Справочник химика 21

Химия и химическая технология

Статьи Рисунки Таблицы О сайте English

Источники массы, импульса

    В основе системного анализа лежит декомпозиция сложной системы (явления, химико-технологического процесса и т. д.) на от-дельные подсистемы й установление количественных связей между ними. Выделение подсистем (уровней) определяется не только сложностью рассматриваемого объекта, но и степенью изученности данного уровня и наличием математического описания. Рассматривая независимо каждую из подсистем с входными и выходными потоками (энергии, массы, импульса и т. д.) и оценивая потенциал этих потоков, можно выявить источники и стоки, определить допустимые по некоторому критерию потери, а также выявить резервы повышения эффективности отдельных аппаратов и схемы в целом. Например, эксергетический (термодинамический), анализ элементов технологической схемы позволяет не только выявить возможности вторичного использования энергии, но и определить оптимальный энергетический уровень схемы, обеспечивающий минимальные потери энергии в окружающую среду. [c.74]


    Идеализированная схема вибрационного горения. В начале настоящего параграфа было показано, что вместо сложного процесса горения внутри зоны а в расчетную схему можно ввести некоторую плоскость теплоподвода 2 с тем, однако, условием, чтобы она содержала некоторые источники массы, импульса и энергии. Хотя такое представление процесса вибрационного горения не может вызвать возражений по существу, ему недостает наглядности. [c.136]

    Во-вторых, в зоне теплоподвода о могут быть расположены источники массы, импульса или энергии. Источник [c.116]

    Таким образом, заменяя реальную зону горения о поверхностью сильного разрыва 2, следует приписать последней ту же величину безразмерного возмущения внешнего теплоподвода Q, которая свойственна зоне а Р полагаем пренебрежимо малым) и, кроме того, считать, что па поверхности 2 расположены фиктивные источники массы, импульса и энергии с безразмерными интенсивностями [c.127]

    В магнитном время-пролетном масс-спектрометре ионы движутся в постоянном магнитном поле по круговой траектории. В этом спектрометре ионный пучок проходит импульсами с частотой 300 кгц [10]. Ускоряющее электрическое поле падает до нуля раньше, чем ионы (кроме самых легких) выйдут из источника, так что все тяжелые ионы получают равные импульсы, и поэтому в магнитном поле движутся по одной и той же траектории. Так как ионы описывают полную окружность, они фокусируются, давая ионно-оптическое изображение своего пространственного распределения в ионном источнике. Другой тип масс-спектрометра по времени пролета представляет собой прибор, в котором ионы двигаются от источника к коллектору по линейной траектории при отсутствии магнитного поля. В приборе измеряется время дрейфа ионов с известной энергией по длинной ограниченной трубке. Интервал времени между поступлением масс на коллектор [c.7]

    Гетерогенно-каталитический процесс как причинно-следственная система. Объект нашего исследования формализуется как сложная физико-химическая система (ФХС), под которой понимается многофазная, многокомпонентная, в общем случае неоднородная сплошная среда, распределенная в пространстве (в пределах рабочего объема аппарата) и переменная во времени, в каждой точке гомогенности которой и на границе раздела фаз имеет место перенос массы, импульса, энергии, момента импульса, заряда при наличии источников (стоков) этих субстанций [10]. [c.31]

    Следовательно, хотя внутри зоны горения источники массы и импульса могут фактически отсутствовать, их приходится вводить для фиктивной поверхности разрыва 2, чтобы сохранить существенные свойства этой зоны. Характер этих фиктивных источников /х, /2 и /3 однозначно определяется формулами (15.8), т. е. реальным процессом внутри объема зоны горения V. [c.125]


    В воздушный ПОТОК, а реальным источником импульса — сопротивление стабилизаторов, форкамер и иных устройств, которые могут быть расположены в зоне горения. Однако обычно этими составляюш ими можно пренебрегать. Поэтому во многих случаях в этой книге говорится, что в зоне теплоподвода отсутствуют реальные источники массы и импульса. [c.126]

    В рассматриваемом общем случае любой процесс в зоне горения может быть сведён, как это было показано выше, к процессу подвода к потоку в плоскости 2 энергии, импульса и массы. Чтобы иметь возможность как бы взглянуть на процессы, идущие внутри 2, будем в настоящем параграфе рассматривать пе плоскость 2, а сколь угодно малую (но конечную) область а, вдоль которой будут расположены источники массы имиульса и энергии. Течение внутри а будем считать одномерным, а вследствие малости ст считаем применимой гипотезу стационарности. Этот прием позволяет приблизить рассмотрение течения, пересекающего плоскость 2 к уже приведенному в 11 анализу. Существенным отличием рассматриваемого случая от изученного выше будет наличие источников массы и импульса внутри ст. [c.143]

    При получении формул вида (11.17), (11.18) и (11.19) из равенств (18.6) следует помнить, что формально введенные источники массы и импульса являются фиктивными. Эти фиктивные источники, как уже указывалось выше, при установившихся колебаниях в среднем (за цикл) имеют расход, равный нулю, и, естественно, не могут подводить энергии извне. Аналитически это выражается условиями  [c.146]

    В ионизационной камере специального источника масс-спектрометра (рис. 1) под действием импульса электронов про- [c.19]

    Примем в качестве удельной характеристики среды (на единицу массы) удельный импульс а = . Субстанциональная плотность потока импульса по физическому смыслу представляет тензор напряжений (второго ранга) Р = РО, где О — метрический тензор. Плотность источника импульса определяется плотностью внешних сил рГ, которую можно отнести к внешним источникам х( ) = рР = 0. [c.178]

    Здесь GJ , С/вух массы входящих в оболочку потоков и выходящих из нее G J Оц - массы /-го компонента во входящих и выходящих потоках - источники /-го вещества внутри оболочки в результате, в основном, химических превращений (для образующихся веществ ст расходующихся - < О, для нереагирующих - ист 0) бу,вх б/,вых теплота входящих и выходящих потоков 0 - источники теплоты внутри оболочки , которыми могут быть химическая реакция, фазовые превращения, изменение импульса потока (сжатие, расщирение). [c.247]

    В рассматриваемом объеме жидкости существуют источники потенциала переноса, характеризующиеся удельной объемной плотностью притока у, т.е. скоростью притока энергии [у] = = [Дж/(м с)], массы [у] = [кг/(м с)] или импульса [у] = = [кг/(м с)] в единице объема. [c.46]

    Подставив плотности потока и источника импульса, выраженные соотнощениями (3.49), (3.53) и (3.53а), в основное уравнение переноса массы, энергии и количества движения (3.26), напишем уравнение переноса количества движения для оси z при течении изотропной вязкой несжимаемой жидкости  [c.56]

    Различие дифференциальных уравнений переноса импульса, с одной стороны, и массы и энергии-с другой объясняется разными источниками их получения. Уравнения переноса массы и энергии проистекают из закона сохранения энергии (объединяющего законы сохранения массы и энергии), являющегося следствием симметрии (однородности) времени, в то время как уравнения переноса импульса являются следствием закона сохранения импульса, вытекающего из симметрии пространства. [c.61]

    На массу жидкости плотностью р в объеме (1У могут действовать внешние массовые силы в терминах ОБС (1.8) — это Источники и Стоки. Обозначим проекцию равнодействующей единичной массовой силы вдоль оси х. Тогда сила, приложенная по оси X к массе жидкости в объеме с1У (с позиций переноса — внешний импульс в символах ОБС + Ис - Ст), составит [c.81]

    Особенностью этой поверхности ра.чрыва является то, что во всех трех уравнениях, описывающих ее свойства, наряду с переменными р, и, фигурируют величины 7 , /з и /з, Ql, и д . Если вспомнить, что первое из уравнений (15.7) является выражением закона сохранения массы, второе — закона сохранения импульса, а третье — закона сохранения энергии, то следует принять, что на поверхности разрыва 2 расположены источники массы, импульса и энергии, даже в случае М = Р% = Q = 0. [c.124]

    Таким образом, зону горения малой протяженности, со сколь угодно сложным процессом внутри нее, всегда можно заменить неподвижно11 поверхностью сильного разрыва 2 прп условии, что на этой поверхностп будут расположены фиктивные источники массы, импульса и энергии нужной интенсивности. Легко видеть, что при этом будут охвачены все возможные виды колебаний в трубе. Действительно, задавая произвольным образом значения у, /) и 5 по обе стороны 2, можно, как это видно из системы [c.125]

    Метод автоматизированного учета геометрической внформации при топологическом описании ФХС. Учет геометрической информации о моделируемом объекте необходим при постановке граничных условий в областях сложной конфигурации при описании пространственно-геометрических форм областей, занимаемых сплошной средой при описании характера распределения источников (стоков) энергии, массы, импульса, заряда внутри системы и т. п. [c.91]

    Слагаемое 2M J в уравнении (15.7) дает фиктивный источник энергии (подобно тому как J- я J — фиктивные источники массы и импульса), который вводится лишь для того, чтобы сохранить существенные свойства протяженной зоны горения после сведёния ее к поверхности разрыва 2. При этом следует иметь в виду, что, в оуличие от , энергия, связанная с фиктивной составляющей /д, может иметь не только тепловую, но и механическую или химическую форму, что следует, в частности, из выражения для /з (15.8). [c.126]


    В 1955 г. Катценштейн и Фридланд [25] описали ВП масс-спектрометр, в котором, как и в лампе Беннета, электронный пучок был параллелен направлению ускорения ионов. В области ионного источника имеется несколько пластин с электрическими потенциалами. Энергия ионов при пролете расстояния 100 см до коллектора составляет 250 эв. На сетку перед коллектором с частотой, равной частоте пульсации ионного пучка, подавали отрицательный импульс длительностью 0,1 мксек (импульс выбора ионов). Через тормозящую сетку, помещенную перед коллектором, могут проходить лишь ионы, получившие избыточную энергию импульса. Масс-спектр развертывается (что исключает необходимость в широкополосном усилителе) путем медленного изменения времени задержки между импульсом ускоряющего напряжения в ионном источнике и импульсом выбора ионов длительностью 0,1 мксек. Хорошее разрешение соседних пиков получается до массы 75. [c.252]

    Степень загрязненности можно определять по методу, используемому на Химическом комбинате Буна . Сущность его состоит в визуальном наблюдении и подсчете посторонних предметов в контрольной партии. На основании полученного результата выводят соотношение для расчета удельного содержания загрязнений в материале. Чтобы исключить субъективные ошибки, можно определять степень чистоты как при входном контроле сырья, так и при выходном контроле расплава, измеряя давление перед фильтрующим элементом в лабораторном экструдере или используя оптический метод Менгеса—Гигериха. Последний метод основан на измерении светопоглощения, которое рассчитывают при прохождении стренги расплава между световодом и источником световых импульсов. Этот метод особенно подходит для отходов полиэтиленовых пленок [65, 66]. Однако по мнению Гея [71 [, все оптические методы определения содержания твердых и эластичных примесей, а также негомогенности расплава не удовлетворяют требованиям надежной оценки качества материала, так как используемые в них малые пробы не могут дать статистически надежных результатов. Предложен способ фильтрования расплава с применением больших проб, допускающий различную гомогенность материала. Это достигается благодаря использованию сит с различным диаметром ячеек. При этом способе обеспечивается постоянный массо-поток с помощью одношнекового экструдера и последовательно включенного дозирующего насоса. Давление измеряется датчиком давления, устанавливаемом в нагнетательном пространстве перед фильтрующими пластинами, а расход — весами (рис. 3.48). [c.61]

    Модель распространения. Определенная таким образом временная зависимость йг (X ) использовалась в качестве граничного условия в области источника в задаче эЬолюции взрывоопасного облака тяжелого газа, решение которой получено с помопц>ю трехмерной нестационарной газодинамической модели /5/, основанной на численном интегрировании полной системы уравнений сохранения массы, импульса и энергаи. Необходимость использования модели такого уровня объясняется прежде всего тем, что, как свидетельствуют экспериментальные данные, выделяющиеся в атмосферу пары сжиженного газа существенно изменяют характер атмосферной турбулентности и поле скорости в области источника. Следует также отметить, что процессы тепломассообмена и гидродинамики в распространяющемся облаке протекают в условиях сильной нестационарности. вызванной резкими изменениями во времени градиентов температуры, плотности, а также интенсивности поступления газа в атмосферу. Корректное описание возникающего турбулентного течения неизотермичного тяжелого газа в приземном [c.99]

    Балансные уравнения, подобные уравнению (1.7), могут быть записаны для физических величин а,-, характеризующих вещтетво (плотность, массу, энергию, импульс и др.), плотность потока J обобщенных интенсивных параметров Г, ( в качестве последних служат температура Т, давление -Р, напряженность электрических Ё и магнитных полей Н, химический потенциал ц и т.п.) и объемную плотность источника о,, выражающую количество а,, возникающее в единице объема в [c.16]

    Допустим, что на входе потока в аппарат в момент 4=0 импульсом (в виде 8-функции) равномерно по сечению 5 ввели некоторый объем не реагирующего с основным потоком индикатора. Принимая диффузионный механизм перемепшвания в проточной части аппарата и учитывая наличие в потоке источников (стоков) массы, уравнение материального баланса для вещества индикатора, введенного в поток, можно записать в виде [1—3] [c.346]

    Стоящие в правой части члены имеют следующий смысл первый член дает суммарную хштенсивность источника энергии, связанного с непосредственным подводом импульса и подводом импульса массой, а второй указывает, какая часть этой энергии пошла на сообщение необходимой кинетической энергии массе, введенной в рассматриваемый элемент жидкости, для того, чтобы введенная масса двигалась со скоростью элемента. Очевидно, что разность этих двух величин дает эффективную интенсивность источника энергии, связанного с непосредствен-нь1М подводом импульса. Обозначая эту разность dэ придадим искомому соотношению окончательный вид  [c.145]

    Наиб, распространены спектрофотометрич. и спектрографич. методы регистрации. Для регистрации кинетики пропускания, т е. изменения во времени поглощения света образцом, используют непрерывный или модулированный (для повыщения яркости во время измерения) источник зондирующего света и монохроматор в сочетании с фотоумножителем и импульсным осциллографом или накопителем сигналов (для улучшения отношения сигнал шум при многократном повторении эксперимента), либо электронно-оптич. преобразователем с временной разверткой. Измеряя кинетику пропускания при разл. длинах волн зондирующего света, можно построить по точкам спектры поглощения промежут. продуктов фотохим. р-ции с разл. временами жизни. Для непосредств. регистрации спектров поглощения, что особенно важно в случае узких линий поглощения продуктов, напр, в газовой или твердой фазе, используют импульсные источники света с непрерывнь№< спектром в сочетании со спектрографом и фотопластинкой (или фотоэлектрич. устройством). Используют также нано- и пикосекундные импульсы зондирующего света, синхронизированные с возбуждающим лазерньпи импульсом их создают с помощью разл. преобразователей частоты исходного лазерного импульса и оптич. линий задержки. Измеряя спектры пропускания при разл. временах задержки, можно исследовать кинетику образования и гибели промежут продуктов. Спектрофотометрич. метод, как правило, обладает значительно более высокой чувствительностью, чем спектрографический, позволяя измерять изменение поглощения до 10 Для регистрации промежут продуктов используют также методы люминесценции, кондуктометрии, ЭПР, масс-спектрометрии и др. [c.220]

    Время-пролетный масс-анализатор представляет собой эквипотенциальное пространство, в котором дрейфуют ионы, разделяясь по скоростям движения (рис. 7). Ионы, образующиеся в ионном источнике, очень коротким электрич. импульсом впрыскиваются в виде ионного пакета через сетку в анализатор. В процессе движения исходный ионный пакет расслаивается на пакеты, состоящие из ионов с одинаковыми значениями т/г. Скорость дрейфа отслоившихся ионньк пакетов и, следовательно, время их пролета через анализатор длиной L вычисляется по ф-ле  [c.661]

    В качестве источников у-лучей используют изотопы Со или Возможны две схемы установки радиоактивных уровнемеров (рис. 6.36), которые выбирают исходя из конструкции реакторов. В зависимости от положения уровня расплава в аппарате на счетчик попадает различное количество 7-квантов, и счетчик Гейгера-Мюллера подает электрические импульсы с большей или меньшей частотой. Импульсы от счетчика подаются на интегрирующий электронный блок, в котором преобразуются в электрический ток, сила которого зависит от положения уровня жидкости в реакторе. Если над расплавом находится большой слой вспененной массы, показания радиоактивных уровнемеров становятся ненаде кными. [c.176]

    Хотя в качестве ионного источника можно использовать дугу (разд. 8.1), промышленно, выпускают только искровой источник [8.5-1]. Масс-спектрометры с искровым источником (ИИМС) появились в 1960-х гг. Используют искру высокого напряжения (разд. 8.1). Была использована искра постоянного тока, но в производимых приборах применяют импульсное поле с частотой 1 МГц, чтобы получить цуг коротких импульсов через межэлектродный промежуток. Поскольку длительность импульса (20-200 мкс) и частоту повторения (1Гц -10 кГц) можно изменять довольно широко, можно оптимизировать условия ионизации в соответствии с типом пробы. В противоположность искровым источникам для атомно-эмиссионной спектрометрии, которые работают обычно при атмосферном давлении, искровой источник для МС функционирует в условиях вакуума. Электроды расположены в искровом кожухе, который также соединен с высоким напряжением. Электрическое соединение не дает большинству ионов сталкиваться со стенками вакуумной системы, что могло бы привести к распьшению материала кожуха. [c.136]

    Ионы различной массы, ускоренные до одинаковой кинетической энергии и движущиеся с различными скоростями, пролетают от ионного источника до детектора за различное время. Этот принцип используется во времяпролетных (time-of-flight -TOF) масс-спектрометрах. В большинстве последних применяют пульсирующие ионные источники. Все ионы, генерируемые во время одного импульса ионообразования, выталкиваются, ускоряются и попадают в бесполевое пространство вакуумированной трубы. Ионы в зависимости от их массы за различное время достигают детектора, что и обеспечивает их раздельное фиксирование. Для раздельной регистрации ионов двух последовательных масс необходимо 10" с и меньше. Промежуток между двумя импульсами также должен быть четко фиксирован, чтобы ионы последующего импульса не налагались на ионы предыдущего импульса. Время сканирования полных масс-спектров составляет миллисекунды. [c.53]

    Анализ лунного грунта осуществляли на опытном образце масс-спектрометре типа МХ8301 с искровым ионным источником и двойной фокусировкой по Маттауху — Герцогу. Оптимальная величина импульсного напряжения равна 27 кв, длительность высокочастотных импульсов — 20—30 мксек, частота следования искровых импульсов 1000 гц. Для проведения анализа не обходимо 1 —1,5 иг образца. Воспроизводимость результатов 8—12% [729]. Концентрация марганца в лунном реголите, доставленном автоматической космической станцией Луна-16 , равна 0,2%. [c.117]

    Однако для ламинарного течения можно проще сформулировать задачу и свести ее к дифференциальному уравнению 1-го порядка. С этой целью на стабилизированном участке (координата г) вьщелим умозрительно в пленке примыкающий к свободной поверхности прямоугольный параллелепипед шириной Ь, высотой АИ и толщиной (5 — у). Рассмотрим поток импульса через отдельные грани (вдоль оси л такого потока, естественно, нет), записывая его соответственно ОБС (1.8) и учитывая, что Накопление равно нулю. При этом напряжение трения на левой фани ЬАк равно т,. (это составит Приход импульса), на правой Та = О (это — Уход) Источник — на базе внешней единичной массовой силы вдоль оси г", фавитационное ускорение Е, масса жидкости рМ/г(5 — у)] Стоков нет. Тогда для единицы времени [c.187]


Смотреть страницы где упоминается термин Источники массы, импульса: [c.125]    [c.124]    [c.127]    [c.136]    [c.31]    [c.127]    [c.144]    [c.22]    [c.12]    [c.162]    [c.143]    [c.105]    [c.27]    [c.151]    [c.138]   
Вибрационное горение (1961) -- [ c.0 ]




ПОИСК





Смотрите так же термины и статьи:

Импульс



© 2025 chem21.info Реклама на сайте