Модель пограничного слоя

Аналитическое исследование гидродинамики и массообмена в каналах с отсосом или вдувом проводят для ламинарных течений интегрированием системы уравнений (4.1)—(4.4), для турбулентных — на основе дифференциальных и интегральных соотношений модели пограничного слоя при этом основные результаты по коэффициентам трения и числам массообмена обычно представляют в форме относительных законов сопротивления и массообмена [1—3] [c.123]

Рис. 108. Модель пограничного слоя металл — раствор при возникновении скачка потенциала на этой границе

В целом, модели пограничного слоя лучше всего описывают процессы М. на твердых фиксированных пов-стях. К границе раздела между газом и жидкостью, по-видимому, более применимы модели нестационарного М. (см. ниже). [c.655]

Преломления модели пограничного слоя Ыи — число Нуссельта [c.8]

О = (Г — Тоо)1 Тю — Тоо)—безразмерная температура модели пограничного слоя [c.11]

Х = К/6 — безразмерная длина волны в модели пограничного слоя [c.11]

Модель пограничного слоя [c.32]

На практике выгоднее, чтобы плоскость фокусировки (т — tm была расположена в центре рабочей части г = 112), где смещение Ау равно нулю, если лучи имеют приблизительно параболическую форму (измерительные лучи не обязательно должны быть параллельными). Тогда пары лучей измерительного и сравнительного пучков образуются в результате разделения одного пучка в разделителе (одинаковая координата по оси у на входе, равная уо). Это улучшает интерференционный контраст (разд. 3, п. б ). Таким способом все поле показателей преломления изображается без погрешностей смещения, как в идеальном интерферометре. Небольшие погрешности смещения, обусловленные отклонением от параболической формы лучей, будут рассмотрены в дальнейшем для нескольких моделей пограничного слоя. [c.115]

Модель пограничного слоя в газах 1 [c.135]

Ф II Г. 55. Погрешность смещения для моделей пограничного слоя, тепловой пограничный слой - [c.137]

Фиг. 56. Разности фаз 5-Л в моделях пограничного слоя для точек 1 о = 0

О моделях пограничных слоев 355 [c.5]

О МОДЕЛЯХ ПОГРАНИЧНЫХ СЛОЕВ [c.355]

Возможно, это покажется удивительным, но модель пограничного слоя почти не применяется для анализа массопереноса из газа в жидкость. Если определяющей чертой гидродинамической обстановки является скорость относительного движения [c.193]

Три основные модели массопереноса (пленочная, пограничного слоя, пенетрационная) при небольших значениях числа Рейнольдса Re < 100 и больших значениях чисел Прандтля Рг > 500, что характерно для многих процессов в массообменных аппаратах колонного типа, дают отличающиеся результаты [79]. Причем пленочная и пенетрационная модели, не учитывающие характерные особенности гидродинамики, хуже согласуются с экспериментальными данными, чем модель пограничного слоя. [c.86]

Для описания массопереноса при ионном обмене можно использовать также модель, построенную на основе теории обновления поверхностей [84]. Эта модель массопереноса, являющаяся по существу дальнейшим развитием модели пограничного слоя, учитывает нестационарный характер строения поверхности и требует знания прежде всего времени обновления поверхности. Согласно этой модели, коэффициент массопереноса при турбулентном режиме может быть определен по следующей формуле [c.89]

В качестве примера проведем сравнение результатов анализа массопереноса по моделям пограничного слоя и гидравлического радиуса. Это модельные представления выбраны по той причине, что первая модель оптимальна по условиям формирования гидродинамической структуры потока около поверхности зерна ионита и учета влияния на скорость массопереноса в неподвижном слое вторая — потому, что основана на известном феноменологическом принципе аналогии между явлениями переноса теплоты и массы. При этом в обоих случаях сохранены одинаковыми сделанные допущения [c.89]

Для инженерного расчета можно рекомендовать зависимости, полученные из модели пограничного слоя. Различия между значениями эффективных коэффициентов диффузии /)эфф, предсказываемых по этим моделям, изменяются с увеличением степени насыщения ионита. При F < 0,6 разница между значениями >эфф становится малой и, следовательно, можно пользоваться более простой моделью пограничного слоя (рис. III. 2). [c.90]

Первой такой моделью была пленочная модель Нернста — Лэнгмюра. По пленочной модели пограничный слой рассматривают как неподвижную пленку, имеющую толщину б пленка прилегает к поверхности и отделяет ее от ядра потока, где концентрация (или температура) полностью выравнена по сечению. Профиль концентрации, соответствующий пленочной модели, показан на рис. 16.5. [c.98]

Одно направление опирается на следующую модель пограничного слоя. Представим себе, что за счет турбулентной пульсации скорости частица жидкости выходит из ядра потока в пограничный слой. Она приносит с собой свежую жидкость, концентрация в которой соответствует концентрации в ядре. В результате начинается интенсивная диффузия между этой частицей и стенкой, причем диффузия нестационарная за счет диффузии концентрация в частице меняется во времени. [c.100]

Рис. 3. Модель пограничного слоя металл-раствор при возникновении скачка потенциала (а) и схема строения двойного электрического слоя (б).

Сравнение экспериментальных данных с выводами, основанными на теории пограничного слоя, показало возможность применения пленочной модели пограничного слоя для химически неравновесных газов, когда число Le близко к единице. [c.57]

Для цилиндрического пограничного слоя, как и ранее, предполагаем, что модуль Юнга в направлении х стремится к нулю В этом случае сплошная среда как бы заменяется тонкими не касающимися друг друга дисками, плоскости которых перпендикулярны оси модели. В модели пограничного слоя можно было бы ввести при необходимости дополнительное условие фф- , что аналогично замене дисков на радиально расположенные стерженьки. [c.144]

Теоретический анализ, основанный на модели пограничного слоя, показал [22, ПО, 111], что при турбулентном движении [c.102]

На основе теории локально-изотропной турбулентности в сочетании с моделью обновления [37—39] или моделью пограничного слоя [112] получено [c.102]

Теоретический анализ на основе модели пограничного слоя приводит для нерастворимых ПАВ к следующему уравнению [ПО] [c.104]

Число Нуссельта можно рассчитать также по трехзонной модели пограничного слоя (см. 6.2). Этот расчет был выполнен Карманом (1939 г.). В этом случае плотность теплового потока д и напряжение трения а в произвольной точке пограничного слоя записываются как [c.208]

Закерулла и Акройд [177] опубликовали результаты аналогичного исследования для изотермических горизонтальных круглых дисков. На периферии диска развивается двумерный пограничный слой. По мере приближения к центру диска все большее влияние на пограничный слой оказывает осесимметричное поджатие течения. Вблизи центра анализ по методу пограничного слоя становится непригодным. Течение поворачивает вверх и образует основание восходящего факела. Но суммарный тепловой поток от поверхности зависит главным образом от больших тепловых потоков на периферии диска, где применима теоретическая модель пограничного слоя. Выражение для числа Нуссельта Nud, определенного по диаметру диска D = 2а, имеет вид [c.240]

ОШИБКИ СЛ1ЕЩЕНИЯ Дл И РАЗНОСТИ ОПТИЧЕСКИХ ПУТЕЙ З-Х ПРИМЕНИТЕЛЬНО К МОДЕЛЯМ ПОГРАНИЧНОГО СЛОЯ [c.227]

Существуют различные представления о механизме теплопереноса при кипении жвдкостей. Простейшее из них вполне укладывается в модель пограничного слоя с этой позиции правомерно оперировать коэффициентом теплоотдачи Окип- Со- [c.502]

Методы исследования аэродинамического нагрева и окруэюающего потока при эксперименте по аэродинамическому тормоэюению. Методы для определения аэродинамического нагрева основывались на модели пограничного слоя (см. [149]). Хотя аппарат AFE и не имеет осесимметричной формы, проведено большое число расчетов осесимметричных аналогов на основе модели пограничного слоя в ряде точек траектории входа и для большого числа точек поверхности. Более точные методы, такие как трехмерный вязкий ударный слой или трех- [c.129]

В качестве неизвестных помимо искомых функций вводятся потоки искомых функций и их интегралы. Обычно в задачах аэродинамики не требуется определять интегралы от искомых функций, за исключением ириведенной функции тока /. Однако их использование в качестве новых неизвестных позволяет упростить вычислительный алгоритм и ограничиться запоминанием меньшего количества прогоночных коэффициентов. Введение потоков в качестве искомых величин позволяет предложить алгоритм, не требующий предварительного разрешения соотношений Стефана Максвелла (уравнений переноса компонентов) относительно диффузионных потоков. Это существенно уменьшает объем вычислений ири исследовании течения диссоциированной и частично ионизованной многокомпонентной смеси с разными диффузионными свойствами комнонент, так как время счета становится ироиорциональным числу компонент, а не его квадрату. Рассмотренный маршевый алгоритм использовался для расчета неравновесных течений многокомнонентных смесей газов у каталитических поверхностей в рамках моделей пограничного слоя, тонкого и полного вязких ударных слоев. Проведенные методические расчеты на разных сетках, сравнение с экспериментальными данными и с результатами расчетов, проведенных другими методами, показали [c.198]

Подобные изменения состава раствора были впервые экспериментально обнаружены А. Г. Самарцевым (1932—1934), применившим для этой цели видоизмененный интерферрометрический метод. Впоследствии для изучения состояния электролита вблизи электрода, как функции поляризующего тока, использовались и другие методы, в частности, так называемая шлиренмикроскопия и наблюдения за взвешенными частицами, распределение которых зависит от плотности раствора, а следовательно, и от его концентрации, а также от характера движения жидкости. Все эти наблюдения позволили дать качественное подтверждение общего уравнения диффузионного перенапряжения. Следует, однако, подчеркнуть, что уравнения (Х1У-5) или (Х1У-6) получены на основе общих термодинамических положений и не могут поэтому отражать кинетику процесса, т. е. не позволяют установить связь между величиной диффузионного перенапряжения — мерой необратимости процесса— и силой тока— мерой скорости его протекания. Для решения такой задачи необходимо сделать некоторые предположения о природе процесса транспортировки и о модели пограничного слоя, в котором совершается этот процесс. [c.320]

В пятой главе описаны особенности обтекания тел потоками газа с частицами. Проанализированы имеющиеся данные по изучению поведения частиц вблизи критической точки обтекаемых тел различной формы, а также влияния частиц на характеристики несущей фазы. Рассмотрено влияние различных факторов (инерционности частиц, силы тяжести, силы Сэфме-на и т. д.) на осаждение частиц. Значительное внимание уделено описанию особенностей гетерогенного течения в пограничном слое, развивающегося вдоль поверхности тела. Рассмотрены и проанализированы данные экспериментов по распределениям скоростей чистого воздуха, воздуха в присутствии частиц и самих твердых частиц во всех областях развивающегося вдоль поверхности модели пограничного слоя — ламинарной, переходной и турбулентной. Показано, что присутствие в потоке частиц приводит к ускорению начала ламинарно-турбулентного перехода. Рассмотрены результаты воздействия частиц на интенсивность турбулентности несущего воздуха в турбулентном пограничном слое. Описаны и проанализированы данные экспериментов по распределениям скоростей падающих и отраженных от поверхности тела частиц. Определены размеры области существования фазы отраженных частиц при варьировании инерционности дисперсной [c.7]

Итак, мы исходим из модели пограничного слоя как совокупности двух областей, из которых одна, простирающаяся почти на всю глубину слоя, представляет собой турбулентное ядро (зону турбулентного течения), а другая, непосредственно прилегающая к поверхности и обладающая весьма малой толщиной, есть ламинарный подслой. Области резко разграничены. В турбулентном ядре распределение скорости (осредненной по времени) аппроксимируется стеиепиой функцией, в ламинарном подслое— линейной. Кривые распределения скорости смыкаются непосредственно без какого-либо промежуточного переходного участка, сглаживающего различие их конфигураций. Распределение температуры в ламинарном подслое также принимается линейным (чем, очевидно, усиливаются недостатки двухслойной модели органически присущие ей как схеме, которая по самому принципу своего построения приводит к разрывам в распределении переменных или их производных). В этих предложениях в пределах подслоя, очевидно, должно быть [c.226]

М. И. Верба и В. И. Воргачев (8] при теоретическом рассмотрении теплообмена в химически неравновесной смеси 2N024=f 2N0 + 02 также опирались на пленочную модель пограничного слоя. Однако в отличие от работ [6, 7] в работе [8] система уравнений (III.7), (III.8) решалась методом конечных разностей на ЭЦВМ, что позволило авторам не прибегать к линеаризации уравнения (III.8). [c.57]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология