Относительная поглощательная способность

Приводим значения коэфициента е относительной поглощательной способности для некоторых материалов [c.43]

Величина а называется относительной поглощательной способностью. Она характерна для серого тела. С другой стороны, мы уже познакомились с законом Стефана — Больцмана, который определяет [c.468]

Материал Относительная поглощательная способность 1 Материал Относительная поглощательная способность [c.485]

Лучистый теплообмен между двумя поверхностями зависит от излучательной способности теплой стенки и поглощательной способности холодной стенки относительно излучения теплой. Для серых поверхностей обе величины характеризуются степенью черноты соответствующей стенки. Для двух параллельных плоскостей или [c.107]

Для работы методом ИК-спектрометрии предложены специальные кюветы с изменяемой толщиной слоя и разборные кюветы. Такие кюветы особенно удобны, когда необходимо количественно проанализировать большое число проб, имеющих различные удельные поглощательные способности. Кюветы с переменной толщиной слоя, однако, дороже обычных кювет, поэтому используются реже. В отличие от них разборные кюветы относительно недорогие и исключительно удобны для исследования вязких проб, которые трудно вводить в обычные неразборные кюветы. В разборных кюветах каплю вязкой жидкости помещают на поверхности одной из двух пластин, пропускающих излучение, затем пластинки прижимают друг к другу и закрепляют в специальном держателе. Разумеется, толщина поглощающего слоя в такой разборной кювете неизвестна и ее необходимо определить путем калибровки, если проводят количественные определения. [c.732]

Описанным методом обычно определяют полусферическую поглощательную способность поверхности при температуре сжиженного газа относительно излучения зачерненной или металлической поверхности при комнатной температуре. Зная йен какой-либо поверхности, можно измерять излучательную способность различных поверхностей при температуре кожуха калориметра. [c.171]

Поглощательной способностью тела ах называется относительная величина, показывающая, какая часть падаюшей на поверх- [c.18]

Строго говоря, серых тел, так же как и черных, в природе не существует, так как в широкой области спектра ни одно из известных в природе тел не обладает постоянной поглощательной способностью по всему спектру. Однако в относительно узких интервалах длин волн многие тела с достаточной степенью точности могут рассматриваться как серые. [c.29]

Измеряют поглощательную способность этих растворов после выдержки от 5 до 15 мин на длине волны от 540 до 550 нм в оптических ячейках 40 или 50 мм относительно воды. Строят градуировочный график, который следует регулярно проверять. [c.312]

В заключение представляется необходимым кратко обсудить некоторые вопросы терминологии, так как по этому поводу до сих пор не существует единого мнения, и часто одни и те же термины употребляются в совершенно различном смысле. Вопрос этот неоднократно поднимался и ранее. Обычно затруднения возникали при переводе многочисленных английских терминов, используемых при описании явления поглощения. Хотя дискуссия по этой проблеме и не представляет, с нашей точки зрения, принципиального значения, совершенно необходимо условиться относительно однозначного употребления терминов, используемых в настоящей книге. Нам, прежде всего, казалось необходимым не менять терминологии, ставшей уже давно классической в общих курсах физики, например, в случае изложения законов теплового излучения, в частности, закона Кирхгофа. Здесь основные понятия — это понятия излучательной и поглощательной способности. Напомним, что поглощательной способностью Ау в учебной и научной литературе принято [c.12]

Как это было показано в предыдущем разделе, определить концентрацию свободных атомов в плазме по линиям поглощения можно несколькими приемами, на первый взгляд, почти равноценными по поглощательной способности Ау или же по величине интегрального (/ ду), а также и линейного ку) коэффициентов поглощения. Однако практические возможности реализации этих приемов далеко не одинаковы. Представляет интерес обсудить экспериментальные способы измерения этих величин, чтобы составить представление об их относительной практической ценности. [c.35]

Оценить поглощательную способность линии несколько проще, так как в этом случае можно обойтись без применения приборов высокой разрешающей силы. Для измерений необходим источник света с непрерывным спектром. Выделяют участок спектра, который содержит полосу частот, относящуюся ко всей линии поглощения, и измеряют величину энергии, поглощаемую аналитической линией из этого участка непрерывного спектра, т. е. величину Аау [соотношение (1.16)], по ослаблению интенсивности излучения источника. Очевидно, что если выделяемый прибором участок спектра будет значительно шире самой линии, ослабление интенсивности окажется весьма незначительным и поэтому точность измерений также будет невелика. Для достижения сколько-нибудь приемлемой точности измерений в этом случае не требуется применять эталон Фабри — Перо, но все же необходимо использовать монохроматоры с довольно большой разрешающей силой. Кроме того, как это следует из соотношения (1.17), связь поглощательной способности с концентрацией линейна только для относительно тонких слоев на практике это обстоятельство весьма неудобно. Все перечисленные недостатки обоих способов делают их применение для спектрохимического анализа нецелесообразным. [c.36]

Рис. 43. Коэффициент теплоотдачи излучением от газов, содержащих 12% СО2 и 12% Н2О (по объему). Значения коэффициента следует несколько уменьшить, если разность температур превышает 200° С, и их нельзя применять при разности температур выше 300° С. Значения, полученные по кривым, следует умножить на поглощательную способность тепловоспринимающей поверхности 0,91 для чистого кирпича и окисленного железа и 0,70 для оплавленного кирпича. I — кривая для слоя воздуха толщиной 0,15 л и относительной влажности 60% при 16° С

Таким образом, относительные коэффициенты излучения и поглощения, являясь разными понятиями, в то же время численно равные величины. Следовательно, закон Кирхгофа можно сформулировать так при тепловом равновесии излучательная и поглощательная способности данного тела равны. Или же серое тело при данной температуре излучает столько же, сколько оно поглощало бы из излучения, испускаемого идеально черным источником при той же температуре. Напишем эту зависимость иначе [c.468]

В телах больших размеров тепловое излучение от внутренних частей поглощается наружными, так что излучение исходит наружу только от поверхностного слоя, толщина которого зависит от поглощательной способности тела относительно своего собственного излучения. Если толщина твердой частицы много меньше, чем толщина этого слоя, то ее излучательная, а следовательно, и поглощательная способность меньше, чем того же материала в массе. Таким образом, весьма мелкодисперсные материалы относительно прозрачны для теплового излучения, и уравнение (22) к ним неприменимо. В этом случае проводимость тепла излучением в первом приближении обратно пропорциональна кубу диаметра. При размерах пор, близких по величине к длине волны, должен наблюдаться максимум рассеяния излучения. Это подтверждено измерениями переноса теплового излучения через пористые материалы. Например, установлено, что максимум рассеяния стеклянной ватой излучения от источника с температурой 100—400° С имеет место при диаметре волокон 2—5 мк. [c.399]

Обычно в опытах измеряется относительный коэффициент излучения, так как непосредственное измерение поглощательной способности связано со значительными трудностями. [c.385]

Ацетилен сильно поглощает в инфракрасной области спектра прп длинах волн. 3,1 7,4 и особенно 13,7. ик (см. рис. 11.31, стр. 142). Прп длпне волны 13,35.ик относительная поглощательная способность пзобутана [66] (на основании наклонов кривых, рассчитанных по закону Бера и выраженных через поглотительную способность на 100%-ный компонент) составляет 126 при 8,45. чк она составляет 0,0014. Следовательно, инфракрасную спектроскопию можно применять для определения концентрации ацетилена [67, 68, 69]. Прп оптической длине луча [c.327]

Конвективный режим внутреннего теплообмена, т. е. режим, при котором доминирует теплопередача конвекцией, характерен для нагрева жидкостей и газов, находящихся в движении. Он нередко сочетается с поступлением тепла от пламени в толщу жидкости или газа за счет радиации однако в условиях внутренней задачи значение этой радиационной составляющей обычно имеет подчиненный характер и может быть учтено с помощью поправочного коэффициента. Это объясняется тем, что при нагревании жидкости лучистая энергия в значительной мере поглощается поверхностными слоями (жидкое стекло), а при нагреве относительно тонких слоев гомогенных газов их поглощательная способность по абсолютной и относительной величине очень мала. С другой стороны, внутренняя задача в лучепрозрач-ных средах осложняется явлением переизлучения, т. е. лучистым теплообменом между различными слоями частично лучепрозрач-ной нагревающейся жидкости. Для этого случая теплопередачи будем пользоваться коэффициентом а в, л. [c.266]

Некоторые соображения относительно обратного положения, гфи ведены в разделе Хоттела в книге М к Адамса [Л. 2 58]. Для более точного определения поглощательных способностей и коэффициентов пропускания слоя единичной толщины понадобилось бы знание моиохроматиче-ских излучательных способностей. [c.474]

Взвеси клеток представляют собой неоднородные светорассеивающие среды, оптические свойства которых сложным образом зависят от многих нараметров (показателя преломления, размеров клеток, поглощательной способности их пигментов, внутренней неоднородности и т. д.). Относительный показатель преломления вещества клеток, взвешенных в воде, обычно мало отличается от единицы (1,03—1,07 и 1,15—1,20), а размеры клеток намного больше длины волны (большие частицы). Выясне- [c.37]

Лучистый теплоойиен между двумя поверхностяни зависит от излучательной способности теплой стенки и поглощательной способности холодной стенки относительно излучения теплой. Для серых поверхностей обе величины характеризуются степенью черноты соответствующей стенки. Лучистый. теплообмен между двумя параллельнмйи плоскостями или поверхностями, образующими замкнутый объем, определяется по уравнению [c.136]

Когда для снижения относительного уровня дробового шума до пренебрежимо малой величины применяется лазерный пучок высокой интенсивности, флуктуации шума и дрейф интенсивности лазера можно компенсировать двухлучевым методом, в котором измеряется интенсивность пучка до и после прохождения им атомизатора, ц регистрируется сигнал, пропорциональный отношению интенсивностей этих двух пучков. Наилучшие результаты были получены с помощью однородного светоделителя путем непрерывного наблюдения обоих пучков, а не попеременной реги-стирующей системы пучков с прерыванием. Характеристики временного отклика сигналов для обоих пучков должны быть идентичны. Время отклика должно быть достаточно коротким, чтобы следовать за флуктуациями шума, но довольно большим для того, чтобы флуктуации дробового шума были меньше других флуктуаций. Два детектора должны следить за идентичными участками пучков и иметь воспроизводимые пропорциональные чувствительности. Как отмечалось ранее, поскольку чувствительность детекторов может случайным образом меняться в зависимости от участков поверхностей самих детекторов [54], то перед каждым нз них нужно помещать идентичные диффузоры, чтобы каждый участок пучка освещал все части поверхности детектора. Это идеальное требование трудно осуществить иа практике. (Очевидно, имеется потребность в детекторах с однородными чувствительностями по их поверхности.) Если эти условия выполнены, то шум возникает главным образом в системе детектирования и в результате флуктуаций поглощения и рассеяния в атомизаторе. Наиболее важен шум детектирующей системы вблизи измерения предела обнаружения (слабое поглощение), тогда как флуктуационный шум атомизатора становится важным при высоких удельных поглощательных способностях [55]. [c.160]

Модели процессов горения и распространения идеальной пены являются основой для описания динамики процесса тущения, но должны быть дополнены условиями, характеризующими интенсивность протекания составляющих процесса разрушения пены. В общем сл) ае этими составляющими являются разрушение пен вследствие синерезиса и коалесценции пузырьков разрушение под воздействием конвективного и лучистого тепловых потоков, а также от контакта с нагретыми поверхностями элементов конструкций и горючего, в том числе и за счет специфического разрушающего действия на пену паров полярных жидкостей. Интенсивность протекания каждого из этих процессов в свою очередь зависит от времени тушения и может с)ацественно изменяться в зависимости от конкретных условий тушения, свойств раствора пенообразователя и горючего, параметров пены. Например, разрушение пены от контактного взаимодействия с нагретыми поверхностями ограждающих конструкций может играть заметную роль при объемном тушении высокократной пеной, но быть пренебрежимо мало или отсутствовать при поверхностном тушении горючих жидкостей в резервуарах или проливах на землю. Аналогично разрушение пены от контактного взаимодействия с поверхностью горючего может быть как доминирующим (при относительно высоких значениях температуры поверхностного слоя горючего или использовании пен из обычных синтетических пенообразователей для тушения по лярньЬс жидкостей класса спиртов, эфиров и кислот), так и второ степенным. То же можно сказать и о процессе разрушения пены лу чистым тепловым потоком, так как его мощность зависит от излу чательной способности факела, т.е, элементного состава горючего. его размеров, задымленности зоны горения, условий горения поглощательной способности компонентов газовой фазы пены. [c.10]

Связь между излучательной и поглощательной способностями тела устанавливается законом Кирхгофа Она вытекает из рассмотрения лучистого теплообмена между двумя поверхностями. Если количество энергии, излучаемой единицей поверхности тела, равно Е, или, иначе, лучистый поток Q равен Q = ES (S — излучающая поверхность тела), то, по закону Кирхгофа, E A = Eq (Ео — лучеиспускательная способность абсолютно черного тела). Как установлено и теоретически обосновано (закон Стефана — Больцмана), о = Со(7 /100) , или излучаемая энергия пропорциональна четвертой степени абсолютной температуры Т. Для абсолютно черного тела коэффициент лучеиспускания Со = 4,9 ккалЦм Х Хч-град). Для других тел E = T/ OO) ( = е о е — относительная излучательная способность, или степень черноты тела). Для резин е 0,93—0,945 при комнатной температуре, для металлов е г 0,1—0,3. [c.145]

Результирующий лучистый теплообмен между двумя поверхностями зависит от двух различных величин а) от относительной из-лучательной способности теплой поверхности и б) от поглощательной способности холодной поверхности по отношению к излучению теплой поверхности с соответствующим распределением интенсивности излучения по длинам волн. Для краткости обе эти величины часто называют степенью черноты . [c.175]

Это и есть математическое выражение закона Кирхгофа. Другими словами, отношение излучательной способности е любого тела, к излучателыной способности абсолютно черного тела лри той же температуре равно поглощательной опособ ности первого тела. Отношение излуча-телиной способности любого тела к излучательной способности абсолютного черного тела с той же температурой называется относительной излуч а т е л ь н о й способностью или степенью черноты тела е. [c.440]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология