Фотоэффект нормальный

I — нормальный фотоэффект 2—фотоэффект со спектральной селективностью [c.412]

Как уже отмечалось, часть столкновений электронов с атомами сопровождается не ионизацией, а возбуждением атомов. Такие атомы очень скоро возвращаются в нормальное состояние с испусканием фотонов ультрафиолетового излучения. Фотоны возникают также и при рекомбинации положительных ионов вблизи катода. При попадании фотонов на цилиндр происходит фотоэффект — из катода вырываются новые электроны. При относительно невысоких напряжениях между электродами количест- [c.167]

При ионизации внутренней, например, /С-оболочки атома в результате столкновения с электроном, фотоэффекта или какого-нибудь другого процесса атом приобретает избыточную по сравнению с нормальным состоянием потенциальную энергию. В этом случае электронная система атома стремится перегруппироваться таким образом, чтобы перейти в устойчивое состояние, т. е. в состояние с минимальной энергией. Так, на свободное место в /С-оболочке может перейти один из внешних электронов, скажем, из -оболочки, а разность энергии —Е двух состояний выделится в виде излучения с частотой [Ец—Е1)/к. В результате появится несколько спектральных линий с частотами, характерными для данного атома, возбужденного ионизацией. Однако энергия Е]< —Е может и не выделиться, а перейти к одному из электронов на внешнем уровне, в результате чего этот электрон вылетит из атома. Это явление называется эффектом Оже. [c.117]

Если при постепенном увеличении частоты света интенсивность фотоэффекта монотонно возрастает вплоть до очень коротких волн, лежащих на пределе обычных возможностей эксперимента, то говорят о нормальном фотоэффекте. Если же спектральная характеристика имеет максимум (или для сложных катодов несколько максимумов), то этот случай фотоэффекта называют селективным фотоэффектом. [c.132]

При обсуждении связи между линиями и краями удобно принять энергию атома в нормальном состоянии равной нулю. Согласно закону эквивалентности Эйнштейна для фотоэффекта, энергия, соответствующая краю поглощения, должна быть по меньшей мере равна энергии самой коротковолновой из всего числа испущенных линий, связанных с краем. Например, в случае /С-края такой линией будет линия /(-серии с наибольшей энергией квантов. В действительности, энергия, связанная с краем поглошения, превосходит энергию этой линии, так как, по выражению (13), сразу же после ее испускания во внешней оболочке образуется дырка, а энергия такого состояния атома выше нуля. [c.47]

Величина пропорциональна вероятности самопроизвольного квантового перехода атома из состояния к в состояние щ которое будем считать нормальным. Для одноэлектронного атома состояния к могут быть квантованными, так как верхние уровни свободны. В случае многоэлектронного атома состояния к могут включать непрерывную область, т. е. отвечать фотоэффекту, В от- [c.71]

Другие экспериментальные доказательства высказанной точки зрения получаются из фотоэлектрических измерений. Нормальная (неизбирательная) фотоэлектрическая эмиссия с вольфрамовой нити, на которой адсорбирован натрий, при сравнительно малых заполнениях растет с температурой. Напротив, при более высоких заполнениях фотоэффект с ростом температуры падает. Оба эти эффекта обратимы [253]. Очевидно, что при сравнительно низких значениях б, когда адсорбированный натрий находится на поверхности в виде ионов, повышение температуры приводит к небольшому увеличению среднего расстояния ионов от поверхности, вследствие чего дипольный момент слегка увеличивается, а работа выхода слегка уменьшается. Если же натрий адсорбирован в виде атомов, то диполи, образовавшиеся теперь в результате поляризации атомов полем металла, уменьшаются, так как с повышением температуры среднее расстояние атомов натрия от поверхности металла увеличивается. [c.139]

В результате работ, проведенных Фуйита и Кваном [112], Терениным и Солоницыным [113], и наших собственных исследований [48] стало известно, что хотя наиболее типичным процессом на поверхности окиси цинка является фотодесорбция кислорода, при некоторых условиях в конечном итоге имеет место фотоадсорбция кислорода. На рис. 10 показан пример такого обращения фотоэффекта вследствие увеличения содержания избыточного цинка в окисле [48]. Рис. 10, а иллюстрирует нормальные фотоде-сорбционные свойства, проявляющиеся в возрастании скорости термической десорбции кислорода при 20°. При впускании кислорода после кратковременного нагревания при 520° в водороде (р = 1 мм) и охлаждения до 20° происходила хемосорбция. После быстрого удаления оставшегося в газовой фазе кислорода и отключения системы от насосов можно было снова обнару- [c.355]

В электродных процессах встречаются различные типы фотоэффектов. В одних в результате фотоэмиссии с электрода возникают сольватированные электроны, другие связаны с фотопроводимостью пассивных или барьерных пленок [37, 417], третьи - с фоточувстви-тельными молекулами в растворах, например сопряженными кислотами, и, наконец, четвертые возникают косвенно как хемилюминесцен-ция из создаваемых электрохимически возбужденных состояний или в результате рекомбинации ион-радикалов, образующихся на аноде и катоде. По своей природе фотоэффекты обычно не дают способа изучения нормальных электрохимических реакций, за исключением тех, [c.541]

Атомы газа, возбужденные и ионизированные электронами, при переходе в нормальное состояние и рекомбинации дают люминесцентное излучение — испускают фотоны ультрафиолетового спектра. Последние, попадая на катод, вызывают фотоэффект — вырывают из него новые электроны. При высоких напряжениях (на участке IV) лавино-образование происходит не только под влиянием внешних квантов рентгеновских лучей, но и от фотоэлектронов, вырванных из катода. В результате разряд, возникший в некоторой части прибора, мгновенно распространяется по всему пространству, а после прохождения на электроды первого каскада лавин процесс лавинообразования спонтанно возобновляется. Разряд поддерживается неопределенно долгое время под действием самого поля подобно тому, ак это имеет место в ионной рентгеновской трубке. Рентгеновский квант играет в этом случае лишь роль активатора , дающего первый толчок самостоятельному разряду. [c.166]

Наличие хотя бы и небольшой шероховатости на поверхности катода приводит к тому, что электрический вектор, макроскопически параллельный новерхности катода, на самом деле в отдельных элементах поверхности образует с поверхностью некоторый угол, и поэтому практически к нормальному фотоэффекту всегда, прилшшана некоторая доля избирательного фотоэффекта. [c.63]

Третья причина неравенства Ai TepM и АЕф он вызвана экситон-ным механизмом возбуждения внутреннего фотоэффекта. Этот механизм предусматривает, что электрон не полностью освобождается при возбуждении из своего квантового состояния в валентной зоне, т. е. как бы остается еще связанным с положительной дыркой подобное состояние называется экситоном. Это состояние является промежуточным, для его возбуждения требуется квант kv, меньший, чем отвечающий АЕ. Переход электрона от экситонного состояния к нормальному возбуждению в зону проводимости может произойти за счет теиловой энергии колебаний решетки (за счет фонона). [c.375]

Рис 190. Совпадение спектрального положения мест гелективного фотоэффекта (сплошная кривая) и мест максимального возбуждения длительного свечения aS Bi-a-фосфора (заштрихованные кривые), нормальный фотоэффект—пунктирная кривая. [c.326]

Таким образом, под действием кванта света, поглощенного в нормальной полосе поглощения данного соединения, на нервом этане отрывается электрон, т. е. происходит элементарны фотоэффект, как скажут физики, иди фотоокисление, как говорят химики. Выделение протона из ли нившегося электрона соединения протекает самопроизвольно. В итоге происходит отщепление электрона и протона, т. е. отщепление атома водорода. [c.347]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология