Пересыщение по длине трубы

Рис, 7.2. Пересыщение пара ио длине трубы. [c.221]

Дросселирование и адиабатическое расширение газа в турбодетандере осуществляется за счет движения газа в трубах и каналах переменного поперечного сечения. Для определения температуры, давления и степени пересыщения смеси в этих устройствах необходимо провести соответствующие газодинамические расчеты. Ниже изложен подход к проведению подобных расчетов, основы которых содержатся в [5]. Пусть в некотором сечении трубы заданы скорость С/,, давление р,, температура Г,, плотность газа р , и площадь поперечного сечения 5,. Задан также закон изменения площади поперечного сечения по длине трубы S(x). Рассмотрим произвольное сечение трубы Sj. Газодинамические параметры в этом сечении определяются из одномерных уравнений сохранения расхода, количества движения, энергии и состояния газа [5]. [c.381]

Так как температура газа и давление пара в турбулентном ядре и у поверхности конденсации изменяются в ходе процесса (по длине трубы I, если процесс ведется в трубчатом конденсаторе), то в соответствии с уравнением (4.12) изменяются значения пересыщения пара по толщине пограничного слоя и величина х, при которой достигается максимальное пересыщение пара 5 акс. причем абсолютное значение 5 акс. везде одинаково. По мере продвижения газа вдоль охлаждающей поверхности зона максимального пересыщения пара перемещается к границе турбулентного ядра (рис. 5.2,а) при дальнейшем продвижении газа возникающее в пограничном слое пересыщение 5<5 акс,- [c.155]

Рис. 5.3. Пересыщение пара по длине трубы конденсатора

Рис. 5.4. Изменение пересыщения пара по длине трубы

Рис. 5.8. Изменение пересыщения пара по длине трубы при разном давлении пара на входе в трубу

Характер кривых, отражающих изменение основных показателей процесса по длине трубы в зоне наиболее интенсивного образования зародышей сходный, но конечные результаты существенно отличаются. По уравнению Беккера и Деринга получаются значения для / на несколько порядков более высокие, чем по уравнению Френкеля. Однако конечная численная концентрация увеличивается в значительно меньшей степени, так как с увеличением значения / соответственно увеличивается число образующихся зародышей в единицу времени и, следовательно, повышается расход пара на образование этих зародышей и их дальнейший рост. В результате более интенсивно снижается пересыщение пара и образование зародышей прекращается раньше, чем это следует из расчета по уравнению Френкеля. [c.187]

Полученная зависимость объясняется тем, что при очень малом значении р объемная конденсация пара отсутствует по всей длине трубы и = 0. С повышением р соответственно увеличивается возникающее в трубе пересыщение пара (по длине трубы) при некотором значении рг это пересыщение достигает наибольшего [c.172]

Для определения зависимости между давлением пара и температурой газа и расчета возникающего пересыщения пара используют уравнение (5.7). Из анализа этого уравнения и данных, приведенных на стр. 56, следует, что наиболее эффективный способ предотвращения образования тумана состоит в применении насадки или другой какой-либо сильно развитой поверхности в трубе (крестообразных пластин по всей длине трубы, концентрически расположенной цилиндрической поверхности, ребер и др.). Это условие подтверждается экспериментальными данными и сделанными наблюдениями о том, что при наличи на поверхности трубы иглообразных кристаллов сконденсировавшихся паров воды и СОг, играющих роль насадки, снижается возможность образования тумана [c.197]

Температура газа и давление пара (кривые 1 и 2) снижаются плавно, а пересыщение пара (кривая 3) вначале увеличивается, достигает максимальной величины, а затем уменьшается. Кривая 4 отражает изменение критического пересыщения 5кр по длине трубы. Так как по всей длине трубы возникающее пересыщение пара ниже критического, образование тумана не наблюдается. [c.93]

С понижением температуры поверхности конденсации пересыщение пара повышается кривая 5 на рис. 4-1 отражает изменение пересыщения пара по длине трубы при температуре поверхности конденсации 40 °С (вместо 180 °С, как это было принято в первом случае). В точке А, где кривая пересыщения пересекает кривую критического пересыщения 4, спонтанно образуются зародыши последние в дальнейшем увеличиваются за счет конденсационного роста, т. е. в результате конденсации пара на их поверхности, и превращаются в капли тумана. После образования тумана процесс конденсации осложняется. [c.94]

Наиболее простым аппаратом, в котором пары серной кислоты выделяются конденсацией их на поверхности, является трубчатый конденсатор. Газовая смесь, содержащая серный ангидрид и пары воды, движется по охлаждаемым снаружи трубам конденсатора с такой скоростью, что возникающее пересыщение паров серной кислоты по всей длине труб конденсатора ниже критической величины (см, стр, 111). [c.219]

Из анализа уравнения (III, 4С) следует, что при движении в трубе газового потока, насыщенного парами жидкости, пересыщение пара в основном потоке увеличивается по длине трубы от 5 =1 до некоторого макси- [c.69]

Пересыщение пара длине трубы. [c.69]

То же наблюдается для пересыщения по толщине пограничного слоя (рис. 14). С увеличением расстояния х пересыщение пара вначале повышается от 5=1 у поверхности конденсации (при д =0) до некоторого максимального значения 5 ,ах, затем уменьшается. Но на границе газовой пленки (при х=г), т. е. в основном газовом потоке, пересыщение пара по длине трубы возрастает, поэтому область максимального пересыщения и его [c.69]

Если коэффициент 8> 1, максимальное пересыщение пара в пограничном слое меньше, чем в основном газовом потоке. При этом максимальное пересыщение пара в этом слое возрастает по длине трубы, т. е. в сечении II—II оно больше, чем в сечении I—I. Наибольшее максимальное пересыщение в пограничном слое возникает в сечении, где достигается максимальное пересыщение в основном потоке, т. е. в сечении III—III. В этом случае максимальное пересыщение в пограничном слое и в основном газовом потоке одинаково (см. рис. 13 и 14). [c.70]

Рассмотрим процесс конденсации паров в охлаждаемой снаружи трубе при постоянной температуре поверхности конденсации Та по всей длине трубы. Предположим, что пересыщение пара достигает критической величины в сечении И—II (рис. 13). После образования капель начинается коагуляция, в процессе которой число капель уменьшается, а размер их увеличивается. Это приводит к понижению давления насыщенного пара над каплями и, следовательно, к конденсации паров на поверхности капель. Вследствие выделения тепла конденсации температура капель становится выше температуры окружающей парогазовой смеси и происходит теплоотдача от капель к газу. [c.71]

После конденсации паров в объеме пересыщение пара в основном газовом потоке по длине трубы может изменяться двояким образом. В одном случае пересыщение пара быстро уменьшается вследствие образования капель и конденсации на них паров, [c.71]

Рис. 15. Пересыщение пара по длине трубы при конденсации в объеме

Принимаем, что в сечении АА температура насыщенной парами газовой смеси равна Т , давление паров равно а пересыщение пара равно единице (5 =1). При движении газовой смеси от сечения Л Л до сечения ВВ вдоль более холодной поверхности трубы (температура ее постоянна по всей длине и равна Т , давление пара над поверхностью трубы также постоянно и равно рз) температура газовой смеси в результате теплообмена снизится до Т часть паров при этом сконденсируется и [c.64]

Величина возникающего максимального пересыщения паров определяет возможность образования тумана, а положения максимального пересыщения в пленке и в основном газовом потоке показывают область, в которой образование тумана происходит в первую очередь. Рассмотрим влияние различных факторов на величину и положение максимального пересыщения при конденсации паров в полой трубе, охлаждаемой снаружи и имеющей одинаковую температуру поверхности по всей длине (см. рис. 12). [c.67]

