Взаимное положение прямых линий

На рис. 58 показан пример исследования взаимного положения прямой и некоторой поверхности вращения, имеющей гори-зонтально-проецирующую ось. В данном случае через прямую а невозможно провести вспомогательную плоскость, образующую в пересечении с данной поверхностью простейшую линию (такую линию — окружность — дала бы горизонтальная плоскость, но через данную прямую ее нельзя провести). Поэтому проводим через прямую а фронтально-проецирующую плоскость [c.48]

Перпендикулярность осей посадочных мест под втулки цилиндров и вертикальную передачу к оси опор верхнего коленчатого вала проверяют вертикальным мостиком 3. На конце мостика установлено зеркало, обе отражающие плоскости которого строго параллельны. Ось опор коленчатого вала принимают за базу и от нее измеряют отклонения осей цилиндров от прямого угла. Положение вертикального мостика, закрепляемого в расточках горизонтальных листов блока, контролируют взаимным расположением вертикальных линий отраженного и окулярного перекрестий в окуляре автоколлиматора 7. Отсчет неперпендикулярности проверяемого места под втулку цилиндра или вертикальную передачу берут по вертикальному лимбу автоколлиматора 7 в угловых значениях. Алгебраическая полусумма двух отсчетов одного и того же посадочного места при двух положениях вертикального мостика (через 180°) является неперпендикулярностью оси отверстий к оси опор вала в угловых секундах. Для большей точности измерения выполняют двойной отсчет. Прямолинейность привалочных плоскостей втулок цилиндров и блока и их параллельность оси опор коленчатого вала проверяют аналогично, используя зеркальную марку 5 и зеркальный мостик 2. [c.71]

ВЗАИМНОЕ ПОЛОЖЕНИЕ ПРЯМЫХ ЛИНИЙ [c.11]

Во многих практических случаях по взаимному положению прямых линий судят о взаимном положении реальных объектов, для которых эти линии служат осями (например, для труб, желобов и других объектов, сопоставимых с прямой). [c.11]

Тепло отводится с отходящим продуктом. Этот процесс можно изобразить прямой линией, выходящей из точки I, соответствующей температуре вещества на входе. Возможны три точки пересечения кривой а с прямой Ь, в которых тепловыделение будет равно теплоотводу. Возможность осуществления этих режимов зависит от взаимного положения 5-образной кривой и прямой линии, являющегося функцией входной температуры, концентрации, времени кои-такта и, наконец, кинетики реакции. [c.261]

Для приближенных расчетов можно использовать тот факт, что точки, отвечающие нормальным жидкостям одного класса, располагаются практически на одной прямой. Так, точки углеводородов и их галоидопроизводных почти точно лежат на прямой RS. Это позволяет ограничиваться для названных соединений знанием одной температуры кипения при каком-нибудь давлении, определяя положение точки данного вещества по пересечению прямой данной температуры кипения с прямой RS. Когда же, как часто бывает, известной является температура кипения при атмосферном давлении, последнего построения можно и не производить, а пользоваться непосредственно шкалой температур кипения при 760 мм рт. ст., специально для этой цели нанесенной на линии RS с правой ее стороны. Прямой RS в прямоугольной системе координат соответствует точка, в районе которой происходит взаимное пересечение прямых для нормальных жидкостей в графиках вида рис. 1,4. Закономерность, выражаемая существованием такой прямой, связана по существу с закономерностью, выражаемой правилом Трутона. [c.46]

Если максимум поглощения на изомолярной кривой нечеткий, то его положение определяют экстраполяционным приемом через начальные точки обеих ветвей кривой проводят прямые линии, продолжая их до взаимного пересечения. Экстраполяционная точка пересечения прямых соответствует экстремальной точке на изомолярной кривой. [c.212]

Изображения этих поверхностей (рис. 41), как и любых других, состоят из изображений линий, которыми они заданы. Гранные поверхности, состоящие из плоских фигур, задаются прямыми линиями пересечения этих фигур — ребрами. Типы грап-ных поверхностей и геометрические свойства, используемые при конструировании этих поверхностей, определяются взаимным положением их ребер. [c.30]

Более важной и несколько более сложной является система, примером которой может служить двухатомная молекула, состоящая из двух или более точечных масс, расположенных на прямой линии, свободно вращающаяся в любых направлениях. Момент инерции относительно линии, проходящей через эти массы, равен нулю. Предположим, что центр тяжести системы фиксирован. Тогда положение в пространстве может быть полностью задано с помощью двух сферических координат О и ф, определяющих ориентацию линии, проходящей через массы, по отношению к трем фиксированным взаимно перпендикулярным направлениям в пространстве, как показано на рис. 1. Классическое выражение для энергии имеет вид [c.152]

Характерной особенностью межмолекулярных водородных связей является их направленность три атома Л, Н и 5, участвующие в образовании водородной связи, расположены на одной прямой. При этом расстояние Л — Н...В для различных веществ составляет 2,5— —2,8 А. Посредством водородных связей молекулы объединяются в димеры и полимеры. Такая ассоциация молекул приводит к повышению температуры плавления и кипения, увеличению теплоты парообразования, изменению растворяющей способности. Водородные связи обусловливают аномально высокую диэлектрическую проницаемость воды и спиртов по сравнению с диэлектрическими свойствами других жидкостей, молекулы которых имеют дипольные моменты того же порядка взаимную ориентацию молекул в жидкостях и кристаллах параллельное расположение полипептидных цепочек в структуре белка поперечные связи в полимерах и в двойной спирали молекулы ДНК. Благодаря своей незначительной прочности водородная связь играет большую роль во многих биологических процессах. Характерно, что молекулы, соединенные водородными связями, сохраняют свою индивидуальность в твердых телах, жидкостях и газах. В то же время они могут вращаться, переходить таким путем на одного устойчивого положения в другое. Кроме водорода промежуточным атомом, соединяющим два различных атома, может служить дейтерий, который, как водород, расположен на линии А П...В. При такой замене водорода на дейтерий энергия связи возрастает до нескольких десятков джоулей на 1 моль. [c.133]

Каждую из осей L ж М (рис. 28) с элементарными углами поворота 2а и 2(3 соответственно можно заменить, по первой теореме, двумя плоскостями отражения с углами аир. Поскольку взаимная ориентировка обеих пар плоскостей отражения произвольна, то мы выберем их так, чтобы две из этих плоскостей совпали. Тогда поворот около L на 2а мы заменим последовательным отражением в двух плоскостях 1 и //, пересекающихся под углом а, а поворот около М на 2 3 — отражением в двух плоскостях 11 и 111, пересекающихся под углом р. Записать это можно так поворот L + поворот М — отражение / + отражение 11 -Ь отражение и + отражение 111. Два последовательных отражения в одной и той же плоскости II) равносильны отсутствию отражения точка А после первого отражения совмещается с точкой В (рис. 29), а второе отражение в той же плоскости возвращает ее в исходное положение А. Поэтому два поворота — L ж М — равносильны двум отражениям 1- -4-7/7, а эти отражения можно заменить поворотом около линии их пересечения N (рис. 28) на угол 2у. В этой теореме, если ее доказывать строго, необходимо учитывать направления отражений, о которых мы ничего не говорили. Эта теорема впервые строго была доказана Эйлером. Частными случаями ее будет пересечение двух осей La под прямым углом. Равнодействующей осью будет являться третья 2, пересекающаяся в той же точке под прямыми углами к первым двум (рис. 30). [c.25]

Мы знаем, что самый простой случай равновесия тела будет тогда, когда все силы действуют но одной прямой. Кроме того, самым простым случаем разложения любой силы на два направления является разложение на два взаимно перпендикулярных направления. Попытаемся использовать оба эти положения. Перенесем все векторы сил в точку, в которой пересекаются их линии действия, и разложим каждую силу на два взаимно перпендикулярных направления, выбранных заранее. В результате получим удвоенное количество векторов сил, но зато все составляю- [c.45]

Таким образом, зона содержаний компонента А в пределах отХд=адоХд = 6 представляет собой зону расслаивания, а величины а и (1 — Ь)—это предельные растворимости, соответственно, компонента А в В я компонента В в А при насыщении. Следовательно, для расчета числа теоретических ступеней в одной из колонн используется одна из линий фазового равновесия, например,насыщенного раствора компонента в 5. Для расчета второй колонны используется линия фазового равновесия другого насыщенного раствора компонента В в Л. Из диаграммы фазового равновесия также видно, что для разделения смеси достаточно одних только отгонных колонн без укрепляющей части, поскольку из того и другого насыщенных растворов отгоняется паровая фаза с максимально близким содержанием отгоняемого компонента к равновесному содержанию его в гетерогенном азеотропе. Следовательно, дальнейшее концентрирование отгоняемой паровой фазы отпадает, а значит отпадает и необходимость в укрепляющей колонне. Рабочие линии для каждой колонны могут быть нанесены на диаграмму фазового равновесия описанным выше методом, после чего графически определяется число ступеней. При нанесении рабочей линии для колонны, отгоняющей компонент В из раствора компонента В в А, диаграмма может быть повернута влево в привычное при проведении расчета положение, когда линия равновесия выходит из начала координат. Линии фазового равновесия для несмешивающихся жидкостей, т. е. для жидкостей с очень малой взаимной растворимостью, могут быть приняты за прямые, выходящие из начала координат и описываемые уравнением вида [c.55]

Учение о форме кристаллов начинается с закона прямореберности и пло-скогранности. Суть его сводится к тому, что грани — это плоскости, ребра — прямые линии, а вершины — точки. В кристаллах одного и того же вещества двугранные углы между соответственными плоскими сетками равны. Следовательно, равны и углы между соответственными гранями. Из этого положения, известного под названием закона постоянства двугранных углов, следует 1) геометрические свойства кристаллов определяются не величиной и формой граней, а их взаимным наклоном 2) углы между соответственными векторами в одном и том же кристаллическом пространстве равны между собой. [c.33]

Разрез IV (рис. 326) проходит, подобно аналогичному разрезу IV на рис. 311, через нонвариантные точки бис перитектической плоскости. Точка Ъу на рис. 328 пересечения с линией Ьф (рис. 326) на новом разрезе (рис. 329) оказывается в положении Ь. Между правыми частями разрезов (рис. 349 и 315) различие состоит в том же, в чем и между правыми частями предыдущих разрезов. Обратим внимание еще на взаимное положение линий, ограничивающих трехфазную область ж + а + на разрезах. В то время кахс на рис. 329 обо линии лежат по разные стороны от вертикальной прямой, проведенной через точку пересечения линий, что соответствует эвтектическому равновесию ж а + , иа [c.210]

При строго перпендикулярном взаимном расположении катушек приемника и генератора между ними не возникает прямой индуктивной связи, и индуцированная э. д. с. в катушке приемника целиком обусловлена магнитным потоком за счет ядерных спинов. Этот переменный магнитный поток содержит составляющую, которая полностью совпадает по фазе с внешним радиочастотным магнитным полем, и вторую составляющую, сдвинутую по фазе на 90° по отношению к полю. Амплитуда совпадающей по фазе составляющей пропорциональна поглощению, тогда как амплитуда составляющей, сдвинутой по фазе на 90°, пропорциональна рассеянию. Обычно представляет интерес только сигнал чистого поглощения сигнал рассеяния напоминает производную функцию поглощения, и в результате его наложения на сигнал поглощения появляется сильно искаженная резонансная линия. В связи с этим при использовании обычного приемника сознательно избегают точно сбалансированного положения пробника, допуская обычно заметное синфазное просачивание между катушками генератора и приемника. Просачивание регулируется с помощью небольшой металлической лопатки, смещенной по отношению к оси катушку генератора. При заметном просачивании сигнала влияние сдвинутой на 90° составляющей на результирующий сигнал проявляется в виде частотной, а не амплитудной модуляции, в результате чего дисперсионная составляющая отсутствует в вЫ ходном сигнале детектора с частотной модуляцией. Однако неустойчивость основной линии спектра, обусловленная микрофонными изменениями связи просочившегося сигнала или флук- [c.262]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология