Ван-Димтера

Отмеченная выше неопределенность геометрии колонки мешает применению чисто молекулярно-кинетической трактовки явлений, происходящих в колонке. Поэтому наибольшее распространение получили более формальные способы рассмотрения работы колонки (при упрощающем допущении о линейности изотермы распределения)—теория эквивалентных тарелок Мартина и диффузионно-массообменная теория Ван-Димтера, приближенно учитывающая эти факторы с помощью так называемых эффективных полуэмпирических и эмпирических констант. [c.575]

Подставив в это уравнение значение О, из уравнения (87), получим уравне-тк- ван Димтера [c.585]

В двух предельных случаях уравнение ван Димтера (102) приближается к линейному виду а именно при очень больших скоростях и газа [c.585]

На рис. 19 показаны соответствующие уравнению ван Димтера графики, поражающие зависимости Н=[(и) и Н= [1/и)-, это кривые с минимумом вели-маны Н. Таким образом, имеется некоторая оптимальная скорость газа, при которой значение Я становится наименьшим, т. е. эффективность колонки наибольшей. Наиболее выгодно выбрать такой режим работы колонки (такую ско- юсть газа), при котором высота эквивалентной теоретической тарелки Я близка к минимальной и лишь слабо увеличивается с изменением скорости газа. [c.585]

В вихревой трубе обеспечивается эффективное температурное разделение поступающего сжатого газа на охлажденный и нагретый потоки. Данное явление, открытое еще в 1931 г. Жозефом Ранком, до настоящего времени полностью не раскрыто, хотя предложено много гипотез для его объяснения [9, 10, 12-14]. Так, сущность вихревого эффекта пытались объяснить только перестроением в сечении соплового ввода ВТ свободного вихря в вынужденный, под действием сил трения, расширением истекающей струи из соплового ввода в осевую зону и сжатием ее в периферийной зоне ВТ за счет центробежных сил. Наиболее глубокое теоретическое объяснение вихревого эффекта в противоточной трубе, подтверждаемое экспериментами, дано А. П. Меркуловым [9], принявшим за основу гипотезу взаимодействия вихрей Г. Шепера [13] и теоретические предположения Ван Димтера [14] об энергетическом обмене в вихревой трубе за счет турбулентного перемешивания потоков. Многие специалисты по вихревому эффекту у нас в стране считают данную теорию наиболее полной. А. В. Мартынов и В. М. Бродянский [10] дали несколько иное толкование механизма вихревого процесса в трубе. [c.27]

Несмотря на-широкое промышленное использование псевдоожнженных слоев, механизм самого явления псевдоожижения до конца не ясен. Суш,ествует несколько теорий псевдоожижения, наиболее распространенными из которых являются теории Травинского, Давидсона и Харисона, Мэя и Ван-Димтера[14, 15]. В практике расчетов наибольшее распространение получила двухфазная геория псевдоожижения, предполагающая наличие обмена твердой фазы между поднимающимися газовыми пузырями и окружающей их взвесью газа и частиц. [c.168]

Динамическая теория. Расширение полос с увеличением длины слоя сорбента для разделения можно объяснить на основе кинетических эффектов, например диффузии. Исходя из расширенной теории теоретических тарелок [26], Ван Димтер, Цуидервег и Клинкенберг [27] дали выражение, из которого можно определить взаимосвязь между высотой теоретической ступени разделения /г = ВЭТТ (высота, эквивалентная одной теоретической тарелке) и кинетическими явлениями. Фактор к — наиболее часто применяемая величина для оценки степени разделения веществ на колонке. [c.347]

В простейшем случае по уравнению Ван Димтера [c.347]

Наибольшее распространение получили следующие модели 1) модель Ван-Димтера (рис. 1.22, а), отражающая конечные скорости межфазного обмена и перемешивание в плотной фазе при допущении, что весь газ проходит слой в виде пузырей 2) простая двухфазная модель (рис. 1.22,в). [c.85]

Другим предельным случаем, противоположным рассмотренному выше, является движение ожижающего агента в непрерывной фазе с идеальным вытеснением. Принимается, что в пределах любого поперечного сечения слоя концентрация реагента в газе постоянна, но в вертикальном направлении перемешивания ожижающего агента не происходит. Очевидно, что такое предположение чрезмерно упрощает вопрос, как, впрочем, и предположение о полно перемешргвании. В реальных системах наблюдается некоторое перемешивание в непрерывной фазе, вызываемое движением подии.мающяхся пузырей. Два упомянутых случая охватывают весь диапазон возможных степеней перемешивания в непрерывной фазе, и анализ этих случаев наиболее прост. Более сложная теория с учетом турбулентной диффузии в непрерывной фазе предложена Мэем [70] и Ван-Димтером [118]. [c.123]

Сумма первых трех членов при Ь1 = 8/п и 1/ Ра) была использована в работе ван-Димтера и др. [10] для описания процесса размытия полос в газо-жидкостной хроматографии. Член с Сг имеет особое значение в газо-адсорбционной хроматографии. [c.45]

Однако указанное соотношение справедливо лишь при малых значениях Упр. Из данных, полученных Ван-Димтером и др. [54] (рис, 2.35), следует, что величина Смакс/Со асимптотически приближается к единице при увеличении отношения Упр/юст, Из данных, приведенных на рис. 2.36, следует, что при введении в колонку такого количества вещества, которое практически не влияет на ширину пика, [c.128]

В работе [241] в качестве основного признака капиллярной хроматографии выдвигается отсутствие первого слагаемого в уравнении (1.53) Ван-Димтера. [c.170]

Однако указанное соотношение справедливо лишь при малых 1/пр. Из данных, полученных ван Димтером и др.133 (рис. 11,49), следует, что величина смакс/с0 асимптотически приближается к единице при увеличении отношения Упр/(ост. Из данных, приведенных на рис. 11,50, следует, что при введении в колонку такого [c.134]

Скорость потока. Как видно из уравнения (1,53), график зависимости высоты Н, эквивалентной теоретической тарелке, от скорости газа-носителя а представляет собой весьма сложную- кривую, особенно тогда, когда учитывается рассматриваемое ниже влияние сжимаемости газа, а также его неидеальности при повышенных давлениях. Однако если в уравнении (1,53) ограничиться лишь тремя основными слагаемыми, как это сделано в классической работе ван-Димтера и др., то зависимость Н от а будет описываться гиперболой [c.69]

Влияние диффузии на ВЭТТ выражается уравнением Ван-Димтера [c.12]

Количество неподвижной фазы влияет на третий член уравнения Ван-Димтера, так как с увеличением толщины пленки жидкости увеличивается сопротивление масс-передаче. Кроме того, количество жидкой фазы определяет время анализа чем ее меньше, тем меньше времени требуется для анализа. Однако при небольшом количестве жидкой фазы хроматографическая колонка становится малоемкой, т. е. на нее может быть подано лишь очень малое количество пробы. Пленка жидкости должна быть достаточной, чтобы полностью подавить активные центры твердого носителя. Исходя из этого, чаще всего твердый носитель пропитывают 10—20% жидкой фазы (от его веса). [c.14]

Размер зерен твердого носителя влияет на величину первого члена уравнения Ван-Димтера. Вихревая диффузия тем меньше, чем мельче зерна, но при этом сильно затруднена набивка колонки и возрастает сопротивление. На практике чаще всего используют зерна размером 0,15—0,50 мм, причем, чем однороднее фракция применяемого носителя, тем эффективнее работает колонка. [c.15]

При постоянной средней скорости в колонке зависимость между Н и средним давлением Р близка по форме к графику Ван-Димтера. [c.53]

HI. 6. Используя график, приведенный на рис. 1.5, определить константы уравнения Ван-Димтера, значения оптимальной ( опт) и оптимальной практической (аопсг) скорости газа-носителя, коэффициент извилистости каналов у, а также минимальное значение Я и соответствующее ему значение эффективного коэффициента продольной диффузии Оэфф. [c.60]

Рис. 19. Графики уравнения ван Димтера a-Я = f(и) б-я = f 0/и).

В этом параграфе мы рассмотрим несколько более детально теорию неидеальной, но еще равновесной газовой хроматографии, т. е. случай искривленных, не подчиняющихся уравнению Генри равновесных изотерм адсорбции или растворения, которые выше (см. стр. 521 сл.) были рассмотрены только качественно. В предыдущем параграфе было показано (стр. 549), что, выбирая оптимальную скорость газа-носителя в колонке вблизи минимума кривой ван Димтера, можно значительно уменьшить диффузионное и кинетическое размывание хроматографической полосы, т. е. приблизиться к предельному случаю равновесной хроматографии. В этом же направлении влияет соответствующее геометрическое и химическое модифицирование адсорбентов и носителей. Поэтому мы рассмотрим теперь искажения хроматографической полосы в рамках теории равновесной хроматографии, предполагая, что в соответствующих газо-хроматографических опытах соблюдены условия, практически устраняющие диффузионное и кинетическое размывания хроматографической полосы. В этих условиях исследование искажений хроматографической полосы позволяет получить сведения об изотермах адсорбции или растворимости и о многих других важных термодинамических свойствах адсорбционных систем и растворов. [c.552]

Ряс. 19. Г рафики уравнения ван Димтера а - Я =. Г (Ы) б - Я = / (1/и). [c.549]

I L уравнения Ван-Димтера в этом слу- [c.82]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология