Средний диаметр Стокса

О. о с о с Наименование вычисляемого размера частицы Формула вычисления размера частицы в н = У 5 5 2-= 3 5 2 СО О.Я Отношение вычислен, размера частицы к среднему диаметру Стокса [c.267]

Средний диаметр глобул воды. Чем меньше диаметр глобулы, тем медленнее будет глобула оседать в массе нефти и тем более устойчивой будет эмульсия. Это иллюстрируется известной формулой Стокса для расчета скорости оседания частиц (и о, в м/с) в спокойной жидкости, т. е. в области гидродинамических условий, характеризуемых малыми числами Рейнольдса (Ке < 1) [c.338]

Для бесконечно разбавленных растворов коэффициент диффузии каждого компонента можно рассматривать как коэффициент бинарной диффузии этого компонента относительно всей смеси. Поэтому для каждого предельно разбавленного компонента имеет место закон Фика в виде (4.27). Кроме того, приближение предельно разбавленного раствора позволяет оценить коэффициент бинарной диффузии, используя простые термодинамические соображения. Будем рассматривать движение молекулы растворенного вещества как броуновское движение с кинетической энергией теплового движения кТ (к постоянная Больцмана). Вязкость жидкости оказывает сопротивление движению, сила которого оценивается формулой Стокса i2U,d, (d, — средний диаметр молекулы, Ui — средняя скорость молекулы, Ц2 вязкость жидкости). Работа, которую совершает молекула по преодолению сопротивления жидкости на пути I, равна 10,2 1 J]/. Приравнивая работу кинетической энергии и полагая Оп щ1, получим [c.52]

Оба средних значения при этом являются эквивалентным диаметром , т. е. не средними диаметрами собственно частиц пигмента, а диаметрами воображаемых эквивалентных шаров. Переход от фактической формы пигмента в случае седиментационного анализа осуществляется с применением лежащего в основе этого метода закона Стокса в случае удельной поверхности — через фактор 6 в уравнении (1). При статистической расшифровке микроскопических снимков возникают дополнительные трудности. Необходимо, например, принимать во внимание [c.84]

Согласно закону Стокса сопротивление среды для случая, когда диаметр капли значительно превышает среднюю длину свободного пути молекул газа, рассчитывают по формуле [c.296]

В агатовой ступке растирают UO2 и при помощи отмучивания водной суспензии в мерном цилиндре на 100. чл отбирают частицы, средним диаметром 2 мк, осаждающиеся со скоростью %2-Ю- см/сек (в соответствии с законом Стокса). Весовым методом определяют концентрацию суспензии, затем аликвотную часть ее с содержанием UO2 50 мг переносят в химический стакан, наполовину разбавляют дистиллированной водой и раствор насыщают Са(ЫОз)2. После тщательного перемешивания осаждают СаСОз, добавляя к содержимому стакана концентрированный раствор (NH4)2 Oa. Выпавший осадок отфильтровывают, промывают, высушивают и взвешивают. Весовое отношение UO2 СаСОз обычно колеблется в различных опытах от 1 100 до 1 500. [c.408]

Порошок кварца получался пз бесцветного, прозрачного и однородного горного хрусталя, который раздроблялся на куски и затем диспергировался на стальной шаровой мельнице. Поронюк после перемалывания содержал примесь железа, которая после шести часов нагревания с 10% H SO отмывалась до исчезновения реакции на SO4 . Далее порошок переносился в конуса для отмучивания. Фракционирование порошка кварца осуществлялось методом восходящей струипоБ. II. Москвину [34],причем первоначально про]юдилось разделение его па дне фракции с зернами < 30 [X и с зернами 30 л. Для дальнейшего фракционирования применялись три последовательно соединенных конуса различного диаметра. Зная по закону Стокса скорость оседания частиц в воде, можно было рассчитать требуемую скорость восходящего потока в каждом цилиндре. Таким путем мы получили для кварца фракции с средним диаметром зорен в 3, 10, 25, 50 и 100 А. Так как для отмучивания применялась водопроводная вода, то [c.325]

Существование описанных конвекционных потоков возможно при непрерывном выделении энергии гравитационной дифференциации исходных веществ средней плотности. Интенсивность этого процесса зависит от размеров опускающихся глобул. Для определения средней скорости погружения глобулы диаметром О Е. Н. Люстих рекомендует использовать формулу Стокса [c.143]

Однако, если учесть, что главным компонентом взвешенных примесей является глина, для ориентировочных расчетов можно принять некоторую среднюю величину удельного веса р — 2,5 г/см . Согласно расчетам по уравнению Стокса, при р = = 2,5 г/см гидравлическая крупность частиц диаметром QQmkm равна 10 м1час, а частиц диаметром 1 мкм — 0,001 м/час. Разница очень велика. Если к тому же принять во внимание, что на осаждение частиц размером менее 50 мкм заметное влияние оказывает тепловое движение молекул среды [67], станет еще более очевидной большая разница в скорости осаждения псаммитовых и пели-товых фракций минеральных примесей. Поэтому кривая седиментации дисперсных загрязнений природной воды сильно выгнута, а верхний ее участок почти параллелен оси абсцисс (рис. П.З). [c.53]

Материал Номиналь- ный диаметр, мкм Среднее квадратич- ное отклонение диаметра, мкм Плотность материала частиц, кг/м Время динами- ческой релак- сации (закон Стокса), с Страна — производитель [c.94]

Применим ли закон Стокса к очень мелким твердым частицам, пада- рщим в газовой среде, если диаметр этих частиц сравним по порядку величины со средней длиной свободного пробега молекул газа [c.66]

В [49] методами математического моделирования исследовалась проблема слоевой детонации угольных частиц. В качестве математической модели взят подход двухскоростной двухтемпературной среды с учетом сил Стокса, Магнуса, Саффмана. Течение газа описывается моделью Навье-Стокса. Учитываются химические реакции горения и выход летучих из угольных частиц в процессе нагружения смеси УВ. Авторы остановились на решении двух задач установление детонационного режима и подъем и диспергирование частиц из слоя пыли. Использовалось два численных метода, один из них первого порядка точности по пространству и времени. Инициирование детонации угольной пьши моделировалось в галерее высотой 2.5 м и длиной 75 м, после этого расстояния канал галереи был наполнен только воздухом. Для инициирования слоевой детонации использовалась метановоздушная стехиометрическая смесь, занимающая камеру высокого давления длиной 3,3 м вблизи закрытого конца галереи. Диаметр частиц принят равным 60 мкм, массовая концентрация летучих равнялась 0.26, плотность частиц в слое 3.5...5 кг/м . Приведены распределения давления и температуры вдоль пространственной переменной на срединной линии до момента времени 50 мс. Во второй задаче УВ инициировалась сжатым газом в камере высокого давления. Частицы находились в слоях пыли, прилегающих к верхней и нижней стенкам галереи. Толщина слоев принималась 0,06 м. Средняя плотность частиц была равна 500 кг/м . Коэффициент Магнуса принимался -равным различным значениям О, 20, 85. Расчеты показали, что без учета силы Магнуса подъем и дисперсии пыли незначительны. Толщина.слоя слегка увеличивается, а движутся частицы лишь внутри слоя. При учете этой силы [c.204]

В [51 ] исследованы две задачи механики гетерогенных сред, первая из которых - это интересующая нас проблема определения поля течения смеси за УВ, распространяющейся вдоль слоя частиц. Математическая модель неравновесного двухфазного континуума с учетом вязкости и теплопроводности непрерывной фазы и сил Стокса, Саффмана применялась для решения этой задачи. Для ее реализации использовалась схема конечного объема второго порядка по пространству и времени. Большое внимание в работе посвящено обсуждению выбора корреляционного коэффициента в силе Саффмана -. Па основе сопоставления расчетных и экспериментальных данных [9] по конфигурации границы облака (число Маха 1.6, диаметр частиц 40 мкм, средняя плотность частиц достигала 0.32 кг/м истинная плотность 2900 кг/м ) рекомендовано значение 3.5. Проведено сравнение расчетных данных по моделям одиночных частиц и взаимодействующих континуумов, при с = 5 и 3.5. Различия в этом коэффициенте для разных математических моделей авторы объясняют существенными отличиями в более полной математической модели описании течения - модели [c.205]

Средний размер частички карбонильного порошка определяется следующими факторами. В верхней зоне разложителя зародыши-частички очень малы. Их поступательная скорость определяется общей скоростью газового потока, движущегося обычно сверху вниз. Однако истинный путь зародышей в сотни тысяч раз больше пути газового потока. Это создает благоприятные условия для столкновения между отдельными зародышами-ча-сттгчками и атомами никеля, что приводит к постепенному укрупнению металлического кристалла. По мере укрупнения частички начинают сказываться сила тяжести и живая сила частички, которые имеют общую направленность сверху вниз, как и общее движение газового потока в разложителе. Путь, проходимый частичкой за единицу времени, начинает резко сокращаться. Следовательно, средний размер частички металлического карбонильного порошка зависит не только от температуры и длины горячей зоны (а также всего разложителя), но также от скорости газового потока, от концентрации паров металла и зародышей и от собственного веса частички. Можно утверждать, что частичка, свободно падающая в данной среде под воздействием собственного веса, фактически более не увеличивается в размере, так как быстро уходит из реакционной зоны. Пользуясь формулой Стокса, можно в первом приближении подсчитать, что частичка карбонильного никелевого порошка начинает свободное падение, ковда диаметр ее достигнет 2—3 . Определение гранулометрического состава этих порошков показало, что наибольший весовой процент имеет фракция металла размером 3—5 1. [c.38]

Когда диаметр частицы намного больше средней длины свободного пробега молекул сплопшой фазы, сила сопротивления описывается законом Стокса [56] [c.134]