Конденсатор, использованный на полузаводской установке (производительность 235 кг в сутки), представлял собой трубчатый теплообменник (рис. 17), состояш,ий из 37 фарфоровых труб (внутренний диаметр 15 мм, длина 1 м), заполненных фарфоровыми шариками диаметром 10 мм. Каждая фарфоровая труба заключена в стальную цельнотянутую трубу (внутренний диаметр 32 мм), кольцевое пространство между обеими трубами заполнено песком. В межтрубном пространстве находится вода, уровень которой контролируется при помощи водомерного стекла. Размер кольцевого пространства между трубами подобран с таким расчетом, чтобы поддерживалась достаточно высокая температура поверхности конденсации. При этом возникающее пересыщение паров серной кислоты не превышает критического. Пересыщение уменьшается также благодаря присутствию в трубах насадки, на поверхности которой происходит дополнительная конденсация паров. [c.85]

Оценим кинетические константы. Для каждого падающего кристалла можно построить зависимость v=v i) и определить величину dvldt с точностью до малых первого порядка dvldt Lv—Подставив dvldt в уравнения (3.185), (3.186), можно разрешить их относительно диаметра сферы, масса которой совпадает с массой падающего кристалла. Подставив найденные значе- ния а в уравнения (3.185), (3.186), легко получить значения для скоростей роста кристаллов в соответствующих временных точках. Однако в нашу задачу входит не только определение скоростей роста по длине трубы, но и определение влияния на скорость роста кристалла пересыщения, температуры раствора, скорости обтекания кристалла раствором, вязкости и плотности среды, окружающей его. Если кристаллизация идет во внешней области (диффузионной), то массовую и линейную скорости роста кристалла можно представить в виде [c.295]

Кривые I я 2 показывают изменения температуры газа и парциального давления Н2304. Кривая 3 отображает пересыщение паров серной кислоты, а 4 — изменение критического насыщения по длине трубы. Если по всей длине трубы насыщение паров меньше критического, то образование тумана не происходит. В этом случае зависимость меж> лу давлением пара и температурой газа принимает вид [c.226]

Рис. 5.5. Пересыщение пара воды по длине трубы в различных некон-денсирующихся газах (i, = 30° С, Pi = 30 мм рт. ст. 2 = 0 °С)

Несмотря на значительный ассортимент депрессоров и ингибиторов парафиноотложения, механизм их действия остается до последнего времени вопросом дискуссионным. Как правило, рассматриваются два возможных варианта отложения парафина на внутренних поверхностях технологического оборудования и трубопроводов вследствие пересыщения нефтяного раствора при соприкосновении с холодными стенками труб, а также в потоке перекачиваемой нефтяной системы. Улучшение текучести высокозастывающих нефтей и газовых конденсатов и предотвращение парафиноотложения при введении в систему соответственно депрессоров или ингибиторов парафиноотложения связывают с поверхностным и объемным механизмом их действия. Согласно первому механизму, молекулы присадки, имеющие длинные алкильные радикалы, встраиваются в растущие крис га. лы парафиновых углеводородов, начиная со стадии зародышеобразования. При этом полярные функциональные группы присадки ориентируются в дисперсионную среду и тормозят встраивание парафиновых углеводородов в растущую структуру, что ограничивает ее рост. По второму механизму предполагается, что молекулы депрессорной присадки за счет высокой полярности функциональных групп формируют собственные ассоциаты и мицеллы при температурах более высоких, чем температура ассоциатообразования молекул нормальных парафинов. Такие мицеллы содержат полярные группы внутри ассоциата, а алифатические радикалы направлены в дисперсионную среду. Это способствует сольватации таких мицелл молекулами нормальных парафиновых углеводородов и созданию аморфизированных структур. Их кристаллизация в охлажденных нефтяных дисперсных системах носит локализованный характер, и при конденсации [c.242]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология