Дипольный момент частиц

Измерив диэлектрическую постоянную при нескольких температурах, можно с помощью уравнения Клаузиуса — Мосотти определить поляризуемость и дипольный момент частиц вещества. Способ расчета виден из рис. 34. Если откладывать по оси абсцисс значения 1/Т, при которых проводилось измерение е,, а по оси ординат значения [(е — 1)/(ег + + 2)](Л1/р), то экспериментальные [c.86]

Вклад в энергию, обусловленный взаимодействием свободного заряда ej частицы с с дипольным моментом частицы d [c.23]

VII.17.6. Вычислить предельные напряжения сдвига суспензии с жестким электрическим дипольным моментом частиц р, в сильном электрическом поле. [c.229]

А, — коэффициент теплопроводности, Дж/см-с град X — длина волны света, А Ид — дипольный момент частицы А, О [c.5]

Так как диполь создает вокруг себя электрическое поле, он может индуцировать дипольный момент у другой, не обладающей дипольным моментом частицы или индуцировать дополнительный дипольный момент у полярной частицы. При этом индуцированный дипольный момент будет направлен вдоль поля, создаваемого диполем. Например, если частица находится на оси диполя, то наведенный дипольный момент тоже будет направлен по оси диполя (рис. 44). Для этого случая нетрудно определить энергию взаимодействия. Действительно, напряженность поля, создаваемого диполем вдоль его оси на достаточном удалении от диполя, может быть определена по [c.102]

Выпишите из справочника и сравните дипольные моменты частиц каждого набора [c.56]

Оригинальное направление в электрооптических исследованиях развито Толстым с сотр. , использовавшими вращающееся электрическое поле. Поскольку электрическое поле ориентирует частицу,. последняя вращается вслед за полем с отставанием по фазе ввиду вязкого сопротивления, оказываемого средой. Измерения угла между вектором вращающегося поля и осью вращающейся частицы В зависимости от величины напрял<енности электрического поля позволяют рассчитать дипольный момент частицы. Оказалось, что в сильных полях вращающий момент пропорционален квадрату напряженности поля, при значительно меньшей величине поля зависимость становится линейной. Как известно из электростатики, пара сил, действующих на диполь в электрическом поле, пропорциональна произведению величин поля и диполя. Так как ИДМ также пропорционален полю, [c.226]

Оригинальное направление в электрооптических исследованиях развито Толстым с сотр. , использовавшими вращающееся электрическое поле. Поскольку электрическое поле ориентирует частицу, последняя вращается вслед за полем с отставанием по фазе ввиду вязкого сопротивления, оказываемого средой. Измерения угла между вектором вращающегося поля и осью вращающейся частицы в зависимости от напряженности электрического поля позволяют рассчитать дипольный момент частицы. Оказалось, что в сильных полях вращающий момент пропорционален квадрату напряженности поля, при значительно меньшей величине поля зависимость становится линейной. Как известно из электростатики, пара сил, действующих на диполь в электрическом поле, пропорциональна произведению величин поля и диполя. Так как ИДМ также пропорционален полю, это приводит к квадратичной зависимости момента от поля. Обнаруженная линейная зависимость указывает на существование постоянного дипольного момента, не зависящего от поля В сильных полях основным является квадратичный член, отражающий роль ИДМ, в менее сильных — преимущественно проявляется линейный член, отражающий существование постоянного диполя. [c.249]

Мы сосредоточим здесь внимание на магнитных эффектах, обусловленных спином изучаемых частиц. Магнитный момент частицы вызывается релятивистским эффектом, который мы не будем пытаться теоретически обосновать в рамках данной книги (по этому поводу см, [3], разд. 1.1.С), Магнитный дипольный момент частицы с собственным угловым моментом (спином) I определяется как векторная величина выражением [c.353]

Именно это соотношение использовано в предыдущей формуле, что позволило вообще исключить из нее величину дипольного момента, оставив вместо него основную магнитную характеристику дисперсной фазы М, — ее намагниченность насыщения. Примечательно, что, согласно гипотезе H.A. Толстого, величина постоянного электрического дипольного момента частицы в полярной среде пропорциональна ее поверхности, а не объему, так что влияние размера частиц на эффекты электрической и магнитной поляризаций существенно различается. Вычисление индуцированного электриче- [c.683]

При классификации частиц в электромагнитном поле к одинаковому типу следует относить только частицы, имеющие одинаковый электрический заряд q и одинаковый дипольный момент р. В этой статье мы пренебрегаем влиянием электрических и магнитных дипольных моментов частиц, но его надо обязательно учитывать, если имеются большие градиенты полей [1]. [c.203]

Разберем теперь случай, когда на больших расстояниях между частицами действуют диполь-дипольные силы. Вывод асимптотического равенства (1) сохраняется прежним. Роль играет теперь потенциал ди-поль-дипольного взаимодействия Ф(1,2) = [(р , Ра) — ЪгЦ (рз , г а) (Рг, г )] р — дипольный момент частиц), а отброшенный член убывает при не медленнее, чем где б ->0, оставаясь существенно полон итель- [c.360]

От перемножения мнимых частей дипольного момента частицы и е возникает компонента действительной части 8 суспензии, значительно возрастающая нри убывании со, так как последнему сопутствует неограниченный рост мнимой части 8о. [c.105]

Р 2 — дипольные моменты частиц г — расстояние между молекулами к — постоянная Больцмана Т — абсолютная температура [c.32]

Квадратный корень из интенсивности фундаментальной ИК-полосы (4 ") в гармоническом приближении совпадает с точностью до знака (и размерного множителя) с производной дипольного момента частицы ((а) по нормальной координате (( ) данного (невырожденного) колебания (см. например, [25, с. 156]) при указанных единицах А [c.115]

М 1 и р,2 — дипольные моменты частиц, г — их радиус, к — постоянная Больцмана, Т — абсолютная температура. [c.201]

Для оценки полидисперсности применяли также данные по диэлектрической проницаемости. По-видимому, подобные оценки имеют смысл, так как заряженные или обладающие дипольными моментами частицы без труда [c.288]

Н-в И Нч- — дипольные моменты частиц А и В и активиро- [c.21]

Безразмерный критерий Rei характеризует направление индуцированного дипольного момента частиц. При Rei < Va знак поляризационного заряда каждой полуповерхности частицы совпадает со знаком заряда того электрода, к которому эта >полуповерхно1 ть обращена если Rei > Va, то знак заряда электрода и обращенной к нему полуповерхности частицы противоположны. При Rei — Va индуцированный дипольный момент частицы равен нулю. [c.157]

Таким образом, для амплитуды напряженности рассеянной волны Яра в рассматриваемом случае нескомпенсированного осциллирующего дипольного момента частицы можно написать [c.161]

Индукционное взаимодействие происходит в результате электростатического притяжения между заряженной или полярной (с постоянным дипольным моментом) частицей и индуцированным диполем, возникающим при поляризации неполярной частицы (молекулы). Индухщрованный дипольный момент тем больше, чем выше поляризуемость а неполярной частицы (молекулы), испытывающей влияние иона или постоянного диполя. [c.68]

Присутствие в объеме кристаллов металлических, изолированных от внешней по отношению к алмазу среды включений искажает внутрикристаллнческое поле, возбуждаемое в алмазе внешним электромагнитным полем резонатора. Причем величина и степень искаженности поля в локальных участках алмазной матрицы, прилегающих к дефектам, обусловлены и эффектами поляризации, связанными со скоплением заряда на границах включений и других структурных неоднородностях. Поэтому в переменном электрическом поле во включениях происходят процессы перераспределения этих зарядов, вызывающие появление дипольных моментов у электропроводящих частиц и их осиляции, совпадающие с частотой приложенного к алмазу внешнего электрического поля. Величина дипольного момента частицы определяется не только размерами и формой, но и электрофизическими свойствами вещества частицы, в частности, электропроводностью. Поэтому такого типа включения на алмазах в первом приближении можно рассматривать как квазиупругие диполи, релаксационные процессы, в которых (отражая степень совершенства структуры частиц) изменяют однородность внутрикристаллического поля в алмазах. [c.452]

Эти формулы относятся только к магнитным частицам. Дискриминация электрического аналога в этих и других формулах будет проводиться и в дальнейшем. Для этого есть ряд веских причин. Первая состоит в том, что имеющаяся во многих случаях идентичность магнитных и электрических эффектов делает излишним дублирование формул. Раз-тичие заключается в вычислении энергии и момента сил, которое иллюстрировано приведенными выше формулами, в частности формулами (3.11.9) и (3.11.10). Вторая причина — различие в досту пности для экспериментирования ориентационного структурирования в электрическом и магнитном полях. Структурирование электрическим полем достигается только в специальных случаях, а возможность измерения электрической поляризации также сопряжено с рядом трудностей. Измерение статической электрической поляризации и вовсе неосуществимо. Магнитное поле в этих отношениях является предпочтительным. Единственное, о чем необходимо позаботиться, — это подбор дисперсной фазы. Она должна быть магнитной. Никаких других ограничений, в том числе отностельно природы среды, не существует. Это может быть диэлектрическая жидкость или раствор электролита высокой концентрации, это может быть даже расплавленный металл, что, кстати, позволяет достичь температуры Кюри магнитного материала и поставить сравнительный эксперимент с одной и той же системой при магнитном и немагнитном состояниях дисперсной фазы. Все эффекты магнитной поляризации и структурирования могут быть реализованы и исследованы экспериментально, тогда как с электрической поляризацией это вряд ли возможно. Наконец, третья причина, по которой далее будет отдаваться предпочтение ферромагнитным системам, — отсутствие трудностей с вычислением и с измерением величины магнитного дипольного момента частиц в случае однодоменных частиц шш в состоянии насыщения многодоменных частиц их магнитный момент легко вычисляется по формуле [c.683]

Маринеско подробно исследовавший этот вопрос, показал, что у золей желатины сначала наблюдается увеличение дипольного момента частиц вследствие связьшания их противоположно [c.342]

Полярная частица (молекула, радикал) в полярном растворителе сольватирована, т. е. окружена рубашяой из молекул растворителя. Неспецифическая сольватация обусловлена электростатическим взаимодействием между молекулами. Константа скорости реак- ПИИ зависит от сольватации исходных частик и актгаированного комплекса, а степень сольватации частицы обусловлена, в частности, ориентационным взаимодействием и зависит от дипольного момента частицы и полярности растворителя. Если активированный комплекс более полярен, чем исходные частицы, то в полярном растворителе реакция протекает быстрее. Количественный учет влияния полярности среды на константу скорости реакции А + [c.406]

Иод растворяется в циклогексане с образованием фиолетового раствора. Если к этому раствору добавить какое-либо основание Льюиса (бензол, диоксан или пиридин), окраска меняется и происходит частичная поляризация иода в растворе. При этом дипольные моменты частиц, образующихся под воздействием выше перечисленных оснований, равны соответственно 1,8 3,0 и 4,5 дебай. Как можно объяснить полученные результаты 1К о г t u т, Walz, Z. Eiektro hem., 57, 73 (1953).] [c.28]

Очевидно, что момент М не зависит от времени и не связан с излучением. Заменив М на SjejГj, можно увидеть, что Май представляет собой постоянный дипольный момент частицы в й-состоянии. Второй член в правой части равенства (1,4-21) также можно записать в виде [c.26]

Современное состояние теории растворов таково, что мы не можем, за исключением очень редких случаев, твердо установить а priori, какие конкретно силы обусловливают сольватацию того или иного вещества в жидкой фазе. Принятое разделение сольватационных эффектов на эффекты специфической и неспецифической сольватации не вскрывает существа вопроса, а лищь подчеркивает и без того известную истину — растворенная частица может подвергаться как химическому, так и физическому воздействию среды. На первый взгляд кажется, что если специфическое взаимодействие между растворенным веществом и растворителем отсутствует, то можно ограничиться рассмотрением влияние среды на заряд или дипольный момент частицы, используя существующие модели электростатической сольватации. Но, во-первых, число систем, для которых можно пренебречь специфическими эффектами, ограничено во-вторых, расчет (даже лищь дальнодействующих сил) по электростатическим моделям очень сложен и, как мы покажем ниже, может быть осуществлен только для самых простых систем. [c.87]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология