магнитной структуры. Например, согласно Яфету и Киттелю [5], при наличии больших отрицательных В — В-взаимодействий образуются треугольные спиновые конфигурации, которые обладают более низкой свободной энергией, чем неелевская коллинеарная структура. Каплан с сотр. [6, 7] показали, что при определенном соотношении между параметрами обменного взаимодействия /дв и /вв в структуре шпинели наименьшей энергии основного состояния соответствует упорядочение в форме конической спирали. [c.6]

Смотреть страницы где упоминается термин Ферримагнетики: [c.624] [c.627] [c.56] [c.86] [c.205] [c.205] [c.205] [c.205] [c.618] [c.120] [c.121] [c.225] [c.225] [c.337] [c.595] [c.733] [c.744] [c.297] [c.22] [c.81] [c.82] [c.420]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология